Верхняя граница спектра

Для решения поставленной задачи рассмотрим интервал летаргии 0<ы<ыо. Нулевая летаргия должна соответствовать энергии, которая является практически верхней границей спектра деления, а летаргия Мц должна соответствовать энергии ниже тепловой. Предполагается, что все функции непрерывны но указанному интервалу летаргии и характерные условия в области тепловых энергий условно описываются малыми значениями I (средней логарифмической потерей энергии за одно столкновение) для оперирования с очень малыми значениями (соответствующих функций) в тепловой области. Все физически интересные результаты могут быть получены как предельные случаи зависящих от летаргии функций, сконструированных указанным способом. [c.570]

На рис. 46 показана возможная зависимость верхней границы спектра соа от координаты, приводящая к ограничению объема, в котором может двигаться коротковолновый фонон, испытывая внутреннее отражение в точках х = и х =Х2. [c.162]

Верхняя граница спектра (и эв) [c.247]

Мы видим, что участок всестороннего сжатия кристалла (при бо > 0) является потенциальной ямой для коротковолнового фонона у верхней границы спектра. Таким образом, попадая в область запрещенных частот идеального кристалла (и > со ), фонон не может выйти за пределы объема, ограниченного поверхностью (г) = С0 — (0. [c.162]

Однако точность определения абсолютных значений энергии электронов в наших опытах лимитировалась точностью определения отклоняющей разности потенциалов, что составляло примерно 10%, Эта погрешность в некоторой степени может еще усугубляться неоднородностью электрического поля у краев пластин и неточным знанием геометрических размеров и формы прибора. Таким образом, обнаружив спектр и определив его ширину, мы не можем достаточно точно указать его границы, а следовательно, и среднюю энергию электронного пучка. Если принять, что верхняя граница спектра соответствует ускоряющему напряжению (227 кэв), то средняя энергия спектра окажется равной 207 кэв. [c.142]

Полоса частот этого спектра, определенная также на уровне 0,5 максимального значения для нижней и верхней границ спектра,, [c.204]

Здесь верхняя граница спектра V = 4ла, а нижняя VI = 4ла1п , где а = ЗкТ/ Р п — число субмолекул (сегментов) в цепи. [c.272]

Значительно сложнее рассчитать полный релаксационный спектр по результатам вискозиметрических измерений, если на кривой течения удается экспериментально определить только область течения с максимальной ньютоновской вязкостью. Тогда величина минимального времени релаксации и, следовательно, верхняя граница спектра остаются неопределенными. В этом случае приходится использовать [ терационно-эксграпо-ляционные методы. Допустим, в распоряжении экспериментатора имеется кривая, подобная изображенной на рис. 11.9. По этим данным мо.жно определить значение т, и значение правой ветви релаксационного спектра. Экстраполируя участок АВ в область меньших времен релаксации, определяем значение то из очевидного соотношения [c.56]

Радиоводород [тритий]. Свойства трития подробно обсуждаются в работах [134, 154]. Это вещество было открыто Резерфордом и др. [114] в реакции 1Н (с1, р) хН , или О (с1, р) Т. Некоторое время было неясно, который из изобаров ( Н или зНе ) является стабильным, однако после открытия р-активности трития и обнаружения стабильного Не в естественном гелии вопрос был разрешен [4, 5, 6, 7, 1, 2, 3]. Период полураспада трития составляет около 12 лет [112, 46]. Его распространенность в естественном водороде не должна превышать [32]. Излучение трития обладает исключительно малой энергией—верхняя граница спектра составляет всего лишь 18 кеУ [30]. Тритий, повидимому,, получается в больших количествах в котлах при радиационном захвате нейтронов дейтерием, но при этом получаются препараты с низкой удельной активностью [170]. Чистый тритий можно получить в циклотроне при реакции Ве (ё, 1) 22Не или в котле при реакции зЕ1 (п, а) Т [17, 10]. Другие приводящие к тритию ядерные реакции приведены в работе [20] Образование трития при различных реакциях, которые происходят с присутствующими в атмосфере ядрами под действием быстрых космических нейтронов, а также не связанные с его дочерним веществом Не геохимические вопросы подробно обсуждаются в работе [88]. Быстрые тритоны можно использовать в момент образования, для того чтобы вызвать ядерные реакции [82]. Реакция О—Т приводит к нейтронам очень большой энергии. [c.89]

Радиоуглерод. В результате реакции sB (р, у) получается короткоживущее (период 20,35 мин.) р-активное ядро [25], которое использовалось рядом авторов (см. [155, 73, 74]) в качестве индикатора. Более удобный долгоживущий Р-активный изотоп (период полураспада около 5700 лет [33]) был по причине низкой удельной активности и очень мягкого излучения (верхняя граница спектра 15б 1 keV [84]) открыт значительно позже [130, 131]. Первые его препараты были получены в циклотроне по реакции (d, р) Большие количества радиоуглерода вместе с неактивным С производятся, повидимому, в котлах при радиационном захвате нейтронов графитовым замедлителем (естественный состав 98,9% и 1,1% С ) однако этот материал, кажется, не используется медленные нейтроны из котлов в большей степени применяются для вызывания реакции (п, р) В этой последней реакции должен был бы получаться радиоуглерод без неактивных изотопов, однако практически он всегда содержит большой (до 30-кратного) избыток неактивного углерода. Для производства радиуглерода применяются сейчас три способа [111, 109, 110, 73] 1) периодическая обработка облученного твердого азотнокислого кальция 2) непрерывное извлечение из некоторого рода содержащего азот летучего вещества и 3) непрерывное извлечение из жидкости, например из раствора азотнокислого аммония. В Клинтоне действовала фабрика, использующая третий способ. Раствор прогонялся через котел с помощью стеклянного центробежного насоса, а радиоактивный углерод (главным образом в виде двуокиси) выносился вместе с газами, возникавшими при разложении жидкости излучением. Из газа углерод осаждался в виде углекислого бария, который не должен был подвергаться чрезмерному действию несущего двуокись углерода воздуха [166]. Методы работы с радиоуглеродом описаны в статье [104] и в книгах [74, 16]. [c.90]

Энергии бета-частиц соответствуют наблюденным верхним границам спектров в тех случаях, когда имеются лишь экстраполированные значения Конопинского — Уленбека (К 32), они приведены в таблице со значком К. У. . Для тех альфа-частиц, для которых известна лишь величина пробега, использовано соотношение между средним пробегом в воздухе и энергией по Голловэю и Ливангстону (Н81). [c.8]

Слой полного поглощения (дмакс), выражаемый обычно в г см , характеризует величину максимального пробега электронов, имеющих сплошной спектр, и связан с верхней границей -спектра ( макс) изотопа различными эмпирическими формулами. Эта зависимость различна при различных значениях макс- Например, для пробегов в поглотителе, который обычно используется для этих целей, она выражается следующим образом [c.89]

Обнаружено, что при всех процессах Р-распада, в том числе при Э. 3., наблюдается электромагнитное излучение со сплошным спектром и очень малой интенсивностью. Кванты этого так называемого внутреннего тормозного излучения несут на себе энергию, равную некоторой доле или всей энергии, обычно уносимой нейтрино. Число квантов этого излучения, соответствующее одному акту Э.З., приблизительно равно 7,4 10 , где Еа (Мэе) — энергия радиоактивного перехода. Если испускаются ядерные у-лучи, то малоинтенсивнос внутреннее тормозное излучение обычно не удается наблюдать на их фоне. Однако в случае Э.З., не сопровождающегося излучением ядерных у-квантов, измерение верхней границы спектра внутреннего тормозного излучения может служить эффективным способом определения энергии радиоактивного перехода. [c.58]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология