Дислокационная трубка

Расчет потока I на дислокацию обычно предполагает следующий механизм конденсации или испарения точечных дефектов. Дислокационное ядро окружается трубкой радиуса (го 6 а) и считается, что точечный дефект, достигший поверхности этой трубки, поглощается (или испускается) дислокацией. Этот модельный механизм ставит дислокацию в ряд макроскопических дефектов типа поры в кристалле и позволяет использовать изложенный выше метод анализа диффузионной кинетики дислокации как макроскопического дефекта. В этом методе задача о неконсервативном движении дислокации сводится к расчету объемных потоков точечных дефектов. В дальнейшем, как и в предыдущем разделе, будем учитывать только потоки вакансий, полагая / = 1 . Если физические условия неоднородны по длине дислокации, то помимо объемных потоков точечных дефектов через боковую поверхность дислокационной трубки в величину / дают самостоятельный вклад линейные диффузионные потоки вдоль дислокационной петли. Дело в том, что ядро дислокации является особой линией в кристалле, вдоль которой может происходить одномерная диффузия, не сводящаяся к обычной объ- [c.314]

Допустим, что переползание дислокации совершается достаточно медленно для того, чтобы в процессе движения у оси дислокации успевало устанавливаться равновесие точечных дефектов по отношению к их прохождению через поверхность дислокационной трубки. Тогда, как и в случае поры, мы сможем записать граничное условие для стационарного изменения химического потенциала вакансий на поверхности дислокационной трубки в виде [c.316]

Поскольку при расчете скорости переползания дислокации (20.22) используется только полный поток вакансий через единицу длины дислокационной трубки, то мы снова воспользуемся электро-диффузионной аналогией и применим формулу (20.13), в которой под Q и С следует понимать заряд и электрическую емкость единицы длины прямолинейного проводника. Элементарный расчет дает для величины полного потока (внешняя поверхность тела свободна р = 0) [c.316]

Рнс. 3.1. Модель диффузии по дислокационной трубке [c.154]

УРАВНЕНИЯ ДИФФУЗИИ по ДИСЛОКАЦИОННОЙ ТРУБКЕ [c.156]

По аналогии с диффузией по границам зфш (раздел 2.2) можно записать уравнение диффузии по дислокационной трубке (в направле- [c.156]

Хйш простоты мы предположим, что дислокации расположены регулярно. например образуют шестиугольную сетку (рис. 3.6). Поверхность 2 = 0. на которую нанесен диффузант. перпендикулярна дислокационным трубкам. Поэтому можно представить, что кристалл разде- [c.165]

В этом анализе для кинетического режима типа В отвод диффузанта из дислокационной трубки в окружающий объем кристалла описывался в первом приближении как поправка для диффузии по дислокационной трубке. Поэтому, считая концентрацию внутри трубки не зависящей [c.174]

В этом решении предполагается, что тыльная поверхность образца представляет собой диффузионный барьер, так что на выходе трубки нет диффузионного потока. Иными словами, дислокационная трубка заперта на плоскости г = Н. Поэтому вместо (3.59) нужно использовать граничное условие [c.178]

Предположим, что на плоскости 2 = 0 находится источник пренебрежимо малой толщины мощностью М на единицу площади. Это означает, что при t = О ъ дислокационную трубку входит количество вещества, равное М [c.179]

Рис. 3.14. Кривые кинетики наполнения для различных граничных условий на входе дислокационной трубки (2 = 0) и на ее выходе (2 =

Следует отметить, что значения кд для изоморфных примесей при направленной кристаллизации КаХ НгО значительно ниже, чем для тех же примесей при направленной кристаллизации безводного иодида натрия (см. табл. 3). Малые значения кд, а также отсутствие корреляции между ними и радиусами примесных ионов, по-видимому, объясняются тем, что указанные ионы располагаются не в узлах или межузлиях кристаллической решетки, а в скоплениях вакансий, дислокационных трубках и по границам зерен. (Очевидно, оценки к соответствуют случаю, когда уровень структурного совершенства слитка практически не зависит от скорости кристаллизации.) Подобный характер захвата примесей согласуется с предположением [196], что твердый раствор кристаллогидрата и примеси образуется лишь в тех редких случаях, когда микрокомпонент принимает пространственную конфигурацию основы, т.е. образуют такой же кристаллогидрат, а радиусы иона примеси и замещаемого им иона основы различаются не более чем на 10-15%. [c.117]

Диффузионная проницаемость дислокаций, как правило, изучается на объектах, содержащих ансамбли эквивалентных дислокаций. Применительно к таким объектам мыслимы два существенно различных подхода к постановке экспериментов. Они основаны на двух предельных представлениях о соотношении между характерным линейным размером диффузионной зоны вокруг дислокации (/), образующейся вследствие отсоса диффундирующей компоненты из дислокационной трубки в бездис-локацнонную зону, и характерным расстоянием между одиночными, дислокациями в ансамбле (L). [c.101]

При этом краев составляет обычно одну треть от Q. Неравенство Qdвипт>Qdкpaeв согласуется С атомными моделями краевой и винтовой дислокации, т. е. с представлением о тоМ что ядро ( дислокационная трубка ) в случае краевой дислокации является областью более искаженной, чем в случае винтовой дислокации. Близость величин Ргр и Q( краев соответствует представлению о дислокационной структуре простой наклонной границы. [c.103]

Во всех математических моделях для описания диффузии в малоугловых границах зерен предполагается, что дислокация представляет собой цилиндрическую трубку радиусом (рис. 3.1). которая проходит сквозь кристалл в направлении, п ендикулярном к плоскости, на которую нанесен диффузант [2]. По этой причине коэффициент часто называют коэффициентом диффузии по дислокационным трубкам. Предполагается, что внутри дислокационной трубки выполняется закон Фика для диффузии в однородной среде, а коэффициент диффузии в дислокационной трубке существенно выще, чем в объеме (т.е. 0 > О). [c.154]

На основе такой идеализированней модели дислокации Смолуховский [2] показал, используя приближения, аналогичные модели Фищера для диффузии по границам зерен (раздел 2.1), что логарифм средней концентрации с в тонком сечении, перпендикулярном дислокационным трубкам, пропорционален глубине г. Смолуховский предложил приближенное выражение для наклона этой зависимости [c.154]

РЕШЕНИЯ ЛЕ-КЛЕРА-РАБИНОВИЧА ИЗОЛИРОВАННАЯ ДИСЛОКАЦИОННАЯ ТРУБКА [c.158]

В принципе, можно шределить радиус дислокационной трубки [c.163]

Рис. 3.13. Раофеделеиие концентрации вокруг дислокационной трубки дли диффузии из мгновенного источника, по данным Ле-Клера н Ра-

Расчеты Ле-Клера и Рабиновича [7] позволили также проверить предсказания Харрисона [11] о том, что в кинетическом режиме типа А распределение концеьпрации в плоскости, перпендикулярной дислокационным трубкам, однородно. Рис. 3.13 иллюстррфует распределение концентраций для диффузии из "мгновенного источника. На этм [c.174]

Далее, из соображений симметрии концентрация в средней точке между двумя соседними дислокационными трубками должна быть равна иулю. 1/2 [c.175]

Предполагается, что тыльная поверхность представляет собой спж бесконечной моишости, так что концентраиия на выходе дислокационной трубки всегда равна нулю (например, из-за быстрой повфхност-ной диффузии по плоскости 2 = Л) [c.178]

В случае Ш, когда выходной конец дислокационной трубки "открыт , большая часть диффузанта распределша в непосредственной близости от поверхности накопления (г = И). С другой стороны, в случае IV, когда выход дислокационной трубки "закрыт , диффузант более равномерно распределен вдоль дислокации. Это позволяет отличить случай Ш от случая IV. [c.182]

Это решение похоже на решение Вуттига-Бирнбаума (раздел 3.6) для диффуз1и по дислокационным трубкам, расположенным перпендикулярно к дис узионному источнику. В этом решении диффузионный поток, который отводит вещество из дислокаций в радиальном направлении, предполагался стационарным. Для плоских границ зерен условие стационарности имеет вид [c.218]

В модели диффузии по дислокационным трубкам Тернбалл и Хоффман [23] рассмотрели малоугловую границу зерш, состоящую из периодического набора дислокаций. Они предположили, что такая граница эквивалентна однородному сжмо толщиной [c.310]

Здесь д - доля аккумулирующей повфхности. занятая выходами границы зерш (или дислокационной трубки). Тогда д = Х5 для [c.397]

ДЛЯ диффузии по дислокационным трубкам. После преобразований эти выражения имаот вцд [c.397]

Относительно механизма ус15ореиия диффузии цри пластической деформации металлов существует две точки зрения. Согласно первой, ускорение происходит в результате быстрой диффузии атомов вдоль дислокаций, образующихся при деформировании 159—165]. При описании диффузии вдоль дислокацмй обычно используют следующую модель 1165] дислокация в кристаллической решетке — это узкая область (дислокационная трубка), в которой диффузионная лодви/Р-ность на несколько порядков выше, чем в матрице, что теоретически U экспериментально показано различными методами. [c.46]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология