Нуссельта однородности

Рис. 7. Сравнение результатов, полученных из (27), (34) и (36). с экспериментальными данными (точки) различных авторов по средним числам Нуссельта для свободной конвекции вдоль однородно обогреваемых вертикальных пластин

Коэффициенты теплоотдачи могут быть существенно выше в трубах, свернутых спиралью, чем в прямых трубах, из-за вторичных течений, порождаемых искривлениями трубы. Корреляция [36] рекомендуется для расчета осредненных по периметру чисел Нуссельта для полностью развитого ламинарного течения в трубах с однородной температурой стенки [c.325]

Постоянные физические свойства (Рп-=0). Для того чтобы увидеть вли яние неньютоновского характера жидкости на число Нуссельта, представим вначале результаты для вязкости, которая не зависит от температуры, т, е. берем Ра —0. Предположим, что жидкость течет в трубе или щели с однородной температурой Го до г=0 при г>0 имеем или постоянную температуру стенки Гщ,, или постоянную плотность теплового потока (рнс. 3). Для этих [c.331]

Для одиночной сферы в потоке критерий Нуссельта зависит (при возможности пренебрежения естественной конвекцией и излучением) лишь от критериев Рейнольдса и Прандтля. В неподвижном слое насыпанных или раздвинутых сфер к числу определяющих критериев относится еще и средняя пористость слоя. В кипящем слое структура, степень однородности и режим кипения определяются значениями критерия Рейнольдса и Архимеда, а также отношением высоты слоя к диаметру аппарата Ь/Оцп- Пористость слоя 8 не является независимой переменной и сама определяется величиной этих параметров. Ожидаемая корреляция для внутреннего теплообмена должна в самом общем виде иметь характер [c.494]

Таким образом, шесть самых важных случаев теплоотдачи описаны со всей полнотой при помощи шести простых критериев подобия и одной размерной группы (если не считать поправку у 1 Ц ). Система этих уравнений настолько однородна, что ее можно охватить одним универсальным уравнением с одной заменяемой безразмерной группой тс, которая в зависимости от конкретного случая приобретает значения Ке, Ке , К. V. Критерий Нуссельта во всех этих уравнениях содержит характерный поперечный размер потока, который в случае вынужденного движения соответствует диаметру (/ = й ), а во всех остальных случаях Продольный размер всюду входит в симплексы [c.272]

Однородный тепловой поток. Для обеих принятых на предыдущих страницах схем потока получатся другие решения, если граничное условие постоянства температуры стенки заменить условием однородного удельного теплового потока через стенку. Поведение местного числа Нуссельта при этом граничном условии показано на рис. 24. 3. [c.319]

Для всех случаев, показанных на рис. 24. 3, местное число Нуссельта, как можно убедиться, приближается для длинных труб к предельным значениям. В случае однородного теплового потока эти предельные значения можно вычислить, не решая полностью исходных уравнений, как показано в примере 24. 2. [c.319]

Показать, что в случае однородного притока тепла к жидкости местное число Нуссельта при стержневом течении в длинных трубах стремится к 8. [c.319]

Два описанных выше метода работы аналогичны граничным условиям постоянной температуры стенки и постоянного теплового потока в теплообменных системах. Мы видели ранее в этой главе, что дифференциальные уравнения молекулярной диффузии веш ества и теплопроводности подобны. Мы видели также, что в массообменных системах, в которых скорость, нормальная к стенке, мала в сравнении со скоростью свободного потока, закономерности массопередачи аналогичны закономерностям теплопередачи при отсутствии переноса веш ества. Вследствие этого результаты по теплопередаче в трубе, приведенные в гл. 24, могут быть использованы для расчета коэффициентов массопередачи простым замещением числа Нуссельта числом Шервуда, а числа Прандтля числом Шмидта в решениях для теплопередачи. Решение для местного числа Шервуда может быть получено по рис. 24. 3 либо для однородного потока, либо для однородной концентрации у стенки для потоков с плоским и параболическим профилями. Решения для среднеарифметической и среднелогарифмической движуш ей силы можно получить из рис. 24. 4. [c.496]

Рис. 6. Сравнение результатов, полученных из (33)—(35), с экспериментальными даиными (т< чкк/ различных авторов по локальным числам Нуссельта для свободной конвекции на однородно обогреваемых вертикальных нластннах

Рис. 9, Срапнение результатов, полученных иа (41), с экспернме) тальными данными (точки) 1 12] для воды по локальным числам Нуссельта в переходном и ламинарном режимах свободной конвекции на однородно обогреваемой вертикальной пластине. Штриховая кривая — теплопроводность в переходном режиме

Рис. 12. Сранмент теоретического решения (сплошная кривая) с экспериментальными данными (точки) [37] для средник чисел Нуссельта при ламннарнон спободной конвекции неньютоновских жидкостей на однородно обогреваемой вертикальной пластине 1.361

Рис. 25. Сравне гие результатов, полученных из (30) и (34). с экспериментальными данными (точки) различных авторотз для локальных чисел Нуссельта при свободной конвекции в воде на однородно обогреваемых обращенных вверх на1слонных пластинах

Затем Роу прокомментировал статью Ричардсона и Зекели. Предположение авторов о диффузионном обратном переме-п]ивании было, вероятно, правильно в их случае. Но это не было единственным объяснением их аномальных результатов. Они предполагали поток газов в режиме полного вытеснения через слои, иными словами, однородное распределение скорости, и измеряли среднюю скорость и средние числа критериев Шервуда и Нуссельта. Если не брать средние величины, то получается, что различные пузыри газа поднимаются с разными скоростями и находятся различное время в слое. Поэтому 1 х коэффициенты переноса различные. [c.163]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология