Короткий трек

При изучении сегрегации поверхностных слоев также используют введение в эти структуры меченых предшественников с прослеживанием их судьбы через несколько генераций после переноса клеток на среду, не содержащую метки (так называемые эксперименты риЬе-сказе). Наблюдения обычно осуществляют методом электронно-микроскопической радиоавтографии, где в качестве метки используется тритий (Н ), который в силу небольшой энергии р-частиц дает на радиоавтографах короткие треки, удобные для определения мест локализации метки. [c.114]

Величина ЛПЭ электронов и плотность распределения генерируемых ими ионов быстро убывает с увеличением скорости частиц (табл. 1-5). Если медленные электроны с энергией до 1 кэВ дают очень короткие треки с высокой плотностью ионизации (вся энергия частицы передается веществу на первых 0,1—1 мкм пути). [c.38]

В качестве примера рассмотрим несколько упрощенную картину ионизации, возникающую в клетке в результате облучения суспензии клеток а-частицами с энергией 2,5 МэВ и рентгеновскими квантами с энергией 200 кэВ. Так как поглощение энергии ионизирующих излучений происходит в результате дискретных событий, при которых энергия частицы или фотона с определенной вероятностью переносится атомам или молекулам поглотителя, можно говорить об определенной вероятности попадания фотона или частицы в данный объект, например в клетку. Вероятность попадания в данном случае соответствует вероятности абсорбции энергии фотона или частицы в пределах клетки. Величина интегральной поглощенной дозы, которую определяют при облучении суспензии клеток, показывает, какое число бомбардирующих данный объем частиц оставляет в пределах этого объема свою энергию. Существует такая доза О, при которой каждая клетка испытывает в среднем одно попадание. В случае а-частиц с энергией 2,5 МэВ в результате одного попадания в клетке формируется короткий трек длиной 13 мкм с очень высокой плотностью ионизации — в среднем образуется 2,5 тыс. пар ионов на 1 мкм пути. Большая часть ионизаций представляет собой скопления из одной-двух пар ионов, практически непрерывно следующих друг за другом вдоль прямолинейного трека частицы некоторая часть ионизаций произведена высокоэнергетическими б-электронами, которые ответвляются от основного трека во всех направлениях (суммарная длина пробега б-электронов вдвое превышает путь а-частицы). В принципе, в клетке может существовать некая микроструктура (мишень), поражение которой прямо или косвенно приведет к конечному биологическому эффекту. Например, глубокая деградация какого-либо мембранного участка может резко нарушить ионный гомеостаз и привести к быстрой гибели клетки, а поражение определенного участка хромосомы может привести к [c.43]

След ионизирующей частицы в среде, регистрируемый в виде промежуточных активных первичных частиц, называется треком. Различные виды пространственного распределения первичных активных частиц называют трековыми формами. Простейшая трековая форма-—одиночная пара (положительный ион- -электрон), находящийся на таком расстоянии от соседних пар, что их электростатическим влиянием можно пренебречь. Эта трековая форма образуется при лобовых соударениях электрона высокой энергии, при фото- и комптоновских эффектах. Если электрон (несущественно, первичный или вторичный) имеет не слишком большую энергию, то акты ионизации будут происходить на расстояниях порядка нанометра, так что взаимодействием между возникшими парами зарядов уже пренебречь нельзя. Такую трековую форму, включающую несколько пар ионов (2—10), называют шпорой. Обычно предполагают, что на образование одной шпоры с радиусом в несколько нанометров в среднем тратится около 100 эВ. Считают, что в шпоре, имеющей сферическую симметрию, первичные активные продукты распределены по Гауссу. Когда несколько шпор возникают вблизи друг друга, то, если эту группу можно представить как сферически симметричную, ее называют блобом (каплей), если же эта группа имеет цилиндрическую симметрию — коротким треком. Обычно считают, что в конце пробега электрон с начальной энергией порядка 1 кэВ образует короткий трек, а электрон с начальной энергией порядка 100 эВ — шпору. [c.40]

Все сказанное выше относится и к а-трекам, где плотность зерен также увеличивается к концу трека. Принципиальное различие между а- и р-треками состоит в том, что заряд и большая масса а-частицы приводит к взаимодействию с большим числом электронов на единицу длины, чем в случае р-частицы при этом теряется много энергии на единицу длины, в результате чего а-частица имеет более короткий трек, чем р-частица с той же энергией. [c.135]

К концу физ. стадии (спустя 10 с после облучения) в системе присутствуют мол. ионы, электроны недовозбуж-дения, молекулы и ионы в сверхвозбужденных и возбужденных состояниях. Система в этот момент является термически неравновесной и пространственно неоднородной, поскольку образовавшиеся частицы образуют вдоль пути ионизирующей частицы микрообласти диаметром неск. нм с высокой их локальной концентрацией грушевидные по форме блобы , короткие треки и сферич. шпоры . [c.152]

Физико-химическая стадия. За время 10 с происходит диссоциация и автоионизация сверхвозбужденных молекул, диссоциация возбужденных молекул, снижение энергии электронов недовозбуждения до тепловой энергии (сТ-их термализация, система приходит в состояние теплового равновесия. Продолжительность термализации зависит от природы и агрегатного состояния среды в высокополярных жидкостях типа воды 10 с, в неполярных жидкостях-10 с (для жидкостей с молекулами сферич. формы-10 с) В блобах, коротких треках и шпорах [c.152]

Приведенная классификация имеет смысл лишь для излучений с низкой ЛПЭ (7-лучи, быстрые электроны, рентгеновское излуче- ние). При взаимодействии с веш еством излучений с высоким значением ЛПЭ (а-частицы, осколки деления, быстрые протоны) можно выделить лишь главные треки, так как плотность ионизации в них примерно такая же, как в шпурах, блобах и коротких треках. Относительная роль различных областей ионизации существенно зависит от энергии излучения. В случае комптоновских электронов Излуче-ния Со около 65% энергии локализуется в шпурах [10]. [c.81]

Без применения специальной аппаратуры, обычно не употребляемой при биологических экспериментах, рентгеновы лучи 0,1 А нельзя получить монохроматическими, поэтому вычисления, основанные на экспериментах, в которых используются эти длины волн, оказываются значительно сложнее, чем в экспериментах с большими длинами волн. В табл. 3 приведены относительные числа комптоновских электронов и фотоэлектронов, возникающих в ткани (в данном случае в воде) под действием рентгеновых лучей с разной длиной волны там же даны значения энергии фотоэлектронов и максимальная и средняя энергия комптоновских электронов. На рис. 1, г показаны электроны отдачи (более короткие треки) и фотоэлектроны (более длинные треки). [c.15]

Метод IV. Если размеры мишеней достаточно велики и облучение производится рентгеновыми лучами очень большой длины волны, дающими фотоэлектроны с короткими треками, присоединенный объем, соответствующий одному из таких фотоэлектронов, имеет вид, изображенный на рис. 12, в. [c.75]

Выходы радикальных и молекулярных продуктов радиолиза являются своеобразными константами — они одинаковы для всех разбавленных водных растворов, но зависят от pH раствора (эффект кислотности) и от вида излучения (эффект ЛПЭ рис. 5.2) значения ЛПЭ для электронов приведены в табл. 1.3, для протонов в табл. 1.5, для а-частиц 2юро ЛПЭ-90 эВ/нм). Наблюдаемое понижение выходов радикальных и повыщение выходов молекулярных продуктов связано с тем, что при возрастании ЛПЭ уменьшается доля одиночных пар и возрастает доля коротких треков (см. разд. 1.5), а в последних вероятность рекомбинации существенно выше, чем, например, в шпорах. [c.242]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология