Сечение макроскопическое

Физико-химический подход основан на рассмотрении процесса на микроскопическом уровне с последующим переходом к изучению его макроскопических свойств. Для простой реакции, т. е. процесса, протекающего с преодолением одного энергетического барьера, задача расчета коэффициента скорости реакции может быть разделена на две — динамическую задачу расчета сечения реакции и статистическую задачу нахождения функции распределения. В первом случае необходимо определить вероятность того, что в процессе соударения и обмена энергией взаимодействующие частицы (молекулы, атомы, радикалы, ионы и т. д.) изменяют свою химическую индивидуальность. Во втором случае нужно найти, как меняется во времени распределение частиц по различным энергетическим состояниям, и рассчитать макроскопический коэффициент скорости химической реакции в зависимости от этого распределения. [c.48]

Совершенно аналогичным образом можно ввести дифференциальное и полное сечения реакции, а также найти макроскопическую скорость простой реакции и определить микроскопический коэффициент скорости реакции, которые соответственно будут иметь вид, аналогичный (2.6) и (2.8). В самом общем случае начальные [c.52]

Расчет критической массы для каждой из таких систем нрои водится методом подбора. Можно или задаться размером и вычислить концентрацию для критической системы, или, наоборот, задаться концентрацией. Мы сделаем последнее. Затем вычислим макроскопические сечения среды во всем интервале летаргии, т. е. (м), (г ), D u) и а также сечения в тепловой группе для рабочей температуры системы, и по этим данным вычислим те параметры, которые входят в ураннение критичности, т. е. Тт, Рт, Ц1 II Е. [c.211]

Физико-химический подход исторически возник ранее остальных. Его стратегия состоит в том, что последовательно определяется сначала скорость элементарного акта как функция параметров, характеризующих реагирующие объекты (и среду в целом — для непростых кинетик), затем скорость элементарного процесса как функция скоростей элементарных актов и, наконец, скорость н все макроскопические характеристики сложного процесса как функция скоростей элементарных процессов. Для этого сначала решается динамическая задача расчета сечений реакций, затем статистическая задача нахождения функций распределения и, наконец, кинетическая задача нахождения макрохарактеристик процесса. [c.4]

Л iO, — макроскопическое сечение деления ядерного горючего [c.40]

Уравнения (VII.23) достаточно записать только для ключевых веществ, так как концентрации всех остальных реагентов можно выразить через ключевые с помощью линейных соотношений (см. раздел 11.2). При расчете процесса с неподвижным катализатором под и надо понимать фильтрационную скорость потока IV, т. е. скорость, рассчитанную на полное сечение аппарата, равную истинной средней скорости, умноженной на долю свободного объема е. Выражения для функций и в случае гетерогенного процесса должны быть составлены с учетом как кинетических, так и диффузионных факторов поэтому для квазигомогенной модели расчет реактора всегда должен быть предварен анализом процессов на отдельном зерне катализатора, позволяющим установить макроскопическую скорость процесса в единице объема слоя. [c.283]

При постоянной температуре теплоносителя Тс распределение концентраций реагентов и температуры по длине реактора определяется решением системы уравнений ( 111.38), ( 111.39) с граничными условиями СДО) = С, д, Т (О) = Т , заданными на входе аппарата, т. е. решением задачи Коши для системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Известно, что в случае, когда правые части уравнений зависят от переменных непрерывным образом, задача Коши для системы обыкновенных дифференциальных уравнений всегда имеет единственное решение (см., например, [2]). Более того, это решение всегда устойчиво, так как в реакторе идеального вытеснения возмущение стационарного режима в некотором сечении реактора не влияет на реагирующую смесь в соседних сечениях и любое бесконечно малое возмущение вымывается из реактора за конечное время, не успевая разрастись до макроскопических размеров. Таким образом, всегда имеется единственный устойчивый стационарный режим реактора идеального вытеснения. [c.336]

Разность АГд—/Гц равна нулю, если система стационарна в начальный А и конечный В периоды времени. Разность К]—представляет собой изменение кинетической энергии, определяемое массой и скоростью всех потоков, поступающих или покидающих систему, без атомных превращений в ней. Макроскопическая скорость любого потока определяется делением его объемной скорости на площадь поперечного сечения канала потока или трубопровода. При определении работы (тепла) насосов, компрессоров, газодувок и другого оборудования изменение кинетической энергии зачастую не учитывается. [c.18]

МАКРОСКОПИЧЕСКИЕ СЕЧЕНИЯ И ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА [c.32]

Е, = — макроскопическое поперечное сечение поглощения [c.33]

А Оу — макроскопическое поперечное сечение радиационного захвата —макроскопическое поперечное сечение деления (условно считают, что в случае ядерного горючего поглощение включает в себя и радиационный захват и деление) [c.33]

Макроскопическое сечение также можно записать в зависимости от этих величин [c.36]

Далее, исходя из микроскопических сечений (см. табл. 2.2), вычислим макроскопические сечения для составляющих активной зоны. Как обычно, определим сначала температуру нейтронов из равенства (4.183) она оказы- [c.229]

Ед = 2а + 2а — полное макроскопическое сечение поглощения среды в реакторной системе [c.40]

Пусть среда характеризуется нейтронными поперечными сечениями 2д(Ё), 2s(Z ) и f(E) и средним числом нейтронов v, испускаемых при одном делении, где 2д( ) — макроскопическое сечение упруго рассеивающих соударений между нейтронами энергии Z и ядрами, 2 (7j, ) = И (Ь ) г 2/( ) — макроскопическое сечение поглощения (см. 2, 4, б). Будем также пользоваться полным поперечным сечением -j-2,. [c.50]

Рис. 8.27, Усредненные сечения в отражателе, исноль-.чуемые для многогруппового расчета — произведение средней логарифмической потери на полное макроскопическое сечепие 2 — среднее берется по группе 2а—макроскопическое сечеиие поглощения, усредненное по группе.

Величине Лтр можно поставить в соответствие макроскопическое сечение, которое определим как [c.117]

Если концентрация веществ в активной зоне сохраняется постоянной, то при увеличении альбедо критической радиус йц уменьшается. Зависимость критического радиуса от альбедо графически показана на рис. 8.4. Альбедо отражателя может быть увеличено, во-первых, увеличением толщины отражателя, во-вторых, увеличением макроскопического сечения рассеяния отражателя и, наконец уменьшением макроскопического сечения поглощения отражателя. [c.306]

Далее, предположим, что гидродинамика системы достаточно хорошо описывается соотношениями линейного потока, а нейтронная физика — посредством односкоростной модели. Наконец, примем, что в активной зоне находится гомогенно размешанное горючее и что нейтронные макроскопические сечения не зависят от времени. [c.436]

Во-первых, вьЕвод макроскопических химических уравнений из микроскопических определяет условия их применимости, которые обычно формулируются как требования малости макроскопических скоростей реакций по сравнению С некотор] 1ми характерными временами релаксации. Однако это еще не характеризует того, что кинетическое уравнение элементарной реакции может быть записано в соответствии со стехиометрическим соотношением. Последнее справедливо только при гораздо более жестких ограничениях, которым Д0.Л ЖЗШ удовлетворять микроскопические константы скорости или сечения. [c.3]

В выражении (3.1) иод 2 (у) нужно понимать макроскопическое сечени( той нейтронно-ядерной реакции, о которой идет речь. Нанример, Е,(г )г и (г, V, 1) — полное число соударений всех типов, которые имеют место между нейтронами, обладающими скоростью и, и ядрами в единице объема в точке г за единицу времени 2 и)ип (г, и, I) — число поглощений, которые имеют место между нейтронами, обладающими скоростью и, и ядрами в единице объема в точке г в единицу времени I. [c.38]

Мы заканчиваем настоящую главу замечанием относительно размерности нейтронного потока и плотности столкновений. Обычно нейтронную плотность измеряют количеством нейтронов в 1 см . Таким образом, если скорость нейтронов дана в сантиметрах в секунду, то единица измерения потока есть нейтр/см -сек. Если нейтронное микроскопическое сечение дано в квадратных сантиметрах и ядерные плотностп — в количестве ядер на 1 см , то макроскопическое поперечное сечение 2 выразится в см ) и плотность соударений — в соударениях на см -сек ). Чтобы получить представление о порядке этих величин, используем данные примеров ( 2.4г) [c.47]

В гомогенную бесконечную среду, состоящую из смеси горючего и замедлителя, вводятся пептроны с энергией /Iq. Предположим, что каждое из макроскопических сечений [c.113]

После того как для потоков получена первая оценка, находят средневзвешенные по потокам однако это трудоемкая операция, связанная с большими затратами времени, и обычно ее стараются избежать, разбив на интервалы по летаргии так, чтобы в пределах любого из этих интервалов поток менялся достаточно мало. Это требует не просто достаточно мелкого разбиения области изменения летаргии на отдельные интервалы, но в силу того, что на практике можно использовать лишь ограниченное число интервалов, возникает необходимость в выборе больших интервалов в топ части области изменения летаргии, где поток мепяется более л(едленно. Это, конечно, те области, в которых более медленно меняются сами сечения. (Наметим, что способ получения многогрупновых уравнений подразумевает, что макроскопические сечения, построенные исходя из микроскопических сечений для всех наличных материалов, сначала нужно найти в виде функции летаргии, а затем усреднить по интервалу.) [c.388]

Рис. 8.26. Усредненные сечения в активной зоне, используемые для многогруппового расчета — усредненное по группе нроиаведение средней логарифмической потери на полное макроскопическое сечепие 2 — макроскопическое сечение деления, усредненное по группе макроскопическое сечение поглощения, усредненное по группе.

Прямой однородный цилиндр из бериллия, содержащий некоторое количество был выставлен в оставленной без присмотра части лаборатории. Цилиндр стоял в вертикальном положении на одной из своих плоских поверхностей. В таком состоянии он был подкритичен. Радиус цилиндра 20 см, а высота — 40 см. Макроскопическое сечение содержащегося в нем равно = 1,01297 Однажды новый сотрудник лаборатории, который работал вблизи, решил минуточку отдохнуть и сел на цилиндр. Сложившаяся в этот момент ситуация (в первом приближении) показана на рисупке. Что произойдет в результате этого эксперимента Для решения этой задачи использовать следующие данные [c.400]

Ясно, что, хотя экспоненциальный реактор и критические сборки требуются, в конечном счете всегда при создании реактора больших размеров вое же желательно провести некоторую предварительную экспериментальную проверку расчета реактора с помощью других, более простых методов. Такой эксперимент, но-видимому, весьма подходящий для этой цели, основан на использовании пульсирующего нейтронного пучка. Этот метод применялся для определения коэффициента диффузии тепловых нейтронов и макроскопических сечений поглощения реакторных материалов [С8—711. Позднее он был использован Кэмпбеллом и Стелсеном нри изучении корот-коживущих изотопов и измерении параметров размножающей среды в реакторе [72]. Эксперимент, в сущности, заключается в облучении образца реакторного материала очень коротким импульсом нейтронов и в измерении постоянной распада основного радиоактивного изотопа, возбужденного в образце. Интересующие параметры реактора могут быть затем получены из рассмотрения зависимости постоянной распада от формы и размеров образца (т. е. от геометрического параметра). Этот эксперимент особенно полезен при определении свойств материала ио отношению к тепловым пей- [c.409]

Смотреть страницы где упоминается термин Сечение макроскопическое: [c.71] [c.29] [c.33] [c.33] [c.33] [c.35] [c.36] [c.40] [c.81] [c.89] [c.113] [c.140] [c.147] [c.148] [c.156] [c.187] [c.290] [c.405] [c.425] [c.6] [c.30]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология