Рекомбинация лавинная

Как было сказано выше, в счетчиках Гейгера — Мюллера происходит лавинообразный разряд, вызываемый одной ионизирующей частицей, проникшей в счетчик. Кроме того, быстрые электроны при ударе возбуждают молекулы, стабилизация которых происходит высвечиванием в ультрафиолетовой области. Ультрафиолетовое излучение вызывает образование фотоэлектронов, которые порождают в электрическом поле новые лавины электронов. Новые лавины электронов могут появиться и в результате процесса рекомбинации положительных ионов на катоде. При этом получаются возбужденные молекулы газа, стабилизация которых опять приводит к образованию фотонов и фотоэлектронов. Таким образом, лавинный разряд может продолжаться. [c.336]

В галогенных счетчиках молекулы галогена ответственны за процесс гашения. В этом случае не происходит расходования молекул гасящего газа, так как атомы галогена опять соединяются в молекулы. Собственно многоатомные молекулы или молекулы галогенов не осуществляют гашение, так как гашение разряда происходит за счет образования чехла положительных ионов они препятствуют образованию последующей электронной лавины после рекомбинации на катоде положительных ионов. Поэтому для самогасящихся счетчиков не нужно понижения напряжения в момент рекомбинации положительных ионов. Мертвое, время само-гасящегося счетчика определяется временем собирания на катоде положительных ионов. [c.49]

Нейтрализация положительных ионов на катоде сопровождается появлением в счетчике новых свободных электронов. Эти вторичные электроны могут возникать различными путями. Они либо непосредственно выбиваются ионами из материала катода, либо возникают при фотоэффекте под действием электромагнитного излучения, образующегося при рекомбинации ионов в нейтральные атомы и при переходе возбужденных молекул в основное состояние. Вторичные электроны могут породить новые ионные лавины и обусловить, таким образом, появление ложных импульсов. [c.84]

Для объяснения закономерностей кинетики рекомбинации радикалов в твердой фазе были предложены различные физические модели процесса. Одной из таких моделей является лавинная рекомбинация в тепловой волне , образующейся в результате выделения энергии рекомбинации сначала от одной или нескольких пар и затем, подобно лавине, распространяющейся по твердому веществу [153—157]. Эта модель с удовлетворительными результатами была применена для объяснения рекомбинации атомов азота [153, 155, 157, 158]. В более сложных случаях она оказалась, однако, неприменимой. [c.337]

Замедление скорости накопления радикалов может происходить из-за лавинной рекомбинации. В результате случайной рекомбинации двух радикалов из места рекомбинации распространяется тепловая волна, которая может вызывать рекомбинацию других радикалов, если температура в месте расположения радикалов достаточно высока эта рекомбинация вызывает новую тепловую волну, которая, в свою очередь, приводит к рекомбинации других радикалов, и т. д. В результате возникает лавинный процесс рекомбинации [155—157]. В другой модели взамен рекомбинации в тепловой волне рассматривается рекомбинация в ноле горячих точек, созданных излучением [153, 154, 186]. [c.344]

При выводе фор Мулы (793) не учтена возможность рекомбинации ионов противоположных знаков во внешней области разряда, а также диффузия их в ту и другую стороны от плоскости, проведённой через оси обоих коронирующих проводов. В случае, если рекомбинацией и диффузией ионов во внешней области можно полностью пренебречь, лавины электронов в положительном коронирующем слое составляют как бы непосредственное продолжение лавин отрицательного коронирующего слоя. [c.624]

Механизм распространения разряда вдоль нити довольно сложен, и мы ограничимся указанием, что в нем участвуют как ионы и электроны, так и фотоны, возникающие при рекомбинации ионов с электронами. Весь процесс образования и разряда электронной лавины длится в счетчиках обычных размеров 10 сек. Ионы движутся гораздо медленнее электронов. Нужно 10 сек. для того, чтобы положительные ионы прошли путь от [c.160]

При регистрации излучения са огасящимися счетчиками сопротивление Я выбирается небольшим, чтобы время восстановления потенциала нити было меньше или равно времени собирания положительных ионов на катоде. Как и в случае медленных счетчиков, гашение разряда осуществляется пространственным зарядом положительных ионов. Первая часть разряда при регистрации ядерной частицы происходит совершенно аналогично регистрации в не-самогасящемся счетчике. Однако весь разряд происходит вблизи нити, а не во всем объеме, как в медленном счетчике. После завершения собирания электронной лавины образуется чехол положительных ионов инертного (аргона) и многоатомного газов (этилового спирта). Потенциал ионизации атома аргона больше потенциала ионизации молекулы спирта и поэтому во время движения все положительные ионы аргона в результате столкновения передадут свои положительные заряды молекулам этилового спирта. Другими словалга, к катоду будет подходить только лавина положительно заряженных ионов этилового спирта. Положительно заряженные ионы этилового спирта при рекомбинации на катоде не выбивают электронов и не высвечивают кванты ультрафиолетового излучения. Энергия рекомбинации многоатомных ионов тратится на диссоциацию образовавшихся нейтральных молекул. [c.48]

Атомы газа, возбужденные и ионизированные электронами, при переходе в нормальное состояние и рекомбинации дают люминесцентное излучение — испускают фотоны ультрафиолетового спектра. Последние, попадая на катод, вызывают фотоэффект — вырывают из него новые электроны. При высоких напряжениях (на участке IV) лавино-образование происходит не только под влиянием внешних квантов рентгеновских лучей, но и от фотоэлектронов, вырванных из катода. В результате разряд, возникший в некоторой части прибора, мгновенно распространяется по всему пространству, а после прохождения на электроды первого каскада лавин процесс лавинообразования спонтанно возобновляется. Разряд поддерживается неопределенно долгое время под действием самого поля подобно тому, ак это имеет место в ионной рентгеновской трубке. Рентгеновский квант играет в этом случае лишь роль активатора , дающего первый толчок самостоятельному разряду. [c.166]

П. газового разряд а. При электрич. разряде в газе низкой плотности ионизация производится электронным ударом. При достаточно высоком приложенном напряжении становится возможным размножение электронов по типу цеппой реакции возникает электронная лавина и происходит электрич. пробой газа. Различают электродный и безэлект-родный разряд. В первом большое значение имеют явления на электродах термическая, полевая (автоэлектронная) и вторичная эмиссия электронов. В безэлектродпом высокочастотном разряде концентрация электронов определяется размножением их в электронной лавине и рекомбинацией при тройных столкновениях в объеме и после диффузии на стенки, аналогично концентрации активных центров цепной реакции. [c.21]

Первое явление Драйвестейн объясняет постепенным затуханием электронных лавин при пониженном напряжении (см. гл. ХП1, случай, когда ионизационное нарастание /л<1), второе — свечением, имеющим место при рекомбинации электронов и положительных ионов в объёме газа. Увеличение яркости в этом случае он относит за счёт уменьшения относительной скорости электронов и положительных ионов, способствующего их рекомбинации. [c.388]