Элементы телесные

Аналогичный характер движения будет наблюдаться в случае распыла капель вверх. В этом случае разворачиваться будут более крупные частицы, для которых ив>Уг- Рассмотрим движение частиц, вылетающих из форсунки в элементе телесного угла [а, а + й/а]. В момент вылета поток частиц равен [c.256]

Здесь 0 — элемент телесного угла, под которым видна площадка dS с элемента поверхности трубы dS, равный [c.86]

Интенсивность испускаемого в секунду излучения в элемент телесного угла с10 получается путем умножения (94,14а) на энергию Тш [c.449]

Рассеяние принято характеризовать дифференциальным сечением рассеяния ст(9, ф), которое определяют как отношение числа рассеянных в единицу времени в элемент телесного угла = 81п 0 6 /ф частиц к плотности потока падающих частиц. Через элемент площадки г с10 в одну секунду проходит частиц, где радиальная плотность потока [c.499]

Разделив вероятность перехода (108,3) в единицу времени на плотность потока падающих частиц, численно равную Va — скорости относительного движения, получим при учете (108,4) сечение рассеяния в элемент телесного угла dQ, [c.507]

Умножив (114,15) на плотность потока падающих частиц, получим число рассеянных частиц за одну секунду в элемент телесного угла dQ [c.540]

Эффективное сечение рассеяния в элемент телесного угла dQ равно [c.542]

Число конечных состояний, приходящихся на единичный интервал энергии при рассеянии в направлении единичного вектора пь в элемент телесного угла dQ, определяется выражением [c.556]

Пусть /о — интенсивность падающего света, I — интенсивность, рассеянного света в некоторой точке на большом расстоянии 7 от рассеивающей частицы 0 р — угол рассеяния г — радиус частицы р — безразмерный радиус АОо — элемент телесного угла, в котором распространяется свет от источника излучения Лй — элемент телесного, угла, в котором распространяется рассеянное излучение [c.23]

Для уширения, обусловленного анизотропией -фак-тора, функцию распределения можно получить путем суммирования вкладов в линию от групп парамагнитных центров, ориентированных одинаковым образом. Каждая такая группа будет давать (без учета других взаимодействий) линии o[x—X (0, 41)], где л определяется формулами 1.1.2. Поскольку элемент телесного угла [c.23]

Рассмотрим однородный пучок падающих частиц с энергией Е и интенсивностью I (число частиц/сек см ). (См. рис. 4.10.) Число частиц, рассеянных в элементе телесного угла dQ около й, пропорционально интенсивности падающего пучка I и элементу телесного угла dQ. Множитель пропорциональности а — это дифференциальное сечение рассеяния. [c.182]

Найдем энергию (II, излучаемую системой зарядов в элемент телесного угла с10 = 8 пЬ йЬ Эта величина равняется количеству энергии, протекающему в 1 сек через элемент шаровой поверхности или, другими словами, средней плотности потока энергии 5, умноженной на Н йО. Выражение для потока энергии (вектора Пойнтинга) 8=3п в волновой зоне в соответствии с (30.6) имеет вид [c.343]

Этим же выражением определяется число осцилляторов, для которых абсолютная величина волнового вектора заключена в интервале йк, а направление — в элементе телесного угла йО. [c.347]

Умножив (30.41) на энергию кванта Асо, получим интенсивность излучения в элементе телесного угла йО [c.350]

Рассеяние частиц принято характеризовать отношением числа частиц, рассеянных в элементе телесного угла йО в 1 сек, к плотности потока падающих частиц, т. е. к числу частиц, падающих в 1 сек на площадку в 1 см . Это отношение /а имеет размерность площади и носит название дифференциального эффективного сечения рассеяния. [c.559]

Согласно (41.5) число частиц, рассеиваемых в 1 сек в элементе телесного угла /О, равно [c.559]

В неориентированном образце распределение цепей по различным направлениям случайно, т. е. число цепей а (у, ф) уйф в элементе телесного угла ф, ф + ф у, у + с1у постоянно. Такое условие не выполняется в ориентированных образцах, в которых количество цепей, расположенных в определенном направлении, больше, чем во всех других направлениях. В этом случае пространственная симметрия функции а у, ф) определяет тип ориентации, а сама функция определяет степень и совершенство ориентации. Полезно представить тип ориентации трехмерной полярной диаграммой, в которой длина вектора в направлении у, ф пропорциональна а у, ф). В табл. 32 дана такая классификация различных типов ориентации. Для всех случаев, исключая случай № 6, интенсивность поглощения для различных направлений поляризации (направление электрического вектора излучения) характеризуется эллипсоидом интенсивности (см. раздел ЗВ), который определяется тремя главными осями Ех, Еу и /. [c.265]

Интенсивность й излучения в элементе телесного уг5 а dQ определяется как количество энергии, протекаю-мЗ й в единицу времени через элемент шаровой по- [c.17]

Определим число dN осцилляторов поля с заданным направлением поляризации, направлением распространения внутри элемента телесного угла и частотами в интервале между со и и + оэ, содержащихся в данном объеме Мы можем записать это число в виде [c.71]

Символ I1 означает единичный вектор в геометрическом пространстве (т. е. направление) и может быть определен двумя углами по широте д и азимуту i)) поэтому Q = I2 (д, ij)) и элемент телесного угла (т. е. плош адь на поверхности единичной сферы) равен dSi sin d dijj. [c.92]

Действительно, в координатах 0 и ф проекция размера частицы на полярную ось равна z = б sin Э (рис. 46). В элементе телесного угла d(a = os 0с 9йф число частиц составляет dN = = Nj2n созбйВйф (рассматривается, естественно, одна полусфера О<ф< 2л иО<0<С л/2) отсюда средняя величина проекции всех частиц на избранную ось равна [c.238]

Как известно, описание парных столкновений производится с помощью эффективного сечения рассеяния. Обозначим через б, ф) дифференциально сечение рассеяния части ], а и Ь при их столкновении в элемент телесного угла оп =ь1П Э Э ф. Углы О, ф определяют направление вектора п. Кроме углов, такое сечение зависит от величины относительной скорости сталкивающихся частиц иа , которая, как уже отмечалось, прн упругом столкновении не меняется (меняется лишь панравление относительной скорости). Далее 0 и ф - у1 лы вектора [c.24]

Для решения задачи о неупругом ударе электрона функцию У- р, г) удобнее нормировать иначе, а именно так, чтобы можно было найти вероятность рассеяния (т. е. отклонения от первоначального направления) электрона в определенном направлении, характеризуемом элементом телесного угла = 2 sin Для этого необходимо потребовать, чтобы электронный поток через нлош,адку 5 в 1 см в 1 сек. равнялся 1, т. е. чтобы [c.399]

Если излучается или поглощается световой квант йшх, то его можно приписать любому из большого числа осцилляторов поля, число которых в единице объема дается формулой (5.19). Для всех этих осцилляторов частота имеет одно и то же значение (в интервале со), они имеют одинаковую поляризацию и одинаковое направление распространения (внутри элемента телесного угла 0). Поскольку всегда представляет интерес вероятность не какого-либо точно определенного перехода, а лишь перехода в состояние в интервале й(лйО,, то выражения (5.40), (5.41) нужно умножить на число состояний р(со)с сос 0 с требуемыми характеристиками. При этом мы вместо лх получим среднее число световых квантов /г(со, 2) в единице объема (рассчитанное на единичный интервал частот и единичный телесный угол), имеющих даяное направление поляризации [c.76]

Для радикала, вращающегося произвольно в жидкости, радиус-вектор г принимает любые ориентации и, следовательно, чтобы найти среднее значение 5 дип, необходимо интегрировать (1.7) по всем элементам телесного угла d = sin QdQd . Например [c.11]

Смотреть страницы где упоминается термин Элементы телесные: [c.263] [c.100] [c.226] [c.15] [c.510] [c.510] [c.86] [c.271] [c.512] [c.532] [c.178] [c.34] [c.44] [c.205] [c.61] [c.253] [c.350] [c.49] [c.318] [c.58] [c.62] [c.277] [c.25] [c.28] [c.511]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология