Модель фронта пламени

Также как и в случае горения в газовой фазе, исследования капель в пламенах с противотоком позволяют понять различные взаимодействия капля-пламя. Уже отмечавшаяся выше простота одномерной конфигурации позволяет включить в модель детальную химическую кинетику и процессы переноса. На рис. 15.7 показаны результаты численного моделирования процесса, при котором за счет импульса капля переносится через фронт пламени и через плоскость стагнации, после чего тормозится за счет скорости встречного потока, и, наконец, изменяет направление движения, и поток вновь возвращает каплю обратно через фронт пламени (см. задачи по экстраполяции торможения капли). [c.261]

Модель фронта пламени, которую использовали Дамкелер и Щелкин и которая изображена на рис. 7.8, относится к случаю, когда фронт пламени является непрерывным и соответствует умеренно интенсивной турбулентности. При интенсивной турбулентности, как показано на рис. 7.10, пламя разбивается на мелкие фрагменты, которые движутся и сгорают по отдельности. Однако и в этом случае, по мнению Щелкина, должна выполняться связь 5т и. Дело в том, что скорость горения прямо пропорциональна корню квадратному из отношения между коэффициентом температуропроводности и временем реакции. При интенсивной турбулентности горение контролируется перемешиванием. Если время реакции положить равным времени смешения 1/и, а коэффициент температуропроводности заменить на коэффициент вихревой диффузии 1и, то легко получим соотношение, выведенное Щелкиным. [c.156]

После воспламенения горючей смеси и формирования фронта пламени дальнейшее распространение пламени происходит с са-моускорением (преддетонационный период). В этот период времени, согласно модели АХП-горения, управляющая и управляемые системы функционируют в нестационарном режиме, при котором в каждый последующий момент времени интенсивность излучения пламени и, соответственно, интенсивность потока продуктов предпламенного превращения, поступающих в пламя, непрерывно возрастают. [c.143]

При атмосферном давлении или при давлениях, близких к атмосферному-имеют место обычные горячие пламена с температурой 1500—3000 К. Простейшей моделью горячего пламени является пламя, нолучаемое при по мощи двух коаксиальных трубок, как это показано на рис. 60. Через узкую (внутреннюю) трубку со скоростью м подается горючий газ, через широкую (наружную) трубку с той же скоростью — воздух или кислород. При избытке кислорода пламя имеет форму суживающегося кверху конуса (а), в случае избытка горючего конус пламени в верхней части расширен (б). Размеры и форма пламени могут быть найдены из уравнения диффузии, которое в предположении постоянства скорости подачи ) 8за и коэффициента диффузии О, при бесконечно тонкой зоне горения (фронт пламени), образующей некоторую поверхность, окружающую выходящий из сопла газ, имеет вид [c.230]

К сожалению, нет никаких экспериментальных сведений по-изменению геометрии заряда, подтверждающих предложенную схему поверхностных реакций, а имеющиеся данные говорят скорее в пользу многопламенной структуры, чем структуры с одиночным пламенем, постулированной в работе [72]. Поэтому была предложена статистическая модель [7], базирующаяся на нескольких типах пламен ) (рис. 33, в). В этой модели приняты следующие предположения 1) прогрев связующего и окислителя осуществляется за счет теплопроводности, 2) связующее и окислитель разлагаются эндотермически, 3) между продуктами разложения в конденсированной фазе протекают экзотермические реакции и 4) газообразные продукты улетучиваются и реагируют в газовой фазе. При низком давлении рассматриваются три вида пламени первичное пламя между продуктами разложения связующего и окислителя, пламя окислителя и конечное диффузионное пламя между продуктами двух других пламен. Эта модель предсказывает зависимость скорости горения от содержания окислителя в ТРТ и от начальной температуры топливного заряда, среднюю температуру поверхности и расстояние до фронта пламени. Модель несколько завышает влияние размера частиц по сравнению с наблюдаемым на опыте. Бекстед усовершенствовал модель, применив ее к двухосновному ТРТ [4], а в следующей работе [5] предположил, что горючее и окислитель имеют разную, а не одинаковую (среднюю) температуру поверхности. Он также перешел от осреднения по [c.70]

Таким образом, бунзеновское пламя достигает устойчивого положения у среза горел1 и. Заметим, что равенство скоростей газа и распространения пламени существует лишь в одной точке профиля фронта и что во всех других местах скорость газа превышает скорость распространения. Вследствие этого профиль фронта наклонен по отношению к направлению потока газа па угол, определяемый соотношением (3.2). Форма фронта пламени и длина векторов скорости распространения на рис. 29 вычерчены согласно этому соотношению нри условии с1И(И, . Однако форма действительной кромки фронта значите,К1.1Н), хотя и не принципиально отличается от формы в изложенной идеа-.низироватгной модели, где фронт представлен единично поверхностью и преднолагается, что линии тока сохраняют 1 аправлепие, параллельное оси х. В действите гь ых пламенах слои зог ы горе ШЯ далеко отстоят друг от друга и линии тока изогнуты наружу в результате теплового расширения газа. [c.208]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология