Электрическое поле вольт-амперная характеристика

Испытание (опрессовка) на герметичность осуществляют воздухом, нагнетаемым в аппарат под давлением 2500 Па. При этом тщательно уплотняют люки, входной, выходной и пылеразгрузочные патрубки заглушают устанавливаемыми на них заглушками, проверяют качество затяжки крепежных деталей на фланцевых соединениях. Корпус считается герметичным, если в течение 1 ч давление в нем понизится не более чем на 200 Па. В случае, если опрессовку корпуса выполнить невозможно, допускается проверка швов на герметичность керосином или фреоновыми течеискателями. Бункеры аппаратов в этом случае проверяют на плотность, заполняя их водой. Корпусы электрофильтров проверяют на плотность дымовыми шашками при поддержании давления в аппарате до 300 Па и на подсос воздуха при пуске в эксплуатацию, который не должен превышать 107о объема очищаемого газа. Этот способ неприменим для электрофильтров, работающих на очистке взрывоопасных или токсичных газов. В этом случае руководствуются требованиями раздела П1 главы СНиП.П —В.5—62 Дополнительные правила изготовления, монтажа и приемки стальных конструкций доменных цехов . Все результаты испытаний актируют. После монтажа оборудования и перед его сдачей заказчику проводят предпусковые монтажные испытания обкатку узлов и механизмов аппаратов очистки газов в течение 24 ч непрерывной работы на холостом ходу (без газа) и проверку их работы. В объем испытаний электрофильтров входят испытание полей на электрическую прочность при подаче высокого напряжения и постепенного подъема его до предельного со снятием вольт-амперных характеристик работы электроагрегатов в начале и конце испытаний, которые заносят в протокол в виде графиков и таблиц проверка работы механизмов встряхивания электродов либо устройств для орошения и промывки их водой, устройств для обогрева и обдувки изоляторов проверка функционирования механизмов удаления пыли или шлама. [c.231]

Униполярная корона существует в случаях, когда все коронирующие электроды данной системы электродов находятся под напряжением одного знака. В этом случае вся внешняя зона оказывается заполненной носителями заряда одного знака. Электрическое поле униполярной короны и его особенности для различных систем электродов, а также вольт-амперная характеристика этого вида короны исследованы подробно [Л. 8]. [c.8]

В изотропном теле (твердом, жидком или газообразном), когда приложенная к нему разность потенциалов U создает однородное электрическое поле э = U d (d -расстояние между точками приложения U) и электрический ток, плотность тока J и поле э совпадают по направлению. Зависимость J E ), различная для разных веществ и характерная для каждого данного вещества, называется вольт-амперной характеристикой этого вещества (ВАХ). [c.410]

В [189] измерено энергетическое распределение / (е) свободных электронов в положительном столбе тлеющего разряда в N2, N2 + О2 и СО2 при давлении 2 торр, плотности разрядного тока 4,3 — И мА см и различных временах пребывания газа в зоне разряда (для СО2). Измерены также относительная величина концентрации электронов их средняя энергия е, напряженность продольного электрического поля Е, температура газа Гг и колебательная температура Т (для N2 и N2 + О2), а также степень диссоциации % (для СО2). Для измерения / (е), ж Е использована зондовая техника с двойным электрическим дифференцированием вольт-амперной характеристики [188]. Температуру газа и колебательную температуру определяли по неразрешенной вращательной структуре второй положительной системы полос N2. Величину а определяли методом хроматографического анализа. Погрешности измерений составили 5% для Е, 3% для а, [c.100]

Для практических применений дугового разряда, так же как и тлеющего, наибольшее значение имеет положительный столб, составляющий главную по протяженности часть разряда. При пониженном давлении (миллиметры и десятые миллиметра ртутного столба) положительный столб дуги может не отличаться от столба тлеющего разряда составляющая его плазма также может быть неизотермичной. Однако при увеличивающейся силе и плотности тока возрастает концентрация электронов и вследствие этого появляется возможность ступенчатой ионизации. Поэтому компенсация потерь заряженных частиц в плазме может в этих условиях осуществляться более медленными электронами, иначе при более низкой электронной температуре. Иными словами, для поддержания стационарного состояния плазмы теперь необходимы ускоряющие электроны поля меньшей напряженности, т. е. более низкие градиенты потенциала. Это понижение и ведет к падающей вольт-амперной характеристике дуги (см. рис. 16), т. е. к уменьшению напряжения при увеличении силы тока. С другой стороны, при увеличении силы тока и повышении давления одновременно с понижением температуры электронов происходит повышение температуры газа, что связано с увеличением числа столкновений между электронами и молекулами газа и, следовательно, с все возрастающей отдачей энергии, набираемой электронами в электрическом поле плазмы, [c.47]

Подобный процесс может быть реализован только пp сравнительно малой напряженности поля детектора, когда энергия электронов невелика и электроны доступны для захвата, а значительная часть ионов успевает рекомбинировать, не достигнув электродов (режим неполного сбора зарядов). Начальный (фоновый) ток детектора должен быть относительно высоким, чтобы его уменьшение (сигнал детектора) было достаточно большим и находилось в диапазоне токов, доступных для измерения электрометром. Поэтому наличие примесей в газе-носителе, обладающих сродством к электрону и снижающих фоновый ток детектора, нежелательно. Зависимость сигнала от напряжения диктует необходимость стабильного электрического питания детекторов, работающих на участке / вольт-амперной характеристики. [c.50]

При воздействии на черную пленку небольших напряжений до 30 —50 мв ее вольт-амперная характеристика линейна, т. е. ее сопротивление носит омический характер. При более высоких напряжениях сопротивление пленки уменьшается вплоть до ее прорыва [60, 66 8, 69]. Неомический характер проводимости черной пленки в этш случае не совсем понятен возможно, он связан с ассоциацией заряда внутри пленки, зависящей от электрического поля [60]. [c.108]

Вольт-амперные характеристики пористого ZnO-варистора с различным содержанием В120з измерены на воздухе и в смесях Н2 — воздух в интервале температур от комнатной до 600 °С. Вольт-амперные характеристики оставались неизменными в присутствии Н2, однако спад напряжения отчетливо смещался в область более низких электрических полей в интервале 400—600 °С. Спад напряжения уменьшался с увеличением концентрации Н2 в воздухе. Оптимальное количество В120з для наибольшего снижения напряжения составляло 1,0 мол. %. Таким образом, ZnO-варистор может быть использован как новый тип водородного сенсора. Подтверждена важная роль избытка ионов кислорода на фаницах зерен ZnO-ZnO в формировании барьера Шоттки, так же как и в Н2-сенсорном механизме действия варисторов [255]. [c.279]

Таким образом, увеличение напряженности электрического поля уменьшает число рекомбинированных ионов, обусловливая тем самым нарастание тока на восходящем участке вольт-амперной характеристики [3]. [c.67]

Отсюда следует справедливость приведенного выше утверждения, а также и способа определения напряженности электрического поля у стенки цилиндра R2 по вольт-амперным характеристикам короны в двух цилиндрических конденсаторах с радиусами наружных цилиндров R2 и R. [c.89]

Определенные из вольт-амперных характеристик величины подвижностей можно представить в функции тока, напряженности или времени. Для приближенного определения последнего можно принять подвижность постоянной и равной найденной, а напряженность электрического поля — также постоянной для всего разрядного промежутка, что достаточно близко к действительности в условиях развитой короны. Тогда [c.90]

Н. Атомы О уходят на периферию, а на оси, в области горения электрической дуги, концентрируются атомы Н. Подмешивание к плазме небольшого количества аргона сильно понижает напряженность электрического поля в столбе дуги. Под действием центробежных сил аргон выносится из осевой области, поэтому по мере удаления от катода дуга становится все более пароводяной . По этой причине дальнейшее увеличение (свыше 10 кг/с) расхода аргона на напряжение дуги практически не влияет. Однако понижение напряжения нри наличии аргона говорит о затягивании его сепарации из осевой зоны, что происходит, возможно, из-за действия радиального электрического поля между дугой и стенкой. Из формулы вольт-амперной характеристики видно, что с увеличением конфузорности напряжение на дуге возрастает. Это объясняется газодинамическим обжатием столба дуги потоком пара. Формально это проявляется в увеличении фиктивной длины дуги [c.582]

Основными типами разрядов постоянного тока являются следующие темный, или таунсендовский, тлеющий и дуговой (рис. 1.1). Таунсендовский разряд несамоподдерживающийся, и для его существования кроме приложения электрического поля необходим внешний источник электронов. С увеличением разности потенциалов между электродами происходит переход от темного разряда к тлеющему, разряд становится самоподдерживающимся и характеризуется тем, что разность потенциалов между электродами практически не зависит от величины тока. При достижении более высоких значений силы тока происходит второй переход — вместо тлеющего разряда возникает дуговой. Условия экспериментов, описываемые пересечением кривой нагрузочной характеристики источника питания с кривой вольт-амперной характеристики разряда, определяют конкретный тип разряда. [c.12]

Сравнение расчетной вольт-амперной характеристики воздушной дуги диаметром 5 мм с характеристикой, измеренной в работе [60], приводится на рис. 3. Для фиксированной величины Го расчетная напряженность электрического поля превышает экспериментальную, в то же время расчетная сила тока, как правило, меньше экспериментальной. Из рис. 4, на котором представлены профили температур, видно, что проводящая область в расчетном случае уже чем в эксперименте, поэтому величина сопротивлеиия, а следовательно, и напряженности поля, получаемые в расчете, оказываются завышенными. [c.95]

Расчетные вольт-амперные характеристики дуг самоустанавливающейся длины слабо зависят от числа Рейнольдса, так как шунтирование происходит в сечении, близком к сечению .= 1, и влияние конвективных тепловых потерь невелико. Характеристики подогревателей с межэлектродной вставкой существенно зависят от числа Рейнольдса. Об этом свидетельствуют расчетные зависимости напряженности продольного электрического поля Е, избыточного теплосодержания и избыточной энтальпии на оси Айт от длины разрядного канала подогревателя аргона, вычисленные при значении г = 400а, 7 = 0,5-10 м, С=10 3 кг1сек и представленные на рис. 6. При учете конвективных тепловых потерь величины -Он А/г с увеличением длины капала очень быстро приближаются к некоторому постоянному значению, т. е. при больших х° почти все тепло, выделяющееся при протекании электрического тока, отводится в стенки канала. Учет тепловых потерь приводит к повышению папряженности Е, которое особенно заметно для большой длины межэлектродной вставки. [c.117]

Проблема пространственного заряда на межфазной границе давно привлекает внимание электрохимиков. Еще в 1949 г. В.Г. Левич [203] рассмотрел эту задачу для случая границы электрод/раствор. Он показал [203, 204], что протекание малых токов сдвигает концентрацию электронейтрального раствора электролита вблизи поверхности электрода вместе с этим изменяется толщина диффузной части ДЭС, однако в ней сохраняется больцмановское равновесное распределение концентраций. Авторы [98-100, 102, 103, 205, 206] получили ассимптотические решения задачи, справедливые при плотностях тока, меньших предельного значения. Они пришли к выводу, что всю область изменения концентрации в растворе можно разбить на две части электронейтральную область и область пространственного заряда (ОПЗ) с равновесным распределением концентрации и потенциала. Авторы [101], применив метод малого параметра, проанализировали структуру приэлектродного слоя раствора при протекании предельного тока и нашли, что вследствие уменьшения граничной концентрации электролита толщина ОПЗ заметно больше толщины неполяризованного двойного слоя при нулевом токе, а напряженность электрического поля и скачок потенциала в диффузионном слое не равны бесконечности, как в случае классических теорий, основанных на предположении электронейтральности, В работах [24-29] получены аналитические решения для случая протекания произвольного, в том числе "запредельного" тока. Наиболее последовательное и строгое решение найдено в [25]. Это решение было тщательно сопоставлено с численным решением Рубинштейна и Штильмана [18], а также независимо с численным решением М.Х. Уртенова [116] все три решения дали очень близкие результаты при расчете распределения концентраций и электрического поля в диффузионном слое, а также при расчете вольт-амперной характеристики (ВАХ). Наличие надежного аналитического решения непростой в математическом отношении системы уравнений Нернста-Планка и Пуассона очень важно для формирования теории "запредельного" состояния. Представим коротко решение [25]. [c.316]

Частично качественное согласие эксперимента и расчета было отмечено выше. Теперь перейдем к установлению количественного согласия расчета с экспериментальными характеристиками. Для этого проведем сравнение расчетных и экспериментальных распределений температур по радиусу, энтальпий и напряженности электрического поля вдоль оси канала и, наконец, вольт-амперных характеристик ствола дуги в целом. Для сравнения расчетных распределений температур использованы спектрографически полученные во ВНИИЭТО радиальные распределения температур в стволе открытой аргоновой дуги на расстоянии 5 мм от катода. Раопределерше на Начальном участке дуги в канале вблизи катода практически не должцо отличаться от использованного. [c.134]

Результаты исследований диэлектрических характеристик в основном совпадают с литературными данными [3, 4, 8, 12]. Вольт-амперные характеристики структур А1—AliN—А с пленками толшиной 0,5 мкм в значительной степени нелинейны. При определенном значении электрического поля ( 10 В/см) омическая зависимость исчезает, и ток резко возрастает на 2—2,5 порядка, после чего становится пропорциональным квадрату напряжения. Удельное сопротивление пленок при напряженности электрического поля 10 В/см снижалось с 8-10 в до Ы0 Ом-см с увеличением температуры осаждения от 400 до 600°С (рис. 2, кривая 2), что можно объяснить увеличением проводимости по границам зерен за счет кристаллизации пленок при 7 >500°С (электронографически 550°С). [c.84]

Особенности электрического поля расщепленных проводов несомненно должны приводить к некоторым отличиям деталей процесса короны на этих проводах по сравнению с процессом короны на проводах одиночных. Но, несмотря на существование таких отличий, они не приводят к заметной разнице ряда интегральных характеристик короны на расщепленных и одиночных проводах. Так, при сравнении осциллограмм вольт-амперных и вольт-кулоновых характеристик короны на расщепленных и одиночных проводах не удается по их форме и внещнему виду определить, к какому из этих проводов они относятся. Более того, аналогичными по своему ха-138 [c.138]