Коэффициенты обратного рассеяния электронов

Коэффициенты обратного рассеяния электронов [c.209]

Примечание. Приведены средние значения коэффициента обратного рассеяния в интервале энергий электронов 10-30 кэВ. Литература [c.209]

Рис. 6. Зависимость коэффициента обратного рассеяния г от величины 11- при падении электронов по нормали [53].

I — регистрируемая счетчиком активность, в имп мин (исправленная на разрешающее время счетной установки и наличие фона — см. работу 1) т — геометрический коэффициент счета к — коэффициент поглощения излучения данной энергии в стенках счетчика и в слое воздуха, отделяющем препарат от счетчика 5 — коэффициент ослабления излучения в слое препарата ц — коэффициент обратного рассеяния излучения от материала подложки р — доля Р-частиц (и электронов конверсии), приходящаяся на один распад. [c.255]

Следует отметить еще одно существенное с практической точки зрения обстоятельство. Поскольку масса электрона мала по сравнению с массой атомных ядер, то электрон при отдельных соударениях может испытывать большие отклонения от первоначального направления движения. Это явление особенно сильно проявляется в тех случаях, когда электроны, обладающие сравнительно невысокими энергиями, рассеиваются ядрами элементов с большим атомным номером. В результате такого процесса обратного рассеяния некоторая часть 3-частиц может отклоняться более чем на 90° от своего первоначального направления. Отношение интенсивности пучка Р частиц, отклоненных на угол больше 90°, к интенсивности падающего пучка, называемое коэффициентом обратного рассеяния, зависит как от толщины рассеивающего материала и его эффективного атомного номера 2эф., так и от энергии падающего, 8-излучения. [c.25]

В практике радиационно-химических исследований для измерения полного тока пучка или его распределения по некоторой поверхности могут быть использованы камеры, представляюш ие собой упрош[енный вариант цилиндра Фарадея. Такая камера состоит из полого графитового цилиндра, закрытого тонкой металлизированной полимерной пленкой (например, полиэтилен-терефталатной с напыленным алюминием) и помещенного в алюминиевый кожух той же формы. Металлическое покрытие пленки соединено с кожухом. Толщина пленки должна быть достаточно мала, чтобы пренебречь потерей интенсивности пучка, и достаточно велика, чтобы исключить прохождение через нее электронов, отраженных от дна графитового цилиндра и [1е поглощенных его боковыми стенками. Как уже указывалось, коэффициент обратного рассеяния слабо зависит от энергии электронов и определяется главным образом атомным номером рассеивателя. Коэффициент рассеяния для углерода равен 2%, а отношение средней энергии рассеянных [c.41]

В качестве отражающих подложек используются большей частью материалы с относительно высоким атомным номером, поскольку коэффициент отражения электронов, определяемый как отношение числа обратно рассеянных электронов к числу электронов, падающих на подложку, увеличивается с ростом Z. Этот коэффициент возрастает с толщиной подложки до тех пор, пока не достигнет насыщения при толщине, равной тах- [c.76]

Основная трудность при работе с наклоненными образцами связана с тем, что модель трех поправок справедлива при нормальном падении пучка. Влияние наклонного падения пучка на параметры метода трех поправок практически не исследовано. Рид [155] установил, что для образца, наклоненного под углом 45° относительно падающего пучка электронов, коэффициент отражения изменяется значительно. В случае когда образец и эталон измеряются при одинаковом угле наклона, влияние наклона на коэффициент отражения одинаково для обоих. Было установлено [156], что для такой конфигурации изменением в поправке на обратное рассеяние за счет наклона можно пренебречь для Z<30. Максимальное влияние оказывается равным [c.39]

В случае падения на вещество длинноволнового излучения при Х 0,03 нм, когда энергия первичного фотона оказывается соизмеримой с энергией связи электрона с ядром, осуществляется когерентное рассеяние. Первичные фотоны вызывают вынужденные колебания слабо связанных с атомами электронов, которые при этом сами излучают вторичные рассеянные кванты той же длины волны, но в другом направлении (максимум — в прямом и обратном, минимум — в перпендикулярном). Таким образом, когерентное рассеяние фактически состоит в переизлучении полученной энергии в виде фотона с той же частотой, двигающейся в произвольном направлении, но прямое и обратное направления являются предпочтительными. Линейный коэффициент ослабления излучения за счет когерентного рассеяния связан с плотностью вещества и равен [c.294]

Линейный коэффициент комптоновского ослабления <з складывается из коэффициента рассеяния и коэффициента характеризующего потерю энергии. Ослабление 7-излучения за счет комптон-эффекта определяется числом электронов в единице объема поглощающего вещества. Коэффициент рассеяния прямо пропорционален порядковому номеру поглощающего вещества и обратно пропорционален энергии 7-квантов. [c.56]

Обратное рассеяние. Как уже указывалось выше, рассеяние электронов — и на ядрах и на электронах — значительно более резко выражено, чем в случае тяжелых частиц. В результате единичных или многократных актов рассеяния весьма значительная доля электронов, падающих на образец, может отклоняться более чем на 90°, т. е. отражаться. Интенсивность отраженного пучка возрастает с увеличением толщины отражающего образца до тех пор, пока толщина не достигнет примерно /3 пробега электронов дальнейщее увеличение толщины образца уже не приводит к увеличению числа отраженных электронов — наступает насыщение. Отношение активности, измеренной в присутствии отражателя, к реальной р-активности образца называется коэффициентом обратного рассеяния. Коэффициент обратного рассеяния нри бесконечно толстом отражателе (условие насыщения) начиная с 0,6 Мэе, по существу, не зависит от величины максимальной энергии р-частиц, но несколько возрастает с увеличением 2 отражающего вещества. Этот коэффициент равен - 1,3 для алюминия и - 1,8 для свинца. Точное численное значение коэффициента обратного рассеяния зависит от геометрического расположения образца, отражателя и счетчика, и в каждом конкретном случае его надо определять заново. Следует также иметь в виду, что коэффициенты обратного рассеяния электронов и позитронов равной энергии могут несколько отличаться. друг от друга. [c.112]

Коэффициенты полиномов Шпрингера для расчета фактора обратного рассеяния электронов К) [c.210]

Входящие в М коэффициенты обратного рассеяния q и самоослабления S рассчитываются так, как указано в начале статьи. Относительное количество электронов, приходящееся на один распад р , приведено в схемах распада. [c.257]

Сходимость рядов Фурье. Поскольку ядра практически точечные, поток нейтронов рассеивается ядром почти одинаково интенсивно под любыми углами рассеяния. Размытость электронной плотности атомов приводит к ослаблению рассеяния с увеличением угла [что и фиксируется табличными функциями /рент (sin О/Л) ]. Еще быстрее затухают с увеличением угла О атомные амплитуды рассеяния электронов /элект (sin / .) (рис. 59, б), идним словом, чем более размыты склоны максимума рассеивающей плотности атома р(г), тем резче ослабляется рассеяние с увеличением угла рассеяния и уменьшением длины волны Х [быстрее снижается функция /(sin i>A)]. Поскольку атомные амплитуды входят в формулы структурных амплитуд как размерные коэффициенты, они определяют и относительную быстроту снижения величины F hkl) с увеличением индексов отражений. Поэтому сходимость ряда Фурье находится в обратной зависимости от остроты максимумов плотности материи она падает в ряду [c.171]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология