Нарастание ионизационное

IX. НАРАСТАНИЕ ИОНИЗАЦИОННОГО ТОКА ПРИ ВВЕДЕНИИ РАДОНА В ЭМАНАЦИОННУЮ КАМЕРУ [c.389]

При переходе от легких элементов к более тяжелым внутри каждой данной подгруппы элементов ионизационные потенциалы уменьшаются. Таким образом, хотя азот, фосфор, мышьяк, сурьма и висмут обладают в наружной электронной оболочке одинаковым числом электронов, прочность связи последних в атоме постепенно убывает при переходе от азота к висмуту. Этим и объясняется давно установленное нарастание металличности самих элементов, ослабление кислотных свойств и нарастание основных свойств их однотипных окислов, гидроокисей, сульфидов и уменьшение устойчивости соединений с металлами или с водородом (например, соединений аммония, фосфония и т. д.). [c.43]

В элементах побочных подгрупп изменение химических свойств в вертикальном направлении имеет свою специфику. В ПШ-под-группе от 8с к Ьа и Ас основные свойства элементов заметно усиливаются от амфотерных (у 5с) к ярко выраженным основным (Са— Ас), затем при достройке и /-подуровней при одном и том же числе слоев с элементами главных (А) подгрупп возрастает влияние увеличивающегося заряда ядра на валентные электроны. Это приводит к тому, что у элементов побочных подгрупп, в атомах которых завершается формирование внутренних слоев, может наблюдаться с увеличением Z возрастание ионизационных потенциалов, уменьшение химической активности, торможение нарастания радиусов атомов, ослабление основных свойств (например, в ряду Си — Ag— Аи). Химическая активность в этом ряду убывает с возрастанием порядкового номера, о чем свидетельствуют значения энергии Г иббса для бинарных соединений этих металлов. На золото сильное влияние оказывает лантаноидное сжатие. [c.92]

Рис. 85. Схема измерения ионизационного нарастания тока для случая, когда начальный ТОК вызывается облучением фотокатода светом.

Вследствие неизбежно ограниченной мощности источника тока и уменьшения II из-за перераспределения потенциала во внешней цепи ионизационное нарастание во всех действительно имеющих место случаях пробегает не максимально возможную кривую /, а расположенную несколько ниже кривую II с точкой устойчивого режима. [c.249]

Рис. 98. Ход изменения ионизационного нарастания а во время лавинного пробоя.

Для ионизационного нарастания будем иметь [c.254]

I искровой разряд—происходит искровой пробой, с точки зрения теории развития самостоятельного лавинного разряда при начальном напряжении короны ионизационное нарастание [c.372]

Таким образом, как следствие рассматриваемой флюктуации плотности разрядного тока, ионизационное нарастание в течение некоторого, хотя и короткого, времени будет больше единицы. За это время, вызванное случайной флюктуацией, увеличение м вызывает дальнейшее увеличение плотности тока, следовательно, и дальнейшее возрастание плотности пространственного заряда и величины JA. Ход изменения а приводит при сравнительно боль- [c.436]

Режим, соответствующий точке Рг (рис. 183), устойчив потому, что при случайном увеличении тока ионизационное нарастание тотчас же становится меньше единицы и плотность тока разряда уменьшается. При случайном уменьшении тока происходит обратное. Сила тока, соответствующего точке Ро, очень велика. Таким образом, качественная теория Роговского хорошо объясняет возрастание тока при пробое и приводит к выводу, что это возрастание не безгранично, как это давала теория Таунсенда (приравнивание пулю знаменателя), а хотя и велико, но всё же конечно. [c.437]

Рис. 183. Ход изменения ионизационного нарастания (х во время пробоя по Роговскому.

Выше, пользуясь представлением об ионизационном нарастании II, мы молчаливо пренебрегали электронами, выходящими из катода, в результате случайных причин ввиду малости числа этих. электронов По по сравнению с общим числом электронов, выходящих из катода при последовательных лавинах i, tu и т. д. В рассматриваемом теперь случае числом электронов По пренебрегать нельзя. Для числа начальных электронов последующе лавины необходимо писать вместо (563) [c.446]

Под ионизационным нарастанием будем понимать отношение чисел п] и Mj. Будем иметь [c.446]

Однако искажение поля пространственными зарядами происходит не только в области ионизации (от нуля до d), где развивается самостоятельный разряд, но и во внешней области. Это искажение происходит в сторону увеличения напряжённости поля во внешней области разряда. По мере развития пробоя на коронирующий слой приходится всё меньшая и меньшая доля общего напряжения, приложенного к разрядному промежутку. Вследствие этого ионизационное нарастание сперва перестаёт увеличиваться, а затем вновь уменьшается до значения единица, и режим разряда становится устойчивым при сравнительно слабом токе. Для поддержания более сильного тока нехватало бы напряжения, приходящегося на коронирующий слой. Поэтому кривая, пробегаемая ионизационным нарастанием х, не имеет такого высокого максимума, как в случае плоских электродов, когда на область развития электронных лавин приходится почти полностью напряжение между электродами. [c.599]

При увеличении разности потенциалов между электродами сверх начальной разряд получает возможность развиваться область коронирующего слоя расширяется, и сила разрядного тока увеличивается, пока одновременно имеющий место рост напряжённости поля во внешней области вновь не сбалансирует, это увеличение. При том напряжении, наложенном на разрядный промежуток, при котором область ионизации — коронирующий слой — доходит до противоположного электрода (если он не коронирует) или до коронирующего слоя у второго электрода, исчезает причина, ограничивающая возрастание с увеличением тока. Ионизационное нарастание вследствие какого-либо толчка, вызванного случайной флюктуацией тока, вновь пробегает такую же кривую с высоким максимумом, как и в случае разряда между плоскими электродами, и мы имеем переход разряда в дуговой или [c.599]

Можно предположить, что первое нарастание величины ионизационного тока связано с газовой реакцией, во время которой образуются зародыши углерода и какие-то промежуточные продукты (химическая ионизация), а второе связано с реакцией распада ацетилена на углеродных частичках (изменение электропроводности за счет появления большого количества углеродных частиц), что подтверждает предположения, высказанные Теснером [c.15]

Характер изменения химических свойств на протяжении одного периода в направлении уменьшения основных и нарастания кислотных свойств находится в согласии с постепенным ростом ионизационных потенциалов атомов от относительно небольшого значения у первых элементов периода до максимального значения у инертного газа. [c.90]

Однако нет необходимости ждать, пока наступит равновесие. Ионизационный ток, вызываемый равновесным количеством радия, можно вычислить по кривой нарастания активности данной пробы, для чего необходимо иметь по крайней мере два измерения той же пробы, отличающиеся друг от друга по времени. Ионизационный ток, вызываемый равновесным количеством радия Е, вычисляется из двух измерений по формуле [c.41]

VIII. Накопление радона IX. Нарастание ионизационного тока при введении радона в эмана-ционную камеру. . [c.6]

Металлизацию связи в полупроводниках мы понимаем как ослабление связи электронов внутри ковалентных мостиков, размывание последних, более или менее сильное в зависимости от атомного номера. Вследствие этого энергия активации валентных электронов уменьшается, но не исчезает. Переход электронов в состояние электронного газа наступает обязательно во всех кристаллохимических группах полупроводников с увеличением атомного веса элементов, когда вещество кристаллизуется в другой структуре и приобретает свойства металла. При сопоставлении изменения свойств в рядах соединений-аналогов со свойствами атомов, их образующих, мы обратили внимание на то, что при переходе в рядах аналогов от одной кристаллической структуры к другой очень сильно меняются такие энергетические характеристики атомов (или точнее остовов атомов), как суммарный групповой ионизационный потенциал и константа электросродства. Позже мы вернемся к этим характеристикам. Изменение свойств веществ в изоэлектронных рядах, о чем сообщалось ранее [1], свидетельствует о нарастании нонности связи также в пределах основного, ковалентного типа взаимодействия. Так, например, внешний вид веществ от простого вещества IV группы до соединения А В меняется таким образом, что вещества становятся все-больше и больше похожи на соли, цвет их становится более светлым.. В соответствии с цветом, а следовательно, с оптическими свойствами меняются и ширина запрещенной зоны и другие свойства, что, естественно, следует из увеличения разницы в химической природе компонентов. [c.98]

Отношение 1шзывают ионизационным нарастанием можно пренебречь пространственными зарядами, [c.247]

Таким образом, как следствие флюктуация плотности разряд ного тока ионизационное нарастание в течение некоторого, хотя 1С короткого времени будет больше единицы. За это время вызван [ое случайной ф.пюктуацией увеличение п вызывает дальнейше о увеличение плотности тока, а следовательно, и дальнейшее возрастание плотности пространственного заряда, искажения поли [c.248]

Первое явление Драйвестейн объясняет постепенным затуханием электронных лавин при пониженном напряжении (см. гл. ХП1, случай, когда ионизационное нарастание /л<1), второе — свечением, имеющим место при рекомбинации электронов и положительных ионов в объёме газа. Увеличение яркости в этом случае он относит за счёт уменьшения относительной скорости электронов и положительных ионов, способствующего их рекомбинации. [c.388]

Когда при увеличении 1) ионизационное нарастание. начинает приближаться к единице, плотность тока, согласно (479), сильно увеличивается. Так как электроны передвигаются в электрическом поле много быстрее положительных ионов, то они быстро уходят из разрядного промежутка. Медленно передвигающиеся к катоду положительные ионы образуют в разрядном промежутке положительный пространственный заряд, искажающий поле. Распределение потенциала между катодом и анодом при наличии этого пространственного заряда будет изображаться уже не прямой ОА, а кривой ОВ1Л, которую Роговский апрокси-мирует ломаной ОА1А. При такой замене, очень близко соответствующей действительному положению дел, анод как бы перемещается из А в Аи Обозначая расстояние от катода до нового условного анода через находим для ионизационного нараста- [c.435]

По Таунсвнду-Роговскому пробой имеет своей причиной увеличение ионизационного нарастания неразрывно связанное с Y-пpoцe aми на катоде.. Поэтому природа катода должна играть существенную количественную роль в процессе пробоя. Между тем оказалось, что при атмосферном давлении напряже- [c.548]

В ряде работ з- по изучению дефлаграционного распада ацетилена в показаниях ионизационных датчиков с использованием шлейфов высокой чувствительности на осцил-лограм.мах были отмечены два максимума и спад величины ионизационного тока. На фотографиях пламени видно, что зона химической реакции в ацетилене имеет значительную протяженность и различные яркости свечения то ширине зоны. На фоне засвеченного участка отчетливо видно начало зоны—первая яркая полоса, которая сменяется широкой областью более слабого свечения, заканчивающейся также достаточно яркой границей (конец зоны). При совмещении во времени записи ионизационного тока и распространения пламени видно, что первой полосе отвечает первое повышение, а последней — резкое нарастание величины ионизационного тока. [c.15]

Франка—Кондона). Если выброшенный электрон находится на связывающей орбитали, то начальная конфигурация полученного иона отличается от конфигурации его основного состояния, поскольку одно или несколько межатомных расстояний в этом ионе оказываются меньше, чем в равновесной конфигурации. Колебательное возбуждение индуцируется и в том случае, когда электрон находился на разрыхляющей орбитали, поскольку при удалении электрона с такой орбитали некоторые ядра оказываются дальше друг от друга, чем в равновесной конфигурации иона. Рассмотрение кривой эффективности ионизации позволяет установить, с какой орбитали (связывающей, несвязывающей или разрыхляющей) был удален электрон. Только во втором случае ионизационный порог соответствует адиабатическому потенциалу ионизации. В противном случае адиабатический потенциал меньше, чем наблюдаемое пороговое значение энергии. Переходы на более высокие колебательные уровни иона увеличивают наклон кривой (см. схему на рис. 1). Если электрон уходит со связывающей или разрыхляющей орбитали, то нарастание ионного тока происходит медленно, и в некоторых случаях удается оценить колебательные переходы по изменениям наклона кривой эффективности ионизации. Тогда адиабатические потенциалы ионизации можно определить, пользуясь принципом Франка—Кондона. [c.48]

Полученные значения для ионизационного тока пересчитывались на равновесие с помощью таблиц для нарастания эманации радия со временем. Время накопления энамации вычислялось как разность между концом циркуляции и концом первого продувания. [c.302]

Полупроводниковые детекторы обладают многими преимуществами перед другими счетчиками ядерных частиц основными из них являются хорошее энергетическое разрешение (примерно в 3 и 10 раз лучше, чем для газонаполненных ионизационных камер и сциптилляционных счетчиков соответственно), их линейность в зависимости от энергии различных частиц, малые времена нарастания импульса. До сих пор они использовались главным образом для спектроскопии протонов, дейтронов, а-частиц, осколков деления и различных тяжелых ионов однако с получением методики, основанной на дрейфе лития, существенно возросла их значимость для спектроскопии электронов и у-квантов. Компактность I полупроводниковых детекторов, их нечувствительность к низким темпера- турам и магнитным полям позволяют использовать эти приборы в самых различных целях, I [c.144]

При переходе слева направо от одного элемента к другому, т. е. с увеличением порядкового номера, наблюдается медленное изменение химических свойств — уменьшение металлических и нарастание кислотных свойств. Малое часло электронов во внешнем энергетическом уровне и низкий ионизационный потенциал обусловливают металлические свойства этих элементов и их соединений с низкой валентностью. Таким образом, свойства простых веществ и свойства соединении двух-и трехвалентных хрома, молибдена, вольфрама резко отличаются от свойств халькогенов и их соединений с низшей валентностью. [c.241]

Реакция эта идет, как следует из данных [9, 265], через атомы N (см. табл. 3.23). Нами была проведена оценка характерного времени нарастания концентрации N в ударной волне с использованием коэффициента скорости дезактивации этого состояния (см. стр. 133). Оказалось, что заселенность N к концу ионизационной релаксации может отличаться от равновесной в четыре раза. Следовательно, измеренная скорость ассоциагив-1Н0Й ионизации может быть занижена во столько же раз. Этим может объясняться наблюдаемое отличие экспериментальных данных [252, 253] от расчетов [9, 265, 272]. Аналогичные систематические погрешности возможны и при расчетах течения в экспериментах [249, 262, 263]. [c.187]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология