Неоднородное псевдоожижение переход к однородному псевдоожижению

В ряде работ 16, гл. I ], на основе визуальных наблюдений утверждается, что при псевдоожижении газами до и — ы р = = (0,1 — 0,2) кр кипящий слой однороден, а за этими пределами в нем начинают возникать пузыри и слой становится неоднородным. Для оценки граничной скорости и уз перехода однородного псевдоожижения в неоднородное предлагалось использовать критерий Фруда и различные его модификации [44, 79, 110]. [c.91]

Весьма показательны опыты с барботажем единичных пузырей через слой, находящийся в состоянии минимального псевдоожижения, т. е. в непосредственной близости к его началу. В опытах с мелкими частицами [576] установлено, что до 15% газа из пузыря переходит в слой (т. е. в непрерывную фазу). При использовании более крупных частиц наблюдался [502] еще более высокий процент утечки газа из пузырей. Выдвинута также гипотеза [577] о сосуществовании в слое однородного и неоднородного псевдоожижения в пропорции, определяющей степень неоднородности слоя. [c.28]

Таким образом, в противоположность двухфазной теории возникает следующее представление о неоднородных псевдоожиженных системах. После перехода в псевдоожиженное состояние слой остается однородным, и лишь при некоторой скорости 1 . о, зависящей от свойств данной системы, в последней появляются пузыри. В системах, склонных к неоднородному псевдоожижению, приближается к 100. В практически однородных системах Шд может превышать скорость витания частиц Ш3. Системы переходного типа характеризует неравенство аУо < б < Высказанная точка зрения в общем соответствует мнению А. П. Баскакова, что однородные псевдоожи-женные системы и неоднородные, в которых ы>о, можно рас- [c.27]

В другой работе [2] по ожижению пустотелых микросфер двуокисью углерода при различных давлениях наблюдали переход от неоднородного к однородному псевдоожижению при избыточном давлении 42,2 ат. Переход к однородному состоянию слоя можно объяснить тем, что при давлении 42,2 ат R = 0,73, т. е. R > 0,5. [c.43]

С другой стороны, желательно выявить тот определяющий критерий (или критерии), изменение которого вызывает переход от однородного к неоднородному псевдоожижению. Такого рода предложения вносились рядом исследователей и сопоставлялись с результатами визуальных наблюдений. [c.234]

Критическое отношение, характеризующее переход от однородного псевдоожижения к неоднородному при е< 0,75 и рм Зрс кр = 0,5. [c.68]

Ожижающий агент достаточно равномерно распределен в слое твердых частиц (рис. ХХ1-5, а). Такая же структура слоя возникает сразу после перехода слоя в псевдоожиженное состояние при ожижении газом (паром). В случае ожижения газом, движущимся с большой скоростью, однородная структура слоя нарушается, и псевдоожиженный слой становится неоднородным. В первую очередь в нем появляются газовые полости (пузыри), которые вызывают интенсивное перемешивание частиц слоя п сильные колебания его верхней границы (рис. ХХ1-5, б). [c.362]

При пневмотранспорте порошкообразных материалов, так же как и при их псевдоожижении, наблюдается явно выраженная неоднородность двухфазного потока. Основная масса газа движется в виде пузырей (рис. 1.3,а). При низких концентрациях материала поток снова становится однородным. Материал движется в виде отдельных частиц и агломератов. Более четких границ этого перехода не установлено. [c.7]

Скорость превращения в процессе газ-твердое сильно зависит от размера частиц. Поэтому дробление твердого реагента всегда благоприятно будет сказываться на интенсивности его превращения. Но мелкие частицы нельзя использовать в неподвижном слое из-за большого сопротивления потоку, спекания и слипания частиц, неоднородности течения газообразных компонентов через слой. Однородные условия протекания процесса создает псевдоожиженный слой. В производстве серной кислоты из колчедана переход от обжига крупнокускового сырья в полочных печах к обжигу в псевдоожиженном слое позволил увеличить интенсивность превращения в единице объема аппарата в 20 раз. [c.275]

Наибольшее внимание к определению понятия и было уделено в исследованиях Дойчева с сотр. [44]. Дойчев исходит из представления, что в режимах однородного и неоднородного псевдоожижения закон гидравлического сопротивления Ар/1 = = Р (е, и) должен быть различен и при одинаковой расходной скорости потока и слои расширяются различно, т. е. имеют различную высоту слоя Н. При данном же значении и реализуется тот режим, для которого полная высота Н и потенциальная энергия в поле сил тяжести минимальна. Оценивая относительные затраты энергии на транспортирование избыточного газа (и—Ыкр) Дойчев получает некий безразмерный комплекс = Аг" (Рсл/р) . по достижении которым определенного критического значения однородное псевдоожижение должно переходить в неоднородное. Критическое условие по Дойчеву имеет вид [c.41]

Наконец, двухфазная модель дает качественное и полуколиче-ственное объяснение того, что в случае псевдоожижения газами при и л (1,1—1,2) кр режим кипения слоя становится резко неоднородным. Когда размеры образующихся пузырей становятся заметно больше диаметра зерен, спокойно кипящий однородный псевдоожиженный слой переходит в неоднородный (см. рис. 1.13), наступает, как говорят, агрегативное псевдоожижение [44, 79]. При близости плотностей псевдоожижающей среды р и твердых частиц р,. (псевдоожижение легких частиц жидкостью [c.77]

Пузыреобразование как показатель однородности. Общепринято, что различие между спокойным или однородным псевдоожижением, характерным для систем жидкость — твердое, и псевдоожижением с образованием пузырей, или неоднородным, типичным для систем газ — твердое, обусловлено большой разницей плотностей ожижающего агента. В системах газ — твердое, работающих при высоком давлении, ситуация неясна, поскольку еще не подобран критерий для определения перехода от режима с образованием пузырей к однородному псевдоожижению. [c.82]

Действительно, давно было замечено, что при ожижении твердых частиц газами псевдоожиженный слой не однороден [189]. Он представляет собой слой взвешенных частиц с достаточно низкой порозностью, в котором поднимаются заполненные газом свободные от частиц полости, получившие название пузырей. Во время подъема пузыри могут увеличиваться в размерах, коалесцировать, что иногда приводит к образованию поршневого режима псевдоожижения, представляющего собой чередование сгустков частиц и газовых полостей, занимающих все сечение аппарата. Поршневой режим движения твердой фазы наблюдается также и при транспортировании твердых частиц газом в вертикальных трубах. Ряд авторов, первым из которых бьш, по-видимому, Уоллис [94], вьщвинули предположение, согласно которому пузыри и поршни являются следствием нарастания всегда присутствующих в потоке малых возмущений порозности. Однако в экспериментах неустойчивость наблюдается далеко не во всех дисперсных потоках. Так, ожи-жаемые жидкостью слои небольших твердых частиц из не слишком плотного материала однородны. Опыты по ожижению частиц газами при высоком давлении указьгеают на явный переход от однородного режима псевдоожижения к пузырьковому в случае увеличения скорости газа [190]. Не наблюдаются неоднородности и при движении небольших капель и пузырей в жидкостях. [c.134]

Разработка проблем, связанных с устойчивостью однородных дисперсных потоков, описываемых двухскоростной континуальной моделью, еще далека от завершения. С точки зрения практических задач, решение проблемы устойчивости позволило бы получить научно обоснованные закономерности для определения границ существования однородных режимов течения. Давно замечено, что однородные режимы движения частиц при некоторых условиях нарушаются. Так, при ожижении твердых частиц газами при нормальных давлениях псевдоожиженный слой неоднороден. Он представляет собой слой взвешенных частиц с пористостью, близкой к пористости плотноунакованного слоя, в котором поднимаются заполненные газом свободные от частиц полости, получившие название пузырей. В аппаратах и трубах небольшого размера движение твердых частвд в газах сопровождается образованием газовых полостей, занимающих все сечение аппарата (так называемый поршневой режим движения твердой фазы). Установлено, что пузыри и поршни являются следствием нарастания малых возмущений пористости, т. е. проявляющейся неустойчивости потока твердых частиц. Однако неустойчивость наблюдается далеко не во всех дисперсных потоках. Ожижаемые жидкостью слои небольших твердых частиц из не слишком плотного материала однородны. Опыты по ожижению частиц газами при высоком давлении указывают на явный переход от однородного режима псевдоожижения к пузырьковому. При снижении давления не наблюдаются неоднородности при движении эмульсий в несмешивающихся жидкостях и небольших (до мм) пузырьков. В [26] показано, что причиной неустойчивости двух взаимодействующих фаз в дисперсных потоках является инерция частиц. Небольшое локальное увеличение концентрации частиц в потоке в соответствии с безынерционным законом движения (см. уравнение (3.3.2.69)) должно приводить к локальному уменьшению скорости их движения. Однако частицы в реальных потоках в большей или в меньшей степени обладают инерцией и не могут изменить скорость мгновенно. Поэтому, следуя за возникшим уплотнением, они догоняют частицы, движущиеся в уплотнении с меш.шей скоростью, и, таким образом, возникшее возмущение нарастает. [c.194]

Экспериментально было изучено поведеЕСРге ряда псевдоожиженных систем, чтобы иллюстрировать переход от однородного псевдоожижеиия к неоднородному они рассмотрены ниже. [c.100]

При переходе неподвижного слоя в псевдоожиженное состояние происходит качественное изменение слоя твердые частицы внутри слоя переходят в состояние витания и образуют единую с фильтрующим газом систему. Поэтому избыток ожижающего агента (количество агента сверх минимально необходимого для псевдоожиженного слоя) будет истекать в псевдоожиженный слой как в гомогенную среду, которая по своим свойствам напоминает капельную жидкость [8]. Это доказывает, что для псевдоожиженного слоя назависимо от того, однородный он или неоднородный, характерны две формы [c.38]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология