Входная диафрагма

Масс-анализатор. Ионный пучок, исходящий из источника ионов, после-прохождения входной диафрагмы 7 (рис. 5.37) попадает в масс-анализатор. В большинстве приборов ионы различных масс разделяются при помощи магнитного поля. Магнит устанавливают так, чтобы силовые линии поля были перпендикулярны траектории ионного пучка (на рис. 5.37 — перпендикулярны плоскости чертежа). Вследствие действующей на ионы центро--бежной силы они описывают дугу с радиусом [c.287]

Сравнение фиг, 142 и фиг. IV показывает, что течение во входной диафрагме отличается от течения в нормальной диафрагме. Среда поступает (насасывается) в трубопровод через входную диафрагму из очень большого объема, поэтому можно положить Г Р [c.50]

Распределение давления за входной диафрагмой показано на фиг. 152. Наибольшая разница давлений ДР имеет место при [c.51]

Практически используемое расчетное уравнение для входной диафрагмы будет приведено позднее, оно не будет сильно отличаться от обычных уравнений. При расчетах всегда нужно иметь в виду допустимую невозвратимую потерю давления. Входные диафрагмы часто используются для измерения расхода у всасывающих устройств как для газов, в особенности для воздуха, так и для жидкостей. [c.52]

Расчетные уравнения входных диафрагм [c.64]

Форма и конструкция входных диафрагм такая же, как и у нормальных, отличным является только место расположения. Протекающая среда насасывается из свободного пространства при давлении Р и температуре диаметр трубопровода перед диаф-64 [c.64]

Значение величины m такое же, как и для нормальных диафрагм (за исключением того, что под D подразумевается диаметр трубопровода за диафрагмой). Правильный выбор перепада давлений АР довольно сложен. Расчет входных диафрагм будет разъяснен позднее на примерах. [c.65]

Пример 1. Вычислить размеры входной диафрагмы для сухого воздуха методом Макарова и Шермана. [c.170]

Фиг. 142, Схема течения через входную диафрагму (Макаров и Шерман).

Фиг. 152, Распределение давления в трубопроводе за входной диафрагмой (Макаров и Шерман).

Фиг. 172. Перепад давлений и невозвратимая потеря давления для входной диафрагмы (Макаров и Шерман).

Рис. 2.2. Схема поперечного разреза цилиндра Фарадея, используемого для измерения тока зонда . Диаметр входной диафрагмы 25—100 мкм.

Угол поворота николя относительно поляризатора определяется по специальной шкале. Этот поворот дополнительного николя ре-гулирует установку полутеневого равновесия. Поляризационная часть содержит также собирательную линзу 3, входную диафрагму 2, прикрытую защитным стеклом, и диафрагму 6, роль которой заключается в выделении центральной части оптического поля. [c.141]

Из рис. 29, б видно, что пучок света, проходя входную диафрагму и отражаясь от вогнутого зеркала 7И, падает парал- [c.52]

Свет от источника света / конденсором 0 проектируется на отверстие входной диафрагмы Отражаясь от поворотного зеркальца свет падает после параболического объектива О1 параллельным пучком на светоделительную пластинку Р. На этой пластинке происходит деление светового потока на два пучка один из них проходит прямо через пластинку Р [c.305]

В осветительную часть I входит источник света 1 и конденсор-ные линзы или зеркала 2, равномерно освещающие входную диафрагму 4 или же входной зрачок 7 прибора при абсорбционном анализе в осветительной части обычно помещают кюветное отделение 3, в котором устанавливаются исследуемый и эталонный образцы. [c.15]

Спектральная часть II состоит из входного коллиматора (входная диафрагма 4 и входной объектив 5), диспергирующей системы 6 (обычно призма или дифракционная решетка), световое отверстие которой, как правило, совмещают с входным зрачком 7 прибора, и выходного объектива 5 в его фокальной плоскости 9 устанавливают переднюю фокальную плоскость окуляра (при визуальном методе регистрации спектра), фотопластинку (при фотографиче- [c.15]

Аппаратная функция спектрального прибора определяется искажениями, вносимыми физическими свойствами его диспергирующего элемента, конечными размерами входной диафрагмы, аберрациями, инерционностью приемно-регистрирующей системы, ее шумами, и несовершенством изготовления и юстировки отдельных оптических и механических элементов прибора. [c.33]

Под аппаратной функцией в данном случае будем понимать распределение интенсивности света по углам на выходе из призмы при падении на призму монохроматического параллельного пучка лучей. Для расчета ее прежде всего рассмотрим, как формируется изображение в спектральном приборе. Излучение, поступающее во входную диафрагму прибора, состоит из колебаний различных частот. Диспергирующий элемент рассортировывает эти колебания по частотам, в результате чего в фокальной плоскости объектива выходного коллиматора (или фотокамеры) получается распределение освещенности также по частотам, искаженное существованием аппаратной функции прибора. Таким образом, спектральный прибор производит над излучением операцию, которая в математике носит название фурье-преобразования временная функция / (О, характеризующая излучение, преобразуется в пространственную функцию Р (V), поскольку каждой точке фокальной плоскости прибора соответствует своя частота световых колебаний V [c.51]

Селективная модуляция применяется также давно с целью устранения влияния коротковолнового излучения на запись спектров в средней и дальней инфракрасных областях, однако широкое распространение этот вид модуляции получил только в последние годы в связи с появлением и развитием двух новых, перспективных, направлений в спектральном приборостроении — интерференционной и растровой спектрометрии. В интерференционных спектрометрах (сисамы и фурье-спектрометры) модуляция светового потока происходит в плоскости входного зрачка (обычное место установки диспергирующего элемента) в этой плоскости формируются светлые и темные полосы интерференции, вызывающие при перемещении в ней изменение светового потока. В растровых спектрометрах (типа прибора Жирара) модуляция потока происходит в плоскости выходной диафрагмы, на которую проектируется идентичное ей изображение входной диафрагмы, в результате чего в фокальной плоскости прибора образуются полосы муара, вызывающие при перемещении вдоль плоскости выходной диафрагмы изменение светового потока. [c.329]

Монохроматический пучок проходит через круглую входную диафрагму 1, объектив входного коллиматора 2 и падает на полупрозрачное зеркало 3, на котором он расщепляется на два пучка — проходящий и отраженный. Первый пучок отражается от зеркала 4 и часть его направляется зеркалом 3 в объектив 5 выходного коллиматора и на фотоприемник 6. Второй пучок падает на зеркало 7, отражается от него и, возвращаясь обратно, проходит через зеркало 3, идя далее по одному пути с первым пучком, интерферирует с ним, создавая на фотоприемнике интерференционную картину, соответствующую разности хода обоих пучков. Эта картина представляет собой систему колец с синусоидальным распределением интенсивности максимумы и минимумы картины соответствуют разностям хода, равным целому и половинному числу длин волн. [c.330]

Посмотрим, как при этом будет изменяться величина светового потока, считая в первом приближении, что диаметр входной диафрагмы бесконечно мал. [c.330]

Определим величину монохроматического светового потока Ф, проходящего через входной зрачок интерферометра. Допустим, что входной зрачок прямоугольный с размерами О к Н. Обозначим телесный угол, под которым видна входная диафрагма из главной точки объектива входного коллиматора через Ай (по условию это бесконечно малая величина). Тогда [c.332]

К) будет пропорциональна аппаратной функции сисама. Мы не будем производить расчетов аппаратной функции сисама со входной диафрагмой больших размеров, поскольку эти расчеты сложны и существенно не изменяют результатов, получаемых для очень малой диафрагмы. [c.334]

В сисаме площадь входной диафрагмы во много раз больше площади входной щели обычного спектрометра с такой же решет- [c.336]

До сих пор предполагалось, что лучи в сисаме выходят из центральной точки входной диафрагмы, лежащей на оптической оси прибора. Рассмотрим лучи, вышедшие из точки, смещенной в сторону от центра диафрагмы и идущие к решеткам под углом а к оптической оси прибора. Если раньше все лучи с длиной волны при ст = О после отражения от отдельных ступеней решетки были в одной фазе и имели одинаковую разность фаз с лучами, отраженными от второй решетки, то теперь при а О лучи с длиной волны Яц будут уже не в одной фазе, причем разность фаз между интерферирующими лучами первой и второй решеток будет тем больше, чем больше угол ст и чем дальше от оптической оси интерферирующие лучи падают на решетки (рис. 44.3). Дело обстоит так, как если бы падающие лучи / и 2 отражались от двух плоских зеркал и Рз, перпендикулярных оптической оси и эквивалентных [c.336]

Это соотношение связывает оптимальный телесный угол Ай, под которым выходная диафрагма должна быть видна из главной точки объектива выходного коллиматора, с теоретической разрешающей силой сисама, причем увеличивать Дй выше этого значения не имеет смысла, поскольку переменная составляющая светового потока увеличится очень немного, тогда как разрешающая сила прибора резко уменьшится [44.1 — 44.3]. Аппаратная функция сисама со входной диафрагмой конечных размеров представляет собой свертку аппаратной функции сисама при бесконечно малой входной диафрагме с прямоугольной функцией, ширина которой пропорциональна телесному углу АО. [c.337]

Теория фурье-спектрометра. Рассмотрим интерферометр Майкельсона с входной диафрагмой бесконечно малого диаметра. Монохроматический световой пучок, вошедший в него, разделится на два интерферирующих пучка с разностью хода А. Величина светового потока на выходе интерферометра пропорциональна яркости источника света введя коэффициент пропорциональности q, можем написать [в соответствие с формулой (44.4) ] [c.347]

Как показывает схема рис. 57, разделенный вакуум поддерживается благодаря двум тон.ким диафрагмам, составляющим в.месте с металлической трубкой так называемый коллиматор. Диафрагмы делаются прокалыванием острой иглой тонких металлических пластинок из тантала, платины, никеля и т. п. Практически для входной диафрагмы вполне достаточным является диаметр 0,2—0,3 мм, а для выходной раза в два меньше. При еще меньших размерах второй диафрагмы интенсивность луча может оказаться недостаточной для коротких экспозиций. [c.105]

Одновременная регистрация всего спектра, наряду с относительно большой входной диафрагмой, определяемой как и в случае СИСАМа формулой [c.218]

Заряженные ионы, ускоренные и сформированные в пучок, попадая в масс-анализатор через входную диафрагму 5,, сначала расходятся, а затем описав 01фужность с радаусом г, фосуофуются на щель 8 (рис. 12.2). При этом на ион, движущийся по круговой траектории, действует центростремительная сила , где Я— нащ)яженность магнитного поля, [c.366]

Прибор построен на базе интерферометра Майкельсона, настроенного на получение колец равного наклона. Свет от источника (на рисунке не показан) после зеркала I фокусируется на отверстии модулятора 2, а затем с помощью осветителя 3, 4, 5 попадает на входную диафрагму 6 интерферометра Майкельсона. Интерферометр состоит из подвижного плоского зеркала 11, неподвижного плоского зеркала 12, светоделительной пластинки 9 и компенсирующей пластинки 10. Пучки света, пройдя диафрагму 6 и отразившись от зеркальца 7 и параболического коллиматора 8, параллельным пучком падают на свётоде-лительную пластинку 9. После отражения от зеркал II и 12 пучки вновь соединяются на пластинке 9 и интерферируют. Пластинка 10 компенсирует разность хода в одной из ветвей интерферометра. [c.306]

В СССР разработан прибор СП-75 с барабанной разверткой пленки [20.3]. Оптическая схема этого прибора представлена на рис. 20.2. Спектральное изображение точечной входной диафрагмы /, полученное с помощью трех сменных дифракционных решеток 2 (600, 200 и 100 штрих1мм), проектируется на фотопленку, вложенную внутрь вращающегося барабана 3. Относительное отверстие камеры — 1 3. Спектральное разрешение — от 1,4 до 12 А, временное — от 1,6-10 до 10 сек при линейной скорости фотопластинки от 30 до 350 м сек. Прибор снабжен электронной системой и пультом для автоматического управления на расстоянии. [c.181]

Круглая входная диафрагма диаметром I —1,5 м.м. 2 — плоское поворотное зеркало 3 — зеркальные объективы входного и выходного коллиматоров, представляющие собою внеосевые параболы с фокусным расстоянием 500 ММ, 4 — светоделительное зеркало 5 — дифракционные решетки 600 штрих мм при угле блеска 30° и размере нарезанной части 110Х 100 (работают в треть<= м порядке) 6 — плоское поворотное зеркало 7 — плоскопараллельная пластинка-компенсатор В — плоскопараллельная пластинка-модулятор 9 — фотоприемник [c.342]

СИСАМ СП-101. Предложенная Коном схема СИСАМа обладает значительной чувствительностью к вибрационным и температурным воздействиям. В этом отношении схема разработанного в Государственном оптическом институте СИСАМа СП-101 с обратно-круговым ходом лучей обладает существенными преимуществами [8.4]. Оптическая схема его и общий вид даны на рис. 8.4. Пучок от исследуемого источника i освещает входную диафрагму прибора 2 и после отражения от плоского зеркала 5 и коллиматорного параболического зеркала 4 разделяется пластинкой 5 на две ветви, направленные но часовой стрелке и против нее. Дважды иродифрагировав на решетках б и 7" и отразившись от зеркала 8, пучки вновь соединяются на светоделителе 5, отразившись от второго коллиматорного зеркала 9 и плоского зеркала 10 они фокусируются на выходной диафрагме 11, которая проектируется на приемник излучения 12. Интерференционная модуляция осуществляется периодическим поворотом пластинки 13 (14 — такая же, но неподвижная компенсационная пластинка). [c.213]

Как следует из рис. 9.5, дифрагированные лучи располагаются по коаксиальным конусам с углом раствора 4 и осью, совпадающей с направлением первичного пучка. Фотографическая регистрация такой дифракционной картины осуществляется в специальных камерах, в которых смонтированы входные диафрагмы, формирующие форму сеченГия первичного пучка, держатель образца и рентгеновской пленки. Наиболее часто используют съемку на цилиндрическую пленку, ось которой перпендикулярна первичному пучку, или на плоскую, расположенную нормально пучку. Соответствующие схемы съемки и рентгенограмм показаны на рис. 9.23. [c.239]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология