Измерение рассеяния единичной частицей

ИЗМЕРЕНИЕ РАССЕЯНИЯ ЕДИНИЧНОЙ ЧАСТИЦЕЙ [c.191]

При обычных методах исследования рассеяния света большое значение имеет поправка на эффекты многократного рассеяния. От этих эффектов избавляются, проводя экстраполяцию на интенсивность рассеяния при нулевой концентрации. Хотя при измерениях методом проточной ультрамикроскопии имеют дело с рассеянием света от отдельной частицы, все же оказывается необходимым разбавлять латекс до концентраций, при которых многократное рассеяние не оказывает влияния на измерения. Эта концентрация часто получается ниже требуемой для того, чтобы можно было наблюдать единичные частицы в поле размером 20 х 20 мкм. [c.253]

Сечение столкновения. Обычно физическая постановка задачи требует исследования рассеяния не единичной частицы, а большого количества одинаковых частиц. При этом представляют интерес скорости процессов, определяемых различными видами соударений, а также их соотношение. В качестве количественной меры вероятности столкновения удобно принять полное эффективное сечение рассеяния, единица измерения которого сантиметр в квадрате [c.7]

Если один из размеров молекулы сравним с длиной волны света, то молекула больше не участвует в рассеянии света как единичная точка, и между световыми волнами, рассеянными различными частями молекулы, происходит интерференция. Обнаружено, что большие молекулы рассеивают больше света в направлении пучка, чем малые молекулы. Таким образом, для больших молекул или частиц угловая зависимость рассеянного света дает информацию о форме молекул. Развитие лазерной техники (разд. 18.11) сделало возможным изучение уширения линий света, рассеянного растворами макромолекул. Измерение спектра рассеянного света позволяет определить коэффициент диффузии [18]. [c.621]

В первой группе методов измеряют линеЙЕСые размеры частиц (или пор) с помощью оптич. микроскопа (обычно реализуемый предел измерений-от 1 мкм до неск. мм) или электронного микроскопа (от 1 нм до неск. мкм) изменения электрич. сопротивления, или светового потока при про пускании суспензии через тонкий канал, вызванные попа данием в этот канал частицы дисперсной фазы (т. наз счетчики Культера позволяют измерять размеры частиц от 0,1 до 100 мкм, оптич. приборы-от 5 до 500 мкм) интенсивность света, рассеянного единичной частицей, с по мощью ультрамикроскопа или поточного ультрамикроско па Дерягина-Власенко (частицы размером от 2 до 500 нм). [c.78]

Обратное рассеяние. Как уже указывалось выше, рассеяние электронов — и на ядрах и на электронах — значительно более резко выражено, чем в случае тяжелых частиц. В результате единичных или многократных актов рассеяния весьма значительная доля электронов, падающих на образец, может отклоняться более чем на 90°, т. е. отражаться. Интенсивность отраженного пучка возрастает с увеличением толщины отражающего образца до тех пор, пока толщина не достигнет примерно /3 пробега электронов дальнейщее увеличение толщины образца уже не приводит к увеличению числа отраженных электронов — наступает насыщение. Отношение активности, измеренной в присутствии отражателя, к реальной р-активности образца называется коэффициентом обратного рассеяния. Коэффициент обратного рассеяния нри бесконечно толстом отражателе (условие насыщения) начиная с 0,6 Мэе, по существу, не зависит от величины максимальной энергии р-частиц, но несколько возрастает с увеличением 2 отражающего вещества. Этот коэффициент равен - 1,3 для алюминия и - 1,8 для свинца. Точное численное значение коэффициента обратного рассеяния зависит от геометрического расположения образца, отражателя и счетчика, и в каждом конкретном случае его надо определять заново. Следует также иметь в виду, что коэффициенты обратного рассеяния электронов и позитронов равной энергии могут несколько отличаться. друг от друга. [c.112]

Размеры молекулы большинства гликопротеинов по крайней мере по одному измерению превышают одну двадцатую длины волны видимого света, вследствие чего их надо рассматривать не как единичный осциллирующий диполь, а скорее как множество таких диполей. Рассеяние света различными участками одной молекулы не будет происходить в фазе, в результате чего наблюдается интерференция. По диаграмме рассеяния света легко видеть, что интерференция возрастает с увеличением угла 0. Свет, рассеянный в нанравлении вдоль падающего пучка (вперед, 0 = 0), целиком находится в той же фазе и не осложнен интерференцие . В принципе двойная экстраполяция к нулевому углу 0 и к нулевой концентрации позволяет определить молекулярный вес. Экстраполяция к нулевому углу рассеяния света требует знания предельного вида функции рассеяния частиц Р (0) поскольку эта функция имеет отношение к форме молекул, при рассмотрении результатов с такой точки зрения экстраполяцию следует принимать во внимание. В экстраполированную функцию входят не относительные, а абсолютные значения концентраций для каждого наблюдения. При этом для заряженных гликонротеинов необходимо иметь в виду замечания, которые были сделаны выше при рассмотрении характеристической вязкости (см. стр. 63). Как правило, в случае заряженных гли- [c.85]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология