Изотермические расширение газа

В этом выражении является энтальпией вещества при стандартных условиях, а разность —Н определяет изменение энтальпии при изотермическом расширении газа от данного давления до стандартного. [c.238]

Математическая модель этой задачи при изотермическом расширении газа сводится к виду (1.26), (1.39), (1.41) и (1.68). [c.27]

Процесс расширения газа в объеме V примем изотермическим. В этом случае задача решается с некоторым запасом, так как величина к при изотермическом расширении газа меньше, чем при адиабатическом. С учетом сделанного допущения уравнение (2.94) примет вид [c.69]

При изотермическом расширении газа в вакуум имеем [c.25]

В первом процессе изотермическое расширение газа от объема V] до объема 2 осуш,ествляется при введении его в соприкосновение с теплоотдатчиком, имеющим температуру Гь [c.67]

Если температура остается постоянной, то на основании (IV.115) приходим к равенству (IV.2), в соответствии с которым при изотермическом расширении газа (когда V2>Vi и In V2/Vi>0) его энтропия увеличивается. Отметим, что если это увеличение объема обусловлено расширением газа в пустоту или в другой газ, находящийся при том е давлении, то газ не совершает при этом никакой работы, а поэтому, как идеальный газ, он не охлаждается, т. е. не нужно подводить к нему теплоту для поддержания постоянной температуры. Однако энтропия газа увеличивается, поскольку рассматриваемые процессы расширения газа есть процессы необратимые, следовательно, должно выполняться неравенство dS>0. [c.119]

АВ — изотермическое расширение газа от до Уг при температуре Г поглощается количество теплоты Рь [c.58]

Если система получает некоторое количество теплоты Q, т. е. ей сообщается некоторая дополнительная энергия в форме неупорядоченного теплового движения молекул, должно происходить увеличение энтропии системы, поскольку энтропия характеризует степень неупорядоченности системы. Следовательно, должна существовать некоторая связь между количеством теплоты, поступающей в систему, и изменением энтропии. В общем виде эта связь выводится в статистической физике. Здесь будет дан вывод этого соотношения для частного случая, а именно для изотермического расширения газа под поршнем. [c.189]

Соотношение (12.21), выведенное для частного случая изотермического расширения газа, является общим и составляет суть второго начала термодинамики. Для бесконечно малого изменения его можно записать как [c.190]

Чтобы заставить идти отрицательный процесс, необходимо соединить (компенсировать) его с положительным процессом. Например, для превращения теплоты в работу можно провести изотермическое расширение газа. Теплота, которая при этом поглощается газом, превращается в работу. Здесь компенсация отрицательного процесса (переход тепла в работу) производится положительным процессом расширения газа. [c.33]

Изотермическое расширение газов сопровождается полным притоком тепловой энергии извне, поэтому нельзя принимать р, [c.22]

Открывая вентиль В1, осуществляют первое изотермическое расширение газа в сосуд 2. [c.439]

ОБРАТИМОЕ ИЗОТЕРМИЧЕСКОЕ РАСШИРЕНИЕ ГАЗА [c.22]

При всем отличии этих гипотез они сходятся в том, что теплота независимо от ее природы является свойством системы, т. е. о теплосодержании системы можно говорить как о количестве теплоты, в ней содержащейся и способной неизменной переходить к другим телам в результате теплоотдачи. Однако объяснить взаимные переходы теплоты и работы, например, увеличение содержания теплорода в теле в результате трения или получения работы в результате изотермического расширения газа ни та, ни другая гипотезы не могли. [c.308]

Кривая сила—площадь на рис.4 аналогична кривой давление — объем для изотермического расширения газа или пара. [c.69]

Изотермическое расширение газа осуществляем, вводя его в соприкосновение с теплоотдатчиком, температура которого равна тоже Т. Предоставим газу возможность расшириться до объема Уг, сохраняя температуру постоянной (всегда можно предполагать, что масса теплоотдатчика настолько велика, что его температура при этом практически не изменится). Так как внутренняя энергия идеального газа зависит только от температуры, то в данном процессе она остается постоянной, т. е. газ производит работу расширения Ах целиком за счет поглощаемой теплоты Q и. следовательно, по уравнению (7) гл. 1П [c.138]

Мы вправе были бы различать компенсацию двух родов. Будем говорить, что происходит компенсация первого рода, если в итоге процесса, когда теплота Q превращается в работу А, имеет место изменение термодинамического состояния рабочего тела. Пример — изотермическое расширение газа. Если газ идеальный, то при изотермическом расширении его внутренняя энергия остается, как известно, без изменения и вся сообщаемая газу теплота нацело превращается в работу. Компенсацией этого превращения тепла в работу здесь является увеличение объема газа. Если бы, не меняя температуры, мы хотели вернуть объем газа к исходному значению, мы должны были бы затратить на сжатие газа работу в том же количестве, в котором работа была получена, причем обратно выделилась бы теплота Q. В итоге никакого превращения тепла в работу не происходило бы. [c.61]

В настоящее время разработан физико-химический метод вычисления потенциала, образующегося на металле, погруженном в электролит, содержащий ионы этого же металла. Причину, вследствие которой металл переходит в ионное состояние называют упругостью растворения. Расчет величины потенциала строят на аналогии между изотермическим расширением газов и переходом металла в ионное состояние. [c.18]

Из формулы (58) нетрудно убедиться, что пузырь газа, всплывая на высоту /г, с изменением давления от р1 до р4 производит работу, равную работе изотермического расширения газа, частично затрачиваемую на преодоление силы тяжести при перемещении пузыря. [c.51]

Карно рассмотрел цикл изменений состояния газа, взаимодействующего с окружающей средой (цикл Карно). Как показано на рис. 10.2, такой цикл состоит из четырех стадий первой — изотермического расширения газа от объема Ух до объема Уг, при котором совершается работа над окружающей средой и поглощается теплота из окружающей [c.319]

При изотермическом расширении газа для простейшей герметичной вакуумной системы справедливо уравнение [c.124]

III процесс. Изотермическое расширение газа. При температуре Т газ изотермически расширяется. Поршень Б движется влево и его объем увеличивается с иг до Пь а давление понижается с рз до Рл- [c.170]

Если рабочим телом в машине Карно является газ, находящийся в идеальном состоянии, то теплота Q, взятая от нагревателя при обратимом изотермическом расширении газа от VI до Уг (рис. 1), составит [c.34]

Рассмотрим два характерные примера. Описанное в 230 обратимое изотермическое расширение газа под поршнем способно [c.292]

При испарении под постоянным давлением отвечающим упругости насыщенного при данной Т пара, совершается работа RT. Расширение полученного пара от Рд, до начального давления р рассматриваемой реакции дает работу, равную работе изотермического расширения газа, определяемую выражением (123). Таким образом [c.222]

Основными способами передачи энергии от одной части системы к другой являются теплота и работа. Количество теплоты д, выделяемой или поглощаемой системой, и работа А, совершаемая системой, зависят от начального и конечного состояний и не зависят от пути перехода от одного состояния к другому. Например, изотермическое расширение идеальных газов не сопровождается выделением или поглощением теплоты, если процесс протекает без совершения газом работы. Если процесс изотермического расширения газа сопровождается работой, то происходит поглощение теплоты. [c.43]

Рассмотрим основной термодинамический цикл, или цикл Карно, состоящий из четырех последовательно совершающихся процессов изотермического расширения газа, адиабатического расщирения, изотермического сжатия, адиабатического сжатия. Все указанные процессы обратимы, поэтому конечное состояние газа совпадает с исходным. Рабочим телом является 1 моль идеального газа, начальное состояние которого характеризуется температурой Т, давлением р и объемом V. На рис. 28, б показан основной термодинамический цикл Карно. [c.111]

Изотермическое расширение газа осуществляется при соприкосновении цилиндра с теплоотдатчиком, температура которого равна Т . Газ расширяется до объема Уг, сохраняя свою первоначальную температуру. Масса теплоотдатчика настолько велика, что его температура во время расширения газа практически не изменяется. [c.111]

Так, например, во время стадии изотермического расширения газа в идеальном цикле Карно вся теплота, поглощенная рабочим газом, полностью переходит в работу, но при этом объем газа увеличивается. Если бы мы построили бесконечно длинный цилиндр с поршнем, мы могли бы получить неограниченно большое количество работы за счет теплоты, поступающей только из одного теплового резервуара, но при этом рабочий газ должен был бы бесконечно расширяться. [c.44]

Круговой процесс. Цикл Карно. Если после ряда превращений система возвращается в первоначальное состояние, то такой процесс называется круговым или циклом. Рассмотрим круговой процесс для случая газа. Изобразим состояния 1 и 2 газа, взятые при одной и той же температуре, точками Л и S на изотерме АСВ (рис. 14). При изотермическом расширении газа из состояния 1 в 2 изменение его р и У графически выразится кривой АСВ. При этом газ соверщает работу, которая графически изобразится площадью АСВВхАу (рис. 14). Если газ при расщирении из состояния 1 нагревается, а вблизи состояния 2 охлаждается до прежней температуры, то изменение его р и У будет описываться некоторой кривой ADB, отличающейся от изотермы. Работа расширения газа при этом процессе больше, чем в случае изотермического расширения, и изображается площадью ADBB Ai. [c.45]

Следует заметить, что горизонтальную прямую 1-2 можно рассматривать как линию процесса дросселирования лишь в идеальном случае (когда местное сопротивление выполнено в виде пористой пробки), да и то лишь условно, поскольку в принципе фафическому изображению поддаются лишь обратимые процессы и фактически линия 1-2 изображает не дросселирование, а обратимое изотермическое расширение газа. Легко видеть, что эти два процесса, изображающиеся одной и той же линией, а принципе совершенно различны в изотермическом процессе площадь 2341, лежащая под линией процесса, представляет собой внешнее тепло, за счет которого и совершается работа расширения газа в процессе же дросселирования эта. члошаль ппел- [c.140]

Термодинамический смысл этого эксперимента состоит в следующем. При расширении в вакуум никакой работы не было произведено поэтому w O. Система (газ) не приняла и не отдала нисколько геплоты, так как температура бани не изменилась при изотермическом расширенип поэтому д=0. Следовательно, Ai7=0. Таким образом, прп изотермическом расширении газа U не изменяется. Другими словами, ири постоянной температуре U не зависит от объема. На языке математики это значит, что (dU/dV)r = 0. [c.97]

При изотермическом расширении газа его внутренняя энергия остается неизменной и газ производит работу, равную тому количеству тепла, которое требуется сообщить, чтобы при расширении температура газа осталась неиз- [c.28]

Процессы в ГХМ протекают в такой последовательности. Вначале происходит изотермическое сжатие, при котором компрессорный поршень 3 сжимает газ, двигаясь справа налево (детандерный поршень 4 во время изотермического сжатия неподвижен). Теплота сжатия в этом процессе отводится в окружающую среду. Затем сжатый газ при одновременном движении поршней влево проталкивается через охлажденный регенератор 2 (изохорный процесс), при этом температура и давление газа понижаются. В следующий момент происходит процесс изотермического расширения газа, при котором правый поршень неподвижен, а детандерный поршень идет влево. Затем происходит переталкивание газа из полости расширения через регенератор в полость сжатия оба поршня перемещаются вправо в исходное положение, процесс протекает при постоянном объеме с повышением температуры (от температуры охлаждения до температуры окружающей среды). [c.158]

I — изотермическое сжатие газа // — изохорический проиесс с отнятием тепла III — изотермическое расширение газа IV — изохорический процесс с сообщением тепла. [c.170]

Чтобы выяснить физический смысл величины КРкЛх%, сравним, например, обратимое и необратимое изотермическое расширение газа при одинаковом изменении объема. В качестве системы возьмем газ, помещенный в цилиндр с поршнем, но давление в системе не равно внешнему давлению р . [c.246]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология