Диффузия модель

Для уточнения пенетрационной модели Кишиневским было предложено заменить коэффициент молекулярной диффузии О эффективным коэффициентом Ьэф, учитываюш,им совместное действие молекулярной и турбулентной диффузии [модель Кишиневского). Данквертс, сохранив механизм молекулярного переноса, скорректировал модель Хигби, приняв не одинаковое, а экспоненциально распределенное время пребывания элементов рабочей фазы на межфазной поверхности. При этом получено следующее выражение (модель Данквертса) [c.445]

Двухфазные модели. Отмечая факт существования пузырей и плотной фазы, исследователи старались вскрыть механизм течения ожижающего агента в этик фазах и характер обмена между фазами. Схематически подобные представления о слое изображены на рис. 1-6. Поток в фазе пузырей обычно принимается соответствующим модели идеального вытеснения или неполного вытеснения поток в плотной фазе — модели идеального вытеснения, идеального перемешивания и, с помощью подбора соответствующих коэффициентов диффузии, — моделям промежуточных состояний. [c.161]

Зависимость диффузии от обратного течения в пористом теле была описана ранее [подстановка 1] , рассчитанной из уравнения (П-55), в уравнение (П-42)]. Более внимательное изучение [38, 61] этого соотношения на модели параллельных капилляров показывает, что оно теряет силу, если размеры пор неоднородны. Однако уравнение полного течения, по-видимому, применимо в широкой области параметров потока. Более того, показано [81], что если различные поры рассматривать соединенными вместе через некоторые промежутки (в виде сетки), то можно использовать уравнения, содержащие величины полной проницаемости и коэффициента диффузии. Модель сетки была использована также в работе [82] и в других исследованиях. [c.106]

НА ДИФФУЗИЮ (МОДЕЛЬ ТЕЛА С ОБОЛОЧКОЙ) [c.233]

На основании расчетных данных, полученных для первого слоя, можно сделать вывод, что, хотя низкое значение Ес (0,32) и является удовлетворительным, за этим скрывается влияние продольных теплопроводности и диффузии. Модель первого слоя с более высоким значением Ес при учете продольной диффузии была бы более реалистичной, хотя степень превращения и температура на выходе из первого слоя совсем не чувствительны к Ес- Однако при учете продольных диффузии и теплопроводности из-за передачи тепла через глухой фланец и из-за бокового отбора газа на выходе из первого слоя не ясно, какими должны быть граничные условия. [c.226]

Анализ гидродинамической обстановки в слое [28] показал, что описание с помощью диффузионного уравнения строго оправдано только для потоков через инертные (т. е. не сорбирующие) зерне-ные среды. Характер переноса чувствителен к микрораспределению концентраций между зернами. Согласно [28], могут быть случаи, когда формальная трактовка наблюдаемых закономерностей приводит к необходимости вводить понятие отрицательного коэффициента продольной диффузии. Тем не менее для описания продольной диффузии модель (1.6) — (1.7) является общепринятой. Сделанные оговорки указывают на необходимость анализа условий, когда эта модель является применимой. [c.13]

Рис. 3.18. Выходная кривая в безразмерных переменных для динамики с учетом продольной и внутренней диффузий (модель регулярного режима) и изотермы Ленгмюра К = 1,2 г-1 = е/Г = 0,267 В = 0,225 X = 5)

Рп г, где - время диффузии (модель Р.7). Это условие ограничивает давление в плазме, которое должно быть порядка нескольких десятков мм рт.ст., если температура газа предполагается близкой к нормальной. [c.267]

Поскольку океаны занимают более 70% поверхности Земли, взаимодействия, протекающие на их поверхности, имеют значение для всех загрязняющих веществ, находящихся в тропосфере. При переносе газа из тропосферы, он сначала диффундирует в газовую фазу около поверхности океана, пересекает границу газ — жидкость и затем диффундирует в толщу океана. Существует две основных теоретических модели, на основе которых можно предсказать протекание процессов диффузии модель неподвижной пленки и более современная модель обновления поверхности. [c.172]

Дислокационная теория росаа кристаллов из растворов [59]. Модель предыдущего раздела основана на предположении о том, что полную скорость диффузии определяет поверхностная диффузия модель удовлетворительным образом описывает кинетику роста кристаллов из газовой фазы в случае, когда градиент концентрации в объемной фазе можно считать пренебрежимо малым по сравнению с разностью концентрации в непосредственной близости от кристалла и равновесной концентрации. В случае, когда градиент концентрации в объемной фазе велик, процессом, определяющим полную скорость диффузии, является объемная диффузия. Этот случай, как правило, приходится рассматривать при кристаллизации из растворов (или из газовой фазы в присутствии инертного газа) [60]. [c.272]

При анализе процесса на крупногранулированном цеолитсодержащем катализаторе, принимая во внимание наличие двух каталитических систем (матрица и наполнитель), различающихся активностью и пористой структурой, традиционные методы расчета транспорт -ных явлений в зерне оказываются неприменимыми [55 -573, Известно, [58], что большинство исследователей различных процессор рассматривают пористую струк -туру зерна как неоднородно равномерную и представ -ляют модель как квазигомогенную, относя константу скорости к единице объема и пользуясь понятием эффективного коэффициента диффузии. Модель зерна цеолитсодержащего катализатора требует [56,57]усложнения с учетом того, что общую пористость зерна следует рассматривать как сумму долей свободных объе -MOB, приходящихся на долю матрицы и наполнителя. Принимая, что матрица и наполнитель являются однородно-пористыми и диффузия в порах протекает по кнудсеновскому механизму, авторы работы [57] приходят к выводу, что при соотношении долей свободных объемов матрицы и наполнителя, близком к 15j диффузионный поток в порах матрицы должен превышать поток в порах наполнителя приблизительно в 60 раз, а также к тому, что общий подвод вещества к внутрен -ней поверхности цеолитсодержащего катализатора определяется транспортом вещества в порах матрицы. [c.35]

Результаты эксперимента не подтверждают модель электронной диффузии. Образцы, спекавшиеся в атмосфере СОг и содержавшие максимальную концентрацию двухвалентных ионов железа, имеют самую низкую дезаккомодацию, тогда как на основаиии модели электронного обмена их дезаккомодация должна быть максимальной. Из двух моделей катионной диффузии (модели Иида (8] и Ота [10, 11]) первая не согласуется с данными эксперимента, в соответствии с которыми величина дезаккомодации зависит от концентрации вакансий. Этот вывод подтвержден Брагин- [c.192]

Для решения поставленной задачи использована нестационарная математическая модель, представляющая собой систему уравнений Сен-Венана (без инерционных членов) и уравнения конвективной диффузии. Модель одномерная (то есть используется одна пространственная координата), что вполне допустимо для р. Манчарки, так как здесь преобладают процессы солепереноса по течению реки [c.251]

Для учета влияния внешнего массопереноса на диффузию в сферическом зерне сорбента Шпан и Рибарич [38] применили известную в теории диффузии модель тела с оболочкой. При этом диффузионный пограничный слой рассматривается как окружающая шар неподвижная сферическая пленка раствора толщиной б, через которую осуществляется перенос диффундирующего вещества из внешнего раствора исключительно за счет нестационарной диффузии со значением D, равным коэффициенту диффузии во внешнем растворе. Концентрация вещества на границе пленки с раствором равна концентрации во внешнем растворе, концентрация же вещества на поверхности зерна ионита связана с концентрацией в растворе у поверхности законом Генри. [c.233]

В настоящее время теория самоорганизации в биологических системах еще далека от завершения и не всегда может дать строгое количественное описание реальных явлений. Тем не менее она показала возможность пространственно-временной самоорганизации первоначально однородных систем. Сейчас уже разработан ряд удачных базовых моделей, описывающих качественные особенности конкретных явлений распространение волны концентраций в системах с диффузией, модель Тьюринга, модель дифференцировки тканей Гирера - Майнхардта. Одна из наиболее продуктивных моделей, так называемый брюсселятор , будет рассмотрена в качестве примера. [c.95]

Второй блок посвящен кинетике ионизации и рекомбинации. С помощью модели Р.З вычисляется неравновесная степень ионизации в зависимости от времени и в стационарных условиях с учетом процессов иони-зации-рекомбинации, выхода излучения и амбиполярной диффузии зарядов к границам плазменного объема. Модель Р.6 является частным случаем предыдущей модели, когда стационарные неравновесные режимы рассматривают более детально. Модель Р.7 описывает уменьшение концентрации электронов со временем в рекомбинирующей плазме с учетом амбиполярной диффузии. Модель Р.З дает распределение концентрации заряженных частиц - электронов, положительных и отрицательных ионов, в сильно неравновесной слабо ионизованной плазме. [c.229]