Бунзеновское пламя

Характер вспомогательных пламен был не одним и тем же для всех рабочих условий. При малых расходах вспомогательного газа пламя сидело на выходе из пучка трубок и устье вспомогательной трубки раскалялось докрасна. При более высоких расходах пламя прикреплялось к устью вспомогательной трубки, как обычное бунзеновское пламя. Момент перехода от одного условия к другому зависел от расхода вспомогательного газа, скорости основного потока и диаметра вспомогательной трубки. Эти различия в характере вспомогательных пламен не оказывали сколько-нибудь заметного влияния на результаты. [c.80]

Бунзеновское пламя является типичным примером стабилизации посредством описанного выше механизма. Устойчивость этого пламени часто экспериментально изучалась при двух предельных условиях — при проскоке и срыве пламени. Установлено, что состав смеси, при котором наблюдаются эти пределы, в значительной степени зависит от пограничного градиента скорости [11, 12]. [c.95]

Считаем бунзеновское пламя при ламинарном движении геометрически правильным конусом. Тогда его поверхность [c.45]

Подобные бунзеновскому пламени, стационарные диффузионные пламена обязаны своей устойчивостью пограничному слою. Будучи гораздо более медленными, чем бунзеновское пламя, устойчивость их слабее, и они обнаруживают тенденцию дрожать вследствие трения в пограничном слое (гл. XI, раздел 4). [c.222]

Еще Габер , исследуя бунзеновские пламена, указывал на очень высокую скорость установления равновесия реакции водяного газа в непосредственной близости от внутреннего конуса пламени. В результате кинетических исследований - ус- [c.37]

Предварительно перемешанная смесь Турбулентное Ламинарное Двигатель внутреннего сгорания с искровым зажиганием Стационарные газовые турбины с низким выходом окислов азота НОа Плоские пламена Бунзеновские пламена [c.9]

Бунзеновское пламя может быть устойчивым при различных скоростях газового потока в достаточно широком диапазоне, благодаря соответствующему изменению его поверхности, согласно закону площадей (1.2). Основание конуса при этом остается неизменным, примерно совпадая с выходным сечением горелки, тогда как конус вытягивается в быстром потоке и уплощается в медлен- [c.13]

В конце 1885 г. К. Ауэр фон Вельсбах в Вене изобрел газока-лильную лампу, в которой бунзеновское пламя накаливает добела жаровую сетку, получаемую в виде зольного скелета из нитей, пропитанных солями редких металлов церия, лантана, дидима, тория, циркония и др. Такая сетка при накаливании давала яркое освещение. В своем патенте К. Ауэр отметил, что сплав окисей редких металлов проявляет особенно сильную способность к светоизлуче-нию. Первоначально высказывались сомнения в практической ценности данного изобретения, так как окиси названных металлов в то время демонстрировались в помещениях немногих химических лабораторий в качестве драгоценных редкостей и ценились на вес золота. Однако все же ауэровский свет в 90-х годах XIX в. осветил улицы Вены, Берлина и других столичных городов. Это является лучшим доказательством того, что практические потребности в данном изобретении заставляют добывать из-под земли глубоко скрытые в ней клады . [c.287]

Вновь вернемся к эксперименту Дамкелера по бун-зеновским пламенам. Для определения скорости горения Дамкелер использовал метод, разработанный для ламинарных бунзеновских пламен и перенесенный им на турбулентные бунзеновские пламена 5т—У/А (где 1 —объемный расход газа Л — поверхность фронта пламени). В этом методе важно установить истинное положение фронта пламени. При наличии пульсаций фронт пламени искривляется, испытывая беспорядочные колебания. На фотографиях пламени, полученных с длительной экспозицией, можно обнаружить две огибающие поверхности внутреннюю и внешнюю. Если в качестве основы взять внешнюю поверхность, то скорость горения, определенная на этой по-верхности, окажется в хорошем согласии с 5л. Внутренняя поверхность дает более высокую скорость горения именно ее и принял Дамкелер за основу при определении скорости турбулентного горения 5т. Этот метод, как будет показано ниже, слабо обоснован и дает, по-видимому, не совсем правильные результаты. [c.154]

Бунзеновское пламя. Одно из наиболее распространенных типов пламен, получающихся при горении предварительно приготовленных смесей,— пламя бунзеновской горелки. В этой горелке смесь, образующаяся в результате смешения горючего газа с воздухом, поступающим через специальные отверстия в нижней части горелки, горит во внутреннем конусе пламени 22. Так как, однако, содержание кислорода в первоначальной смеси никогда (в условиях горелки Бунзена) не достигает значения, достаточного для полного сгорания, то продуктом реакции во внутреннем конусе бунзеновского пламени является газ, способный к дальнейшему окислению, которое осуществляется во внешнем конусе. Последний представляет собой обычное диффузионное пламя, в котором за счет диффундирующего из окружающего пространства кислорода воздуха происходит догорание поступающего из внутреннего конуса газа. Таким образом, единственное отличие обычного бунзеновского пламени от рассмотренных выше разделенных пламен состоит в том, что в бунзеновском пламени отсутствует междуконусное пространство, и оба конуса, внутренний и внешний, находятся в непосредственном контакте один с другим Интересно отметить, что еще в 1873 г. Блохманн [411] посредством отбора и анализа проб газа из внутренней части бунзеновского пламени показал,, что этот газ не содержит кислорода и состоит из СО, СО2, Hs, Н2О, N2 и СН4. При этом количества первых четырех газов находятся в соотношении, близком к тому, которое отвечает равновесию водяного газа при температуре пламени (сравн. стр. 573). [c.575]

Все рассмотренные выше теории нормального распространения пламени, так же как и некоторые их модификации, не вошедшие в это рассмотрение относятся к тому случаю, когда турбулизация газового потока не играет заметной роли. Турбулентное горение теоретически впервые было рассмотрено Дамкелером [520] , которому принадлежат также обстоятельные экспериментальные исследования влияния турбулентности на бунзеновское пламя при числах Рейнольдса до 17 ООО. Не останавливаясь на подробном рассмотрении турбулентного горения, исследованию которого посвящено большое число работ, отметим только, что, согласно Дамкелеру [520], наблюдаемое при турбулизации газа ускорение пламени обусловлено двумя факторами увеличением скорости передачи тепла и подачи газа во фронте пламени при микротурбулентности, т. е. тогда, когда размеры вызванных турбулизацией газа неоднородностей малы но сравнению с шириной фронта, и изменением формы фронта пламени — при макротурбулентпости, когда размеры неоднородностей больше ширины фронта. Из теоретического рассмотрения турбулентного горения следует, что скорость иламени при турб лентиом горении связана определенным [c.629]

Таким образом, бунзеновское пламя достигает устойчивого положения у среза горел1 и. Заметим, что равенство скоростей газа и распространения пламени существует лишь в одной точке профиля фронта и что во всех других местах скорость газа превышает скорость распространения. Вследствие этого профиль фронта наклонен по отношению к направлению потока газа па угол, определяемый соотношением (3.2). Форма фронта пламени и длина векторов скорости распространения на рис. 29 вычерчены согласно этому соотношению нри условии с1И(И, . Однако форма действительной кромки фронта значите,К1.1Н), хотя и не принципиально отличается от формы в изложенной идеа-.низироватгной модели, где фронт представлен единично поверхностью и преднолагается, что линии тока сохраняют 1 аправлепие, параллельное оси х. В действите гь ых пламенах слои зог ы горе ШЯ далеко отстоят друг от друга и линии тока изогнуты наружу в результате теплового расширения газа. [c.208]

В своих опытах Дамкёлер использовал бунзеновское пламя, стабилизированное на конце длинной вертикальной трубки. Длина применявшихся в опытах трубок была достаточна для образования полностью развитого турбулентного потока. Были использованы трубки трех различных диаметров 1,38, 2,18 [c.269]

Фотография 5. Ламинарное бунзеновское пламя. Слева — обычная фотография (с большой экспозицией) справа — мгновенная шлиреп-фотография. Диаметр горелки 1,43 см. Скорость потока 346 см1сек, Ве=3200. Расстояние, между кромками отметчиков 10 см. [c.548]

Фотография 6. Турбулентное бунзеновское пламя. Слева — обычная фото графия (с большой экспозицией) справа — мгновенная шлирен-фотография. Диаметр горелки 1,43 сл1. Скорость потока 496 см сек, Ке=4600. Расстояние между кромками отметчиков 10 см. [c.549]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология