Электрон отдачи

Согласно закону сохранения энергии кинетическая энергия электрона отдачи Т выразится соотношением [c.23]

Пусть фотон с энергией ку (рис. 8, а) сталкивается с электроном, энергия и импульс которого принимаются равными нулю. После столкновения энергия фотона становится равной /гг, рассеянный фотон движется под углом 9 к направлению первоначального фотона. Электрон, получивший от фотона некоторое количество энергии, — электрон отдачи — летит в направлении, составляющем угол 9 с направлением движения первоначального фотона. [c.23]

Из выражений (1.30) и (1.31) находим соотношение для импульса электрона отдачи [c.23]

По формуле (1) найти максимальную энергию электронов отдачи, возникающих при эффекте Комптона, и сравнить ее с энергией, которая соответствует краю комптоновских распределений на снятых у-спектрах. [c.81]

При комптоновском эффекте фотон претерпевает рассеяние в результате упругого столкновения с электроном среды и передает ему часть своей энергии. Энергия электронов отдачи равна [c.16]

Эффект Комптона изучался также в газах, где угол рассеяния можно найти благодаря тому обстоятельству, что электрон отдачи и фотон вызывают вторичные эффекты, позволяющие определить их пути в камере Вильсона. Изучение эффекта Комптона позволило получить прямое доказатель-ство того, что световые кванта обладают импульсом Поэтому фотоны могут оказывать давление и им можно приписать массу. [c.127]

Рис. 68. Распределение электронов отдачи от улучей Ra по импульсам

Окислением называют повыщение, восстановлением — понижение степени окисления. Степень окисления увеличивается при отдаче электронов и уменьщается в результате присоединения их. Поэтому можно также сказать, что окисление связано с отдачей, а восстановление — с присоединением электронов. Отдачу и присоединение электронов необходимо понимать, конечно, с учетом допущения, сделанного при определении понятия степени окисления. [c.88]

Если фотоэлемент с запирающим слоем внезапно подвергнуть облучению ярким светом, значение электронной отдачи резко увеличивается по сравнению с нормальным равновесным состоянием, а затем постепенно уменьшается, приближаясь к равновесному по экспоненциальному закону (рис. 3.17). Это явление, известное под названием [c.38]

Для жестких лучей (Я,<0,2 А) существенную роль играет квантовое (комптоновское) рассеяние, когда взаимодействие рентгеновского кванта с электроном описывается по законам удара упругих шаров. Электрон отдачи приобретает дополнительную энергию, а квант ее соответственно теряет, и длина волны излучения возрастает на ( Я. [c.167]

Рис. 10.3.4. Схема детектора рассеяния нейтрино на электроне. Фотоумножители регистрируют черепковское излучение электрона отдачи

Под ионизирующим излучением обычно понимают рентгеновские и 7-лучи или потоки заряженных быстрых частиц (протоны, дейтоны, а-частицы, -лучи и катодные лучи ). При прохождении заряженных частиц через воду молекулы воды ионизируются под действием ударов и по следу каждой ионизирующей частицы или непосредственно примыкающих 8-лучей возникают пары ионов. Рентгеновские лучи и у-лучи состоят из квантов большой энергии в результате поглощения такого кванта молекулой воды вылетает фотоэлектрон или комптоновский электрон отдачи с большой энергией. Образующиеся быстрые вторичные электроны ионизируют при ударах другие молекулы воды, так что по конечному результату поглощение рентгеновских лучей и у-лучей весьма близко к поглощению потока быстрых электронов, т. е. катодных или -лучей. Существенным различием между рентгеновскими, у-, - и катодными лучами, с одной стороны, и потоками тяжелых частиц (протоны, дейтоны, а-частицы), с другой стороны, является значительно большая плотность ионов в последнем случае. Так, например, Ли [35] вычислил, что число первичных актов ионизации на 1 j. пути электрона с энергией в 100 eV в воде равно 4,7, в то время как для тяжелой частицы с энергией в 1 MeV соответственное число равно 264. [c.97]

На рис. 21 видно непрерывное распределение амплитуд электрических импульсов в диапазоне от нулевых значений энергии до пика полного поглощения. Это так называемое комптоновское распределение, возникающее от непрерывного спектра комптоновских электронов. Как известно, эффект Комптона наблюдается на свободных или слабо связанных электронах. В результате этого процесса появляются рассеянный у-квант с меньшей энергией и электрон отдачи, получивший часть энергии от первичного у-кванта. Как правило, электрон отдачи полностью поглощается в кристалле. Энергия электронов отдачи распределена от нулевых значений до (е)шах [c.72]

Энергетический порог регистрации электронов отдачи — 5 МэВ. [c.20]

Таким образом, при взаимодействии 7-излучения с веществом образуются кванты, обладающие меньшей энергией, фотоэлектроны, электроны отдачи, электронно-позитронные пары. Главную роль в ионизации атомов вещества играют быстрые вторичные электроны. В связи с этим химические эффекты, вызываемые действием 7-лучей, во многих случаях оказываются такими же, как эффекты, вызываемые действием электронов. Различие между этими видами излучений заключается в значительно большей проникающей способности 7-излучения, вследствие чего поглощение энергии 7-лучей веществом происходит равномерно, в то время как электроны отдают большую часть своей энергии в сравнительно тонких слоях вещества. [c.356]

В результате происходит рассеяние рентгеновских лучей с увеличением длины волны или иначе — -некогерентное, или квантовое, рассеяние. Получившие импульс электроны называются электронами отдачи. [c.151]

А до 2,29А и белое излучение от 0,2А и выше), изменение длины волны при некогерентном рассеянии весьма незначительно энергия, передаваемая электронам отдачи, сравнительно невелика. [c.151]

Наконец, часть фотоэлектронов (а частично и электронов отдачи) может преодолеть потенциальный барьер у поверхности вещества и вылететь за его пределы, т. е. может иметь место так называемый внешний фотоэффект . [c.153]

При использовании прибора для определения энергии у-квантов по энергии электронов отдачи радиоактивный источник помещается в точке С, а на месте источника А закрепляется радиатор. [c.98]

Отклоненные в магнитном поле спектрометра электроны отдачи регистрируются счетчиком В (см. рис. 51). Кривая зависимости числа злектронов от напряженности магнитного поля изображена на рис. 68, где на оси абсцисс отло- [c.128]

Измерение энергии У Квантов с помощью возникающих в радиаторе фотоэлектронов в принципе сходно с методом определения этой энергии по электронам отдачи, но источник в этом случае помещается в непосредственной близости от радиатора из тяжелого вещества. [c.129]

ЛИШЬ уменьшает общее число фотонов. По мере увеличения энергии падающих фотонов существенную роль начинает играть эффект Комптона. Фотон сталкивается с атомным электроном и претерпевает упругое рассеяние, при этом энергия падающего кванта распределяется между электроном отдачи и фотоном рассеяния. Возникающий электрон отдачи в свою очередь вызывает ионизацию вещества. В случае эффекта Комптона общее число фотонов остается неизменным, хотя энергия их уменьшается (увеличивается длина волны X) и, кроме того, изменяется направление их движения. Эти рассеянные фотоны также могут вызывать чонизацию вещества. Вероятность комп-тоновского взаимодействия зависит от числа электронов, приходящихся на единицу площади поперечного сечения вещества. [c.260]

Согласно закону сохранения импульса векторная сумма импульсов рассёянного фотона и электрона отдачи равна импульсу первоначального фотона (рис. 8, б). Применяя теорему косинусов, получаем [c.23]

Наиболее приемлемый способ контроля насыпной массы кокса — у-абсорбционный метод, позволяющий обеспечить представительность измеряемой пробы, бесконтактность, поточность регистрации. Из всех видов взаимодействия у-квантов с веществом [19, 20] нас может интересовать только комп-тон-эффект, при котором часть энергии падающего у-кванта передается электрону отдачи, а оставшаяся часть энергии— фотону рассеяния с увеличенной длиной волны. В области энергии, где существен только комптоновский процесс, коэффициент ослабления пропорционален плотности вещества и отношению эффективного атомного номера вещества 2 к его массовому числу М. Отношение 2/М для легких элементов (до 30-го номера Периодической системы химических элементов Д. И. Менделеева) примерно одинаково и составляет [c.41]

Левее пика полного поглощения начинается протяженное и гладкое рас1феделение импульсов от комптоновских электронов отдачи (3, 4 на рис. 6.3.7). [c.105]

Одноатомные положительные ионы, или одноатомные катионы, и одноатомные отрицательные ионы, или одноатомные анионы, возникают при химической реакции между нейтральными атомами путем взаимопередачи электронов. При этом атом электроположительного элемента, обладающий небольшим числом внешних электронов (одним — двумя, реже тремя — четырьмя), переходит в более устойчивое состояние одноатомного катиона путем уменьшения числа этих электронов (отдача электронов). Наоборот, атом электроотрицательного элемента, имеющий большое число внешних электронов (от трех до семи), переходит в более устойчивое для него состояние одиоатомного иона путем увеличения числа электронов (прием чужих электронов). Одноатомные катионы образуются, как правило, металлами, а одноатомные анионы — неметаллами (см. 5.5). [c.139]

Комптоновское рассеяние. При комптоновском взаимодействии происходит рассеяние у-квантов на свободных или слабосвязанных электронах. В результате этого процесса образуются рассеянные у-кванты с меньшей энергией и электроны отдачи, получившие часть энергии исходных у-квантов. Электроны, возникающие в процессе комп-тоновского взаимодействия, в зависимости от угла, под которым произошло рассеяние у-кванта, обладают непрерывным энергетическим спектром от нуля до максимального значения, определяемюго уравнением [c.227]

Уменьшение частоты излучения определяется соотношением Н 1 = Ьщ—Е. где Го —частота падающего излучения, VI—частота рассеянного излучения, Е — кинетическая энергия электрона отдачи. Опыт в согласии с теорией показывает, что изменение частоты не зависит ни от сорта атомов (атомного номера рассеивающего вещества), ни от частоты падающего излучения оно определяется только углом, на который отклоняется рассеянный вант. По мере увеличения угла отклонения изменение длины волны возрастает от нуля и достигает максимального значения Д , ==0,0487А при угле отклонения в 180° (квант отбрасывается назад). [c.151]

В результате комптоновско-го рассеяния состав пучка у-лу-чей при прохождении через вещество будет меняться первоначальные у-кванты с данной энергией и импульсом будут заменяться электронами отдачи и рассеянными квантами меньшей энергии. Однако т1роиесс рассеяния не является единственной причиной ослабления первичного пучка у-лучей. Если энергия первичного или рассеянного у-кванта больше потенциала ионизации какой-либо электронной оболочки атома, то может иметь место явление [c.121]

При о,пределении энергий уквантов по электронам отдачи регистрируются только те электроны, которые образуют очень малые углы вылета, по отношению к падающим на радиатор -квантам. В этом случае можно считать, что кванты как бы сталкиваются с электронами радиатора в лоб и между энергией ко мптон-электронов кин и энергией уквантов /IV существует вытекающее из законов лобового столкновения соотношение [c.128]

Определение энергии у-квантов возможно также с помощью сцинтилляционного спектрометра. Последний представляет собой по существу обычный люминесцентный счетчик [например, кристалл Nal(Tl) и фотоумножитель], снабженный радиотехнической аппаратурой, позволяющей измерять распределение возникающих в фотоумножителе электрических имлульсов по величине. Так как интенсивность световой вспышки в широких пределах пропорциональна энергии, теряемой частицей в люминесци-рующей среде, а электронный ток в фотоумножителе лропорцио-нален интенсивности попавшего на фотокатод светового импульса, то определение энергетического спектра заряженных частиц, в данном случае фотоэлектронов и электронов отдачи, сводится к изучению распределения возникающих на выходе умножителя импульсов по их величине. [c.129]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология