Измерение эмиссионной способности

Спектральная чувствительность фотоэлемента и монохроматора зависит от длины волны, поэтому, если в эксперименте необходимо сравнить измерения, сделанные в различных спектральных областях, нужны соответствующие калибровочные зависимости. Для этой цели удобно использовать вольфрамовую лампу, измерив ее эмиссионные характеристики в широкой спектральной области при различных температурах. Интенсивность прошедшего через монохроматор света можно затем определить исходя из известной эмиссионной способности вольфрама и аппаратурной функции монохроматора. [c.226]

Некоторые вещества ведут себя как серые тела, т. е. их эмиссионная способность в сравнении с таковой черного тела для всех длин волн уменьшается на одинаковую величину. Так как максимум излучения с повышением температуры сдвигается к меньшим длинам волн, точное измерение температуры во всех этих случаях достигается путем определения лишь отношения интенсивности излучения при двух длинах волн. В действительности число серых тел совсем незначительно большинство тел излучает очень селективно [195]. Рассчитанная по формуле температура окраски часто, особенно для металлов, лежит несколько выше истинной температуры, так как металлы несколько сильнее эмиттируют при меньшей длине волны, чем при большей. [c.108]

Вместо электронного умножителя для усиления и измерения ионного тока может быть использован ионно-электронный преобразователь, применяемый при анализе радиоактивных веществ или веществ, ионы которых снижают эмиссионную способность диодов электронного умножителя. В преобразователе ионы, прошедшие приемник, попадают на никелевую пластину — мишень, находящуюся под высоким потенциалом. Образовавшиеся при этом вторичные электроны ускоряются в электрическом ноле между корпусом и мишенью и бомбардируют слой люминофора, нанесенный на стекло. Фотоэлектронный умножитель преобразует свечение люминофора в электрический ток, усиливаемый и измеряемый в системе усиления постоянного тока. Ионно-электронный преобразователь поставляется по специальному заказу. [c.88]

Импульсным методом измеряются такие параметры, как эмиссионная способность различных катодов, в том числе не имеющих резко выраженной области насыщения, а также катодов импульсных электровакуумных приборов. Импульсным методом снимаются характеристики правой части для электровакуумных приборов, у которых вольт-амперная характеристика статическим способом может быть снята только в левой части (например, у ламп, предназначенных для работы с отрицательным напряжением на управляющей сетке). Для измерения эмиссии катодов импульсным методом от специального генератора импульсов импульсное напряжение подается между катодом и остальными электро-дами, соединенными вместе. Измерение тока эмиссии производится с помощью осциллографа или лампового вольтметра по падению напряжения на эталонном резисторе, включенном последовательно с испытываемым прибором. Параллельно с испытываемым прибором включается измеритель импульсного напряжения для 17 259 [c.259]

Качество воды. Определение конечного анаэробного биоразложения органических соединений в способном к переработке иле. Метод измерения выделяющегося биогаза Качество воды. Определение 33 элементов атомно-эмиссионной спектрометрией с индуктивно связанной плазмой [c.531]

Для того чтобы достичь соответствующей чувствительности и уменьшить ширину щели в монохроматоре, сигнал, возникающий в фотоэлементе, обычно необходимо усилить в ламповом усилителе. Применение фотоумножителя совместно с соответствующим электронным усилителем позволяет полностью использовать разрешающую способность оптики монохроматора. Благодаря простоте усиления сигнала, возникающего в эмиссионном фотоэлементе, этот тип детекторов более удобен для измерения малых интенсивностей, используемых в спектрофотометрии, чем фотосопротивления. [c.228]

Эмиссионный спектральный анализ проводили на приборе ИСП-28 с графитовым электродом. В качестве источника возбуждения использовали дугу постоянного тока. Электрод с исследуемой пробой вещества служил анодом. Контролировали примеси (N1, Со, Ее, Мо, Р1, Сг, V, Ки, Оз, Не, НЬ), которые способны образовывать соединения, подобные АЦП. Чувствительность анализа на указанные металлы была (масс. %) N <2-10-3, Со<Ы0-2, Ее<5-10-7, Р1<2-10-з, Мо<5-10-з, <5-10-2, <5-10-2, Сг<3-10-4, Ки< 1-10-2, Ь<5-10-2 Ке<5-10-2. Примесей посторонних металлов не было обнаружено. Давление пара измеряли статическим методом с мембранным нуль-манометром. Компенсирующее давление создавали воздухом и измеряли динонилфталат-ным манометром. Ячейку с исследуемые образцом вместе с мембранным манометром помещали в термостат, заполненный дибутилфталатом. Колебания температуры во время измерения не превышали 0,1 К. В интервале 293—353 К, в котором измеряли давление пара, разложения [c.40]

Во всех случаях, когда в существовании черного излучения трудно быть уверенным, вряд ли можно применять пирометр общего излучения. Здесь общая энергия излучения значительно определяется эмиссионной способностью, величина которой в зависимости от вида вещества, состояния его поверхности, температуры и длины волны так сильно меняется [188], что любое точное измерение становится сомнительным. Для всех нечерных излучателей необходимо по меньшей мере вносить поправку на излучение эта поправка может составить многие сотни градусов она очень ненадежна. [c.107]

Часто эмиссионная способность одного и того же вещества сильно колеблется, Ьоэ-тому при измерении пирометром общего или частичного излучения температуры нечерного тела можно очень легко получить значительную ошибку, которая равна ста и больше градусов. Черная температура Тв нечерного тела обычно оказывается ниже его истинной температуры. Так, черная температура свободно излучающей нагретой до 1000° платины составляет 560°. [c.108]

Однако не следует забывать, что применение импульсных методов измерения в электровакуумной технике связано с рядом трудностей. Подавляющее большинство электровакуумных приборов представляют собою сложные приборы, обладающие междуэлектродными емкостями, индуктивностями вводов, центрами холодной эмиссии, способностью отдавать большие токи в импульсе и т. д. Поэтому при использовании импульсного метода измерения необходимо считаться с возможностью искажения результатов измерения токами, вызванными появлением холодной эмиссии и наличием междуэлек-тродных емкостей, импульсной эмиссионной способностью, а также возможным отравлением катода при больших импульсных нагрузках. [c.227]

Наиболее огнеупорная, а также наименее химически активная окись — окись тория. Она пригодна для применения в тиглях, предназначенных для сплавов с очень высокой температурой плавления. Тигли, набитые окисью тория, могут быть применены до 2700°. Окись магния, окись бериллия и окись циркония тоже представляют собой материалы с высокими огнеупорными свойствами, но они более химически активны и поэтому менее пригодны, чем окись тория. Окись алюминия имеет максимальную температуру службы до 1900—1950°, что является пределом, до которого можно применять оптический пирометр с исчезающей нитью, смотровой трубой из корундиза и экраном как источником излучения абсолютно черного тела. Современное производство прямых непористых смотровых труб из окиси тория значительно расширяет область применения этого метода. При более высоких температурах возможно измерение лучеиспускания непосредственно поверхности металла только оптическим пирометром или фотоэлектрическим элементом. В этом случае поверхность металла не удовлетворяет условиям излучения абсолютно черного тела, и поэтому такой метод можно применять только в том случае, если известны данные об эмиссионной способности металла и если для градуировки имеются в распоряжении металшы с известной точкой плавления и эмиссионной способнос Аю, близкой к исследуемому сплаву. Однако точность такого метода не очень высока. Подробности мы рассматриваем ниже при описании метода Мюллера. Вольфрам-ирридиевые, вольфрам-мо-либденовые и различные другие термопары могут быть применены для измерения высоких температур однако эти термопары нельзя считать удовлетворительными ввиду трудности получения повторимых результатов (см. ниже). [c.179]

Для сравнения эмиссионной способности различного р<>да кй-тодов илр отдельных образцов одного и того же типа при физических исследованиях Пользуются Определением их работы выхода (см. гл. 2, 9—14). Однако для контроля в процессе производства катодов существующие для этого методы слишком сложны, и для этой цели приходится искать более простые методы сравнения. Наиболее простой способ, а именно статическое измерение тока насыщения при рабочей температуре, непригоден в случае оксидных катодов, так как благодаря значительной величине измеряемого тока возникает целый ряд затруд- [c.203]

Степень черноты и поглощательная способность таких запыленных потоков зависят как от эмиссионной и поглощательной способности газовой среды, так и от размеров, концентрации и физических свойств твердых частиц. Непосрелственные измерения монохро.матической прозрачности запыленпых потоков показывают, что такие потоки не являются серыми, а спектральный коэффициент по.глощения зависит от длины волны X. Монохроматическая поглощательная способность запыленного потока уменьшается с ростом длины волны падающего излучения Эта зависимость ослабевает по мере увеличения концентрации пыли в потоке Ц [2]. [c.16]

Измерение изотопного состава определяемых элементов осуществляется методом эмиссионной спектрометрии или масс-спектрометрии. В первом случае используются сканирующие монохроматоры с разрещающей способностью до 0,05 нм. Во втором — масс-спектрометры высокого разрещения. Определение изотопного состава водорода проводится по его атомарному спектру, а азота, кислорода и углерода — по молекулярным спектрам N2, СО, Сг соответственно. [c.929]

Атомно-абсорбциониая спектроскопия. В основе метода лежит измерение резонансного поглощения энергии атомами определяемого элемента. Для< испарения и термического разложения пробы (атоми-зации) используют в основном газовое пламя. Чувствительность метода обычно выше, чем при эмиссионной спектроскопий. Этим методом можно определять все элементы, способные испаряться в пламени. Метод особенно эффективен для определения следовых, количеств элементов (до 1 млн. с относительной средней квадратичной ошибкой 2—4%). [c.344]

Одним из наиболее совершенных спектральных приборов такого рода является эмиссионный спектрометр с индукционной плазмой (см. рис. III.3) OPTIMA 3000 фирмы Перкин-Элмер (модель 1998 г.). Общий вид этого ИСП-спектрометра изображен на рис. III.7. На основе применения комплекса новых технических решений (датчика, управления ИСП-генератором, оптической системы) удалось создать спектрометр, обладающий уникальными метрологическими характеристиками — высокой чувствительностью (низкие значения С ) определения элементов, высокой разрешающей способностью, точностью и воспроизводимостью результатов измерений. Все это позволяет использовать прибор для решения таких сложных аналитических задач, как анализ особочистых материалов, определение тяжелых металлов в почвах, биологических материалах, воде и воздухе [8]. [c.226]

Измерения температуры. Броди [14] измерил средние темнературы и поглощательную способность частиц сажи на различных высотах ламинарного бутано-воздушного нламени эмиссионно-абсорбционным методом, использовав для этого излучение в области линии натрия. Струя, вытекавшая с очень малой скоростью (0,457 см сек), была окружена кольцевым воздушным потоком, скорость которого (8,23 см сек) выбиралась так, чтобы не было колебаний пламени. Так как в этих пламенах был избыток кислорода, то факел пламени оканчивался на осп струи. Длина видимого пламепи, выходящего из трубки диаметром 25,4 мм, составляла около 115 мм. Зона максимальной температуры находилась па высоте 33 мм над срезом сонла. Максимальное поглощение (концентрация сажи) наблюдалось для того же пламени на большой высоте, приблизительно на расстоянии 56 мм от среза сопла. Это объясняется постепенным расширением профиля температуры по мере увеличения высоты. Вблизи сопла сажа может образовываться лишь в узкой области высоких темнератур, прилегающей к зоне горения. На больших высотах от среза сопла расширение зоны высоких температур создает условия для образования сажи во внутренней части струи горючего газа. [c.314]

Ширину щели монохроматора определяют компромиссом между чувстви тельностью онределения и разрешающей способностью. Применение фотоумножителей в качестве чувствительных приемников света позволяет уменьшить ширину щели. Для эмиссионного и абсорбционного методов чем уже щель, тем больше отношение сигнала к шуму. Эффект уменьшения ширины щели особенно заметен при эмиссионной нламенной фотометрии в случае большого фона и возможностей помех со стороны мешающих линий или полос. Ширину щели монохроматора в атомноабсорбционных измерениях можно увеличить благодаря слабому фону спектра пламени. Однако влияние ширины щели необходимо предварительно исследовать в связи с тем, что лампы с полым катодом могут обладать непрерывным фоном. [c.197]

Несмотря на указанное выше, ширина и форма линий являются наименее изученными параметрами в спектрах комбинационного рассеяния света, что, очевидно, связано с большими экспериментальными трудностями измерения этих величин. В принципе для подобных измерений пригодны обычные методы, применяемые при изучении ширины и формы эмиссионных спектральных лииий. Однако практически здесь возникают весьма существенные трудности. Во-первых, линии комбинационного рассеяния весьма слабы, вследствие чего при работе с обычными спектральными аппаратами с большой дисперсией и разрешающей способностью приходится применять очень большие экспозиции (десятки часов даже для наиболее сильных линий комбинационного рассеяния). Применение подобных экспозиций, не говоря уже о больших неудобствах работы, создает дополнительные осложнения, так как приходится тщательно следить за постоянством температуры и давления в течение всего времени съемки и т. п. Во-вторых, линии комбинационного,рассеяния значительно шире обычных эмиссионных линий, поэтому спектральные приборы с высокой разрешающей силой, но с небольшой областью дисперсии оказываются мало пригодными для изучения этих линий. Наконец,на измеряемую ширину линий комбинационного рассеяния оказывает существенное влияние, наряду с аппаратной функцией применяемого спектрального прибора, также ширина возбуждающей линии. Необходимость учета этого фактора для получения истинной ширины линий комбинационного рас- [c.61]

Наиболее разработаны в методическом отношении способы обнаружения синглетного кислорода в газовой фазе. Наличие в системе Ю2 можно зарегистрировать методом эмиссионной спектроскопии. Важным преимуществом этого метода является то, что он позволяет обнаружить и Е -состояния синглетного молекулярного кислорода в широком диапазоне давления, тогда как методом ЭПР можно определить А -состояние синглетного кислорода при давлениях в несколько мм рт. ст. Потенциалы ионизации молекул Ю2 в состояниях А и ниже, чем для основного состояния На этом базируется фотоионизацион-ный метод обнаружения возбужденного кислорода. Широкое распространение имеет метод активации реакций путем замены НдО тяжелой водой. Эффект связан с тем, что время жизни в Б О значительно больше, чем в Н О, и поэтому активность синглетного кислорода в 02 также значительно выше. Современная техника люминесцентных измерений позволяет наблюдать и исследовать инфракрасную люминесценцию синглетного кислорода практически в любых растворителях в ходе фотосенсибилизированных или темновых процессов. Однако регистрация образования синглетного кислорода прямыми методами осложняется из-за низкой его стационарной концентрации вследствие взаимодействия Ю2 с различными акцепторами и тушителями. Поэтому широкое распространение получили методы обнаружения синглетного кислорода, основанные на применении акцепторов и тушителей, способных эффективно и более или менее избирательно взаимодействовать с синглетным кислородом, приводя к его физической дезактивации или образованию специфических продуктов окисления. В качестве акцепторов Ю2 применяются алкены, производные фурана, ароматические углеводороды, холестерин в качестве тушителей — каротиноиды, азиды, амиды, а-то-коферол. Возможно самотушение синглетного ( А ) кислорода [c.136]