Позитроны источники

И. Кюри и Жолио (1934) открыли явление искусственной радиоактивности. Ученые обнаружили, что после облучения бора а-частицами он становится радиоактивным. Им было установлено, что излучение состоит из нейтронов и позитронов. Источником последних являлся радиоактивный изотоп азота N1 по реакции [c.21]

Природный натрий состоит только из одного изотопа — с массовым числом 23. Известны шесть радиоактивных изотопов этого элемента, причем два из них представляют значительный интерес для науки. Натрий-22, распадаясь, излучает позитроны — положительно заряженные частицы, масса которых равна массе электронов. Этот изотоп с периодом полураспада 2,58 года используют в качестве позитронного источника. А изотоп натрий-24 (его период полураспада — около 15 часов) применяют в медицине для диагностики и для лечения некоторых форм лейкемии — тяжелого заболевания крови. [c.181]

После удаления источника а-лучей испускание нейтронов прекращается сразу. Напротив, испускание позитронов продолжается, причем интенсивность его уменьшается по закону радиоактивного распада ( 1). Отсюда следовало, что рассматриваемая реакция протекает в две стадии сначала по схеме [c.519]

СИНХРОТРОННОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ (магнитотормозное излучение), электромагн. излучение, испускаемое заряженными частицами, движущимися в однородном магн. поле по искривленным траекториям с релятивистскими скоростями. С. и. впервые наблюдалось в синхротроне (отсюда назв.). Осн. источники С. и.-ускорители и накопители электронов и позитронов. [c.357]

Специальных требований к виду, форме и размеру образцов для исследования не существует. Это может быть жидкость или твердое вещество, последнее в виде пленки, порошка или волокон. Важно, чтобы все позитроны, испускаемые источником, задерживались и аннигилировали в образце. Поэтому образец должен быть достаточно толстым и иметь поверхностную плотность более [c.306]

Сцинтилляторы, которые наиболее часто применяются для гамма-спектрометрии, представляют собой одиночные кристаллы йодида натрия, активированного таллием. Сцинтилляционные спектры гамма-излучения состоят из одного или более острых характерных фотоэлектрических пиков, соответствующих энергиям источника гамма-радиации. Поэтому эти спектры полезны для идентификации, а также для обнаружения гамма-излучающих примесей в препарате. Кроме характерных пиков, в спектре обычно имеются и другие пики, обусловленные вторичным воздействием радиации на сцинтиллятор и его окружение, таким, как обратное отражение, аннигиляция позитронов, суммирование совпадений и флуоресцентные рентгеновские лучи. Кроме того, в результате рассеяния гамма-фотонов в сцинтилляторе и окружающих материалах возникают щирокие полосы, известные как спектры Комптона (эффект Комптона). Калибровка прибора производится с помощью известных образцов радиоактивных изотопов, энергетические спектры которых определены. Форма спектров будет различной в зависимости от используемых приборов это определяется различной формой и размерами кристаллов, применяемыми защитными материалами, расстоянием между источником излучения и детектором, а также типами дискриминаторов, используемых в амплитудных анализаторах импульсов. При использовании спектра для установления подлинности радиоизотопов необходимо сравнивать спектр исследуемого образца со спектром известного вещества, радиоактивность которого измерена тем же прибором и при тех же условиях. [c.78]

Ядерная медицина, базирующаяся на использовании радиоактивных изотопов в форме радиофармацевтических препаратов (РФП), источников излучения закрытого типа, а также на внешнем облучении, позволяет проводить многие исследования, диагностические и терапевтические процедуры лучше, проще и быстрее, чем любые другие традиционные методы. В некоторых случаях методам ядерной медицины вообще нет альтернативы. Эффективность этих методов основана на достижениях таких фундаментальных наук, как ядерная физика, химия, биология, а также результатах развития техники ускорителей и новых диагностических систем (сцинтиляционные камеры, однолучевые и позитрон-эмиссионные томографы, низкоэнергетические детекторы типа многопроволочных камер и т.д.). В настоящее время для научно-исследовательских, диагностических и терапевтических целей применяют около 200 различных радиоактивных изотопов, период полураспада которых составляет от нескольких минут до нескольких лет. Эти изотопы имеют преимущественно искусственное происхождение за счёт образования в реакциях взаимодействия заряженных частиц или нейтронов с веществом мишени. Радиоактивные изотопы получают в ядерных реакторах (реакторные изотопы), на ускорителях (циклотронные изотопы) и с помощью генераторов короткоживущих изотопов (генераторные изотопы). Некоторые изотопы, в основном изотопы долгоживущих и трансурановых элементов, могут быть получены при переработке отработавшего ядерного топлива. [c.548]

Во всех измерениях детекторы были расположены вдоль одной оси и расстояние между наружными поверхностями кристаллов равнялось 1,6 см. Источники размещали но оси прибора между кристаллами точно на середине. На данном этапе угловую корреляцию не изучали и ие использовали. Установка угла 180° для позитронных излучателей Сн очевидно, является правильной. [c.148]

Ирен Кюри и Фредерик Жолио-Кюри обнаружили, что некоторые легкие элементы — бор, магний, алюминий — при бомбардировке их а-частицами испускают позитроны. Они же установили, что если убрать источник а-частиц, то испускание позитронов прекращается не сразу, а продолжается еще некоторое время. Это значит, что при бомбардировке а-частпцами образуются какие-то радиоактивные атомы, обладающие определенной продолжительностью жизни, но испускающие не а-частицы и не электроны, а позитроны. Таким образом была открыта искусственная радиоактивность." [c.110]

Во что же должен превращаться изотоп Р если в самом деле именно он является источником позитронов Применим тот же прием к гипотетической второй стадии процесса образовавшееся в результате первой стадии неустойчивое ядро отщепляет позитрон [c.472]

Примеиеиие. Н. и его сплавы с К-жидкие теплоносители, в частности в ядерных реакторах. Пары Н. используют для наполнения газоразрядных ламп сплавы Pb-Na-B произ-ве РЬ(С2Н5)4, для изготовления подшипников. Н. применяют как модификатор алюминиевых и др. сплавов, восстановитель в металлургии (в произ-ве Ti, Zr, Та), орг. синтезе (как сам И., так и его амальгама), для получения соед. Na, как катализатор в синтезе бутадиенового каучука. Амальгаму Na используют при получении NaOH высокой чистоты изотоп Na-для радиологич. лечения нек-рьк форм лейкемии и в диагностич. целях. Изотоп Na-позитронный источник. [c.179]

Метод определения времени жизни, основанный на измерении длительности суп1ествования позитрона. В этом методе источником позитронов служит изотоп 2 Na в форме Na I. Одновременно с позитроном источник испускает также v-квант. Аннигиля-ционные фотоны регистрируются двумя разными Детекторами. Разделение во времени сигналов от двух детекторов определяет время жизни позитрона. [c.305]

Фредерик Жолио-Кюри и Ирен Кюри в 1934 г. открыли искусственную радиоактивность. Ими было обнаружено, что при бомбардировке а-частицами (гелионами) легкие элементы испускают позитроны е+. Причем если источник гелионов убрать, то испускание позитронов не прекращается. А это свидетельствует об образовании каких-то новых атомов. Ha-пример [c.43]

Хотя после этих первых опытов наблюдалось большое число других ядерных превращений, только лишь в 1934 г. было выяснено, что некоторые из этих конечных ядер сами радиоактивны. Наблюдая за результатами ядерной бомбардировки различных легких элементов альфа-частицами от источника Ро, Кюри и Жолио отметили появление позитронов, кроме ол<идавшихся протонов и нейтронов, как результат (а, п)- и (а, р)-реакций. Продолжая исследования, они показали, что позитроны испускаются в результате радиоактивного распада частиц, имеющих измеримый период полураспада. На основе таких опытов был сделан вывод, что искусственно создан новый радиоактивный образец. При бомбардировке алюминия альфа-частицами образовался изотоп Р по (а, )-реакции. Изотоп Р затем распадался, испуская позитрон и образуя изотоп 81. Процессы могут быть представлены следующим образом [c.413]

Ка, ТЬ, Ра, и), трансурановых элементов, водородоподобных атомов (мюоиия, позитрония), т. и. мезоатомов (см. Мезонная химия). Прикладная Р. включает технологию ядерного горючего, синтез меченых соедпнений и примеи. радионуклидов в качестве индикаторов (см. Меченые соединения) и источников излучения и энергии. Радиоактивность изучаемых Р. в-в позволяет использовать специфич. высокочувствительные методы измерения их количеств и заставляет применять особую технику для безопасной работы. [c.491]

Самый эффективный источник Я. э.— аннигиляция частиц и античастиц. В этом случае изменение массы покоя близко к 100%, т. к. конечные продукты аннигиляции — самые легкие из заряженных частиц (электроны, позитроны и лишенные массы покоя нейтрино и фотоны). Перепек тивы практич. использ. этого источника Я. э. пока не ясны из-за отсутствия сведений о наличии антивещества во Вселенной и экономически выгодных способов его получения на Земле. См. также Ядерное горючее. [c.725]

Источник позитронов можно легко получить испарением воды из капли 22Na l, помещая остаток между двумя тонкими листочками из металла или полимера. Если такие листочки достаточно тонкие, то в них аннигилируют не более 20% позитронов. Радиоактивность такого источника не превышает 50 мКи, и нет необходимости в специальной защите. [c.305]

При помощи эмиссионной компьютерной томографии (ЭКТ) можно получить пространственное в заданной плоскости распределение радиоактивного изотопа, введенного в организм пациента. В отличие от рентгеновской компьютерной томофафии (РКТ), методы которой позволяют получать анатомическую структуру объекта, в методах ЭКТ регистрируется распределение специально вводимых в организм человека радиоактивных веществ, концентрация которых характеризует различные физиологические функции. Существуют два варианта реализации методов ЭКТ - однофотонная (ОЭКТ) и позитронная (двухфотонная) (ПЭКТ). Эти два метода отличаются друг от друга и от РКТ по способам определения направления л а. В РКТ источником излучения является точка - резко сфокусированное пятно на аноде рентгеновской трубки. Поэтому направление луча однозначно определяется положением источника излучателя и детектора. В методах ЭКТ положение источника заранее неизвестно. Именно оно и подлежит определению. [c.192]

Была облучена металлическая медь. После прекращения ее радиоактивности образец растворили-в азотной кислоте. Затем добавили известные количества N10 и 2пО, обогащенных электромагнитным методом. После этого из раствора выделили никель и цинк и провели их масс-спектрометрический анализ. Такое прямое измерение количеств дочерних никеля-64 и цинка-64 дает для фактора разветвления величину 1,62 0,11. Главным достоинством метода является его чувствительность при обнаружении распада вследствие ЛГ-захвата однако метод не позволяет различить такой распад и распад с испусканием позитрона. При распаде европия-152 образуются гадолиний и самарий. В этом случае Хейден, Рейнольдс и Инграм [35] избежали необходимости химического разделения, использовав различие летучестей этих элементов. Когда образец нагревали в источнике с поверхностной ионизацией, то относительные интенсивности пиков положительных ионов этих трех элементов изменялись со временем были измерены величины всех пиков в различные моменты времени, которые затем были использованы для составления системы линейных уравнений, решение которой дает элементарный состав смеси. [c.118]

Влияние вторичных эффектов, как, например, рассеянных комптоновских фотонов, квантов, возникающих при аннигиляции, а также фотоэлектронов и комптоновских электронов, образующихся в поверхностных слоях, может быть очень существенным. Так, в случае у-лучей с высокой энергией, когда в результате образования пар появляются позитроны, всегда имеется излучение, обусловленное анни-ГИЛЯЩ16Й, а также рассеянные комптоновские фотоны. При экранировке счетчиков р-лучей для уменьшения фона надо учигьшать, что внутренняя поверхность свинцового экрана является более интенсивным источником фотоэлектронов и комптоновских электронов, чем вещества с низким атомным номером, которые поэтому и следует применять для экранировки чувствительных частей электронных счетчиков. [c.48]

Когда происходит одновременная регистрация каскадных у-квантов, в спектре возникает суммарный пик. За счет образования суммарного пика интенсивность каждой линии в у-спект-ре уменьшается и, следовательно, в распределении амплитуд импульсов вносятся значительные искажения, которые называются эффектом суммирования. Особенно значительный эффект суммирования наблюдается для малых энергий у-квантов, находящихся в каскаде и при хорошей геометрии расположения источника. Итак, аппаратурная линия сцинтилляционного у-спектрометра при малых энергиях первичного у-излучения обусловлена пиком полного поглощения, непрерывным комптоновским распределением, пиком обратного рассеяния, пиком характеристического рентгеновского излучения от материала защиты, краевым эффектом и эффектом суммирования. Все эти эффекты нужно иметь в виду, когда производят расшифровку спектров от многокомпонентного у-пренарата. Если энергия у-квантов больше порога образования пар, эффекты обратного рассеяния и выход характеристического рентгеновского излучения иода из кристалла Nal(Tl) становятся несущественными. При энергии у-квантов 3 Мэе и выше становится заметным рост утечки фотоэлектронов и радиационных потерь, связанных с уходом из кристалла у-квантов тормозного излучения и все большую роль начинает играть эффект образования пар. При энергии моноэнергетического у-излучения больше порога образования пар на аппаратурной линии можно наблюдать следующие пики 1) пик полного поглощения с энергией 2) пик с энергией Е- —2/ПоС , соответствующий вылету обоих анниги-ляционных квантов из кристалла с одновременной полной потерей всей кинетической энергии электрон-позитронной пары, этот пик называется пиком вылета двух у-квантов или пиком двойного вылета 3) пик с энергией Е —гпос , соответствующий [c.74]

Весьма своеобразную область представляют исследования химических реакций позитрония Рз в водных растворах. При помещении источника позитронов — тонкостенной запаянной ампулы с препаратом Ма — в сосуд, заполненный растворами различных солей, наблюдалось заметное изменение скорости Зу-аниигиляции по сравнению с ее скоростью в воде [45]. Реакция между позитронием и положительным ионом подобна реакции, происходящей при замещении одного метаЛла другим из раствора его соли [c.38]

Радиационная химия из чает химические явления, протекающие в веществе под воздействием радиации достаточной энергии. Сюда относятся частицы, испускаемые неустойчивыми ядрали при их радиоактивном распаде а-, Р -, п и р.Используются также рентгеновские и улучи. Особенно широко на практике применяется р-излучение. Его источником часто служит изотоп Со-60 5,263 года). Иногда пользуются позитронами. Один из важных источников их изотоп К а-22 (т /з 2,62 года излучение на 90,6% составляет Р ). [c.23]

ГАММА-ЛУЧИ ( -лучв ) — электромагнитное излучение с очень коротким11 длинами волн (от 1 Л и меньше), испускаемое атомными ядрами в результате естественных и искусственных превращений или возникающее вследствие торможения заряженных частиц, аннигиляции пар частиц (напр., электронцо-позитрон-ной пары) и т. д. Г.-л. проявляют себя не только как электромагнитные волны, но также и как поток частиц (т. н. у-квантов), причем волновые свойства (дифракция, интерференция) проявляются лишь у самых длинноволновых Г.-л., корпускулярные же свойства их выражены более отчетливо (фотоэффект, компто-новское рассеяние). Энергия Г.-л. (у-квантов) выражается как hv, где к— постоянная Планка, а V — частота электромагнитной волны. Естественные радиоактивные источники испускают Г.-п. с энергией до нескольких Мэе в ядерных реакциях можио получить Г.-л. с большей энергией. Г.-л. с порядка сотен Мэе и даже ок. 1 Бее получаются при торможении электронов на ускорителях заряженных частиц. [c.402]

Как показали опыты Б. С. Джелепова и И. А. Власова, аннигиляция обычно происходит после почти полной остановки позитрона в веществе. Образовавшиеся фотоны с энергией тоС ==. = 0,51 Мэе каждый разлетаются в прямо противоположном направлении. Следовательно, аннигиляция является источником у-излучения с энергией гпос , обладающим высокой степенью монохроматичности. Среднее время жизни позитрона в концентрированном веществе порядка 1,5-10- о сек, что примерно в 300 раз больше времени, необходимого для замедления позитрона до тепловых скоростей. [c.104]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология