Нейтроны соударение

Чем больше поверхность массы урана, тем более вероятен выход нейтронов. Соударения нейтронов с ядрами урана происходят внутри всего объема. Чем больше объем массы тем более вероятно соударение нейтрона с ядрами. [c.543]

I) — плотность соударений, т. е. среднее число соударений нейтронов со скоростью V в единице объема около точки г в единицу времени в момент времени I. [c.38]

Поскольку микроскопическое поперечное сечение a v) есть функция скорости нейтронов (см. 2.4а), зависимость плотности соударений от скорости нейтронов учитывается автоматически. [c.39]

Формулировка условий баланса нейтронов включает плотность соударений всевозможных реакций нейтронов с ядром. Плотность соударений, в СБОЮ очередь, можно описать в зависимости от плотностей нейтронов и соответствуюш,их поперечных сечений [ср. с уравнением (3.2)]. Хотя плотность нейтронов п представляет собой основную величину, описываюш,ую распределение и концентрацию нейтронов, обычно более удобно нри расчетах реактора оперировать с другой функцией, называемой нейтронным потоком. Нейтронный ноток ф связан с нейтронной плотностью равенством [c.44]

Процессы упругого рассеяния не имеют подобных недостатков. Упругое соударение нейтрона с ядром независимо от энергии падающего нейтрона может привести 1 уменьшению энергии последнего. Однако величина потери энергии зависит от энергии падающего нейтрона и массы бомбардируемого ядра. Дальше будет показано, что легкие ядра представляют собой наиболее эффективные замедлители в отношении процессов упругого рассеяния. [c.49]

Пусть среда характеризуется нейтронными поперечными сечениями 2д(Ё), 2s(Z ) и f(E) и средним числом нейтронов v, испускаемых при одном делении, где 2д( ) — макроскопическое сечение упруго рассеивающих соударений между нейтронами энергии Z и ядрами, 2 (7j, ) = И (Ь ) г 2/( ) — макроскопическое сечение поглощения (см. 2, 4, б). Будем также пользоваться полным поперечным сечением -j-2,. [c.50]

Рассмотрим столкновение между нейтроном массой т и ядром массой М. Опишем движение этих частиц в двух системах координат лабораторной и центра масс. Скорости этих частиц в лабораторной системе L) обозначим так t>o и Vq — соответственно скорости нейтрона и ядра перед соударением и Vg — соответственно скорости нейтрона и ядра после соударения. [c.50]

Конечная цель расчета — определение соотношения между первоначальной и конечной энергиями нейтрона, т. е. определение потери энергии нейтроном с массой т при соударении с ядром массой М. Используем законы сохранения момента количества движения и энергии. Закон сохранения момента количества движения в (системе (L) дает [c.50]

Потеря энергии нейтроном определяется разностью АЕ=Е(,—Е, т. е. энергией, которая приобретается ядром и рассеивается в виде тепла в непосредственной близости от места столкновения в результате действия молекулярных сил торможения ядра. Средняя потеря энергии, приходящаяся на одно соударение, может быть вычислена с помощью функции рассеяния 1) (Е Е,) (4.33) [c.57]

Средняя энергия рассеянного нейтрона после соударения равна [c.57]

Из определения и и ясно, что представляет собой среднее увеличение летаргии нейтрона на о но соударение. Из уравнения (4.38) имеем [c.58]

Дальнейшая история жизни этих нейтронов может быть описана следующим образом 1) каждый нейтрон испытывает первое соударение с ядром [c.58]

В работе [12] показано,что среднее увеличение летаргии Д и после п соударений нейтрона с ядрами массой А определяется выражением [c.59]

Физический смысл этой функции состоит в том, что рассеянный нейтрон появляется после соударения с летаргией и только в том случае, если и отличается от и точно на величину [c.87]

Упругое соударение нейтронов с тян<елыми ядрами горючего вызывает лишь небольшие изменения кинетической энергии нейтронов. Поэтому реакции упругого рассеяния представляют большой интерес лишь при рассмотрении взаимодействия нейтронов с нетопливными компонентами реактора. Таким образом, две обобщенные характеристики — относительная вероятность реакции с делением в реакциях, связанных с захватом нейтрона, и число нейтронов, приходящихся на одно деление,— определяют достоинства и пригодность делящегося материала для использования его в качестве горючего. [c.15]

Рассмотрим следующую простейшую физическую модель, вполне доста-Т1)чную для введения некоторых важных понятий предположим, что все нейтроны имеют одинаковые скорости и беспорядочное нанравлепие движения. Среднее число соударений нейтронов с ядрами, которое имеет место за время (И в элементе объема (1г в окрестности некоторой точки г, мо но выразить следующим образом [c.38]

В выражении (3.1) иод 2 (у) нужно понимать макроскопическое сечени( той нейтронно-ядерной реакции, о которой идет речь. Нанример, Е,(г )г и (г, V, 1) — полное число соударений всех типов, которые имеют место между нейтронами, обладающими скоростью и, и ядрами в единице объема в точке г за единицу времени 2 и)ип (г, и, I) — число поглощений, которые имеют место между нейтронами, обладающими скоростью и, и ядрами в единице объема в точке г в единицу времени I. [c.38]

Мы заканчиваем настоящую главу замечанием относительно размерности нейтронного потока и плотности столкновений. Обычно нейтронную плотность измеряют количеством нейтронов в 1 см . Таким образом, если скорость нейтронов дана в сантиметрах в секунду, то единица измерения потока есть нейтр/см -сек. Если нейтронное микроскопическое сечение дано в квадратных сантиметрах и ядерные плотностп — в количестве ядер на 1 см , то макроскопическое поперечное сечение 2 выразится в см ) и плотность соударений — в соударениях на см -сек ). Чтобы получить представление о порядке этих величин, используем данные примеров ( 2.4г) [c.47]

Это предположение идентично по форме точному решению, которое можно получить в случае водорода ( =1), а именно когда среднее число соударений, которое должен испытать нейтрон для изменения летаргии от и. до щ в водородсодержаей среде, равно 2 41- [c.59]

Предполо ким, что рассеяние при соударениях изотронно в системе центра масс. При этом следует помнить, что результаты расчетов могут оказаться неверными, если их применять к тепловым или очень быстрым нейтронам (см. 4.1). [c.63]

Получим сначала распределеипе нейтронов по эпоргип внутрп интервала первого соударения, т. е. от а Ед до Е . Определим плотность замедления д (Е) на первом иптервале. Скорость, с которой ии строны, замедляясь, проходят энергию Е, зависит от плотности столкновеппй при всех энергиях > (рпс. 4.13). [c.64]

Чтобы получпть q [Е), надо проинтегрировать выражение (4.57) в пределах от Е до Вообще говоря, верхний предел интегрирования следовало бы распространить до Е/а, поскольку это наибольшая энергия, обладая которой нейтрон после одного рассеяния еще может достичь энергии Е. Однако в нашем случае интегрирование можно провесттг только до Е , поскольку, по условию, в системе нет нейтронов с энергией выше Таким образом, целесообразно рассматривать вклад в д (Е) на первом интервале рассеяния лишь нейтронов, имеющих энергии Е Е,но меньшие, чем E ,. Как уже упоминалось выше, поток при Е = Е не определен и вклад от первого соударения монаю учесть особым образом. Для рассматриваемой здесь чисто рассеивающей среды имеется точно q первых рассеяний в единице объема за единицу времени. Часть из этого полного числа столкновений, равная Е—аЕд)1[ — а) Ед, даст нейтроны с энергией, меньшей Е. Полное число нейтронов от первых соударений, которые дают вклад в плотность g (Е), равно [c.64]

Рис. 4.24. Векторы скоростей до и после соударения в лабораторной системе координат (V, V — скорости нейтрона до и после соударения соответстиеппо V, V — скорость ядра до и после столкновения соответственно (1) — угол рассения, т. е. угол меж-

Подсчитаем также скорость, с которой нейтроны рассеиваются в элемент <1у. Плотность ядер скорости V перед соударением обозначим (V ), а илотность нейтронов некоторой скорости у перед столкновением—т (у ). Ваукпо понимать, что скорость у не совсем произвольная, так как при данном значении V, угла рассеяния м и конечной скорости у существует только одна скорость у, которую должен иметь нейтрон, чтобы его скорость после столкновения была в интервале около у. Другими словами, заданными значениями V, со и у величина у определяется полностью (рис. 4.24). [c.90]

Смотреть страницы где упоминается термин Нейтроны соударение: [c.12] [c.17] [c.26] [c.33] [c.33] [c.38] [c.39] [c.39] [c.46] [c.50] [c.51] [c.53] [c.53] [c.57] [c.57] [c.57] [c.58] [c.59] [c.59] [c.63] [c.64] [c.67] [c.86] [c.91] [c.107] [c.112] [c.112]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология