Позитроний

Антиэлектрон был обнаружен в 1932 г. американским физиком Карлом Дэвидом Андерсоном (род. в 1905 г.) во время исследования космических лучей . Когда космические лучи сталкиваются с ядрами атомов в атмосфере, то при этом образуются частицы, которые отклоняются в магнитном поле на такой же угол, что и электроны, но в противоположном направлении. Частицы такого рода Андерсон назвал позитронами. [c.172]

Было установлено, что могут существовать такие своеобразные атомы, у которых отрицательно заряженные ядра, содержащие антипротоны, окружены положительно заряженными позитронами. Естественно, что такое антивещество не может долго существовать ни на Земле, ни, вероятно, даже в пределах нашей Галактики, поскольку при контакте вещества с антивеществом они аннигилируют (уничтожаются), высвобождая огромное количество энергии. И все-таки астрономы задаются вопросом, не могут ли существовать Галактики, построенные из антивещества Если такое возможно, то обнаружить такие Галактики будет очень трудно, [c.172]

Для ядер, у которых число нейтронов меньше числа протонов, характерен позитронный распад, т. е. распад с выделением позитрона (Р "-частицы). Позитрон — элементарная частица с элементарным положительным зарядом и массой электрона. р-Распад является следствием превраш,ения одного протона в нейтрон [c.658]

I. Взаимодействие электрона и позитрона [c.345]

Величина Сд в табл. X, 2—это энергия, сконцентрированная в массах электронов и позитронов, образовавшихся в 1 см из излучения с поглоще- [c.345]

Таблица X, 2 Равновесие электронов и позитронов

Уравнения ядерных реакций (в том числе и реакций радиоактивного распада) должны удовлетворять правилу равенства сумм индексов а) сумма массовых чисел частиц, вступающих в реакцию, равна сумме массовых чисел частиц — продуктов реакции при этом массы электронов, позитронов и фотонов ие учитываются б) суммы зарядов частиц, вступающих в реакцию, и частиц—продуктов реакции, равны между собой. [c.50]

Искусственные ядерные превращения осуществляются путем бомбардировки атомов различными быстро летящими частицами, а именно протонами, нейтронами, а-частицами, дейтронами и реже электронами и позитронами. [c.67]

Кобальт 2 Со теряет позитрон, и полученный радиоизотоп претерпевает дальнейшее превращение посредством АС-захвата. Написать уравнения реакций. [c.69]

Выберите одну из следующих субатомных частиц и рассмотрите, как ученые узнали о ее существовании и свойствах (протон, нейтрон, электрон, нейтрино, кварк, пи-мезон, позитрон или глюон). Каковы практические результаты таких научных исследований (если они вообще имеются) [c.318]

Следующее у )авнение предположительно описывает суммарный процесс, происходящий на Солнце. Излучаемой частицей является позитрон — элементарная частица с массой электрона, но несущая положительный заряд. [c.343]

Ядерный распад. Устойчивые и радиоактивные изотопы. Испускание а-частиц, Р-частиц и позитронов. Захват орбитального электрона. Период полураспада. [c.404]

В цервой реакции происходит испускание а-частицы и превращение полония в свинец. Во второй и третьей реакциях один протон в ядре превращается в нейтрон. Во второй реакции это сопровождается испусканием позитрона ( ), частицы с массой электрона, но с единичным положительным зарядом [c.411]

Распад, или испускание позитрона Изотоп углерода-11 распадается с испусканием позитронов [c.412]

При испускании позитрона, как и при электронном захвате, порядковый номер ядра уменьшается на единицу. [c.413]

Изотопы, расположенные на рис. 23-4 справа и ниже области наибольшей устойчивости, могут достичь этой области, теряя электроны. Распад таких ядер происходит, как правило, с испусканием р -излучения. Изотопы, расположенные слева и выше области устойчивости, могут распадаться с образованием устойчивых изотопов в результате электронного захвата или испускания позитронов. В области выше 2 = 80 преобладает испускание а-частиц. При р -испускании изотоп смещается на диаграмме по диагонали вверх и налево на один квадратик электронный захват либо испускание позитрона смещают изотоп в противоположном направлении, вниз и направо на один квадратик. При испускании а-частицы изотоп переходит вниз и налево на два квадратика, приблизительно вдоль линии наибольшей устойчивости. Такой тип распада характерен для атомов, находящихся за пределами области устойчивости на рис. 23-4. [c.417]

Захват электрона или испускание позитрона [c.418]

Рис. 23-4. Области существования устойчивых изотопов (цветные точки) и радиоактивных изотопов (черные точки) в зависимости от имеющегося у них числа протонов, р или 2, и числа нейтронов, п. По обе стороны от линии устойчивости изотопов расположены области радиоактивных изотопов. Радиоизотопы, лежащие на графике выше полосы устойчивости, распадаются с образованием устойчивых изотопов в результате электронного захвата (/ -захвата) или испускания позитрона (р ). Радиоизотопы, лежа-

Ядра могут самопроизвольно распадаться в результате электронного захвата, испускания электрона или позитрона и испускания а-частицы. [c.435]

Составьте уравнения каждого из следующих ядерных процессов а) испускание позитрона изотопом б) испускание электрона изотопом [c.437]

При столкновении электрона и позитрона происходит их аннигиляция с образованием массы фотонов равной энергии. Какова длина волны этих фотонов [c.438]

Р испускание позитрона или захват электрона Р испускание позитрона или захват электрона Р испускание электрона [c.563]

Во многих случаях конфигурацию можно рассматривать как эквивалентную (/, если исходить из вырожденных состояний, обусловленных положительной дыркой, имеющейся в (/ -конфигурации. Можно представить (/ как (/ с позитроном, способным аннигилировать с любым из десяти электронов. Эта концепция носит название форма- [c.66]

При больших энергиях фотонов в кулоновском поле ядер образуются электронно-позитронные пары. Возникающей паре передается энергия фотона за вычетом энергии покоя пары, равной 2 = =1,022 МэВ. Указанное значение энергии является порогом для этого процесса. Сечение процесса образования пар медленно растет в области энергий от 1,02 до 4 МэВ, а затем возрастает в логарифмической зависимости от энергии. Нестабильность позитрона в среде приводит к его аннигиляции с испусканием в большинстве случаев двух фотонов с энергией 0,511 МэВ. Сечение образования пар пропорционально 2 + 2, где первый член отвечает ядерным процессам, а второй - процессам в поле электронов. [c.45]

Характер взаимодействия ионизирующего излучения е веществом определяется параметрами частиц и свойствами вещества. При взаимодействии заряженных частиц со средой основной причиной потерь энергии являются столкновения с атомами (электронами и ядрами), приводящие к ионизации и многократным рассеяниям. Потеря энергии электронами происходит также в результате радиационного торможения, а для тяжелых частиц (протон, а-частица) - потенциального рассеяния на ядрах и ядерных реакций. При взаимодействии 7-излуче ния со средой потеря энергии объясняется Комптон-эффектом (рассеяние 7-кванта на электронах), фотоэффектом (поглощение у-кванта с передачей энергии электрону), образованием электронно-позитронных пар (при энергиях V-квантов 1,02 МэВ) и ядерных реакций (при 10 МэВ). [c.107]

Современное учение о материи отражает ее дискретность, поскольку любое тело и любое поле составлены из элементарных тел и элементарных полей — так называемых микрочастиц и микрополей. Все многообразие макрообъектов (веществ и полей) возникает из м)югообразия возможных сочетаний ограниченного числа (нескольких десятков) качественно различных микрообъектов, например электронов, позитронов, протонов, нейтронов и т. п. [c.5]

При позитронном распаде заряд ядра уменьшается на единицу, а массовое число (как и при Р -распаде) не изменяется. Примером р""-заспада является превраш,ение легкого изотопа углерода-И в изотоп бора-11 [c.658]

В случае уквантов с энергией больше 1,02 Мэе (Х<10 2 А) более вероятен третий процесс — образование пар. Фотон при этом превращается в пару электрон — позитрон. Так же, как и при фотоэлектрическом эффекте, при образовании пар происходит полное исчезновение фотона. [c.260]

Позитронный распад. р+-Частица — позитрон (е+) — обладает массой электрона и зарядом, равным заряду электрона, но противоположным по знаку. Позитрон-ному распаду предшествует ядериый процесс р + Число протонов в ядре при позитронном распаде уменьшается на единицу, а массовое число не изменяется. Образующееся ядро — изобар исходного ядра — принадлежит элементу, смещенному от материнского элемента на одну клетку к началу периодической системы . [c.49]

Наблюдавшиеся явления Ирен Кюри и Фредерик >Колно-Кю 1И о яснили тем, что под влиянием бомбардировки ядер а-части-цамн сперва образуются новые неустойчивые ядра, которые за ем распадаются с испусканием позитронов. Например, в случае ялю-миния процесс протекает в две стадии [c.110]

Пример. Написать уравнения ядерных реакций, происходящих при бомбарди ровке зВе а-частицами, в результате которой выбрасывается нейтрон и получается искусственный радиоизотоп азота. Последний, теряя позитрон, образует устойчивын изотоп углерода. [c.68]

Превращение протона в нейтрон может происходить не только путем выделения позитрона, но и путем захвата ядром атома собственного электрона. Это явление получило название- электронного захвата. Чгще всего происходит /(-захват, т. е. захват электрона из ближайшего к ядру уровня К. Относительно реже встречается захват электрона с уровня I ( -захват). [c.68]

Массы атомов N3 и loNe равны (соответственно 21,994435 и 21,991385 а.е.м.). Возможен ли, в энергетическом смысле, распад Na с образованием N6 в результате испускания позитрона [c.438]

При прохождении фотонов через среду возможны следующие процессы взаимодействия с веществом фотоэлектрический эффект, компто-новское (некогерентное) рассеяние, образование электронно-позитрон-ных пар, томпсон-рэлеевское (когереятное) рассеяние, флуоресценция, тормозное излучение, аннигиляционное излучение, когерентное излучение на молекулах, потенциальное (дельбруковское) рассеяние, томпсоновское рассеяние на ядрах, ядерное резонансное рассеяние, ядерный фотоэффект [33]. Наиболее важными для технологии являются первые три явления. [c.43]

Бета-частицы — это поток электронов пли позитронов. Пробег р- ча стиц в воздухе зависит от их энсргни и достигает для некоторых веществ 6—8 м. [c.163]

Искусственно получаемые да (радиоактивные) изотопы расположились бы на рис. 9 по обе стороны полосы устойчивых изотопов, причем атомы, выделяющие электроны (Р -радива ктив-ные), располагаются влево и выше этой полосы, а атомы, выделяющие позитроны (р+-радио-активные), — вправо и вниз от нее (позитронами называются частицы, аналогичные электрону, но обладающие не отрицательным, а положительным по знаку зарядом). [c.52]

Химия (1978) -- [ c.606 ]

Химический энциклопедический словарь (1983) -- [ c.453 ]

Большой энциклопедический словарь Химия изд.2 (1998) -- [ c.453 ]

Введение в радиационную химию (1963) -- [ c.38 ]

Общая химия ( издание 3 ) (1979) -- [ c.49 ]

Радиохимия (1972) -- [ c.293 , c.298 ]

Неорганическая химия (1979) -- [ c.193 ]

Общая химия (1974) -- [ c.726 ]

Общая и неорганическая химия (1994) -- [ c.7 ]

Основы общей химии Том 2 Издание 3 (1973) -- [ c.552 , c.571 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология