Жидкость движение местное

Характер влияния числа Re определяется режимом движения жидкости. Резкая местная деформация потока обычно усиливает тенденцию к поперечному перемешиванию частиц и нарушает упорядоченность их движения. Поэтому в большинстве местных сопротивлений ламинарный режим наблюдается только при очень малых значениях числа Re, когда силы инерции частиц незначительны по сравнению с действующими на них силами вязкостного трения. При этом движение жидкости происходит без отрыва от стенок, а местные потери напора оказываются пропорциональными первой степени скорости (так же, как при ламинарном движении в трубе) коэффициент местного сопротивления при этих значениях Re выражается формулой [c.147]

Выталкивающие силы возникают также в ограниченных объемах жидкости, например при нагревании воды в кастрюле или воздуха в замкнутой емкости. Образующиеся при этом течения называются внутренними, так как формируются внутри некоторых границ. Изменение в объеме температуры и (или) концентрации одного или нескольких химических компонентов также приводит к возникновению движения. Местная выталкивающая сила вычисляется по местной мгновенной гравитационной силе в данной точке, равной —р . Выталкивающая сила В получается вычитанием из —pg некоторой средней характерной объемной силы —дрг. Таким образом, В = g pr — р). [c.28]

Потери механической энергии, возникающие при движении жидкости в местных сопротивлениях, относят к единице ее веса. [c.58]

Определение этого коэффициента при движении жидкости через местное сопротивление является основной задачей при расчете местной потери напора. Из теории подобия известно, что коэффициент зависит от вида сопротивления, числа Рейнольдса и шероховатости внутренних поверхностей. [c.59]

В дальнейшем будем рассматривать движение жидкости через местные сопротивления при турбулентном режиме, который на практике встречается чаще. В этом случае важнейшим фактором, влияющим на величину 1 , является форма местного сопротивления. [c.59]

Помимо остаточной неоднородности магнитного поля (что является обычным), на ширину линий спектров ЯМР жидкостей могут влиять два фактора. Время жизни квантового стационарного состояния имеет порядок 27 следовательно, неопределенность значений связанной с ним энергии распределяется в диапазоне порядка А/27 ь что обусловливает разброс резонансных частот в диапазоне порядка У яТу. В случае жидкостей с очень коротким временем спин-решеточной релаксации Ту уширение линий благодаря неопределенности может быть весьма значительным. Другой тип уширения, известный под названием уши-рения за счет прямого дипольного влияния, обусловлен переменным локальным магнитным полем, появляющимся у ядра под влиянием соседних ядерных магнитов. Составляющая локального поля в направлении приложенного магнитного поля, обусловленная соседними магнитными диполями, весьма близка к нулю в жидкостях, молекулы в которых могут свободно поворачиваться. В вязких жидкостях, движение молекул в которых затруднено, влияние местного магнитного поля может оказаться достаточно большим, чтобы нарушить спектр ЯМР. [c.261]

В зависимости от природы возникновения движения различают сопротивления трения, которые обусловлены вязкостью жидкости, и местные сопротивления. Последние обусловливаются различными местными препятствиями движению потока (сужения, расширения, повороты и др.). [c.220]

Влияние вязкости при движении жидкости через местные сопротивления учитывают коэффициентом Ам в формуле [c.254]

Если на участке всасывания лопастного насоса абсолютное давление перекачиваемой жидкости окажется ниже давления насыщенных паров этой жидкости при данной температуре, внутри жидкости начнут образовываться пузырьки пара. При дальнейшем движении жидкости внутри насоса давление ее начинает повышаться и пузырьки подвергаться сжатию. Под влиянием сжатия происходит конденсация пара частицы жидкости, стремясь заполнить освобождающийся объем, с большой скоростью ударяются друг о друга. При этом в жидкости возникают местные ударные давления, достигающие нескольких сотен атмосфер. Явление парообразования с последующим захлопыванием пузырьков -при выносе их в зону повышенного давления носит название кавитации. В лопастном насосе кавитация вызывает шум, сотрясение установки, нагрев жидкости. Частицы жидкости, ударяясь не только одна о другую, но и об элементы насоса, вызывают местные разрушения металла (эрозию), а выделившиеся из жидкости при кавитации газы способствуют коррозии. При интенсивной кавитации насос может быть выведен из строя в течение нескольких часов работы. По этой причине допускать работу насоса при кавитации нельзя. [c.69]

При числе Рейнольдса ниже критического (ниже 2 300), т. е. при малых скоростях, в трубах небольших диаметров или при очень вязких жидкостях движение жидкости происходит ламинарно. В некоторых условиях наблюдается ламинарное движение жидкости и при числах Не значительно выше критического, однако такое движение неустойчиво и при малейшем местном возмущении потока переходит в турбулентное. [c.26]

В ряде случаев сырой и сброженный ил необходимо перекачивать как на территории очистной станции, так и за ее пределами. Для расчета илопроводов необходимо знать, как изменяются сопротивления (по длине и местные) при изменении влажности и структуры осадка. Ил представляет собой двухфазную жидкость, движение которой по трубам отличается от движения чистой или сточной воды. Как показали исследования, проведенные А. 3. Еви-левичем, А. А. Карпинским и Ю. М. Ласковым, сопротивление (потеря напора) при дви- [c.191]

Одно из этих событий — это замедление течения жидкости относительно местной средней скорости потока, которое происходит в широкой области течения, вплоть до расстояния у" " и 500 от стенки. Само движение жидкости носит относительно спокойный характер, при этом поперечный градиент скорости (1и/(1у является относительно малым. Затем в поле зрения движущейся кинокамеры появляется большая масса ускоренной жидкости и > 11), поступающей из области, расположенной вверх по потоку. Вначале ускоренная жидкость занимает только внешнюю область течения 150 < у" " < 400, но затем она постепенно распространяется и в пристеночную область, вытесняя и разгоняя замедленную жидкость, находящуюся впереди нее. Следует также отметить, что сначала резкой границы между зонами замедленной и ускоренной жидкости не наблюдается. Однако по мере приближения к стенке эта граница становится все более и более четкой. [c.17]

В каждом сечении колонны при огибании потоками элементов насадки наблюдается неравномерность местных скоростей отдельных потоков. Кроме того, внутри сплошной фазы возможно существование потоков, обратных по направлению к движению основной массы жидкости этой фазы. Возникновение таких потоков обусловлено турбулентными пульсациями, а также тем, что некоторое количество сплошной фазы увлекается вместе с каплями диспергированной фазы. Таким образом, спектр плотности распределения скоростей для отдельных элементов потока сплошной фазы в сечении колонны будет иметь вид, показанный на рис. 3.4. [c.30]

Потерю напора, вызванную местным сопротивлением, можно определить непосредственным измерением разности показаний манометров, поставленных до и после этого сопротивления. На преодоление местных сопротивлений тратится значительная часть общей мощности, потребляемой насосом. Поэтому обычно ограничивают применение фасонных частей на насосных установках и избегают установки труб с резким изменением сечения и направления движения жидкости. [c.16]

В вакуумных печах помимо вышеизложенного снижение гидравлических сопротивлений, как и увеличение доли испарения сырья (мазута), достигается тем, что последние трубы по ходу сырья в змеевике делают большего диаметра, чем в других частях печи. Помимо этого с целью устранения местных перегревов и понижения температуры кипения масляных дистиллятов в радиантные трубы вакуумной печи (в зону высоких температур) вводят водяной пар (3—4%). При выборе направления потока сырья в змеевиках учитывают целесообразность движения насыщенной газом жидкости снизу вверх, что устраняет образование газовых пробок на поворотах и снижает противодавление на линии нагнетания сырьевого насоса. [c.292]

Значения коэффициентов местных сопротивлений I в общем случае зависят от вида местного сопротивления и режима движения жидкости. Ниже рассмотрены наиболее распространенные типы местных сопротивлений и даны соответствующие значения коэффициентов I. [c.9]

Градиент уровня жидкости. возрастает с увеличением расхода (скорости движения), длины пути и местных сопротивлений (в последнем случае играют роль конфигурация и число рядов колпачков, желобов, 8-образных элементов, клапанов, встречающихся на пути движения жидкости), а также с уменьшением высоты слоя жидкости на тарелке. [c.86]

Возникающий движущий напор Др = р - р поглощается при движении жидкости сопротивлением абсорбционной зоны на барбо-тажном участке Ар (Н ) и на участке под газораспределительной решеткой Дp (hJ, сопротивлением зоны регенерации Др р(Ь ), местными сопротивлениями на распределителях газа и воздуха и местах соединения абсорбционной и регенерационной зоны Др ,- [c.140]

Потери напора на участке абсорбционной зоны с гомогенным потоком жидкости и потери на местных сопротивлениях определяются по известным формулам. Потери на трение на барботажных участках аппарата рассчитываются по формуле, основанной на полуэмпирической теории турбулентности переноса количества движения, [c.141]

Коэффициент л в уравнении (П-52) отражает не только влияние сопротивления трения, но и дополнительных местных сопротивлений, возникающих при движении жидкости по искривленным каналам в слое и обтекании ею отдельных элементов слоя. Значение А, находят по эмпирическим зависимостям Я = /(Не), где Ке — критерий Рейнольдса. Для ламинарного режима (Йе<50) движения жидкости зависимость Я от Ре имеет вид Я = С /Ре, где С — константа. [c.64]

Линейные и местные сопротивления. В уравнении Бернулли членом /11 2 учитываются потери напора на преодоление сопротивлений движению жидкости. Эти сопротивления могут быть двух видов линейные и местные. Линейные сопротивления связаны с протяженностью потока жидкости и обусловлены трением частиц одна о другую и стенки канала (трубопровода). Эту составляющую потерь напора обозначим Местные сопротивления вызываются [c.45]

Местные сопротивления. В ряде случаев сопротивление движению потока жидкости локализуется на относительно коротком участке трубопровода и связано с изменением конфигурации потока или направления его движения. Такие сопротивления называются местными. К ним относятся вход в трубу и выход из нее, участки сжатия и расширения потока, различные фитинги, диафрагмы, запорные и регулирующие устройства. Величину потери напора в местном сопротивлении рассчитывают по формуле [c.54]

Величина I зависит как от вида местного сопротивления, так и от режима движения жидкости, т. е. от числа Рейнольдса. Для различных местных сопротивлений величины приводятся в справочниках. [c.54]

Потери напора на трение по длине рассчитывают по формуле Дарси — Вейсбаха для соответствующего участка трубопровода, местные потери напора — в зависимости от типа местного сопротивления. Обычно задаются скоростью жидкости, а затем рассчитывают потери напора, которые должны находиться в допустимых пределах. Ориентировочные скорости движения жидкости, газов и паров в трубопроводах приведены ниже, м/с [c.62]

При движении реальной жидкости по трубе или каналу происходит потеря напора, которая складывается из сопротивления трения о стенки n местных сопротивлений, возникающих при изменении направления или скорости потока. [c.152]

Рассмотрим движение жидкости через простой трубопровод, т. е. трубу постоянного сечения без ответвлений, на которой имеются арматура (вентили, краны) и фасонные части, представляющие собой местные сопротивления. [c.163]

Сопротивление потоку паров Ар = р, — pj (рис. VII-12) складывается из следующих трех составляющих сопротивления сухой тарелки Ар,, обусловленного потерями на трение и местными сопротивлениями при движении пара в каналах тарелки сопротивления слоя жидкости на тарелке Ар сопротивления Арз, связанного с преодолением сил поверхностного натяжения на границе жидкость — пар при выходе пара из отверстий тарелки в жидкость. Таким образом [c.238]

Поток жидкости проходит сечения F , и Р (см. рис. Л1-12) и в общем случае скорость жидкости в переливе может изменяться. Расчет сопротивления переливного устройства движению жидкостного потока производят в самом узком сечении по формуле местных сопротивлений для значения скорости большего из и [c.250]

Полное гидравлическое сопротивление в теплообменнике Ар определяют как сумму сопротивлений трения А/ тр и всех местных сопротивлений Арм.с, вызываемых изменениями направления движения жидкости, расширением или сужением струи и т. д. [c.166]

Гидромеханический расчет. Сопротивление движению жидкости складывается из потерь на трение Артр и местных сопротивлений Ар - / Общее сопротивление [c.244]

Напор, развиваемый реальным насосом, меньше теоретичен ского, так как при реальном числе лопаток, во-первых, струй ное движение жидкости не соблюдается, а во-вторых, — во всасывающем патрубке, в рабочем колесе и после выхода из колеса часть энергии жидкости расходуется на преодоление трения и местных сопротивлений. [c.141]

С.ледовательно, скорость струи жидкого металла, ударяющей по образцу, будет равна и = агУ 2 п направлена под углом 45° к плоскости крыла крыльчатки. Для испытаний в мешалках характерным является возникновение турбулентного движения жидкости с местными скоростями, значительно превышающими скорость относительного движения, подсчитанную из определенной угловой скорости вращения образцов или крыльчатки. Это приводит к тому, что эрозионное воздействие при испытаниях в мешалке проявляется сильнее, т. е. эти испытания являются более жесткими с точки зрения проявления эрозионных повреждений. [c.76]

Основные закономерности спектра МЧ кристаллической фазы могут быть поняты исходя из известной теоретической работы Мандельштама, Ландсберга, Леонтовича [15]. Согласно развитым в ней представлениям рассеяние света в кристалле, так же как и в жидкости, обусловлено изменениями во взаимном расположении частиц в результате теплового движения, которые влекут за собой местные изменения показателя преломления среды. Однако в отличие от жидкости движение частиц кристалла носит строго когерентный характер и представляется в виде тепловых волн, распространяющихся в кристаллической решетке. Рассеяние света при этом может рассматриваться как результат отражения падающего излучения на поверхностях таких волн. Амплитуда световых волн модулируется упругими колебаниями решетки, что приводит к появлению в спектре рассеяния дополнительных частот. [c.226]

Повреждение труб может быть обусловлено обеими крайностями эксплуатационных условий. Перегрузка печи связана с чрезмерной местной тепловой нагрузкой поверхности труб, высокой температурой металла и пленки жидкости, а иногда и с образованием кокса. Перегрузка печи как следствие повышения выходной телшературы продукта приносит больше вреда, чем перегрузка, связанная с большими скоростями движения продукта. Наиболее опасные ситуации чаще происходят при небольших скоростях продукта. В этом случае у лшогоходовых печей продукт неравномерно протекает через отдельные ходы, что, как правило, [c.118]

Характеристикой бингамовской пластичной жидкости (см. рис. П-74) может служить специфичный профиль поля скоростей Ьри движении в трубе. Для вязких жидкостей, как известно, харак терно прямолинейное распределение касательных напряжений. Наибольшей величины напряжение достигает у стенки (ост)- Как показано на рис. 11-76, только в пределах значений радиуса от Го до Я касательное напряжение а>0о- В этой зоне трубы поток будет ламинарным. В центральной части трубы, в преде лах значений радиуса до Го, касательное напряжение о<Оо, т. е. жидкость не будет обладать текучестью (см. рис. П-74). Таким образом, центральная часть ( ядро ) будет передвигаться как стержень из недеформирующегося твердого тела с постоянной местной ско ростью и в отсутствие градиента скорости. [c.169]