Истечения через большие отверстия

Рис. 5-9. Истечение через большое отверстие.

При истечении жидкости через короткий цилиндрический патрубок (насадок) происходит дополнительная потеря энергии, главным образом вследствие внезапного расширения струи в патрубке. Поэтому скорость истечения жидкости через патрубок меньше скорости ее истечения через отверстие в тонкой стенке. Вместе с тем расход жидкости, вытекающий через патрубок, больше, чем при истечении через отверстие, так как струя в патрубке сначала сжимается, а затем расширяется и вытекает, заполняя все его сечение. Поэтому коэффициент сжатия струи на выходе из патрубка е= 1, что, согласно выражению (6-75), приводит к значительному возрастанию коэффициента расхода а и соответственно к увеличению расхода жидкости. [c.166]

ИСТЕЧЕНИЕ РЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ ЧЕРЕЗ БОЛЬШИЕ ОТВЕРСТИЯ [c.140]

Различают незатопленные и затопленные водосливы. Для первых из них характерно то, что течение через водослив не зависит от состояния жидкости за водосливом, для вторых такая зависимость имеет место. Расход жидкости через водослив рассчитывается так же, как при истечении из большого отверстия — уравнение (111.53). Обычно высоту уровня жидкости отсчитывают от [c.212]

Рис. 70. Истечение жидкости через большие отверстия с прямоугольным сечением в боковой стенке (а) и в дне резервуара (б).

Для того чтобы выяснить, какое расстояние должно быть между наружными краями колпачков, необходимо ясно представить картину барботажа. При малых скоростях пара при прохождении пара в жидкости возникает пузырьковый режим барботажа, характеризующийся тем, что сквозь щели колпачков выходят отдельные пузыри пара. При увеличении скорости отдельные пузыри сливаются и образуют струи. Эти струи, вытекая в среду, обладающую значительно большей плотностью, распадаются на п ыри. Участок сплошной струи получил наименование факела, а этот режим барботажа назван струйным. Скорость течения пара, при которой пузырьковый режим барботажа переходит в струйный, носит название критического. Для случая истечения газа в жидкость через круглые отверстия Аксельрод и Дильман [7 ] предложили формулу [c.152]

В зависимости от сочетания отдельных параметров, влияющих на количество находящейся на решетке жидкости, пенные аппараты могут работать (см. рис. 4 на стр. 19) со свободным сливом пены, когда Я С йп + fe, и с подпором пены, когда Я > fe -f fe. В первом случае пена сливается с решетки по закону водослива, во втором — по закону истечения через большие отверстия. [c.50]

Образование воронок при истечении через большие отверстия наиболее часто наблюдается при малых напорах и всегда при опорожнении резервуаров. Процесс истечения при этом оказывается сложным, связанным с вращением жидкости относительно осевой линии воронки. Интенсивность вращения может быть так велика, что воздушная полость (ядро) воронки пронизывает всю толщину жидкости, проникая в сливное отверстие (рис. 5-23). При этом уменьшается рабочая площадь отверстия и его пропускная способность. [c.58]

Применим теперь полученные уравнения к определению толщины слоя жидкости в роторе центрифуги, работающей по принципу перелива. Как известно, жидкость, обрабатываемая в таких центрифугах, протекает через ротор и затем переливается через его кольцевой борт. При этом толщина слоя жидкости в роторе определяется высотой борта и величиной напора, необходимого для переливания через борт заданного количества жидкости. Для определения расхода жидкости, переливающейся через борт, рассмотрим случай истечения через большое отверстие подобно тому, как это принимается в гидравлике при определении расхода через водослив с острым ребром. [c.47]

Истечение через большие отверстия в тонкой стенке. Большими отверстиями называют такие отверстия, вертикальный размер которых достаточно велик по сравнению с напором над центром тяжести отверстия (рис. 5-9,а). Скорости в разных точках вертикального сечения струи, вытекающей из большого отверстия, не равны между собой. [c.84]

По аналогии с капельной жидкостью, расход псевдоожиженного материала Qs нри истечении через малое отверстие в тонкой боковой стенке нри постоянной (и достаточно большой) высоте слоя над ним (Н) выражается уравнением [c.493]

Расчет истечения из больших отверстий производится по тем же формулам, что и из малых отверстий, однако значения принимаются другими [3], Примеры такого расчета при истечении жидко-п сти через большие от- [c.158]

Р С. 1,21. ]Истечение несжимаемой жидкости через большое отверстие. [c.35]

Совершенное, несовершенное и неполное сжатие струи Истечение реальной жидкости через большие отверстия [c.363]

Движение, кинематическая картина которого определяется инертностью и весомостью жидкости (безнапорные русловые потоки, истечение маловязких жидкостей через большие отверстия и водосливы, волновые движения и т. п.). [c.25]

Истечение жидкости через большие отверстия в вертикальной стенке резервуара имеет некоторые особенности. Под большим условно понимают такое отверстие, высота которого (22—21 )> >0,1й, где Н — напор над центром отверстия (рис. 70, а). В этом случае нельзя пренебречь различием статического напора над разными точками сечения отверстия, даже при поддержании по- [c.140]

Истечение из больших отверстий. При истечении жидкости через большие отверстия, расположенные в боковой стенке, различные частицы жидкости, находящиеся в отверстии на различной высоте, т. е. под разными напорами, будут двигаться с различными скоростями (рис. [c.81]

Задавшись одной из величин (6 или Н), можно определить другую. Наилучшее распределение сточной воды достигается при применении распределительной чаши с двусторонним подводом воды и кольцевым водосливом, при свободном истечении жидкости через большие отверстия в тонкой цилиндрической стенке под небольшим напором. [c.445]

В бескомпрессорном двигателе топливо распыливается благодаря подаче его с большой скоростью через узкие отверстия сопла форсунки. Чем выше скорость истечения топлива, тем лучше его распыливание. [c.29]

При установившемся истечении жидкости в атмосферу из большого открытого резервуара через круглое отверстие, размер которого мал по сравнению с его заглублением под уровнем жидкости (рис. 2-39), начальная скорость струи может быть найдена из уравнения Бернулли, составленного для сечения потока в резервуаре 1 и для сжатого сечения струи 2. Имеем [c.171]

Так как вакуум в сжатом сечении пропорционален напору истечения Я, то при некотором значении напора вакуум может стать настолько большим, что в насадке начнется кавитация. При интенсивном выделении паровоздушных пузырьков происходит отрыв струи от стенок насадка, внутрь него проникает атмосферный воздух и истечение через насадок сменяется истечением через отверстие. Напор, при котором происходит такое скачкообразное изменение режима истечения, называется критическим (срывным) напором насадка Я р (рис. 2-44). [c.175]

На рис. 2-46 показана схема экспериментальной установки для определения коэффициентов истечения через отверстия и насадки при работе на воде. Установки такого типа дают возможность проводить исследования при больших значениях числа Рейнольдса, близких к квадратичной зоне истечения. [c.177]

Значительно большие значения о могут быть приняты при проектировании беспровальной решетки в случае движения жидкости с определенной скоростью через отверстия распределительной решетки, т. е. при работе аппарата. Теоретически скорость истечения жидкости из отверстия, предотвращающая [c.167]

Итак, при истечении через внешний цилиндрический насадок коэффициент расхода Цц н на 32% больше, чем Цо (отверстие с острой кромкой), при достаточно больших Ке и прочих равных условиях. [c.70]

Расход при истечении через внешний цилиндрический насадок больше, чем через отверстие в тонкой стенке, но вытекающая через отверстие струя обладает большей кинетической энергией, чем при истечении через внешний цилиндрический насадок. [c.73]

Более всего а зависит от толщины стенки, в которой расположено отверстие. В случае тонких стенок с острыми кромками при истечении невязких жидкостей обычно а 0,62 -г 0,64. Истечение через отверстие в толстой стенке или через насадок (патрубок, вставленный в отверстие) увеличивает значение а, поскольку на выходе из насадка существенно ослаблено действие сил, сужающих струю. Для цилиндрических насадков, длина которых втрое и больше превышает диаметр, а находится на уровне 0,8 — 0,85 для сужающихся конических — может превысить 0,9, а для "коноидальных", повторяющих форму струи, естественно, близок к 1. [c.205]

При истечении жидкости из большого отверстия в боковой стенке сосуда (рис. 1-15, в) напор не одинаков по высоте отверстия, а возрастает от в верхней его части до в нижней части. Для определения расхода в данном случае выделим в площади отверстия элементарную площадку высотой dz, которую можно рассматривать как отверстие, находящееся под постоянным напором г. Расход через такое отверстие, согласно уравнению (1.38), выра- [c.66]

Для истечения через большое отверстие, площадь коюрсго сопоставима с площадью сечения потока перед ним (рис. 1.21), при Ро=Р1 расход можно определить по формуле (1.57), если напор Н заменить на величину [c.35]

Потоки, кинематическая картина которых определяется инертностью и весомостью жидкостей (безнапорные русловые потоки, истечение маловязких жидкостей через большие отверстия и водосливы, волновые движения и т. п.). Для таких потоков влияние вязкости (сил внутреннего трения) незначительно. Подобие потоков осуществляется при геометрическом подобии границ потокрв, кинематическом подобии на границах и одинаковости чисел Фруда. [c.27]

Форсунки с механическим распылением топлива в огневых нагревателях не используются. Топливо распыляется в них вследствие большой скорости его истечения через узкое отверстие сопла. Для создания больших скоростей истечения необходимо создавать значительные давления жидкости перед соплом — около 2Мн м (20 кПсм ). [c.138]

Несмотря на эти недостатки, дозирование посредством истечения через малые отверстия в области малых значений Ке (ламинарный режим) все же применяется диаметр отверстия распылителя принимается малым (около 0,25 мм), незасоряемость обеспечивается установкой надежного фильтра перед каждым распылителем, и при достаточно вязкой жидкости (что характерно для УМО) дозирование обеспечивается при больших давлениях. Расход жидкости при этом сушественно зависит от ее вязкости, т. е. от окружающей температуры, но с этим мирятся [c.37]

Зенц предложил корректировать реальный диаметр отверстия, вводя в расчет истечения псевдоожиженной плотной фазы величину я — 115 6, вместо Ъи, как это делается в случае гравитационного движения сыпучего материала это можно рассматривать как учет сжатия струи. Такая корректировка практически целесообразна для отверстий, не очень больших в сравнении с размером частиц она ведет к повышению значений Сц, представленных на рис. ХУ-1 при д,ц1й < 40, до уровня 0,5, типичного для больших отверстий и мелких частиц. Было сделано предположение, что газ, фильтрующийся через поток движущихся твердых частиц, может расширять струю твердого материала, препятствуя, таким образом, ее сжатию. Но данные о скоростях выхода твердых частиц из отверстия свидетельствуют о том, что их кинетическая энергия меньше, чем у однофазного жидкостного потока при том же напоре . [c.577]

Визуальные наблюдения за характером движения твердых частиц и измерения распределения давления при истечении псевдоожиженной плотной фазы производили в плоском аппарату поперечным сечением 200 Х16 мм с горизонтальной щелью размерами 2 X 16 мм. К сожалению, условия опыта характерны лишь для истечения из малых отверстий. Геометрические размеры аппарата не позволяли вести опыт с достаточно пшрокой щелью, так как расход воздуха через нее составил бы слишком большую [c.577]

При истечении через отверстие в боковой стенке (см. рис. 6-19,6) напор не будет одинаковым для всех точек по сечению отверстия и уравнения (6-71) и (6-72), строго говоря, будут применимы только для элемента сечения высотой йН. В этом случае расход жидкости может быть точно определен только путем суммирования, т. е. интегрирования элементарных расходов по всему сечению отверстия. (Эднако в технических расчетах для отверстия в тонкой боковой стенке можно с достаточной точностью пользоваться теми же расчетными уравнениями, что и для отверстия в дне сосуда. Лишь для отверстий больших размеров следует учитывать изменения коэффициентов расхода, значения которых приводятся в справочниках. [c.166]

Сравнение с отверстием в тонкой стенке показывает, что ири безотрывном истечении через ]щлиндрический насадок (первый режим) расход получается больше, чем при истечении через отверстие вследствие отсутствия сжатия струи на выходе из насадка. [c.130]

Вследствие удаления или сокращения объема материала в нижерасположенной части шахты возникают пустоты, которые можно рассматривать как одно или несколько выпускных отверстий для вышележащего слоя материала. Возможность истечения сыпучего 3 отверстия, характеризуемая термином проходимость , зависит от ооотношения размеров отверстия и частиц и в известных пределах эта проходимость тем больше, чем меньше диаметр частицы. Так, опыты по изучению истечения сухого песка через отверстие с радиусом г = 10 мм показывают, что песок с поперечным размером частицы 2— 4 мм вытекает со скоростью 19,8 мм1сек, а песок с частицами размером 0,5—1 мм — со скоростью 33,2 мм/сек, т. е. в 1,68 раза быстрее. Изучением этого вопроса применительно к слою, состоящему из кусков руды, занимались С. И. Минаев, Д. Л. Тартановский и особенно детально Г. М. Малахов [270]. Эти авторы исходили из предположения, что процесс истечения частиц слоя, расположенного над отверстием, [c.414]

Полученные выше уравнения соответствуют действительности, когда сопротивление перед наименьшим сечением имеет вид сужающегося сопла (фиг. 5.8, а), т е. когда не происходит больших и резких изменений в направлении потока. Если это предположение не выполняется и наблюдается существенное изменение формы профиля скоростей в наименьшем сечении, то поставленная задача значительно усложняется. Некоторым предельным случаем такой задачи можно считать отверстие с острыми краями в бесконечной пластине (фиг. 5.8,6). Протекание паров и газов через такие отверстия исследовали Чаплыгин и Франкл [3]. Они установили, что в этом случае критическое отношение давлений Лкв оказывается значительно меньше (для воздуха 0,037, для перегретого водяного пара 0,13) и что максимальный коэффициент истечения также уменьшается (для [c.157]

Струи могут быть созданы различными способами. Наиболее важное требование — большая скорость жидкости относительно газа, гарантирующая мелкодисперсный распыл струи. Существует ряд способов введения жидкости в поток газа инжекция через сопло в стенке канала, по которому движется газ, а также ввод жидкости непосредственно в толщу газа по потоку или против него. Для достижения большой скорости истечения газа из распыливающего устройства необходимо создать на нем большой перепад давления. При вводе жидкости в поток газа через маленькое отверстие при большом препаде давления энергия сжатия переходит в кинетическую энергию, в результате чего жидкость вытекает из сопла с большой скоростью. Приведем некоторые значения скорости истечения жидкости. Для углеводородной горючей смеси без учета потерь на трение в форсунке перепад давления в 0,14 МПа приводит к скорости истечения около 19 м/с. Повышение перепада давления до 5,5 МПа увеличивает скорость до 117 м/с. [c.462]

Вязкость масел можно определять путем измерения времен] , необходимого для истечения определенного количества испытуемого масла через небольшое отверстие. Чем больше вязкость масла, тем медленнее оно вытекает из сосуда. Вязкость масла меняется с измеиснием температуры. При понижении температуры вязкость масла повышается. Отношение времени истечения масла (нри 50" или 100°) ко времени вытекания из этого же сосуда такого же [c.29]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология