Струи конечной ширины

Струи конечной ширины [c.235]

СТРУИ КОНЕЧНОЙ ШИРИНЫ [c.237]

СТРУИ КОНЕЧНОЙ ШИРИНЫ 239 [c.239]

СТРУИ КОНЕЧНОЙ ШИРИНЫ 243 [c.243]

Струйное обтекание клина. Аналогично рассматривается задача о симметричном струйном обтекании клиновидной (или конусовидной) степки конечной длины. Качественно картина течения показана на рис. 3, где D VL С D — уходящие струи, на которые натекающая струя ЕЕ разделяется твердой стенкой ВАВ. Заданы параметры qo < со в натекающей струе, ее ширина (диаметр) 2/го, У л во и ширина (диаметр) основания клина 2/г. Требуется определить силу давления струи на клин и угол 0ь [c.248]

Пусть из сопла (рис. 7-1) вытекает струя со скоростью больше критической в среду той же температуры при равномерном поле скорости в выходном сечении сопла. На поверхности раздела струи со средой возникают вихри, беспорядочно движущиеся вдоль и поперек потока. Между струей и окружающей средой происходит обмен конечными массами газа (молями), чем одновременно осуществляется поперечный перенос количества движения. Моли из прилегающих слоев окружающего газа увлекаются в струю, а моли самой струи затормаживаются, масса струи и ее ширина увеличиваются, а скорость у границ падает. По мере удаления от устья сопла это возмущение распространяется на все большее количество слоев окружающего газа. С другой стороны, все глубже в струю проникают частицы окружающего газа и в некотором месте они достигают оси струи (точка С). Дальнейшее смешение струи с газом из окружающего пространства происходит по всему сечению струи и сопровождается не только увеличением ее ширины, но также и падением скорости на ее оси. [c.99]

Другой пример особенности типа угловой точки возникает при обтекании тела достаточно узкой сверхзвуковой струей с отошедшей ударной волной. Струя должна быть уже М-области смешанного течения, возникающего при обтекании этого же тела безграничным потоком той же скорости. При обтекании некоторых тел бесконечной длины (например, бесконечного клина) безграничным потоком М-области конечного размера может и не быть (ударная волна уходит на бесконечность), а струйное обтекание этих тел осуществимо, в этом случае угловая точка образуется при любой ширине струи (определяемой по отношению к характерному размеру тела). [c.215]

Как частный случай выпуклого профиля, рассмотрим обтекание конечного клина. При этом стенка клина должна быть короче отрезка дозвуковой скорости на стенке бесконечного клина (с тем же углом при вершине, обтекаемого струей той же ширины). С другой стороны, клин должен быть длиннее того клина, минимальная область влияния которого при обтекании безграничным потоком помещается внутри струи. [c.298]

Наконечник сопла должен обеспечивать получение равномерно распределенной, сравнительно плоской веерообразной струи с углом распыла от 60 до 65°, вершина которого совпадает с концом наконечника. Такой угол позволит при установлении сопла перпендикулярно к орошаемой поверхности и на расстоянии 45 см от нее обработать участок длиной 53—58 см. При этом струя не должна превышать в ширину И,5 см в центральной точке распыла. На расстоянии 18 см от этой точки ширина струи не должна превышать 8 см, а на протяжении последних 9 см она должна сузиться до О у конечной точки. Методика испытаний описана в разделе 2.6. [c.420]

Рассмотрим теперь отверстие в форме узкой щели шириной Л. В этом случае края затопленной турбулентной струи представляют собой плоскости. Как ранее, обозначим х расстояние от щели до рассматриваемой плоскости, перпендикулярной направлению струи. Обозначим у ширину струи на расстоянии X. Как и в случае вывода соотношения (8.9), здесь можно заключить, что у пропорциональна х. Однако коэффициент пропорциональности, конечно, будет иным, чем в случае круглой трубы. Численно угол раствора струи также оказывается равным примерно 25°. [c.125]

Теория турбулентного диффузионного пламепи, в котором действуют значительные архплгедовы силы, а также теория перемешивающихся параллельных пламен была в общих чертах намечена Бэронолг. Установлено, что архимедовы силы увеличивают интенсивность перемешивания и поэтому уменьшают высоту и диаметр пламени . Рассмотрение специальных случаев и граничных условий в струях горючего газа конечной ширины (турбулентное илп ламинарное течение на выходе из горелки, длинные трубки, сопла или диафрагмы) выходит, по-видимому, за рамки предложенного метода. [c.331]

Эффективность струй из насадок диаметром 10,05 и 12,2 мм заметно возрастает при сохранении тех же параметров. С удалением образцов на расстояние 1,8 —2,5 м разрушение наблюдалось при скорости перемеш,ения струи 0,7—1,2 м/с и избыточном давлении выше 130 кгс/см . Увеличение скорости перемещения свыше 1,6 м/с заметно уменьшает размеры щелей, и наблюдается в полном смысле выкрашивание кусочков кокса из щели. Многократное воздействие струи (3—4 раза) по первоначальному резу создает, в конечном счете, благоприятные условия для разрушения образца. Естественно, оптимальная скорость перемещения образца зависит как от геометрических и гидродинамических параметров струи, так и от физико-механических свойств кокса. Однако проведенные эксперименты показывают, что на эффективность гидроотбойки и, прежде всего, на гранулометрический состав разрушаемого кокса существенно влияет скороЬть относительного перемещения струи по поверхности коксового массива. Объем выбитого из щели кокса является определяющим для характеристики процесса разрушения. Повышение давления увеличивает объем кокса, выбитого из щели, т. е.с ростом давления струи увеличивается глубина и ширина щели. [c.280]

Другое интересное исследование было предпринято Пауэллом [30, стр. 154]. Несмешиваемость, имеюш ая место в турбулентных диффузионных пламенах (о ней упоминалось выше при рассмотрении структуры турбулентных диффузионных пламен), приводит к рассеиванию перемешанных между собой молей топлива и окислителя, однако не в достаточной для протекания реакции степени. Конечная стадия зависит от молекулярного смешения. Величина масштаба несмешиваемости часто, по-видимому, имеет тот же по])я-док, что и толщина зоны реакции (для диффузионных пламен с кислородом — около 2 мм, см. рис. 95 и [33]). Эти обстоятельства требуют знания скоростей процессов диффузии и химической реакции. Рассмотренная Пауэллом проблема имеет также важное практическое значение нри сжигании жидких топлив, так как капли с диаметром 100 жк попадают в зоны смешения с такими же по порядку значений размерами. С физической точки зрения изученный Пауэллом случай представлял собой ламинарное диффузионное пламя над слоистой горелкой , т, е. горелкой, состоящей из длинных и узких располо- .квнпых поочередно отверстий, через которые подавались горючий газ и воздух. Размеры каждого из отверстий были подобраны так, что при равных скоростях струй горючего газа и воздуха обеспечивалось стехиометрическое отношение расходов топлива и воздуха. Масштаб несмешиваемости характеризовался шириной одной пары отверстий для топлива и воздуха. Эта ширина выбиралась из условия, чтобы по величине она была того >ке порядка, что и ширина зоны реакции. Рассматриваемая задача представляет собой задачу В двух измерениях, причем определяющими для нее размерами являются высота над отверстиями и расстояние в направлении, перпендикулярном к плоскости слоев. В цитируемой работе представлено и математическое решение проблемы. Основной результат состоит в том, что значение высоты, на которой сгорает 90% топлива, равняется произведению начальных скоростей струй на сумму двух членов, которые пропорциональны соответственно характеристическому времени реакции tr и характеристическому времени смептения [c.338]

Пусть теперь у — граница области конечного диаметра (мы будем считать ее гладкой, а область — выпуклой), тогда можно действовать так же, как в только что разобранном случае. Однако этот случай имеет существенное отличие от п1)едыдущего решение не определяется заданием величины Уоо обтекаемого контура, ширины и положения струи вблизи х = = — оо. Мы получаем при таком задании семейство решений, зависящее от одного параметра. Этот параметр можно определить, задавая еще точку встречи струй на контуре (вторую критическую точку течения) или циркуляцию скорости вокруг у. Иными словами, положение здесь такое же, как в задаче обтекания тела неограниченным потоком, которую мы рассматривали в 18 гл. V и которая является предельным случаем рассматриваемой здесь задачи при д = д = оо. [c.241]

Перейдем к рассмотрению предельных соотношений критического режима при Л- 0. Кривые А) - /(X ) при pi) = onst и Л = 0 состоят из двух ветвей, как это видно из фиг. 9—13. На отрезке 1<Х <Хопт эжектор вырождается в канал с внезапным расширением, в который поступает струя эжектирующего газа, касающаяся после расширения стенки камеры (фиг. 21). В этом случае X, = 0, а величина а имеет конечное значение, которое определялось в расчетах путем вычисления максимальной ширины струи, вытекающей из недорасширенного сопла в покоящийся газ (струя строилась методом характеристик). [c.277]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология