Пропорциональные детекторы

Характеристики газовых пропорциональных детекторов рентгеновского излучения [c.15]

Сцинтилляционные и пропорциональные детекторы работают в широком диапазоне температур. Полупроводниковые детекторы обычно эксплуатируются при температуре -195 °С (температуре жидкого азота). [c.19]

К недостаткам приборов с дифференциальными фильтрами относится необходимость проводить два измерения с последующим вычитанием результатов, что приводит к увеличению продолжительности измерений и росту статистической погрешности измерений. Селективные и дифференциальные фильтры применяются в основном в приборах, снабженных сцинтилля-ционными или пропорциональными детекторами, в спектрометрах с ППД фильтрация вторичного излучения используется лишь в исключительных случаях — для подавления интенсивного мешающего излучения. [c.20]

Время измерения — 5-10 с для идентификации марок сталей и сплавов. Анализатор комплектуется как обычными пропорциональными детекторами, так и полупроводниковым детектором, охлаждаемым жидким азотом. [c.24]

Любой пропорциональный детектор может работать как счетчик частиц. [c.67]

Сигнал на выходе пропорционального детектора пропорционален поглощенной в его объеме энергии. [c.67]

Для пропорционального детектора это выражение упрощается [c.68]

Нижний предел этой величины определяется статистическим характером взаимодействия излучения с веществом. Так, в пропорциональном детекторе амплитуда импульса пропорциональна количеству пар носителей, образованных частицей V N. Среднее количество л, Е [c.68]

ПТУ — пропорциональный детектор с газовым усилением Г-М — счетчик Гейгера — Мюллера [c.75]

Заметим, что в пропорциональном детекторе импульс создается в основном в результате движения ионов вблизи анода, поскольку пути электронов до анода очень малы. Воспользовавшись уравнениями [c.82]

Для любого пропорционального детектора справедливо соотношение [c.95]

Для спектрометрии р-излучения, рентгеновского и у-излучений малых энергий применяют пропорциональные детекторы с газовым усилением. Обычно источник излучения находится вне детектора, поэтому проблема, связанная с потерей энергии частицей во входном окне, является существенной. [c.101]

В идеально изготовленном пропорциональном детекторе относительная дисперсия при измерении энергии частиц не может быть меньше, чем [c.101]

Спектральные помехи. Спектральные помехи возникают, когда элементы в анализируемой пробе испускают рентгеновские лучи, которые из-за перекрывания спектральных пиков детектор не может отличить от характеристического Х-излуче-ния серы. Для приборов с ионным пропорциональным детектором такое влияние в основном могут оказывать элементы, вызывающие помехи при содержании более одной десятой от измеренного содержания серы, или более 100 мг/кг. Мешающее влияние оказывают свинец, кремний, фосфор, кальций, калий и галогены. Анализируемые продукты, содержащие эти элементы, находятся вне сферы действия указанного международного стандарта. [c.541]

Полупроводниковые детекторы. Отличные пропорциональные детекторы можно изготовить на основе кристаллов кремния или германия [4]. Существуют два способа, с помощью которых можно подготовить кристаллы этих элементов для использования в качестве детекторов. Оба они основаны на том факте, что под действием радиации электроны в твердом теле смещаются, т. е. возникают электронно-дырочные пары. [c.509]

Другой метод преодоления трудностей, связанных со сложной энергетической структурой, состоит в выборе пульсирующих амплитуд при использовании пропорционального детектора. [c.228]

Следует выбрать самые интенсивные пики в коротковолновой области сканирования кристалла LiF и найти их длины волн. Используя полный справочник рентгеновских лучей, например [113], определить возможные элементы, которые могут дадать рассматриваемые пики в излучении Kai, 2 или Lai, 2-В параллель, используя данные о серии линий, полученные при качественном анализе с помош,ью спектрометра с дисперсией пО энергии, если какой-либо элемент уже предварительно связан с пиком Kai,2(n= ), исследователь должен сразу же отыскать сопутствующий им пик И снова отнощение интенсивностей Ка и должно равняться приблизительно 10 1. Однако из-за изменений в эффективности кристалла и детектора ожидаемое отношение может выполняться не всегда. Например, в спектре d (рис. 6.12) эффективность детектора с коротковолновой стороны Л"-края поглощения аргона приблизительно 2 раза выше. Следовательно, пик L i, интенсивность которого должна составлять примерно 60% от интенсивности La, на самом деле больше. Удвоение эффективности до /(-края поглощения аргона обусловлено тем, что в проточном пропорциональном детекторе рентгеновского излучения этого спектрометра используется газ Р-10 (90% Аг—10% метана). При заданных размерах детектора и давлении газа Р-10 некоторая часть рентгеновского излучения с длиной волны, большей, чем длина волны края поглощения, проходит через газ, не взаимодействуя с ним. Для рентгеновского излучения с длинами волн короче длины волны края поглощения большая часть (приблизительно в 2 раза) будет взаимодействовать с газом и, следовательно, будет обнаружена. Следует также отметить, что разрешения кристалл-ди-фракцнонного спектрометра с некоторыми кристаллами, например LiF и кварцем, дое-таточно, чтобы продемонстрировать по крайней мере некоторое разделение пика Ка на Kai и Ка.2 с отношением интенсивностей Ка. Ка2=2 . Если подобно этому рассматривать пик La, то следует искать полную L-серию. Необходимо отметить, что кроме тех L-линий, которые указаны на рис. 6.1 (т. е. Lai, 2, Lfiu L 2, L 3, L u Lyz, Li, Lv), благодаря прекрасному разрешению и отношению пик/фон можно обнаружить их больше. При идентификации серии линий возможна ситуация, когда из-за ограничений использования кристаллов по длине волны может быть обнаружен только главный пик (например, Gex с LiF, а Ge/ g лежит за пределами диапазона кристалла). С учетом этого факта в спектре, полученном с по- [c.294]

В рентгеновских спектрометрах используется несколько различных детекторов, каждый из которых имеет оптимальные эффективность и избирательность в заданном спектральном интервале. Так, в длинноволновой области (10 А и более) применяются только проточные пропорциональные счетчики, поскольку именно для них возможно применение ультратонких окон из органических пленок, достаточно прозрачных в данном диапазоне. В области от 4 до 10 А (К-серии элементов от аргона до магния) используют отпаянные пропорциональные счетчики с неон-метановым наполнением, в качестве окон этих детекторов применяют бериллие-вые фольги толщиной 10-15 мкм (для алюминия применяют окна толщиной 5 мкм). В средней области рентгеновского спектра (от 0,8 до 4 А) обычно используют отпаянные пропорциональные детекторы с рабочим газом на основе аргона, криптона или ксенона. Г аз и его давление подбирают так, чтобы обеспечить высокую эффективность и селективность детектора в нужном спектральном диапазоне. В коротковолновой области спектра (до 0,8 А) только сцинтилляционные детекторы могут обеспечить близкую к 100 % эффективность регистрации. [c.18]

Энергетическое разрешение обусловлено флуктуацией числа пар ионов, созданных ионизирующей частицей. Разброс амплитуд импульсов в пропорциональных детекторах зависит от объемного заряда, образования электроотрицательных ионов, неравномерности электрического поля вдоль центрального электрода детектора, т. е. причин, влияющих на коэффщиент газового усиления (КГУ). Кроме того, коэффициент газового усиления флуктуирует в силу статистического характера самого процесса усиления. На энергетическое разрешение детекторов влияет неравномерность поля, связанная с креплением нити. Даже малый эксцентриситет нити приводит к значительным изменениям 1СГУ. [c.101]

К первой группе относятся кристалл-спектрометрические приборы со сканирующими или фиксированными каналами для регистрации вторичного излучения. Примером может служить рентгеновский спектрометр отечественного производства Спектроскан . Возникшее вторичное излучение исследуется в нем кристаллом-анализатором (из фторида лития или германия) и пропорциональным детектором, которые в процессе [c.37]