Забродский

В отличие от ранее изданных зарубежных монографий, в данной книге нашли более полное отражение труды советских исследователей. Авторы из различных стран весьма широко используют работы А. П. Баскакова, С. С. Забродского, О. М. Тодеса, П. Г. Романкова и Н. Б. Рашковской, Н. И. Гельперина, [c.10]

В оригинальном тексте автор, перечисляя фамилии исследователей, дает ссылку на работу С. С. Забродского (1966 г.). В списке литературы эта работа пропущена. — Прим. ред. [c.379]

Вопрос о связи сопротивления решетки и степени равномерности газораспределения анализировали Забродский (71 — в аспекте обнажения поверхности решетки, Гельперин, Айнштейн и Кваша [1] — в аспекте образования застойных зон в псевдоожиженном слое. — Прим. ред. [c.698]

Первую, дискретную модель сформулировал Забродский [184]. Близкие качественно соображения были выдвинуты [c.141]

Это соотношение, во всяком случае качественно, объясняет немонотонную зависимость а от скорости псевдоожижающего потока и и наличие максимума шах- С ростом и растут скорости пульсационных движений w, но убывает объемная концентрация (1 — е), так что произведение w (1—е) проходит через максимум. По оценкам Забродского, при w = 1—5 см/с вблизи максимума коэффициента теплоотдачи показатель /Ст должен быть много меньше единицы. Используя приближение 1 — х, он получил [c.142]

Предложенная 20 лет назад модель Забродского (П1.22) не учитывала и детали структуры кипящего слоя, более подробно изученные позже. Опыт показал (см. главу И), что движение отдельной частицы внутри кипящего слоя не является независимым от движения ее ближайших соседей. Фактически, внутри кипящего слоя имеются циркуляционные потоки совместно движущихся и сблизившихся частиц. Эти группы — пакеты или плотная фаза на языке двухфазной модели — существуют определенное время, распадаются и собираются вновь. У поверхности теплообмена происходит непрерывная смена пакетов и пузырей с характерными частотами Vд гравитационных пульсаций слоя. Неучет этих фактов не позволяет объяснить наблюдаемые на опыте пульсации локального теплового потока д и коэффициента теплоотдачи а с теми же частотами Гд. [c.143]

Все три эмпирические корреляции для ац,ах ДЛя зернистых слоев, псевдоожижаемых воздухом, дают практически близкие значения. Так, формулы Забродского (111.35) и Варыгина (111.36) незначительно отличаются показателями степени при й и численными коэффициентами в начале формул (37.6 и 27.2). Наша зависимость (111.38) дает более слабую зависимость от диаметра частиц и внешне сильнее отличается численным коэффициентом. [c.153]

В той же работе Забродского [283 ] приведен наиболее полный обзор конструкций используемых на практике газораспределительных решеток и некоторые сведения по их работе, [c.238]

См., например Забродский С. С. Гидродинамика и теплообмен в псевдо- [c.106]

С. С. Забродский [316] рассмотрел теоретически вопрос о теплообмене стенки с кипящим слоем, сделав предположение, что основное термическое сопротивление теплообмену сосредоточено в газовом слое, отделяющем стенку от ближайшего ряда непрерывно сменяющихся частиц. Предполагая далее, что градиент температуры в частице отсутствует и что частица за время между двумя касаниями успевает принять температуру ядра слоя, а также пренебрегая лучистым теплообменом и изменением коэффициента теплоотдачи по высоте стенки (плоской), С. С. Забродский аналитически получил выражение коэффициента теплообмена кипящего слоя со стенкой, относя его к разности температур между стенкой и ядром кипящего слоя, [c.484]

Забродский . ., Житкевич JI. K. — В кн. Тепло- и массообмен в технологических процессах и аппаратах. Минск, 1966. [c.173]

Теплоотдача от внутренних теплообменных элементов к фонтанирующему слою происходит в более благоприятных условиях, чем от ограничивающей слой стенки. Можно ожидать, что в зоне фонтана коэффициенты теплоотдачи будут близки к получаемым в псевдоожиженном слое, в а кольцевых тонах они даже могут быть несколгько выше, чем от стенки, вследствие турбулентности воздушного потока, вызванной теплообменпой поверхностью. Эти предположения подтверждаются результатами исследований Забродского и Михайлика использовавших небольшой электронагреватель (диаметром 4,2 мм, длиной 35 мм) в качестве зонда для изучения полей коэффициентов теплоотдачи . Температуру поверхности нагрева поддерживали постоянной (70 °С), а по количеству подведенной электроэнергии определяли тепловой поток. [c.644]

Найденные таким методом радиальные профили в верхней части фонтанирующего слоя приведены на рис. XVII-12. Значения коэффициентов теплоотдачи в ядре фонтана, составляющие 227— 273 Вт/(м -К) [195—235 ккал/(м -ч-°С)], — величины того же порядка, что и в случае псевдоожижения материалов аналогичных размеров в кольцевой зоне коэффициенты теплоотдачи оказались приблизительно на 30% ниже. Как и следовало ожидать, коэффициенты теплоотдачи быстро уменьшаются за пределами границы фонтана и кольцевой зоны. Вместе с тем, на самой поверхности раздела этих зон наблюдается небольшое повышение коэффициента теплоотдачи, которое, по Забродскому и Михайлику, объясняется эжектированием частиц из кольцевой зоны в фонтанирующее ядро потока. Значения коэффициента теплоотдачи в кольцевой зоне [157—193 Вт/(м - К), или 135—166 ккал/(м - ч - °С)] несколько выше, чем приведенные в предыдущем разделе для [c.644]

Исходя из практических целей, Забродский и Михайлик провели дальнейшие исследования с нагревателями различных размеров и пакетами, составленными из нескольких одиночных нагревателей. При этом были использованы тот же экспериментальный аппарат, а также прямоугольный аппарат большего поперечного сечения. Полученные коэффициенты теплоотдачи хорошо согласуются с величинами, найденными для одиночного нагревателя в идентичных условиях. Характер потоков в аппарате прямоугольного сечения оказался более благоприятным для теплообмена, нежели в круглом цилиндрическом аггаарате. [c.645]

Боттерилом [185]. В последнее время к такой модели возвратился Буевич [186]. Принципиальная схема Забродского показана на рис. П1.11, который показывает, что частицы располагаются в среднем рядами так, что расстояние между центрами частиц в каждом слое равно L = (1 — о)/(1 — г) (1 = 0,807 /(1 — поскольку при во = 0,476 и правильной кубической упаковке в плотном слое L = Расстояние от стенки до края частиц первого ряда обозначается через Ь и, следовательно, среднее расстояние от поверхности частиц первого ряда до стенки будет б, = 6 + й/6. [c.141]

Можно привести несколько прямых данных об периодическом соприкосновении плотной фазы (пакетов) с погруженной в кипящий слой поверхностью и о существенной роли этих соприкосновений в процессе внешнего теплообмена. Так, в работах Забродского с сотр. [196], как и в работах Миклея, использовался малоинерционный нагреватель и наблюдались непрерывные пульсации интенсивности его теплообмена с кипящим слоем. Одновременно вдоль поверхности нагревателя направлялся луч света. Когда вблизи последней проходил пакет и коэффициент теплоотдачи принимал максимальное значение, тогда луч света прерывался. В те же моменты, когда у поверхности появлялся пузырь, луч света проходил и регистрировался фотодиодом, расположен- [c.155]

Разносторонние исследования всех стадий производства спирта выполнены А. Г. Забродским. А. П. Рухлядевой разработаны рювые методы контроля производства. Большая заслуга принадлежит [c.8]

Вследствие высокой интенсивности переноса тепла в кипящем слое теплоотдача к ограждающим поверхностям является важнейшим средством для регулирования темпера туры кипящего слоя. В СВЯЗИ с этим ва жным является вопрос о влиянии формы, расположения и размеров поверхностей нагрева, используемых для регулирования температуры кипящего слоя. Как указывает С. С. Забродский [317], для вытянутых в высоту поверхностей коэффициент теплообмена ниже, что, по-видимому, связано с излишним изменением температуры контактирую-щихся с поверхностью частиц вследствие чрезмерно длительного их контакта с поверхностью. Чем меньше радиус кривизны поверхности теплообмена, тем лучше обмен тепла через пограничный слой, как это характерно для теплоотдачи конвекцией и как это следует из зависимости (332). В этом существенная разница между зависимостями для и. [c.485]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология