Обратимое изотермическое расширение газа

Таким образом, работа обратимого изотермического расширения идеального газа совершается только за счет подведенной теплоты. Величина этой работы [c.30]

Цикл Карно—это обратимый цикл, состоящий из четырех процессов изотермического расширения при температуре Т , изотермического сжатия при температуре Т , адиабатного расширения и адиабатного сжатия газа. Этот цикл схематически изображен на рис. I, 3, его проекция на координатную плоскость р—и представлена на рис. 1,4. [c.43]

Нетрудно также рассчитать изменение энтропии при обратимом изотермическом расширении идеального газа. В этом случае Q=A и [c.70]

ОБРАТИМОЕ ИЗОТЕРМИЧЕСКОЕ РАСШИРЕНИЕ ГАЗА [c.22]

При некоторых процессах, например при изотермическом расширении идеального газа, наблюдается передача значительного количества тепла, но нет изменения в Н. Наоборот, при адиабатном дросселировании неидеального газа и Q и равны нулю. При обратимом адиабатном расширении газа Q равно нулю, а Н уменьшается. Это отмечается здесь для того, чтобы еще раз подчеркнуть, что теплота Q и энтальпия Н являются двумя совершенно различными величинами. [c.104]

Если рабочим телом в машине Карно является газ, находящийся в идеальном состоянии, то теплота Q, взятая от нагревателя при обратимом изотермическом расширении газа от VI до Уг (рис. 1), составит [c.34]

Рассмотрим два характерные примера. Описанное в 230 обратимое изотермическое расширение газа под поршнем способно [c.292]

Черта над и показывает, что эта величина относится к одному молю. Обратимое изотермическое расширение газа. Можно сразу рассчитать максимальную работу, которая получается нри изотермическом обратимом расширении идеального газа. При обратимом расширении давление одного моля идеального газа будет всегда определяться выражением ЦТ [c.56]

Учитывая, что введение реагентов и извлечение продукта под равными давлениями газов как вне, так и внутри камеры работой не сопровождается, а также суммируя максимальные работы 147, и 1 2, совершаемые при обратимом изотермическом расширении азота и водорода в цилиндрах до величины парциальных равновесных их давлений в камере, и затраченную работу И7з на сжатие двух молей аммиака после вывода его из камеры, получим величину максимальной работы всего процесса [c.196]

Пусть в системе происходит обратимое изотермическое расширение идеального газа и любой обратимый изотермический процесс со вторым телом. Изменение энтропии газа обозначим Д5г, а тела Согласно уравнению (11.10) [c.34]

И-2-17. Оцените Д5 для обратимого изотермического расширения 1 моля газа от объема У до объема У при температуре Т. Газ подчиняется уравнению состояния РУ = рт +А. Можно принять, что для этого процесса [c.40]

В гл. I отмечалось, что при обратимом изотермическом расширении идеального газа все подводимое тепло ( полностью расходуется на производство работы. Согласно уравнению (1.4) [c.34]

Важно подчеркнуть требование периодичности действия такой машины, так как полное однократное превращение тепла в работу возможно при постоянной температуре, например при обратимом изотермическом расширении идеального газа. Однако для того, чтобы машина действовала периодически, необходимо вновь сжать расширившийся газ и затратить па это полученную работу. [c.38]

Здесь записаны полные дифференциалы теплоты и работы, так как полностью определен путь процесса (обратимое изотермическое расширение 1 моль идеального газа). После интегрирования найдем [c.341]

В изолированной системе при 273,16 К 1 моль газа обратимо и изотермически расширяется от 1,01-10 до 1,01-10" Па. Вычислите значения Q, А1У, АЯ, А5, АЛ и АО (считать газ идеальным) 1) для газа и для всей изолированной системы в целом 2) при свободном расширении газа (расширение в вакууме необратимо), для газа и для всей изолированной системы в целом. Результаты расчета представьте в виде таблицы. [c.92]

П2-Д] При обратимом изотермическом расширении равновесной смеси идеальных газов должна произойти та реакция, вследствие которой увеличивается общее число молей] обратное имеет место при изотермическом сжатии. [c.256]

Q = -Qi-Q3- (В.5) Для того чтобы вычислить коэффициент полезного действия, надо знать величину Qi, т. е. величину тепловой энергии, которую надо поглотить, чтобы сохранить температуру идеального газа неизменной в процессе расширения. Внутренняя энергия идеального газа по определению не зависит от его объема и зависит только от его температуры. Поэтому при обратимом изотермическом расширении идеального газа [c.262]

Рассмотрим основной термодинамический цикл, или цикл Карно, состоящий из четырех последовательно совершающихся процессов изотермического расширения газа, адиабатического расщирения, изотермического сжатия, адиабатического сжатия. Все указанные процессы обратимы, поэтому конечное состояние газа совпадает с исходным. Рабочим телом является 1 моль идеального газа, начальное состояние которого характеризуется температурой Т, давлением р и объемом V. На рис. 28, б показан основной термодинамический цикл Карно. [c.111]

Пример 2.10. Вычислим АЕ, АН, AG и AS для обратимого изотермического расширения идеального газа. Пусть азот (56 г) при 27 °С и давлении 10 атм расширяется изотермически и обратимо до давления 2 атм. Будем при этом считать, что газ ведет себя идеально. [c.109]

Для изотермического расширения газа (при обратимом проведении его) работу процесса можно вычислить, исходя из следующего. Из уравнения состояния идеального газа находим, что [c.112]

Пример 1. Какова максимальная работа, которая может быть получена при обратимом изотермическом расширении 1 моль идеального газа при 0 С от 2,24 до 22,4 л [c.56]

Показать, что для обратимого изотермического расширения от Ft до Fa одного моля газа, подчиняющегося уравнению Ван-дер-Ваальса, произведенная работа дается уравнением [c.70]

Следует заметить, что горизонтальную прямую 1-2 можно рассматривать как линию процесса дросселирования лишь в идеальном случае (когда местное сопротивление выполнено в виде пористой пробки), да и то лишь условно, поскольку в принципе фафическому изображению поддаются лишь обратимые процессы и фактически линия 1-2 изображает не дросселирование, а обратимое изотермическое расширение газа. Легко видеть, что эти два процесса, изображающиеся одной и той же линией, а принципе совершенно различны в изотермическом процессе площадь 2341, лежащая под линией процесса, представляет собой внешнее тепло, за счет которого и совершается работа расширения газа в процессе же дросселирования эта. члошаль ппел- [c.140]

С первого взгляда можно подумать, что имеется нечто парадоксальное и противоречащее второму закону в том, что теплота, передаваемая системе от термостата, полностью превращается в работу, как это происходит при химической реакции, при которой S возрастает, или же при обратимом изотермическом расширении газа. В последнем случае AI/=0, если газ является идеальным и вся работа обусловлена тепловым эффектом TAS. Однако следует указать, что нет никакоЛ) противоречия второму закону в полном превращении теплоты в работу в любом процессе, не являющемся круговым. Для физической интерпретации этого можно представить работу получающейся не из энергии беспорядочного движения молекул, что совершенно недостижимо при отсутствии разности температур, а из потенциальной энергии, обусловленной направленными силами самого вещества поскольку эта энергия превращается в работу, температура будет стремиться к уменьшению, но это падение компенсируется тепловым потоком из термостата. При круговом проведении процесса, обусловленного отсутствием общего изменения энергии в системе, работа не может производиться, если нет разности температур. Другими словами, при любом изотермическом обратимом цикле общая работа равна нулю. Этот результат легко выводится из уравнения (60), так как для цикла AF должно равняться О и поэтому равно 0. Этот i [c.133]

Мы должны уметь рассчитывать работу расширения реальных газов. В случае обратимого расширения или сжатия необходимо знать, как давление зависит от объема за.мкнутой системы. Такая информация содержится в уравнении состояния, и в следующих нескольких задачах используется одно нз имеющихся приближенных уравнений. Прежде всего рассчигайте работу, проделанную при изотермическом обратимо.м расширении газа, который удовлетворяет вирпальному уравнению состояния [c.84]

Работу, получаемую при обратимом изотермическом расширении 1 моля газа, можно выразить не через объемы, а через давления, так как при постоянной температуре У21У =Р 1Р2. Тогда [c.23]

Для некоторой [ср.модипамической системы (не идеальною газа) известна сумма по состояниям, Z(7, /). Найдите работу, которую вьпюлияет эта система при обратимом изотермическом расширении от V до А- [c.153]

Имея этот же источник т, можно совершить и цикл АВ О А, в котором АВ — обратимо-адиабатное сжатие газа, ВО — необратимое изохорное понижение температуры от tв до т, а О А — обратимое изотермическое расширение (см. рис. 34). В этом необратимом цикле с одним источ- ником также положительна внешняя работа, так как И еЛВ > О, 1 еВ В = О и We.D A < О, но ШеЛВ > еВ А СоВбрШИТЬ этот ЦИКЛ В противоположном направлении, т. е. осуществить цикл АО В А невозможно, так как, имея тот же источник, нельзя вызвать изохорное повышениеО В температуры газа. [c.113]

Идеальный цикл сжижения газа. Определим, пользуясь Т — "-диаграммой (рис. XVI1-2), минимальную затрату работы при идеальном обратимом процессе сжижения газа. Начальное состояние газа характеризуется точкой / (Г), г,), а его состояние после сжижения — точкой 3. 1 1деяльпый процесс осуществляется путем изотермического сжатия газа (линия /—2) и его адиабатического, или нзоэнтропического, расширения (линия 2—3). [c.649]

Чтобы выяснить физический смысл величины КРкЛх%, сравним, например, обратимое и необратимое изотермическое расширение газа при одинаковом изменении объема. В качестве системы возьмем газ, помещенный в цилиндр с поршнем, но давление в системе не равно внешнему давлению р . [c.246]

Максимальную работу, которая ползп1ается при обратимом изотермическом расширении одного моля газа, можно выразить не через объемы, а через давления, поскольку при постоянной температуре [c.57]

Для процесса обратимого изотермического расширения идеального газа при 300° К от 1 до 10 л (первоначальное давление газа 20 атм) рассчитать а) Д5 для газа б) Д5 для всей системы, участвующей в расширении. Ответ (в кал-градг у. а) 4,58 б) 0. [c.137]

Один моль (22,4 л) идеального газа необратимо расширяется в эвакуированный сосуд до общего конечного объема 224 л. Рассчитать е) ю ж) д з) ДЯ и) ДС к) Д5 для газ л) Д5 для системы и окружающей среды при обратимом изотермическом расширении м) Д5 для системы и окружающей среды при необратимом изотермическом расширении. [c.141]

Для выяснения указанной связи рассмотрим обратимое изотермическое (при Т = = onst) расширение одного моля идеального газа от начального объема V до конечного V2. Поскольку температура постоянна, энергетические характеристики молекул должны оставаться также неизменными различие состояния обусловлено только изменением числа элементарных ячеек в обычном, физическом пространстве. Следовательно, вероятность можно считать пропорциональной [c.79]

В каком из обратимых процессов с 1 моль идеального газа изменение энтропии будет наибольшим 1) изобарическое нагревание от 300 до 400 К 2) изохо-рическое нагревание от 300 до 400 К 3) изотермическое расширение от 300 до 400 м 4) адиабатическое расширение от 300 до 400 м [c.23]

Рассмотрим изотермическое расширение идеального газа, находящегося в цилиндре с поршнем, от объема vi до объема V2-Как указывалось в предыдущем разделе, этот процесс протекает обратимо в том случае, если внешнее давление, против которого совершается работа, в каждый момент времени бесконечно мало отличается (на dp) от давления в цилиндре. Согласно второму закону Гей-Люссака, и = onst, du=--Q-, тогда первый закон термодинамики записывается в следующем виде [c.221]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология