Воспламенения границы

Применяемые и вырабатываемые в процессе производства сероуглерод, сероводород и окись углерода характеризуются взрывоопасными и токсическими свойствами. Сероуглерод ядовит и легко воспламеняется. Температура самовоспламенения паров сероуглерода равна 126°С, температура вспыщки 30 °С. В производственных условиях пары сероуглерода могут загораться в воздухе уже при температуре примерно 100 °С. В смеси с воздухом пары сероуглерода взрываются в пределах 1,25—50% (об.) или при содержании 26—1610 г/м . Самовоспламенение смесей сероуглерода в определенных условиях возможно при температуре до 80 °С. Газовоздущные смеси сероводорода с воздухом имеют пожаро- и взрывоопасные свойства. Границы воспламенения сероводорода составляют 4,3—45,5% (об.), поэтому сероуглерод чрезвычайно огне- и взрывоопасен. Особенно взрывоопасно загорание его в закрытых емкостях и аппаратах. Сероуглерод является сильным ядом. Вредность его особенно возрастает в сочетании [c.91]

Точки воспламенения и границы взрывоопасности низкомолекулярных нитропарафинов по сравнению с некоторыми растворителями [c.318]

В связи с этим воздух, поступающий в камеру сгорания газотурбинного двигателя, обычно делят на три потока. Первый поток поступает в камеру сгорания, имеющую завихритель (рис. 3.27), через кольцевой зазор между корпусом форсунки и внутренним кольцом завихрителя, чем обеспечивается охлаждение форсунки. В этой зоне топливо распыляется, частично испаряется и воспламеняется а составляет 0,2—0,5 [166]. Второй поток воздуха вводят в зону горения через завихритель и через первые ряды отверстий диаметром 12—30 мм в жаровой трубе. Этот воздух обеспечивает сгорание смеси при температуре во фронте пламени, равной 2300—2500 К, и последующее снижение температуры газов до 2000 К- Коэффициент избытка воздуха при этом возрастает до 1,2—1,7. Роль завихрителя заключается в закручивании потока воздуха и создании воздушного вихря, вращающегося вокруг оси жаровой трубы. При этом в центральной части трубы создается зона пониженного давления, куда устремляется поток из средней части камеры сгорания. Продукты сгорания, движущиеся противотоком к основному потоку распыленного топлива, ускоряют испарение и обеспечивают нагревание топливо-воздушной смеси до температуры воспламенения. Турбулизация газо-воздушного. потока приводит к увеличению скорости распространения пламени, а уменьшение осевой скорости воздуха вблизи границы зоны обратных токов удерживает факел в определенной области. Третий поток воздуха поступает через задние ряды боковых отверстий в зону смешения. Этот воздух снижает температуру газов до значения, допустимого по условию прочности лопаток турбины. [c.164]

При найденных оптимальных условиях опыта за минимальную энергию принимают величину, которую линия графика P = f(W) отсекает на оси Ш при вероятности Я=10 2. Величину абсолютно безопасной энергии, соответствующую принятой условной вероятности воспламенения (границе безопасности), определяют продолжением прямолинейной вероятностной зависимости P = f W) в неподтвержденную экспериментом область низких значений энергии. Этот прием недостаточно обоснован при определении такого рода параметров, поэтому предлагается для оценки минимальной энергии зажигания вводить определенный коэффициент запаса [156, 64]. [c.181]

Концентрационные пределы взрываемости (называемые также пределами воспламенения, границами зажигания)— это минимальная (нижний предел) или максимальная (верхний предел) концентрация в воздухе горючих газов. Вне этих пределов невозможно поджигание газов любым источником воспламенения. [c.11]

Аммиачно-кислородные смеси, как и многие другие горючие смеси, способны воспламеняться со взрывом. Температура воспламенения аммиачно-кислородной смеси лежит в интервале 700— 800 °С. В пределах этих температур самовоспламенение происходит при любом содержании аммиака в аммиачно-кислородной смеси. С повышением температуры газовой смеси границы воспламенения аммиачно-воздушных смесей расширяются взрыв происходит при более низкой концентрации аммиака (табл. 1-1). [c.40]

Если первый переход можно рассматривать, как воспламенение, а второй — как потухание, то верхняя ветвь кривой А = 0 (см. рис. III-21) играет роль границы воспламенения, а нижняя— границы потухания. [c.150]

Ожидалось, что решения вариантов 1) и 3) будут близки и локализуют правую границу четвертого предела , решения 2) и 4) — левую границу, а решения 5) и 6) — границу третьего предела воспламенения. Результаты, однако, оказались малоудовлетворительными — положение третьего предела локализовалось с точностью не лучшей (8—10)% по давлению и (5—8)% по температуре. Несколько лучше локализовались границы четвертого [c.310]

Отвлекаясь от обсуждения гидродинамических особенностей самого процесса и постановки задачи, заметим, что с точки зрения кинетики процесса основной результат состоял в том, что расчетное положение видимой границы фронта пламени существенно зависит как от правильного выбора уровня адекватности кинетической модели в зоне активного процесса, так и от кинетической предыстории смешивающихся потоков. Для выяснения влияния адекватности модели па точность описания отрыва были проведены контрольные расчеты для моделей Ферри [95] адекватности = 0,57 и 13-стадийной модели Г (/ = = 1—9, 11—13, 24) Q = 0,72 при вариации значений к . Из результатов расчета следует, что концентрации НОа и Н Ог достигают столь значительных величин, что ими пренебречь нельзя без существенного ухудшения точности аппроксимации эксперимента. (Экспериментально длина отрыва диффузионного пламени фиксировалась по положению видимой границы фронта пламени на негативах, а воспламенение — по резкому подъему температуры). [c.354]

Зависимость нижнего и верхнего пределов воспламенения от температуры представлена на рис. 93. Кривая САВ является границей [c.358]

Пределы воспламенения отвечают условию ф = О для цепного механизма горения водорода, рассмотренного в предыдущем параграфе. Положение первого (нижнего) предела воспламенения ab зависит от размера сосуда и материала стенок. Это говорит о том, что нижняя граница воспламенения определяется равенством скоростей реакции обрыва цепей на стенках и реакции разветвления цепей. Второй предел Ьс, наоборот, не зависит от размеров сосуда и материала стенок. На положение второго предела влияют добавки к смеси посторонних инертных примесей. Следовательно, граница воспламенения, отвечающая второму пределу, определяется равенством скоростей реакций обрыва цепей в объеме и реакций разветвления цепей. [c.107]

Рис. XIV.10. Пределы воспламенения для эквимолекулярных смесей С3Н8 и Оа- (Заимствовано из работы [71]). Узкая заштрихованная полоска между границами слабого горения и взрыва является областью интенсивных голубых пламен. Обведенные контуром участки, относящиеся к областям холодного пламени, пронумерованы в соответствии с числом последующих холодных пламен, которые могут наблюдаться.

С повышением температуры высокая реакционная способность углеводородов начинает уменьшаться. Это сказывается в том, что скорость медленного окисления проходит через максимум, а также достигается верхняя граница полуострова самовоспламенения, выше которой (по температуре) воспламенение исчезает. [c.121]

В табл. 99 представлены точки воспламенения и нижние границы взрывоопасности низкомолекулярных питропарафинов по сравнению с некоторыми растворителями. [c.317]

Ашмор [31] показал, что границы воспламенения такие же для NO2, N0, NO I или смесей NO2 + N0, хотя они и сильно различаются по периодам индукции. [c.395]

Если и в этом случае элемент объема остается вблизи температуры воспламенения, то его температура продолжает подниматься по экспоненциальному закону вплоть до взрыва. Температура смежных элементарных объемов будет повышаться вследствие теплопроводности, а так как на границе этих объемов температура уже достигла точкп воспламененпя, произойдет взрыв. Как только любой элементарный объем достигает критического предела воспламенения в открытой системе, образуется волна давления, которая распространяется в системе со скоростью звука. За этой волной следует более медленно распространяющаяся тепловая волна (скорость ее движения определяется скоростью выделения тепла в реакции и теплопроводностью системы). Движущей силой для таких волн является тепло, выделяющееся в реакции диффузия препятствует распространению волны. [c.398]

Перечисленные задачи химмотологии как науки не исчерпывают всего многочисленного перечня нерешенных еще вопросов теории и практики рационального применения ГСМ, они скорее отражают лишь основные научные направления, по которым химмотологи должны проводить работы в ближайшем будущем. Важное место в этих работах должны занять теоретические исследования, например установление механизма действия многочисленных присадок и их композиций в топливах, смазочных материалах и специальных жидкостях разработка научно-теоретических основ подбора присадок, особенно их синергических смесей установление важнейших закономерностей самоорганизующихся процессов в двигателях и механизмах при применении ГСМ (например, при воспламенении и горении топлив) дальнейшее развитие и углубление теории поверхностных явлений в двигателях и механизмах, в частности в условиях граничного трения, при каталитических превращениях топлив и масел в контакте с нагретыми поверхностями металлов, при протекании электрохимических процессов на границе раздела металл — нефтепродукт, а также в условиях одновременного действия всех перечисленных факторов. [c.12]

В заключение следует рассмотреть факт, заключающийся в том, что СО, образующийся в результате медленной реакции между углеводородами или их производными и кислородом, может в соответствующих условиях способствовать взрыву и таким образом смещать участок воспламенения в сторону более низких температур и давлений. Такое явление наблюдалось первоначально русскими исследователями [3, 21, 28, 42] для смесей метана и этана с кислородом аналогичные исследования с высшими углеводородами были проведены французскими учеными [10, 13]. Например, при быстром нагревании 1 %-ной смеси гексана с воздухом при давлепии 100 мм рт. ст. в кварцевом сосуде, нормальная граница воспламенения лежпт, примерно, при 700° С, и продолжительность индукционного периода около 1 сек. осли та же самая смесь нагревается до 600° С, то воспламенение ее происходит после индукционного периода продолжительностью около 1 часа. Участок воспламенения с соответствующими длинными индукционными периодами соответствует взрывному полуострову СО. Болоо детальное рассмотрение данного вопроса читатель может найти в оригинальной литературе. [c.260]

Провести четкие границы между отдельными фазами процесса сгорания в двигателях не представляет возможным, так как характер и скорость сгорания изменяются постепенно. За момент окончания первой фазы и за начало основной фазы горения в двигателе с воспламенением от искры обычно принимают точку отрыва (точка А) линии сгорания от линии сжатия на индикаторной диаграмме, т. е. момент, заметного повышения давления в результате сгорания (рис. 3.20). Длительность начальной фазы 01 измеряется отрезком времени от момента про-скакивания искры между электродами до точки отрыва . [c.149]

Рио. 2. Границы областей холодного пламени и горячего воспламенения для СзНа + Оа (Ныоитт и Торне). [c.250]

Рис. 5. Влияние добавок тетраэтилсвинца на границы воспламенения и индукционные периоды. А — границы воснламеиеция 3,7%-ной смеси пентан-воздух с тетраэтилсвинцом и без него (Тоуненд и Мандлекар). В — кривые равных индукционных периодов т для стехиометрической смеси и-гептан—воздух с тетраэтилсвинцом и без него,

Хотя природа поверхности оказывает несомненное влияние на продолжительность периода Tj и, вероятно, периода г. , она не имеет, согласно данным Дэя и Пиза [9], большого влияния на границы давление—температура областей холоднопламенного и высокотемпературного воспламенений. Эти исследователи, изучая систему пронан—кислород, получили картину, подобную изображенной на рис. 2 в пирексовых сосудах, обработанных азотной или фтористоводородной кислотами или покрытых КС1. В последнем случае наблюдалось значительное удлинение индукционного периода, особенно при низких температурах. Анализ продуктов, полученных в серии опытов с применением аналогичной обработки, показал наличие перекисей во всех сосудах, кроме покрытых КС1. На основании этих фактов Дэй и Пиз высказали сомнение относительно роли перекисей в механизме образования холодного пламени, и одновременно, подняли вопрос о влиянии ацетальдегида в связи с тем, что, согласно более раннему исследованию Пиза [34], покрытие стенок сосуда слоем K I обусловливает значительно более низкую концентрацию ацетальдегида, чем в сосудах без такого покрытия. По нашему мнению, так как реакция не обнаруживает тенденции к достижению стационарного состояния, обрыв цепей на поверхности сосуда мон ет лишь замедлить скорость реакции, но не способен полностью предотвратить достижение критических концентраций альдегидов и перекисей, вызывающих образование холодйого пламени. Эти критические концентрации зависят главным образом от давления и температуры и достигаются спустя более или менее длительное время в зависимости от природы поверхности. То обстоятельство, что в непрерывной системе не обнаружены перекиси в покрытой КС1 трубке, не свидетельствует против их кратковременного существования аналогичным образом при гетерогенном каталитическом окислении ацетальдегида на покрытой КС1 поверхности не требуется достин ения критической концентрации для течения самоускоряющейся реакции. [c.259]

Переход от сплошной линии к штриховой на низкотемпературной границе показывает срыв режима, т. е. предельную температуру, ниже которой воспламенение не наступало. Как видим, изменения А з и неоднозначно влияют на характер процесса. Изменение к ведет к прямой зависимости Т = /(кз) — период индукции однозначно уменьшается при увеличении к , т. е. вариация кд аналогична изменению предэкспонента в аппроксииационном выражении для брутто-скорости процесса, заппсанного в традиционном Аррениусовом виде = А ехр (— /КТ). Вариация же / ц ведет к неоднозначной зависимости Т = = /( и) в области высоких температур время индукции сокращается с увеличением /сц, а в области низких — увеличивается. Это означает изменение не предэкспонента, а фиктивной энергии активации. Причем влияние к не так сильно, как влияние к в высокотемпературной области, и гораздо сильнее в низкотемпературной области. [c.316]

В результате того, что пары пропилена накрыли территорию кемпинга, имевшиеся там источники воспламенений (открытый огонь) погасли в результате нехватки кислорода для горения, и это несколько отдалило момент воспламенения облака. Верхний предел воспламенения для пропилена, согласно работе [Harris,1983], составляет 10,3% (об.), а максимальная скорость движения фронта пламени - 5,1 м/с. Вряд ли эта скорость была достигнута в Сан-Карлосе. Воспламенение, скорее всего, началось в нескольких точках на границе облака, в результате чего возник крупный пожар. Любое предположение о том, что единичный источник мог воспламенить все облако в течение нескольких секунд, представляется несостоятельным по причине ограниченной скорости горения паров пропилена. [c.224]

Механизм теплоотвода при протекании самоускоряю-щейся реакции имеет существенное значение для задач техники взрывобезопасности, так как он определяет границы возможности инициирования очага горения. При саморазогреве реагирующей горючей среды внутри нагретого сосуда тепло реакции может отводиться только в стенки сосуда. Если саморазогрев газа недостаточен для воспламенения и устанавливается стационарное состояние медленной реакции, температура достигает максимума в центре сосуда, в частности для цилиндрического реактора — на его оси. [c.28]

Наблюдались в Азербайджане и очень мощные извержения грязевых вулканов. сонровон давшиеся выделением огромных количеств газа, который в этих случаях обычно воспламенялся. Столб горящего газа поднимался при этом на несколько километров. Воспламенение газа при мощных извержениях, по-видимому, обусловлено или разницей электрических потенциалов вырвавшихся газов, частиц пород и атмосферы, что приводит к возникновению электрических разрядов, или ударами и трением кусков пород при первоначальном выбросе, что сопровождается появлением раскаленных частиц. Достаточно одной небольшой искры или раскаленной песчинки на границе газа с атмосферой, чтобы вспыхнул весь столб вырвавшегося из вулкана газа. [c.44]

К настоящему времени известно небольшое число экспериментальных исследований работы поршневых двигателей внутреннего сгорания на ацетилене, которые выполнены преимущественно на одноцилиндровых установках FR. Особенностью ацетилена является высокая склонность к детонации, исключающая возможность работы двигателя на богатых и стехиометрических смесях. Вместе с тем широкие концентрационные пределы воспламенения и горения ацетилено-воздушных смесей позволяют организовать работу двигателя при пониженных степенях сжатия за счет ультраобеднения топливной смеси. Согласно экспериментальным данным, в диапазоне е = = 4—6 стабильная работа установки FR обеспечивается прн а=1,45—2,4, причем с повышением степени сжатия граница бездетонационной работы двигателя смещается в бедную область. В этом случае потери мощности по сравнению с работой на бензине составляют около 30% нри снижении индикаторного к. п. д. на 10—12% [179]. [c.191]

Как следует из уравнений (VIII.56) и (VIII.57), преде лы воспламенения при дан ной температуре зависят от размеров сосуда и состава смеси Поэтому каждому составу смеси и каждому реакционному сосу ду отвечает своя область воспламенения. Для иллюстрации на рис. 89 приведены границы областей воспламенений для смесей 51Н4+02 различного состава. [c.322]

Ньюитт и Торне изучили далее влияние добавок азота на критическое давление воспламенения. Было найдено, что добавка азота увеличивает критическое давление воспламенения на нижнем пределе, сдвигает этот предел в сторону более высоких температур и в эту же сторону сдвигает нижнюю границу холоднопламенной зоны. В самой холоднопламенной [c.153]

То, что обрыв цепей происходит преимущественно на стенках сосуда, доказывается в работе влиянием диаметра реакционного сосуда на критическое давление самовоспла- менения. Результаты соответствующих опытов приведены в табл. 31. Из данных таблицы следует, что в обеих исследованных зонах на границе области воспламенения pd = = onst, где d — диаметр сосуда, а п = 0,46. Такое соотношение было теоретически выведено Н.Н. Семеновым [21] для всех цепных процессов, в которых обрыв цепей происходит главным образом на степке. Для предела самовоспламенения в нижнетем-нературпой зоне, мало зависящего от давления, авторы показали, что он сдвигается с 270 до 285° при уменьшении диаметра сосуда с 4,8 до 2,5 см. [c.154]

При низких температурах кривые заканчиваются в точках, где возникает холоднопламенное воспламеБ1ение, а при высоких температурах — где впервые возникает истинное (горячее) воспламенение. Как ясно из рис. 42, при повышении температуры, начиная с верхней границы холоднопламенной зоны, скорость реакции сперва уменьшается, а затем растет вплоть до достижения границы области воспламенения. Кривая АВ рис. 40 определяет условия температур и давлений, при которых медленная окислительная реакция смеси СзНв-НОз имеет нулевой температурный коэффициент в условиях же температур и давлений, осуш бствляюш,ихся между кривой АВ и верхней границей холоднопламенной зоны, температурный коэффициент реакции имеет отрицательные значения. [c.155]

С повышением давления и переходом из двух- в одностадийную область воспламенения кривые 1 и 2 претерпевают разрыв (при 3,8 и 3,3 ат, соответственно). Вторая пара кривых Г и 2" изображает уже зависимость единого периода индукции горячего воспламенения от давления в области одностадийного воспламенения. Как ясно из рис. 51, переход от двухстадийпого к одностадийному воспламенению связан с резким уменьшением общего периода индукции горячего воспламенения. Так, например, при 318° С и начальном давлении 3,8 ат, т. е. на границе двух-и одностадийной областей, общий период горячего двухстадийпого воспламенения (Trop = ti + Тг) равен 7 сек. (см. пунктирную кривую), а период индукции одностадийного воснламенения — всего лишь 1,7 сек. [c.165]

Иллюстрация двухстадийпого воспламенения при высоких давлениях приведена на рис. 60 б, 61 и 62, на которых изображены соответственно границы холодного пламени и горячего взрыва, серия регистращпг двух-стадийного взрыва при Т = 260° С и изменение с давлением периодов [c.179]

Как уже было отмечено, этот экспериментально найденный факт противоречит описанному выше наблюдению М. Б. Неймана [27, 36] и Кэйна [24]. Мы имеем в виду резкий разрыв в величине периода индукции низкотемпературного взрыва, который эти исследователи наблюдали совсем неглубоко в области воспламенения, т. е. при давлениях не на много больших предельных давлений на границе области (см. рис. 51, стр. 166). Именно это и привело их к заключению о замкнутости области двухстадийного воспламенения со стороны высоких давлений. [c.181]

Одновременно было показано, что самоускоряющийся характер окисления при температурах, больших той, которая отвечает нулевому значению температурного коэффициента скорости (т. е. в части верхпетем-перату )ной области, примыкающей к границе верхнетемпературного воспламенения), обусловливается уже иными, пока неизвестными соеди-н эниями, а не альдегидами. [c.253]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология