Границы низкотемпературного воспламенения

Границы низкотемпературного воспламенения [c.132]

Этан был выбран как первый в ряду алканов, для которого возможны два типа воснламенения. Возможность низкотемпературного воспламенения этана уже отмечалась на основании существования перегиба границ воснламенения при снижении [c.69]

Как видно из рис. 78, введение никеля сдвигает к высоким давлениям и границы высокотемпературного воспламенения, и границы холодных и горячих пламен в низкотемпературной зоне. [c.112]

Этан был выбран как первый в ряду алкапов, для которого возможны два типа воспламенения. Возможность низкотемпературного воспламенения этана уже отмечалась ыа осповании суп ( ствования перегиба границ воспламенения при снижении температуры ниже 450° (см. рпс. [c.69]

Таким образом, низкотемпературные режимы теплового воздействия описываются твердофазной теорией воспламенения, высокотемпературные режимы — газофазной теорией, хотя четкой границы по интенсивностям не существует. В настоящее время намечается тенденция к созданию общей теории, которая учитывала бы экзотермические превращения как в конденсированной, так и в газовой фазе. Трудности создания такой теории обусловлены отсутствием полной физической картины воспламенения, особенно при высоких интенсивностях. [c.113]

Тот факт,что воспламенение жидких топлив от сжатия осуществляется тем легче, чем легче возникает детонационное воспламенение того же топлива (в гомогенной паровоздушной смеси) в двигателе с искровым зажиганием, означает принципиальное сходство этих двух типов воспламенения. Это предположение подтверждается и тем, что оба вида воспламенения развиваются примерно в одинаковых физических условиях. Так, нанример, топливо с ОЧ = 54 детонирует, в стандартных условиях испытания при е = 5 [4, стр. 222], что соответствует сжатию последней части заряда до 5= 5 (2—2,5) 10—12,5. По уравнениям (25.2) соответствующее ЦЧ=33,при котором, в условиях того же двигателя, воснламенение происходит при е = 10 [4, стр.275] . Соответствующее состояние заряда, как это показывают многочисленные данные опытов с воспламенением от сжатия воздушных смесей алифатических углеводородов ( 9), лежит в плоскости Р—Т ниже границы, разделяющей зоны высокотемпературного и низкотемпературного самовоспламенения. На этом основании воспламенение дизельных топлив также следует отнести к воспламенению низкотемпературного типа с многостадийным предпламенным процессом . Но, как мы [c.413]

Уменьшение теплового эффекта с ростом температуры имеет, однако, большое значение, так как оно приводит к расширению температурного интервала, иа границах которого — нижией и верхней — достигаются критические значения произведения Сохранение с ростом температуры величины теплового эффекта постоянной, а тем более ее увеличение с повышением температуры, имело бы своим следствием расширение областп низкотемпературного воспламенения и сдвиг области верхнетемнературного воснламенения в сторону низких температур, т. е. температурный интервал, разделяющий эти две областп, сильно бы уменьшился. Более того, нри соответствующем подборе растущих с температурой зна- [c.364]

НОГО крана. Зажигание таким способом воздушной смеси гексана состава а =0,9, при Ро = 7 атм и Г,, = 400°, попадает на начальную стадию процесса низкотемпературного воспламенения, что следует из расположения этой точки в плоскости р, Т) ниже границы низкотемпературного воспламенепия. Хотя в этих опытах и не удалось получить подлинно детонационного сгорания, однако и здесь несомненен глубокий эффект холодпого пламени — вместо типичного для углеводородовоздушных смесей непрерывного дефлаграционного горения, как на фото рис. 274, а, после холоднопламенной подготовки наблюдаются сильные вибрации пламени, свидетельствуюш ие о возникновении в процессе сгорания интенсивных ударных волн, след которых ясно виден на фоторегистрации рис. 281, б. [c.369]

Более низкие значения i aф для холодно ламенного процесса при воспламенении жидких топлив объясняются рядом причин 1) эффектом испарения, отмеченным выше 2) постоянной, не изменяющейся с температурой составляющей задержки холодного пламени,— временем расныла топливной струи (см. нгже) 3) тем, что воспламенение жидких тонлив осуществляется, для обеспечения испарения,при более высоких степенях сжатия и при температурах и давлениях, расположенных ближе к верхней температурной границе зоны низкотемпературного воспламенения, что соответственно уменьшает и Ещ для Тхп (см. 5). Расчет показывает, что с учетом местного охлаждения (п. 1) и постоянной составляющей задержки (п. 2) i эф возрастает с 7,2 до 12,4 ккал. Если в том же отношении сдвинуть вправо (по стрелке на рис. 312) все точки прямой ЦЧ — Ещ, то получится прямая 3, приблизительно параллельная прямой 04— аф- [c.417]

Тот факт, что повышение давления затрудняет распад перекисей, означает, что возрастание объемной скорости тепловыделения (при данной температуре пропорциональное давлению) частично компенсируется противоположным эффектом давления, замедляющим распад перекисей. В итоге, с повышением давления период индукции холодного пламени сокращается с весьма низким значением показателя в формуле Тх — —(п 0,1—0,2) в нижней части холодпоиламеиной зоны и возрастает до 0,8—1,0 в верхней ее части. Стабилизирующий эффект давления в отношении распада перекисей находит отражение и в том, что минимальная температура низкотемпературного воспламенения остается практически неизменной в широком интервале давлений, так что в формуле теплового взрыва (1.19) для нижней температурной границы области воспламенения п О, и, соответственно, А = -j—j- = 0. [c.84]

Переход от сплошной линии к штриховой на низкотемпературной границе показывает срыв режима, т. е. предельную температуру, ниже которой воспламенение не наступало. Как видим, изменения А з и неоднозначно влияют на характер процесса. Изменение к ведет к прямой зависимости Т = /(кз) — период индукции однозначно уменьшается при увеличении к , т. е. вариация кд аналогична изменению предэкспонента в аппроксииационном выражении для брутто-скорости процесса, заппсанного в традиционном Аррениусовом виде = А ехр (— /КТ). Вариация же / ц ведет к неоднозначной зависимости Т = = /( и) в области высоких температур время индукции сокращается с увеличением /сц, а в области низких — увеличивается. Это означает изменение не предэкспонента, а фиктивной энергии активации. Причем влияние к не так сильно, как влияние к в высокотемпературной области, и гораздо сильнее в низкотемпературной области. [c.316]

Как уже было отмечено, этот экспериментально найденный факт противоречит описанному выше наблюдению М. Б. Неймана [27, 36] и Кэйна [24]. Мы имеем в виду резкий разрыв в величине периода индукции низкотемпературного взрыва, который эти исследователи наблюдали совсем неглубоко в области воспламенения, т. е. при давлениях не на много больших предельных давлений на границе области (см. рис. 51, стр. 166). Именно это и привело их к заключению о замкнутости области двухстадийного воспламенения со стороны высоких давлений. [c.181]

Если принять, что металлы, входяш ие в состав металлорганических АД, действуют подобно никелю , то следует признать, что между действием металла п соответствуюш их АД имеется существенное различие металлоргапическпй АД мало изменяет длительность Т1, но сильно удлиняет Т2 в низкотемпературной зоне наоборот, металл очень сильно удлиняет Т1 и, хотя и слабо, но сокращает тг АД практически не смещает границ воспламенения в верхнетемпературной зоне наоборот, металл резко [c.113]

Низкотемпературное самовоспламенение. Уже тот факт, что граница зоны низкотемпературного самовоспламенения (участок кривой 3 — 5 на рис. 8) не подчиняется нормальному соотношению между предельными величинами давления и температуры воспламенения, говорит о своеобразии этого явления. Напомним, что нормальное повышение давления самовоснламонеиия с понижением температуры (как на участке 1—=3) отражает то свойство теплового взрыва, что с повышением давления растет скорость тепловыделения и остается неизменной скорость теплоотдачи в случае переноса теила тенлонроводностью так, что превышение тепловыделения над теплоотводом наступает при тем более низкой температуре, чем выше давление [20]. Наблюдающийся в низкотемпературной зоне самовоспламенения обратный ход зависимости — понижение предельного давления с понижением температуры воспламенения — может означать лишь то, что в данном случае тепловой саморазгон реакции не является в какой-либо мере определяющим для всего явления самовоспламенения. [c.195]

Мы приходим к заключению, что низкотемпературный многостадийный процесс самовоспламепения представляет собой ряд последовательных пламен, распространяющихся в последней части заряда со все возрастающей степенью выделения энергии и возрастающей скоростью, вплоть до последнего горячего пламени, скорость распространения которого может возрасти до скорости звука. В газодинамическом отношении это эквивалентно мгновенному воспламенению соответствующего объема заряда. Специфическо и важнейшей особенностью низкотемпературного самовоспламенения является именно эта возможность рождения в носго-ревшем заряде пламени, распространяющегося со скоростью звука в некотором объеме, так что этот процесс можно рассматривать как одновременное мгновенное воспламенение этого объема. Как очевидно, при такой скорости воспламенения на границах объема образуется резкий перепад давления, соответствующий выделению той части энергии, которая остается после прохождения двух последовательных холодных пламен, т. е. около 0,4—0,5 полной энергии сгорания. Так создается ударная волна — необходимый элемент детонационного сгорания в двигателе. [c.198]

Уже с первых шагов исследования явления низкотемпературного самовоспламенения стала очевидной его связь со способностью топлив детонировать в двигателе. Однако некоторые заблуждения, допущенные в этих исследованиях, затруднили правильную трактовку кинетической природы детонации в двигателе. Пейман [22] и Кейн [25] на основании своих наблюдений утверждали, что многостадийный характер самовоспламенения сохраняется только вблизи границ области низкотемпературного самовоспламенения. При переходе же к более высоким давлениям, т. е. к условиям, более близким к моторным, самовоспламенение становится одностадийным, что и дало повод этим авторам сделать вывод, что при достаточно высоких давлениях может иметь место только одностадийное самовосиламенение (Пейман) или что теперь (после опытов Кейна) стало ясным, что в условиях, существующих в двигателях внутреннего сгорания, процессы медленного окисления приводят к одностадийному воспламенению и что здесь нельзя выделить стадию холодного пламени . [c.200]

Долгое время принималось, что двухстадийное самовоспламепение-возможно только при достаточно низких температурах и именно таких, при которых наблюдается холодное пламя при низких давлениях (вообще ниже 400° С). На этом основании также считалось невозможным двухстадийное воспламенение в условиях последней части заряда, где температура обычно составляет около 600° С. Нашими опытами было показано, что в действительности многостадийное воспламеиение возможно при тем более высокой температуре, чем выше давление, что соответствует приведенной на рис. 8 границе области многостадийного воспламенения (участок 3—2 кривой i>). Это означает, что при высоких давлениях, соответствующих условиям последней части заряда, многостадийное воспламенение сохраняется уже при температурах значительно более высоких, чем при низких давлениях. Это также означает условность самого термина низкотемпературное самовоспламенение , которое характеризует не абсолютное значение температур, а особый тип многостадийного предпламенного процесса, который может наблюдаться и при достаточно высоких температурах. [c.201]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология