Фреоны энергия связи

Показатели, характеризующие энергии связей в молекулах фреонов, приведены в табл. 3.12. [c.57]

Энергия диссоциации связей в различных фреонах [166] [c.58]

ДЛЯ фреона-12 при I = 75 мм (рис.6, Г ). Таким образом уменьшение выхода диссоциации р при р > 27 гПа связано с большой нелинейностью поглощения вдоль оси кюветы и, следовательно, с уменьшением средней поглощенной энергии на молекулу. Однако при Ро = 1,3-13 гПа = (0,05-0,4) з и, как следует из [c.103]

МЕТИЛЕНХЛОРИД (дихлорметан, хлористый метилен, хладон 30 фреон 30) H lj, мол.м. 84,93 бесцв. жидкость со сладковатым запахом т.пл. -96,7°С, т.кип. 40,1 °С dl° 1,336 п1 1,4244 С 1,213 кДж/(кг-К) длина связи С—И 0,1068 нм, связи С—С1 0,1772 нм, углы НСН 112 , С1СС1 111,8° ц для пара 5,41 10 Кл-м энергия связи С—Н 407,52 кДж/моль, С—С1 330,12 кДж/моль [c.61]

МЕТИЛХЛОРИД (хлорметан, хлористый метил, хладон 40, фреон 40) H3 I, мол.м. 50,49 бесцв. газ со сладковатым запахом т.пл. —96,1 С, т.кип. —23, 76 °С 4 0,912, плотность по воздуху 1,74 1,3712 энергия связей С—И [c.67]

ХЛОРОФОРМ (трихлорметан, фреон 20, хладон 20) H lj, мол.м. 119,38 бесцв. жидкость со сладковатым запахом т.пл. -63,5 °С, т.кип. 61,1 °С df 1,4832 плотн. по воздуху 4,1 nf) 1,4459 длины связей 0,1073 нм (С —И), 0,1767 нм (С —С) энергии связей 389,11 (С —Н) и 298,74 кДж/моль (С —С1) хЗ,1710 ° Кл м Т1(мПа с) жидкости 1,150 ( 0 °С), 0,567 (20 С), 0,409 (60 °С), Г пара 10,0 (20 С), 12,5 (100 С), 22,1 (400 С) y(mH/m) 38,1 (-60 "С), 27,1 (20 "С), [c.294]

Зависимости выхода диссоциации (доли молекул, диссоциирующих за один импульс в облученном объеме) фреона-Н от плотности энергии в импульсе приведены на рис.2, и, б. Падение величины р с уменьшением плотности энергии связано с тем, что в наших экспериментальных условиях средняя поглощенная энергия на одну молекулу Е возрастала линейно с ростом плотности энергии. Диссоциация СС13Р в области давлений 0,6-65 гПа носит пороговый характер (рис.2, 5 ), причем р ор - 0,5 Дж/см , что соответствует среднему уровню возбуадения системы примерно 3 фот /молек. Для больших давлений ( 65 гПа) пороговое значение плотности энергии уменьшается это, видимо, связано с появлением нелинейного поглощения вдоль кюветы из-за роста давле- [c.91]

Это уравнение вместе с уравнення н баланса энергии (2) и (3) составляет исходную систему уравнений для расчета изменения температур и Т - Подобный расчет демонстрируется ниже на конкретном примере. На рис. 4 изображено двухтрубное устройство для охлаждения воды с находящимся во внутренней трубе испаряющимся фреоном. В режиме кипения при вынужденной конвекции индивидуальный коэффициент теплоотдачи растет с ростом паросо-держання х. В качестве грубого приближения можно принять линейную связь между <х., и л. Уравнение баланса энергии имеет вид [c.78]

Энергия активации, необходимая для образования дырки , возрастает с увеличением размера дырки . Согласно закону Больцмана, концентрация дырок снижается с увеличением их размера по экспоненциальному закону, поэтому с увеличением размера диффундирующей молекулы растворение и перенос ее в полимерном материале затруднены Нанример, фреон 142 более нолярен, чем фреон 22 Однако из-за большого размера молекул наблюдались не только различия во времени проникновения фреонов через резины на основе полярных каучуков, но и меньшие значения коэффициента проницаемости для фреона 142 (см. разд. 1.1.1). На величину коэффициента растворимости помимо размера молекулы влияет ее конфигурация При перемеш ении в полимерном материале молекула растворителя испытывает два вида сопротивлений — боковое и лобовое Первое определяется молекулярным взаимодействием движущейся молекулы с окружающими атомными группами полимерной цепи и пропорционально числу атомных групп в диффундирующей молекуле. Лобовое сопротивление связано с необходимостью раздвинуть молекулы полимера для образования щели требуемых размеров. Это сопротивление пропорционально поперечному сечению диффундирующей молекулы и зависит от взаимодействия между молекулами полимера. [c.24]

Зависимость выхода диссоциации фреона-12 от плотности энергии в лазерном импульсе носит линейный характер, что, как и прежде, связано с линейным ростом при увеличении плотности энергии (рис.5). При этом выход диссоциации достигает значения 17 при = 13 гПа и = 2,2 Дж см ( = 75 мм). Из рис.5,а видно, что диссоциация носит пороговый характер пороговая плотность энергии 0,3 Дж/см меньше, чем для фреона-Н. Однако средний уровень возбуждения системы, соответствующий Рцор, оказывается одинаковым и <тг> = 3 фот /молек, что связано с большим значением коэ1 фициента поглощения дедля фреона-12. Величина че была рассчитана на линии п 20 9,6 мкм [c.101]

Рассмотрев зависимости эффективности диссоциации фреона-12 от различных переметров, обсудим теперь более подробно механизм его распада и образования конечных продуктов. Существенно, что и в этой молекуле фотолиз происходит путем разрыва слабейшей связи С-01, хотя возбуждается колебание -F. Следовательно, в молекуле успевает произойти релаксация энергии между колебательными модами и для описания диссоциации можно использовать [c.103]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология