Турбулентное течение жидкостей в трубах круглого сечения

Турбулентный режим течения неньютоновских жидкостей в прямых трубах круглого сечения. [c.414]

Турбулентное течение жидкостей в трубах круглого сечения [c.52]

Они представляют собой отношение потока действительной кинетической энергии к фиктивной, вычисленной в предположении, что скорость постоянна в сечении и равна w. При турбулентном режиме течения жидкости, когда эпюра скоростей приближается к прямоугольной, можно принять а, = 1. При ламинарном режиме а/ зависит от формы сечения канала. Для труб круглого сечения а, = 2. [c.90]

Суспензия движется внутри гладкой цилиндрической трубы круглого сечения диаметром 0,1 м и длиной 100 м. Определим потерю напора в трубе при расходе 0,2 м /сек, полагая, что движение суспензии в трубе соответствует турбулентному течению однородной жидкости. Влиянием силы тяжести можно пренебречь. [c.233]

Формула (4.19) позволяет вычислить число Рейнольдса для потока жидкости любого сечения. Режим течения жидкости полностью определяется значением Ке и зависит от величин ш, с1, р и Существует некоторое значение числа Рейнольдса, которое называется критическим — Кещ,. При Reтечение ламинарно, а при Не>>Не р — турбулентно. Опытным путем было установлено, что смена режимов течения жидкости в цилиндрических трубах круглого сечения происходит при Кекр=2300. [c.39]

Пример 12-1. Профили температур при установившемся турбулентном течении в гладких круглых трубах. Турбулентный поток жидкости движется в гладкой круглой трубе диаметра D = 2R. Вплоть до сечения z = О температура жидкости в трубе всюду постоянна и равна Ti (рис. 12-2). Начиная от сечения 2=0, всю последующую часть поверхности трубы, расположенную ниже по течению, занимает охлаждающее устройство, позволяющее отводить от стенки трубы постоянный тепловой поток дд. На некотором расстоянии (вниз по течению) от места включения этого потока происходит полная стабилизация радиальных профилей температуры, в результате чего разность Т(г, z) — Г (О, z) перестает зависеть от координаты z. Условие постоянства теплового потока на стабилизированном участке температурного поля означает, что [c.354]

Различают ламинарный и турбулентный режимы течения вязкой жидкости. В ламинарном потоке результирующая скорость элементарного объема жидкости соответствует струйному движению и параллельна оси потока профиль скоростей в сечении, перпендикулярном оси, имеет форму параболы, вершина которой лежит на ос.ч трубы. В турбулентном потоке каждая частица описывает сложные траектории, струи завихрены кроме квазистационарного главного движения вдоль оси имеются поперечные беспорядочные перемещения, связанные с постоянным возникновением, нарастанием и исчезновением отдельных вихрей. Скорость движения основной массы потока в большей части сечения примерно одинакова и близка к средней. У стенки образуется тонкий ламинарный слой, толщина которого уменьшается с увеличением скорости. Переход от одного режима течения к другому (переходная область) в значительной мере зависит от конкретных условий. Для труб круглого сечения нижний предел критического числа Ке составляет обычно 2000—2300. Верхний предел существенно зависит от условий входа, состояния поверхности и других причин и для гладкой трубы может принимать значения от 4000 до 10 ООО. [c.255]

Рассчитываются данные критерии подобия с использованием теплофизических свойств теплоносителя. Для сопоставления влияния теплофизических свойств масел на коэффициент теплоотдачи была выбрана методика расчета по [1] при течении жидкости в гладких трубах круглого поперечного сечения. Расчеты проводились для ламинарного и турбулентного режима течения. [c.160]

График профиля скорости (рис. 3-6) позволяет выявить несколько областей, на которые можно разделить течение в канале. В рассматриваемом частном случае течения в круглой трубе основные изменения скорости происходят в области, занимающей менее 15% радиуса трубы (потока). Размер области, непосредственно прилегающей к стенке, на рисунке дан в увеличенном масштабе. В действительности же толщина областей 1 и 2 составляет лишь очень малую часть радиуса - порядка 1% и менее. Несмотря на малую толщину, эти внутренние слои существенно влияют на весь поток, так как значительная доля изменения скорости происходит именно в них. При этом резко меняются условия протекания многих химико-технологических процессов, поскольку высокоскоростной макроскопический перенос субстанции в ядре турбулентного потока (из-за интенсивного перемешивания частиц жидкости по сечению потока) уступает место, как правило, довольно медленному молекулярному переносу в пристеночных слоях. На рис. 3-6 стенка трубы схематически изображена гладкой в действительности же поверхность обычно имеет неровности (шероховатость), высота которых сравнима с толщиной внутренних слоев. Как показано ниже, это обстоятельство значительно влияет на затрату энергии для создания необходимой скорости движения потока. [c.44]

По существу анализ Дайслера — Тейлора предполагает, что универсальные профили скорости и температуры, найденные для турбулентных течений жидкостей в круглых трубах, также справедливы для труб некруглого сечения. Если положение точки максималь-ной скорости известно, то этого предположения доста-точно для вычисления профиля скорости и коэффици-ента сопротивления трения. [c.265]

Эти коэффициенты представляют собой отношение П0Т0К21 действительного количества движения к фиктивному, вычисленному в предположении, что скорость в сечении постоянна и равна При турбулентном режиме течения жидкости, когда эпюра скоростей приближается К прямоугольной, можно принять Р, = 1. При ламинарном режиме Р зависит от формы сечения канала. Для труб круглого сечения р, = 4/3. [c.89]

Проблема турбулентности, которой посвящены эти главы, с полным основанием считается проблемой номер один современной классической физики. Само явление турбулентности, как известно, состоит в следующем. Как мы убедились в главе 1, основным параметром подобия, определяющим глобальные свойства течения несжимаемой вязкой жидкости, является число Рейнольдса Re = pUl/ i (р — плотность, [л — вязкость жидкости, U — характерная скорость, I — характерный размер потока). Когда число Рейнольдса переходит через определенное критическое значение Reer, разное для разных потоков (например, для течения в гладкой цилиндрической трубе круглого поперечного сечения Reer = 10 для течения в пограничном слое Reer Ю ), характер течения внезапно и резко меняется. Поток из регулярного, упорядоченного, ламинарного, каким он был при докритических значениях числа Рейнольдса, становится существенно нерегулярным. Течение при сверхкритических значениях числа Рейнольдса резко и неупорядоченно меняется в пространстве и во времени, и поля характеристик потока (давления, скорости и т. д.) можно с хорошим [c.165]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология