Первое начало термодинамики.-Уравнение сохранения энергии

X. т. использует понятия о типах термодинамич. систем (см. Гетерогенная система. Гомогенная система. Закрытая система, Изолированная система, Открытая система), параметрах состояния (см. Давление, Температура, Химический потенциал), термодинамич. ф-циях и термодинамических потенциалах (см., напр., Внутренняя энергия. Энтропия). В основе Х.т. лежат законы (начала) общей термодинамики. Первое начало термодинамики - закон сохранения энергаи дая термодинамич. системы, согласно к-рому работа может совершаться только за счет теплоты или к.-л. др. формы энергии. Оно является основой термохимии, изучения теплоемкостей в-в, тепловых эффектов реакций и физ.-хим процессов. Гесса закон позволяет определять тепловые эффекты расчетным путем, если известны теплоты образования каждого из в-в, участвующих в р-ции, или теплоты сгорания (для орг. соед.). Совр. термодинамич. справочники содержат данные о теплотах образования или теплотах сгорания неск. тысяч в-в, гто позволяет рассчитывать тепловые эффекты десятков тысяч хим. р-ций. Первое начало лежит в основе Кирхгофа уравнения, к-рое выражает зависимость теплового эффекта р-ции или физ.-хим. процесса ст т-ры и дает возможность рассчитать тепловой эффект процесса при любой т-ре, если известны теплоемкости в-в, участвующих в р-ции, и тепловой эффект при к.-л. одной т-ре. [c.236]

Рассмотрим сначала общие теоретические соображения относительно термодинамических закономерностей упругих деформаций в любых системах. Общим уравнением для. равновесных случаев деформирования, вытекающим из первого и второго начала термодинамики (закон сохранения энергии), является [c.107]

Уравнение (1.1) —аналитическая запись первого начала термодинамики для закрытой ТС, т. е. по существу аналитическая запись закона сохранения энергии. В соответствии с этой записью положительными считаются тепло, подводимое к ТС, и, работа, совершаемая ТС. Внутренняя энергия U определяется состоянием ТС, ее небольшое изменение — это дифференциал функции состояния. При переходе из состояния 1 в состояние 2 изменение внутренней энергии [c.11]

Первое начало термодинамики представляет собой закон сохранения энергии в приложении к системам, находящимся в механическом и тепловом взаимодействии с окружающей средой, и может быть выражено уравнением [c.85]

Первое начало термодинамики, окончательно сформулированное Джоулем в середине XIX в., представляет собой закон сохранения энергии. Для замкнутых систем, обменивающихся энергией с окружающей средой, уравнение первого закона термодинамики имеет вид [c.140]

Уравнение сохранения энергии (1.5) может быть дополнено уравнением, вытекающим из первого начала термодинамики, согласно которому подведенная к системе теплота увеличивает ее внутреннюю энергию и совершает работу расширения, т. е. [c.12]

Уравнение энергии — это закон сохранения энергии для открытых систем, или первое начало термодинамики. В терминах механики сплошных сред этот закон имеет вид [c.67]

Очевидно, что первое начало термодинамики в форме (9.12), в отличие от общего уравнения сохранения энергии, устанавливает зависимость только между некоторыми видами энергии. Поэтому уравнения (9.7) и (9.12) следует рассматривать как независимые (т. е. позволяющие найти две неизвестные величины). [c.226]

При выводе дифференциального уравнения распространения тепла используется закон сохранения и превращения энергии. Этот закон в виде первого начала термодинамики для единицы обьема движущейся среды можно записать в следующем виде (трактовка С. С. Кутателадзе) [5.8] [c.380]

Следовательно, соотношение (31) представляет собой не что иное, как уравнение закона сохранения энергии, или просто закона энергии. Это уравнение выведено для первого — начального — шага эволюционного развития явлений. Поэтому закон энергии заслуживает наименования первого начала ОТ. Из уравнения (31) в качестве частных случаев получаются все известные уравнения этого типа уравнение первого закона термодинамики, уравнение Гиббса и т. д. (см. параграфы 19 гл. XV и 3 гл. XX). [c.104]

Уравнение (VI.1) представляет собой математическое выражение первого начала термодинамики — закона сохранения энергии. Для наглядного представления физического смысла работы против внешних сил рассмотрим систему, представляющую собой газ, заключенный в цилиндр, который отделен от внешней среды перемещающимся без трения поршнем (рис. 69). Если поршень закреплен неподвижно [V = onst), то сообщенная системе теплота полностью идет на увеличение запаса внутренней энергии [c.123]

Приведенное уравнение выражает первое начало термодинамики — закон неуничтожимости энергии. Он утверждает, что энергия, полученная системой в форме теплоты, может превращаться в работу, а полученная в форме работы — в теплоту. Первый закон термодинамики есть частный случай закона сохранения и превращения энергии в применении к тепловым процессам. Все видьг экер- [c.36]

Однако характерным для термодинамики является не то, что в ее основе лежит этот универсальный закон природы. В настоящее время можно смело утверждать, что все современное естествознание покоится на этом законе. Характерным для термодинамики является то, что она привлекает закон сохранения и превращения энергии в специфической, присущей только термодинамике форме — в форме уравнения первого начала термодинамики. Закон сохранения и нревращення энергии, выраженный в этой форме, позволяет установить непосредственную связь между физическими величинами, характеризующими влияние разнородных воздействий на некоторое материальное тело, свойства которого являются объектом исследования, или на некоторую систему, в которой происходят процессы, подлежащие изучению. [c.6]

Такая 4юрмулировка первого начала термодинамики как одного из видов закона,сохранения энергии справедлива для любого процесса независимо от условий, в которых он протекает. Экспериментально установлено, что как бы ни менялись Д[/, Ь или Q, они всегда связаны друг с другом уравнением (2.1). [c.91]

Уравнение (14.3) носит название уравнения нестационарного макроскопического баланса энергии. По существу, оно является выражением первого начала термодинамики для систем с движущимися сплошными средами. Знаки, стоящие в этом уравнении при Qv.W, отвечают обозначениям, общепринятым в термодинамике. Нетрудно убедиться, что уравнение (14.3) может быть получено также интегрированием дифференциального уравнения сохранения энергии (уравнения о в табл. 10-2) по всему объед1у системы. [c.401]

Исследование работы ректификационной колонны при условии принятия гипотезы теоретической тарелки основывается на использовании трех основных законов сохранения вещества, сохранения энергии и второго начала термодинамики. Применение двух первых законов находит свое практическое выражение в составлении основанных на них уравнений материльного и теплового баланса. Второй же закон термодинамики используется при выводе равновесных парожидких соотношений, определяющих глубину самопроизвольных процессов массообмена и энерго-обмена нри контактировании неравновесных фаз. [c.136]