Излучательная способность предельная

Из выражения (11.13) видно, что полная излучательная способность е достигает предельного значения, соответствующего сумме предельных излучательных способностей для основной полосы е р и первого обертона Во- Коэффициенты е р и во для СО были вычислены с помощью значений [c.232]

ФЪг. 11.12. Предельные излучательные способности для H l в зависимости от температуры (из [6]). [c.234]

Фиг. 11.15. Предельные излучательные способности для N0 I зависимости от температуры (из [15]).

Как отмечалось в разд. 11.1, из фиг. 11.1 видно, что основной вклад в полный перенос теплового излучения при комнатной температуре должна давать спектральная область вблизи основной полосы v . Таким образом, легко показать, что предельная излучательная способность для СО нри 300° К составляет 0,4, причем более 90% всех вкладов приходится на область волновых чисел, простирающуюся от 550 до 830 см для разумных значений X. [c.286]

Здесь следует подчеркнуть, что понятие излучательной способности газа относится к изотермическому газу и что изотермические условия в излучающем газе выполняются только в предельном случае, когда То—>0. Следовательно, из уравнений ( 12) и (17) при Хо=аЬ может быть найдено, что соотношение, связывающее относительную излучательную способность и коэффициент по- [c.147]

Сосуд с вакуумным пространством между стенками был изобретен Джеймсом Дьюаром более шестидесяти лет назад, но и в настоящее время высокий вакуум представляет собой наиболее известный и широко применяемый вид тепловой изоляции. Подвод тепла внутрь сосуда Дьюара осуществляется тремя путями теплопроводностью опорных элементов, поддерживающих внутреннюю оболочку, теплопроводностью газа, оставшегося при несовершенном вакуумировании, и путем теплового излучения. В сосудах с высоким вакуумом при хорошей конструкции основную часть полного теплопритока составляет тепловое излучение. Поэтому разработка способов уменьшения лучистого теплопритока стала очень важной задачей. Тепловое излучение пропорционально излучательной способности поверхностей, обращенных в вакуумное изолирующее пространство, и уменьшение его ограничено свойствами материалов. Для серебра, обычно используемого как отражающее покрытие в стеклянных сосудах Дьюара, степень черноты поверхностей равна примерно 0,01, а поверхность меди, которая широко применяется в промышленных сосудах для сжиженных газов, характеризуется несколько большим значением [1]. Такая степень черноты поверхностей, по-видимому, близка к предельно достижимым значениям, и нет оснований ожидать существенных улучшений. Эффективным способом уменьшения теплопритока за счет излучения является использование изолированных, плавающих , защитных экранов, помещенных между теплой и холодной поверхностями. Если поверхности экрана и оболочек имеют одинаковую степень черноты, то при установке одного экрана лучистый теплоприток уменьшается вдвое (без учета небольших отклонений вследствие влияния геометрической формы поверхностей). Увеличение числа экранов приводит к дальнейшему уменьшению лучистого теплопритока, но, как известно, при этом значительно усложняется конструкция сосуда и возникают трудности, связанные с уменьшением теплопроводности элементов, разделяющих экраны. [c.335]

Выражение (111-113) было получено для случая теплообмена между газом, заключенным в полусферическом объеме, и точкой в центре основания полусферы, т. е. для случая, в котором длина Ь пути светового луча во всех направлениях одинакова. Обнаружено, что любая геометрическая форма поверхности, встречающейся на практике, может быть представлена приближенно эквивалентной полусферой некоторого радиуса, Иначе говоря, существует некоторая средняя длина пути луча, которую можно вводить в расчетные зависимости при графическом определении излучательной и поглощательной способности газов (рис. 111-22 и III-24). По мере приближения величины рЬ к нулю средняя длина луча стремится к своему предельному значению, равному отношению учетверенного объема газа к площади ограничивающей поверхности. Для величин рЬ, обычно встречающихся на практике, L всегда имеет значение меньше предельного. С достаточной точностью можно считать, что L составляет 85% от предельной величины. В табл, 111-22 приведены результаты трудоемкой графической или аналитической обработки экспериментальных данных, соответствующих поверхностям различных геометрических форм. [c.241]

В то же время полнота тепловыделения в собственно циклонной камере, не превышающая при сжигании твердых топлив 80—85%, при сжигании природного газа и мазута увеличивается до 90—95% (см. ниже), т. е. горение почти полностью завершается в циклоне. Благодаря этому подкотельная камера догорания (и охлаждения) заполняется слабо светящимися продуктами горения, эмиссионная способность которых будет почти одинаковой дал<е при сжигании в циклонной камере таких резко различных по излучательной способности факела топлив, как природный газ и мазут. В результате этого условия работы ширмо вых и конвективных пароперегревателей и регулирования температуры перегрева пара предельно сближаются при сжигании в циклонной топке этих двух топлив . [c.30]

Можно ожидать, что выражение (11.101) будет слишком завышать ) действительную величину излучательной способности, применяемой при технических расчетах, потому что может иметь место частичное перекрытие вращательных лиршй и асимптотические формы для f x) завышают f(x) для казкдого значения х. Так как спектральная излучательная способность однородно нагретых газов не может превышать спектральной излучательной способности черного тела при той же температуре, выражение (11.101) будет, очевидно, для чрезмерно больших значений X приводить к неправильным результатам. В этой связи полезно сослаться па предельные излучательные способности, вычисленные в разд. 11.3. [c.271]

Применение предельных асимптотическггх форм при условии отсутствия перекрытия вращательных линий безусловно приводит к завышенным значениям в. Это утверждение остается справедливым независимо от выбора частного вида асимптотических форм (11.97а) и (11.976). Таким образом, мы получили верхние пределы для излучательной способности нри условии, что форма и ширина липии описываются правильно. [c.271]

Полная излучательная способность в в зависимости от температуры для НС1 при оптических плотностях 1, 5, 20, 50 и 100 см-атл1 наряду с соответствующими значениями предельной излучательной способности представлена на фиг. 11.46—11.50. [c.275]

В заключение еще раз отметим, что с помоп1 ью очень простого метода, описанного в разд. 11.3, можно получить впо.пне удовлетворительное полуколичественное представление для излучательной способности даже при относительно низких давлениях. Соответствующие предельные излучательные способности обозначены символом и показаны на фиг. 11.42— 11.45. То обстоятельство, что для наименьших оптических плотностей 6/, не очень сильно отличается от расчетных значений е, следует из того, что приближенное рассмотрение, данное в разд. 11.3, справедливо для очень малых значений оптической плотности, а также при повышенных полных давлениях. [c.285]

В предельном случае, когда оптическая глубина и злучающего слоя воздуха становится равной пулю, оказывается возможным получить весьма простые соотношешш для вкладов в излучательную способность, обусло-в.ленных отдельными химическими компонентами, и для полной излучательной. способности, которая в рассматриваемом случае сводится просто сумме излучательных снособиостей отдельных компонент. [c.379]

Перенос теплоты за счет лучистого теплообмена между поверхностями частиц материала обычно становится заметным при 7 400°С. Чаще всего лучистый перенос теплоты в зернистых слоях описывается по аналогии с теплопроводностью через формально вводимый коэффициент лучистой теплопроводности Яд = = сгофТ" (где сто — излучательная способность черного тела ф— коэффициент, зависящий от лучеиспускательной способности частиц, состояния их поверхности, геометрической конфигурации излучающих поверхностей в слое). Обычно геометрическая конфигурация учитывается на основе расчета взаимной облученности поверхностей частиц при той или иной модельной укладке частиц в слое. Для анализа принимаются регулярные модели параллельных или последовательно-параллельных элементов твердой и газовой фаз, допускающие в той или иной степени аналитическое решение задачи. В ином предельном варианте слой зернистого материала рассматривается как- неупорядоченный, что допускает использование при расчетах %э методов статистического анализа [51]. [c.150]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология