Показатель поглощения средний

Ha фиг. 6.10 графически представлены результаты примерных расчетов с помощью формулы (6.12) показателя для основной колебательновращательной полосы СО при давлении рт = 49 ата. Каждый график, использованный для получения зависимости от со, является строго линейным по крайней мере при средних значениях X. Утверждение, что величины Р , нанесенные на этой фигуре, точны, может быть проверено ссылкой на первоначальное определение интегрального показателя поглощения для основной колебательно-вращательной полосы, а именно [c.95]

Надежных значений для всех интегральных показателей поглощения водяного пара нет. Однако относительные интенсивности полос при 6,3 2,7 1,87 1,38 и 1,1 мкм можно оценить из данных Говарда,. Бурча и Вильямса [33], которые графически представили оптическую глубину Z = Хо со средним пропусканием 0,5 в зависимости от ш. Для 8 = 1 — = 0,5 выражение (11.122) принимает вид [c.296]

Предположим, что практически все молекулы находятся на основном колебательном уровне. Для слабо перекрывающихся вращательных линий локальный средний показатель поглощения будет [c.301]

Примем, что -я колебательно-вращательная полоса может быть описана средним показателем поглощения P T) в области эффективной ширины полосы А(о (У), центр которой имеет частоту Ранее было показано, что для вычисления полной испускательной способности [т. е. для оценки знаменателя формулы (12.20)] [c.319]

Сравнение (13.14) и (13.16) показывает, что 2/(Гу)ту о можно заменить на е только после исключения частотной зависимости фу (Гу, Гу). Эта операция была проведена Томсоном [2] для частного случая, при котором для всех колебательно-вращательных полос используется средний показатель поглощения. Перейдем к описанию этого метода. [c.334]

Таким образом, исходя из модели слабо перекрывающихся спектральных линий, найдем, что средний показатель поглощения Р для волнового [c.353]

Обсудите применимость формулы (14.34) для расчетов среднего показателя поглощения в снектре излучения N0. [c.383]

Обозначим средний показатель поглощения пороха для света в области длин волн от к до через К . Тогда [c.459]

Показано, что МСС можно рассматривать как статистический ансамбль квазичастиц (псевдокомпонентов), средние энергетические характеристики молекулярных орбиталей которых определяют реакционную способность, термостойкость и другие свойства. Химическая активность нефтяных систем обусловлена особыми квазичастицами, включающими в определенной статистической пропорции все компоненты системы. Реакционная способность системы в целом обусловлена характеристиками электронной структуры этих частиц. Для углеводородных систем можно эмпирически определить параметры реакционной способности. Предложены способы определения энергии этих псевдомолекулярных орбиталей, основанные на установленной взаимосвязи интефальных показателей поглощения молекул органических соединений с их усредненными по составу эффективным потенциалом ионизации (ПИ) и сродством к электрону (СЗ). Установлено, что энергии псевдомолекулярных фаничных орбиталей определяют реакционную способность МСС в процессах полимеризации и олигомеризации, реакционную способность ароматических фракций в процессах карбонизации, растворимость асфальтенов. Исследованы эффективные СЭ и ПИ высокомолекулярных соединений и различных фракций, в том числе асфальто-смолистых веществ (АСВ). Доказана повышенная электронодонорная и элекфоноакцепторная способность последних. На основе представлений о поливариантности химических взаимодействий в многокомпонентных системах и образования [c.223]

Это уравнение можно интерпретировать, как закон квазил -нейной связи оптической плотности, удельного показателя поглощения или коэ(кЬициента экстинции многокомпонентной стохастической смеси с ее средними Физико-химическими характерис-тиками. [c.10]

Здесь Рр ъ Ро представляют соответствующие значепия средних показателей поглощения основпойполосып первого обертона, А(и -+ +1 и Асй > . 2 — соответствующие величины эффективной ширины полос. Например, для спектра, приведенного на фиг. 11.4, было бы целесообразно в первом приближении представить полосы поглощения в виде прямоугольников, показанных пунктирными линиями. Вычисления значений средних показателей поглощения и эффективной ширины полос являются, очевидно, связанными задачами. [c.227]

Вычисления излучательных способностей с помощью соотношения (11.10) зависят от точности оценки средних показателей поглощения и эффективной ширины полос по имеющимся спектроскопическим данным. Так как средний показатель поглощения должен изменяться обратно пропорционально соответствующим значениям эффективной ширины полос, очевидно, (11.10) содержит две величины, которые будут стремиться компенсировать друг друга. Таким образом, слишком большая эффективная ширина полосы автоматически ведет к малой величине среднего показателя поглощения, и наоборот. Поэтому выбор соответствующей эффективной пшрины полосы, хотя и важен, в действительности не является критичным для успешного вычисления приближеипых излучательных способностей. Однако это утверждение несправедливо, если оптические плотности так велики, что газ излучает как черное тело в диапазоне своих полос испу-скапия. В этом случае разумный выбор ширины полосы является крайне важным, если желательна более чем полуколичественная информация. [c.228]

Прежде чем приступить к обсу/кдению количественного определения эффективной ширины полос и средних показателей поглощения, же.патель-по рассмотреть понятие эффективной ширины полосы па примере опытов по измерению поглощения. [c.229]

Применение среднего показателя поглощения по всей эффективно ширине колебательно-вращательпой полосы представляет, конечно, только первое приблил<ение более совершешше представление может быть введено без особого труда. В действительности Шак [16] еще в ранних попытках провести теоретические расчеты излучательных способностей газов использовал треугольную кривую зависимости показателя ноглощения от волнового числа, которая фактически соответствует реальному описанию калсдой ветви колебательно-вращательпой полосы при достаточно высоких давлениях (ср. фиг. 6.9 и 6.10). [c.240]

С повышепием температуры огибающая кривой зависимости спектрального показателя поглощепия от волнового числа до.лл- иа становиться более гладкой и поэтому применение (11.17) и (11.18) будет давать все улучшающееся приближение. Однако даже при комнатной температуре применение средних показателей поглощения вносит не очень большие ошибки для слабо поглощающих газов, что будет далее подтверждено детальным анализом измерений наблюдаемых показателей поглощения и пстинного интегрального эс])фективного коэффициента пропускания. [c.240]

При повышенных полных давлениях, когда отношение вращательной полуширины линии к расстоянию между линиями достаточно велико, применение выражения (11.17) для среднего показателя поглощения приводит к следующему соотношению для полного эффективного пропускапия [c.245]

Использование приведенных данных для а — наиболее простой способ оценки излучательпой способности двухатомных молекул при рассмотрении модели частично перекрывающихся линий в соответствии с соотношением (11.51), Результаты, полученные при характерных расчетах для СО и НС1, показаны пунктирными кривыми на фиг. 11.42—11.48, из которых видно, что модель слабо перекрывающихся линий дает результаты, подобные данным, полученным из приближения, использующего средние показатели поглощения. [c.251]

Так же как и для двухатомных молекул с перекрывающимися вращательными линиями, для определения эффективной пшрины полосы СО2 могкпо использовать выражение (7.115), а с помощью соотношений (7.117)—(7.119) непосредственно найти средние показатели поглощения для колебательно-вращательных полос. Для вычисления Л" удобно применять такие соотношения, как (7.132). Нанример, для положительной ветви основной Гз-полосы СО2 получим следующее выражение для интегрального показателя поглощения линии излучения [c.285]

Расчеты при 300° К с использованием средних показателей поглощепия для колебательно-вращательны х полос. Положения и приблизительные интенсивности наиболее сильных колебательно-вращательных полос СО., при 300° К показаны на фиг. 11.1. Первое приближение к эффективной ширине полосы получается при использовании таких соотношений, как (7.115), н определении эффективной ширины полосы как области волновых чисел, для которых б" превышает 10 от своей максимальной величины. Измеренные интегральные показатели поглощения для СО2 приведены [c.286]

Физически очевидно, что излучательная способность е, применяемая при технических расчетах, при 300 К и нулевой оптической плотности излучателей определяется переходом ОРО—>00 0. Используя приближение, применимое для неперекрывающихся линий, либо средние показатели поглощения, можно вычислить довольно точно излучательную способность в зависимости от оптической плотности X для очень малых значений X. Излучательная способность еец,, полосы с нулевой линией [c.287]

Расчеты при 600° К с использованием средних показателей поглощения для колебательно-вращательных полос. Из фиг. 11.2 очевидно, что основные вклады в перенос теплового излучения при 600° К обусловлены колеба-тельно-вращательпымп полосами в спектральной области, лежащей между 600 и 2400 см . При X—>0 полная излучательная способность е будет по существу равна излучательной способности интенсивной основной Vз-пoлo ы с соответствующими поправками на вклады от изотопи- [c.288]

Мейер ) и Гуди [30] развили простое статистическое рассмотрение для колебательно-вращательной полосы с хаотическим распределением интенсивности. Они рассмотрели спектральное пропускание T (u) в центре интервала -волновых чисел шириной иб, который располагается при волновом числе со, где п — число линий поглощения, а б — среднее расстояние между линиями. Интервал волновых чисел иб выбран настолько широким, что вклады в спектральное пропускание при ш от линий, ле кащих вне интервала ю гб /2, пренебрежимо малы. Мейер и Гуди иредноложили, что никакой связи между положениями линии и их интенсивностями нет. Мы можем определить P S, iS") б" как вероятность того, что линия имеет интегральный показатель поглощения, лежащий между) .HiS + iiS N da dw ...dw , определяет вероятность того, что группа линий встречается в интервалах волновых чисел da , d(u ,. .. o , где iVq — соответствующим образом выбранная константа. Если показатель поглощения при волновом числе со, полученный от г-ж спектральной линии, сосредоточенной при со,,, есть S . s (о— u ,/j), то парциальное пропускание, связанное с г-ж линией, через X см-атм водяного пара при волновом числе о) равно [c.292]

Здесь мы использовали соотношения (4.28) и (4.29), 5/6 — эффективный средний показатель поглощения, а (21г6/б ) определяет отношение [c.294]

Здесь предполагается, что локальное среднее значение 8 = Р показателя поглощения описывается выран енисм, подобным соотношению (11.44), [c.308]

Введение средних показателей поглощения для каждо11 колебательно-вращательной полосы в числитель (12.20) сводит это соотношение к следующему [c.319]

Приближение эффективной ширины полосы, данное выражением (12.6), не применимо как к случаю очень малых, так и к случаю очень больших давлений и оптических плотностей. При малых давлениях и оптических плотностях вращательная тонкая структура недостаточно перекрывается и понятие среднего показателя поглощения для всей колебательно-вращательпой полосы уже непригодно. С другой стороны, при больших давлениях и оптических плотностях интенсивные вращательные линии, расположенные вблизи центра полосы, дают значительный вклад при длинах волн вне эффективной ширины полосы. В дальнейшем мы сосредоточим внимание иа при6ли кепиых расчетах для случая больших оптических плотностей. [c.321]

Средняя излучательная способность для групп хаотично распределенных колебательно-врагцательных полос. Соотношение, аналогичное (14.17), применимо также для групп хаотично распределенных колебательновращательных полос, если коэффициент, учитывающий форму линии Л ((О —со ), заменить соответствующим коэффициентом для формы полосы (ш — (о ) и вместо интегрального показателя поглощения линии б" использовать интегральный показатель поглощения полосы а. 13 частности, [c.349]

Для выполнения вычислений температурное новышение следует рассчитывать для отдельных интервалов длин волн Ак = АХ, , которым моияю приписать среднее значение показателя поглощения пороха Kx=-K . Тогда, чтобы получить суммарное повышение температуры, необходимо просуммировать по всем т. [c.460]

Некоторые данные, необходимые для расчета, приведены на графиках Безразмерный член гАТ1сд /П1 наносится в зависимости от исходного расстояния до поверхности пороха для различных областей длин волп, для которых даны средние показатели поглощения двухкомиоиеитного пороха (см. фиг. 18.4-18.6) ). [c.463]

Смотреть страницы где упоминается термин Показатель поглощения средний: [c.42] [c.169] [c.435] [c.13] [c.13] [c.14] [c.39] [c.39] [c.32] [c.156] [c.222] [c.222] [c.236] [c.249] [c.252] [c.287] [c.290] [c.312] [c.343] [c.348] [c.348] [c.366]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология