Метод мгновенных источников

Зондовые методы разрабатывались преимущественно А. Ф. Чуд-новским 2> 2 . Мгновенный источник тепла является зондом, погруженным в испытуемую среду, которому сообщается кратковременный тепловой импульс. Плоский нагреватель постоянной мощности, используемый в рассмотренных выше методах, также является зондом. Некоторые зонды оказываются такими, что приходится, во избежание искажения результатов расчета, учитывать их собственную теплоемкость. [c.98]

Рис. 2.20. Варианты методов мгновенного источника тепла (стык

Выравнивающая способность псевдоожиженного слоя более точно может быть оценена при измерении эффективной температуропроводности системы (йз), В особенности с применением некоторых нестационарных методов. Представляет интерес метод мгновенного источника тепла [57, 395, 397] (или другого импульса), позволяющий сравнительно просто определить величину а . Метод постулирует, что все тепло в слое переносится твердыми частицами, и базируется -на решении уравнения Фурье (VI. 2) для нестационарного температурного поля [c.184]

Т. г. п. измеряют стационарными и нестационарными метеками. В стационарных методах используют постоянство теплового потока, проходящего через образец, в к-ром устанавливается градиент т-ры, пропорциональный коэфф. теплопроводности. Нестационарные методы основаны на том, что т-ра породы изменяется со временем в соответствии с ее тепло-физ. константами. Нестационарными являются методы мгновенного источника тенла, методы нагрева (охлаждения) в неограниченной среде и методы регулярного режима. [c.526]

Закономерности развития нестационарных температурных полей, создаваемых действием мгновенных точечных, линейных или плоских источников теплоты в неограниченном теле, явились основой для создания импульсных методов. Метод мгновенных источников получил широкое развитие и практическое приложение к конкретным задачам теплопроводности в ряде работ [223]. Данные методы основаны на решении уравнений теплопроводности для неограниченного тела в случае действия в нем в течение определенного времени кратковременного источника теплоты. [c.203]

На рис. 4-1,А показана зависимость коэффициентов температуропроводности а и теплопроводности л от влагосодержания W целлюлозы, полученная автором методом мгновенного источника тепла. Как и следовало ожидать, с увеличением при постоянной температуре происходит рост коэффициентов тепло- и температуропроводности, Величины . и а для воздушно-сухой целлюлозы корреспондируются с данными других авторов Л. 35, 102, 110]. [c.71]

Те же недостатки характерны и для методов мгновенного источника тепла 32 развитых в различных вариантах и являющихся разновидностью методов стыка с эталоном. [c.97]

Отсутствие побочных реакций на поверхности электродов наряду с практически мгновенной регистрацией всех изменений в изучаемой системе делают высокочастотный метод ценным источником информации о процессах комплексообразования в растворах [1,2]. Этот метод должен сопровождаться параллельным изучением системы препаративными, оптическими и другими физико-химическими методами. [c.204]

Плазматрон, как и другие высокостабильные источники с непрерывной подачей пробы, позволяет вести спектральный анализ методом мгновенного отсчета без накопления и интегрирования аналитического сигнала в течение длительного промежутка времени. [c.166]

При дальнейшем развитии этой методики следует учитывать те трудности, которые возникают при измерениях нестационарным методом в системах с высокой температуропроводностью. Как следует из уравнения (VI. 16), величина температуропроводности определяется по времени Тмакс достижения максимального разогрева на определенном расстоянии г от источника до приемника. При больших значениях Л величина макс может стать столь малой, что она станет сравнимой с длительностью то выделения тепла мгновенным источником. Благодаря тому, что тепло к расчетному моменту Тмакс еще продолжает выделяться, наблюдаемая величина Тмакс остается малой и если по ней вычислять величину Л [непосредственно по формуле (VI. 16)], то мы получим сильно заниженное значение искомой температуропроводности. [c.447]

В качестве, источников инфракрасного излучения применяют специальные электрические лампы (с нитью накаливания большей толщины, нежели в обычных электрических лампах, и с зеркальным отражателем) либо экраны или панели, обогреваемые газом. В ламповой радиационной сушилке над поверхностью высушиваемого материала (обычно перемещаемого транспортером) устанавливают лампы, создающие направленный поток инфракрасных лучей требуемой мощности. Эти лампы безынерционны, так как при включении их мгновенно возникает поток энергии. Однако такой метод сушки дорог и применяется только при необходимости удаления малых количеств влаги. [c.430]

Метод точечного источника анализирует диффузию индикатора от точечного источника в потоке жидкости [134—137], метод частотных характеристик изменяет входную концентрацию как гармоническую функцию времени [138—140], метод ступенчатой функции использует мгновенные изменения концентраций индикатора на входе [141 — 142], в методе пульсирующей функции начальные возмущения измеряются как результат непрерывной инъекции концентрированного индикатора в текущий поток [141, 143]. [c.265]

В нашем случае Т (х, -с)О при х-> + оо. Тепловой процесс в таком неограниченном теле состоит из выравнивания температуры, которое возникло в некоторый момент времени, принимаемый нами за начальный. Это возникновение неравномерного распределения температуры возможно в результате кратковременного действия некоторого источника тепла (мгновенного источника тепла), мощность которого пропорциональна /(с). Поэтому рассмотренный метод решения задачи часто называют методом точечных источников. В гл. IX мы вернемся к этому вопросу, а теперь перейдем к рассмотрению основных задач. [c.74]

В заключение этого раздела необходимо отметить, что метод источников дает возможность решать не только непосредственно задачи с мгновенными источниками тепла, но и задачи на охлаждение или нагревание тела, когда в начальный момент времени задано распределение температуры как функции координат. К такому же результату можно прийти, если решать эти задачи методом интегрального преобразования Фурье — Ханкеля. [c.359]

Распространение теплоты по бесконечному стержню. Пусть в точке х в момент ( = 0 выделилось количество теплоты <5 (мгновенный точечный источник теплоты). Тогда решение уравнения теплопроводности методом разделения переменных Фурье [c.260]

Программный модуль, основанный на расчетных методах, для оперативного прогнозирования концентраций зафязняющих веществ в случае залповых или аварийных выбросов от мгновенных точечных источников. В модуле реализована методика оценки последствий химических аварий (методика ТОКСИ) [7]. Расчет [c.308]

Программный модуль для идентификации аварийных источников загрязнения атмосферного воздуха, основанный на нескольких алгоритмах и методах, выбор которых зависит от типа источника загрязнения емкостный или трубопровод, мгновенный или продолжительного времени действия. Для идентификации источников мгновенных аварийных выбросов использованы графоаналитический и аналитический методы, источников продолжительного времени действия — процедуры поиска от источника и от поста контроля . [c.312]

Нестационарный режим является режимом дефектоскопии и характеризуется тем, что измерение производится по мгновенному неустановившемуся выходному сигналу. Если измерение невозможно проводить дискретным методом (в случае источника тормозного излучения), то следует выбирать способ измерения по среднему току в нестационарном режиме, который при малой пофешности просчетов обеспечивает большую точность. [c.103]

Ошибки, вносимые при применении уравнений метода вращающегося сектора, когда интенсивность не изменяется мгновенно от своего полного значения до нуля, обсуждаются в работе Барнса и Дейнтона [18]. Эти авторы рассмотрели случай трапецеидальных импульсов света, который лучше описывает эффект вращающегося сектора, чем обычные прямоугольные световые импульсы. Они пришли к выводу, что ошибка, связанная с использованием уравнений (2.21) и (2.22), незначительна, за исключением случая низких скоростей вращения сектора. В качестве источника ошибки рассматривалось также возможное изменение интенсивности при прохождении света через реакционный сосуд вследствие значительного поглощения света реакционной смесью была составлена таблица поправок, но, поскольку пришлось пренебречь диффузией в реакционной смеси, чтобы иметь возможность произвести обработку результатов с учетом этого явления, полученные значения поправок, по-видимому, имеют максимальное значение. [c.64]

Нестационарные задачи теплопроводности моделируются набором дискретных 7 С-цепочек. На рис. 1.6 показана трехконтурная модель для решения следующей задачи теплопроводности в плоской пластине. В начальный момент пластина имеет однородную температуру to, а затем ее поверхности мгновенно нагревают до температуры ti. Электрическим аналогом этой задачи является мгновенное подключение к цепи источника напряжения с последующей зарядкой конденсаторов. Задачи такого типа можно решать методами теории переходных процессов в линейных электрических цепях или на АВМ [И]. АВМ имеет два недостатка. Во-первых, в комплекте установки всегда имеется ограниченное число усилителей, в связи с чем и число / С-цепочек, используемых для решения задачи, ограниченно. Кроме того, АВМ необходимо градуировать относительно электрических параметров. При выборе масштабных множителей для пересчета от часов к секундам и от градусов температуры к вольтам необходимо следить за тем, чтобы ни один из усилителей не работал в режиме перегрузки, т. е. не попал под напряжение, превышающее максимально допустимое. [c.23]

Различают модели долгосрочного и оперативного прогнозирования. Для долгосрочного прогнозирования наибольщее распространение получили расчетные (аналитические, аппроксима-ционные) модели, полученные на основе решения уравнений турбулентной диффузии. Это модели факела , клубка , ящика , конечно-разностные. Для оперативного прогнозирования широкое распространение получили статистические модели линейной и нелинейной регрессии, а также модели эвристической самоорганизации (метод группового учета аргументов). Для оперативного прогнозирования загрязнения воздуха при аварийных и залповых выбросах следует использовать расчетные (аналитические методы) — модели клубка , применяемые для прогнозирования распространения примесей от мгновенных точечных источников. [c.59]

Выбор эквивалентной схемы определяется двумя обстоятельствами. Во-первых, впервые стробоскопическим методом [31] было установлено, что разряд в озонаторе в течение одного периода напряжения дважды возникает и дважды прекращается. Этот вывод был подтвержден затем при осциллографическом изучении разряда [32, 33]. Во-вторых, форма осциллограмм динамических характеристик заряд—напряжение [32, 33], а также статических вольт-амперных характеристик озонаторов [13, 34] свидетельствует о том, что при существовании разряда напряжение на разрядном промежутке остается постоянным, независимо от мгновенных значений тока. Этот вывод подтверждается прямым осциллографическим исследованием напряжения на разрядном промежутке [35]. Следовательно, и эквивалентная схема должна быть различной в зависимости от того, происходит или не происходит в данный момент разряд. При отсутствии разряда озонатор может быть представлен в виде трех последовательно включенных конденсаторов (рис. 1,а), соответствующих электрическим емкостям барьеров (Сб[ и Сбг) озонатора и разрядного промежутка (Сд). При существовании разряда постоянство напряжения на разрядном промежутке означает нелинейность его сопротивления. Аналитический расчет схем с нелинейными сопротивлениями возможен в тех случаях, когда эти сопротивления можно представить в эквивалентных схемах комбинацией источника э.д. с. и активного линейного сопротивления [36, 37]. Именно к этому случаю относится сопротивление разрядного промежутка, причем благодаря постоянству падения напряжения на нем оно может быть представлено в эквивалентной схеме только источником э.д. с. Таким образом эквивалентная схема озонатора при существовании разряда должна представлять собой последовательно соединенные конденсатор (диэлектрические барьеры) и источник э.д.с. с внутренним сопротивлением, равным нулю (разрядный промежуток (рис. 1,б)) [33]. [c.81]

Метод не позволяет измерять скорость зарождения цепей в начальный период окисления, так как эта скорость мала, и накапливающаяся гидроперекись очень скоро становится главным источником свободных радикалов. Таким образом, измеряемая на опыте усредненная скорость ТГ не соответствует (превышает) мгновенной начальной скорости окисления когда радикалы образуются только за счет углеводорода. [c.60]

Научное значение спектрометрического метода состоит в том, что благодаря новым принципам более точного измерения стал доступен ряд новых областей исследования. Упомянем здесь хотя бы несколько из них. Высокая точность измерений позволила наблюдать тонкие эффекты. Измеряя мгновенные интенсивности излучения или мгновенные значения отношения интенсивностей пары линий, можно получать дополнительную информацию о явлениях, происходящих в источнике света. Например, по изменениям абсолютных и относительных интенсивностей можно успешно изучать явления обыскривания. Эти возможности имеют большое значение для физических и чисто аналитических исследований. Возможность интегрировать интенсивности выбранных линий в течение времени, за которое интегральная интенсивность заранее определенной линии или спектрально неразложенного света аналитического источника излучения достигает заданной величины, открывает новые области для важных исследований аналитического характера. [c.258]

Скорость дрейфа электронов может быть точно измерена методом электрического затвора, подобным изображенному на рис. 68. Для достижения в этом методе очень высокой разрешающей силы сетчатые электроды ВС и DE изготовляются из параллельно натянутых проволочек и устанавливаются в одной плоскости. Проволочки сеток поочередно присоединяются к зажимам источника высокочастотного напряжения, и, таким образом, между проволочками создается поперечное электрическое поле. Электроны могут пройти через затвор только в том случае, если это электрическое поле близко к нулю. Точнее, затвор открыт только тогда, когда мгновенное значение высокочастотной разности потенциалов того же порядка, что и эквивалентное напряжение, соответствующее тепловой энергии электронов в противном случае электроны притягиваются к одной из двух систем проволочек. Разность потенциалов между ними составляет около ЮО 8, частота лежит между 10 —10 гц. Как указывалось выше, в этом методе используется однородное поле. Полученные результаты показаны на рис. 61. [c.141]

В работе В. А. Бородули и А. И. Тамарина [27] применялся метод мгновенного источника тепла. Кипящий слой песка [c.445]

Для нахождения теплоусвояемости ]/Я,,С)Р] необходимо знать характеристики А,2 и С2Р2 эталона и измерить температуры Т, Т2 и Тх=о- Чтобы раздельно определить Я1 и Сф , следует измерять температуру в образце в зависимости от времени т на расстоянии X от плоскости стыка. Далее определяется время Хт, за которое достигается максимум температуры в точке х. Согласно теории метода мгновенного источника тепла [c.96]

Первое представление о мгновенном точечном источнике тепла, т. е. о конечном количестве тепла, мгновенно выделяемом в заданной точке неограниченного тела в определенный момент времени встречается в работе Кельвина [151]. Метод мгновевных источников получил большое развитие и практическое приложение к коикрет-ным задачам теплопроводности в трудах Карслоу, Егера [3], А. В. Лыкова [14], В. Л. Шевченко [23], М. В. Кулакова [157] и других исследователей. [c.178]

Оценка ошибок метода мгновенного источника тепла дана в работе М. А. Каганова Попытка усоверщенствования метода путем автоматизации предпринята в работах В. В. Власова и сотр. [c.98]

Кантер К. Р- Об одном методе мгновенного источника тепла для определения термических характеристик // Жури. техн. физики,- 1955.— 25, № 3.— С. 472-477. [c.218]

Эти же авторы [28] изучили влияние вертикальных решеток большого живого сечения на затормаживание горизонтального перемешивания в слое. Использовался тот же метод мгновенного точечного источника. Величина Лгориз убывала с увеличением загроможденности сечения. Численные ее значения варьировали в пределах Лгориз 0,013-ь-0,27 м /ч, что соответствовало значениям эффективной теплопроводности кипящего слоя [c.446]

Для кипящего слоя, заторможенного горизонтальными сетками, А. И. Тамарин и В. А. Бородуля [28, 29] применили метод плоского мгновенного источника тепла. [c.447]

Метод мгновенного фотолиза. Образующиеся в термических реакциях промежуточные вещества, обеспечивающие протекание быстрой реакции, могут быть также получены при более низких температурах и в поддающихся контролю количествах с помощью фотолиза. Этот способ был применен Портером [88] и Норришем нри разработке ими метода мгновенного фотолиза. Высокая концентрация промежуточных веществ может быть получена в течение интервалов времени, равных микросекундам или даже их долям, с помощью искрового разряда большой интенсивности и малой длительности. Для этого пользуются разрядной трубкой, заполненной инертным газом, и соответствующим образом подобранными конденсаторами. Кинетику реакций, которые возникают вслед за всиып[Кой, можно наблюдать спектроскопическим методом, фотографируя спектр поглощения веществ, находящихся в реакционной трубке. В качестве источника света с непрерывным спектром используется другая небольшая импульсная лампа. В этом случае в течение опыта получают один фотоснимок, который соответствует определенному состоянию системы. В более поздних работах благодаря применению фотоумножителей оказалось возможным проследить за протеканием во времени собственно фотолиза и таким образом подойти к изучению кинетики быстрых реакций, в которых принимают участие промежуточные вещества [89]. [c.140]

Используя, как и Уиппл, метод Фурье-Лапласа, Судзуока получил ранение для диффузии из мгновенного источника вида [c.52]

Задачи с мгновенными источниками теила можно решать с использованием дельта-функции Дирака. Подробно с этим методом читатель может ознакомиться в работе А. И. Мочалина [53]. [c.359]

Для иллюстрации трудностей нестационарных методов приведем здесь некоторые результаты, полученные Богомаз и Бондаревой при изучении теплопроводности неподвижных непродува-емых и продуваемых слоев и при их переходе в псевдоожиженное состояние [148]. Мгновенным точечным источником теплоты служила тонкая петля из нихромовой проволоки толщиной 0,5 мм с диаметром витка 2,5 мм и высотой микросоленоида 1,5 мм, по которой в течение короткого времени ( 0,5 с) пропускали ток с плотностью 100 А/мм в результате чего выделялось определенное количество теплоты. Петлю погружали в насыпанный зернистый слой из кварцевого песка с й = 0,3 мм и на определенных расстояниях г = 10 мм от нее помещали микротермисторы, включаемые в плечо неравновесного моста. Диагональ моста подключали к регистрирующему потенциометру типа ЭПП. [c.125]

Определить этим же методом термические характеристики кипящего слоя оказалось невозможным. При переходе через критическую скорость кр = 10 см/с по приведенным оценкам величины и а должны возрасти одновременно на три порядка и время достижения максимума Тщах должно сократиться от —70 с до —0,07 с, т. е. стать много меньше времени выделения теплоты источником, который тогда не может уже считаться мгновенным. Действительно, на опыте температуры термисторов круто поднимались за —0,5 с, а затем быстро падали. [c.126]

В поглощении в электрических разрядах. В 1934 г. Олденберг [106] впервые наблюдал спектр радикала ОН, образующегося в разряде через влажный водород. В 1950 г. Барроу и сотр. [85] впервые получили в разряде через смесь фторуглеродов спектр поглощения многоатомного свободного радикала СРз- Недавно в нашей лаборатории был развит метод импульсного разряда для исследования спектров поглощения свободных радикалов суть метода иллюстрируется рис. 2. Импульсный разряд пропускается через поглощающую кювету Р, а второй импульс проходит через разрядную трубку 5, которая служит источником непрерывного излучения в опытах с поглощением. Интервал времени между двумя импульсами может изменяться с целью получения спектра поглощения в момент достижения наибольшей концентрации исследуемого свободного радикала в кювете Р. Импульсный разряд благодаря созданию высокой плотности тока в большом объеме исходного соединения дает значительно более высокую мгновенную концЫтрацию свободных радикалов (включая молекулярные ионы), чем обычный разряд. Таким путем были обнаружены спектры нескольких свободных радикалов и молекулярных ионов. [c.15]

Метод герметизации небольпшх количеств вещества в тонкостенных стеклянных полых шариках, разбиваемых непосредственно в реакционной системе, используется не только в вакуумной технике. Его давно применяют, например, в калориметрических бомбах для так называемого мгновенного введения реагентов. При необходимости можно вводить реагенты в шарики и под вакуумом, для чего их следует снабдить трубками с притертыми конусными шлифами (см., например, установку на рис. 5.4), что позволяет в дальнейшем отсоединять шарик от линии и определять вес его содержимого. Однако при использовании притертых кранов (независимо от того, что они сами по себе мо1уг служить источниками утечек и загрязнений) в системах с реагирующими жидкостями возникает опасность попадания смазки в шарики, вследствие чего предпочтительнее присоединять муфту крана к устройству или линии, а конус — к разбиваемому шарику. Другим существенным недостатком применения конусных соединений является их громоздкость, что ограничивает число заполняемых шариков даже при использовании соединений В.10. [c.98]

Ионная бомбардировка представляет собой,, несомненно, наиболее сильный и эффективный метод электризации твердых частиц, однако селективность этого метода практически равна нулю. Если объединить этот процесс с электризацией методом индукции, то селективность такого комбинированного метода будет очень хорошей. Электризация с помощью подвижных ионов в действительности не является электростатическим процессом, хотя обычно этот термин применяют для описания любого процесса обогащения с использованием электрического поля высокого напряжения. В последние годы термин высокое напряжение стал благодаря постоянному употреблению общепринятым названием таких процессов, включая и ионную бомбардировку. В процессе высокого напряжения подвижные ионы образуются у светящегося электрода, который является причиной коронного разряда и, служа источником подвижных ионов, одновременно сообщает им и направление. Если диэлектрическую и проводящую ча-, стицы поместить на пути подвижных ионов, то часть поверхности каждой частицы получит сильный электрический заряд. На проводнике этот заряд перераспределится почти мгновенно, тогда как на непроводнике перераспределение такого же заряда будет чрезвычайно медленным. Если на заземленную поверхность на пути заряженных ионов поместить группу заряженных частиц, то будет обнаружено, что при преграждении движения подвижных ионов частицы проводника свободно покинут заземленную поверхность, заряд их уйдет в землю. С другой стороны, диэлектрики, или частицы непроводника, которые неспособны быстро терять свой заряд, удержатся иа поверхности своей собственной силой отражения. Теория электростатического отражения дает только метод рещения уравнений Лапласа и Пуассона путем рассмотрения условий симметрии. Другими словами, процесс будет описываться этими уравнениями, если принять, что частица равного и противоположного заряда становится в положение зеркального изображения по отношению к заземленной поверхности и данной частице. Сила этого отражения Р= = QQj/4яeo(2s)2, где Q=Q —полный поверхностный заряд на минерале 5 — расстояние от заряда до заземленной поверхности ео —сила ионного поля. [c.367]

Описания методов импульсного фотолиза и кинетической сиектроскони приводились неоднократно, и я не буду рассматривать их здесь подробно [8]. Короче говоря, эти методы основаны на применении источника света, питаемого разрядом конденсаторов в инертном газе и дающего мощный световой импульс продолжительностью в несколько микросекунд. Разрядная трубка длиной около 50 см располагается вблизи кварцевого реакционного сосуда той же длины и параллельно ему в случае необходимости сосуд можно окружить светофильтрами. Импульс мощностью от 500 до 4000 дж (в зависимости от требований) мгновенно создает очень высокую концентрацию атомов или свободных радикалов в соответствующей реакционной смеси. Спектры поглощения этих промежуточных продуктов можно наблюдать с помощью второго импульсного источника с электронным управлением, приводимого в действие через определенные регулируемые промежутки времени (после срабатывания первого источ-йика), обычно равные нескольким микросекундам. Второй источник должен быть расположен таким образом, чтобы его луч проходил через всю длину реакционного сосуда и достигал щели спектрографа, стеклянного, кварцевого или вакуумного. Таким образом, путем ряда последовательных экспериментов с увеличением интервалов между фотоимпульсом и спектроимпульсом можно проследить спектрографически увеличение и падение концентраций промежуточных веществ. [c.560]

Нелсоном и Рамзаем [101] недавно был описан метод импульсного разряда, при котором сравнительно высокие концентрации свободных радикалов мгновенно получаются при разряде конденсатора через газ в относительно короткое время. В проводивщихся авторами опытах конденсатор емкостью 10 мкф, заряженный до 5—10 кв, разряжался через различные газы за время порядка 20 мксек. Спектры поглощения продуктов распада фотографировались с помощью второй импульсной лампы, являющейся источником непрерывного спектра и вспыхивающей непосредственно после разряда главного конденсатора. Хотя толщина поглощающего слоя составляла только 10 см, наблюдалось несколько спектров свободных радикалов в поглощении, включая спектры многоатомных свободных радикалов NHj и Сд. Спектр поглощения метил-радикала наблюдался таким же образом Герцбергом и Шусмитом [64], использо-вавщими разряд конденсатора через метан в трубке длиной [c.16]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология