Электрон собственный

Спиновое квантовое число отражает наличие у электрона собственного момента движения. Проекция собственного момента количества движения электрона на избранное направление (например, на ось z) и называется спином. Спиновое квантовое число принимает два значения [c.60]

Спиновое квантовое число Ша (спин) обусловливает наличие у электрона собственного момента импульса. Оно соответствует ДВуМ ВОЗМОЖНЫМ ориентациям электрона в магнитном поле и имеет два значения +Ч2 и — /2 (вдоль силовых линий или против). Эти значения изображаются в виде двух противоположно направленных [c.14]

Дальнейшее развитие теории строения атома водорода показало, что трех квантовых чисел недостаточно для определения движения электронов в атоме. Это объясняется наличием у электрона четвертой степени свободы. Он врашается вокруг собственной оси. Это движение называют спином. Оно обусловливает наличие у электрона собственного момента импульса, проекция которого может иметь только два значения -(-I/2 и —1/2. Таким образом, спиновое квантовое число имеет только два значения + 1 /2 и — 1 /2, т. е. отличается на единицу. [c.226]

Квантовые числа п, I н т1, фигурирующие в решении уравнения Шредингера для атома водорода, не полностью характеризуют движение электронов в атомах. Экспериментально установлено, что электрон имеет еще одно фундаментальное свойство, называемое спином. Спин проявляется в существовании у электрона собственного момента импульса и связанного с ним магнитного момента. Упрощенно спин можно представить как вращение электрона вокруг собственной оси. Проекция соба-венного момента импульса электрона может иметь только дна значения + /оА и - /гh (знаки плюс и минус соответствуют различным направлениям вращения электрона). Поэтому в теорию строения атома введено спиновое квантовое число т,, которое может иметь только два значения +>/2 и т. е. [c.29]

В известных опытах Штерна и Герлаха узкий пучок атомов водорода, проходящих через неоднородное магнитное поле, расщеплялся на два пучка. Атомы водорода в 5-состоянии не имеют механического и магнитного орбитальных моментов и наблюдаемое явление можно было объяснить только существованием у электрона собственного магнитного момента. Дальнейшие исследования обнаружили расщепление спектральных линий ряда атомов с одиночным электроном на дублеты, что свидетельствует о наличии в атоме двух близких энергетических уровней, на которых может находиться электрон. [c.73]

Среди многих других экспериментов, объясненных гипотезой о наличии у электрона собственного момента вращения, остановимся на упомянутых в 1 этой главы опытах У. Штерна и В. Герлаха. Пучок атомов водорода расщепляется в неоднородном магнитном поле на два пучка. Так как в основном состоянии у атомов водорода момент вращения и, следовательно, магнитный момент равны нулю, то это расщепление может быть вызвано взаимодействием поля с собственным моментом электрона. [c.572]

Электро отрицательность - способность атома притягивать электроны собственной электронной оболочки чем больше электроотрицательность элемента, тем сильнее притяжение между ядром и внешними (валентными) электронами. [c.57]

Электроотрицательность - способность атома притягивать электроны собственной электронной оболочки. [c.122]

Все химические процессы происходят в системах, состоящих из ядер и электронов. Собственно химическими процессами называются обычно такие, при которых ядра, имеющиеся Б системе, остаются неизменными (не исчезают, не возникают из других элементарных частиц, не превращаются в другие элементарные частицы и друг в друга). Электроны также остаются неизменными при собственно химических процессах. [c.6]

Важно отметить, что тогда как г]з является функцией координат электрона, собственное значение энергии Е в уравнении Шредингера есть численная величина. Кинетическая энергия и потенциальная энергия являются функциями положения, но в стационарном состоянии их сумма Е — величина постоянная. [c.14]

Определенная таким образом величина АЕд включает как обменную энергию, так и некоторую часть электронной собственной энергии. Последняя отвечает первому члену разлон ения 1п Фд (у ) по степеням Я,, каждый п-И член такого разложения дает, очевидно, член энергии п-то порядка теории возмущений в схеме метода случайной фазы. Соответственно [c.292]

Спин электрона (собственные функции) [c.80]

В нерелятивистской теории наличие у электрона собственного углового момента, не связанного с движением электрона в пространстве, можно описать введением дополнительной спиновой переменной X, В состоянии с заданным значением -компоненты спина х [c.85]

Как уже отмечалось выше, выражение (32.65) учитывает только орбитальный магнитный момент электронов. Собственный магнитный е% [c.395]

Собственные функции ср в общем случае не будут собственными функциями 8 , но мы можем построить линейные комбинации величин ср, которые будут ими. Вместо того, чтобы излагать общий случай, рассмотрим лучше систему с четырьмя электронами. Собственными функциями ср, [c.310]

Уравнение Шредингера описывает состояния электрона, движущегося в трехмерном пространстве. При этом требования теории относительности никак не учитываются. Если же их учесть, то уравнение Шредингера следует заменить другим, релятивистским уравнением Дирака, из которого непосредственно вытекает существование у электрона собственного момента импульса, а следовательно, и собственного магнитного момента. Собственный момент электрона (S) называют также спиновым (от английского глагола to spin — прясть, плести, крутить(ся), вертеть(ся)) или просто спином. [c.57]

Электредны процеч с, представляющий собой восстановление (окисление) электродноактивного вещества, включает в себя несколько последовательных стадий, а именно перенос вещества к поверхности электрода передачу электрона (собственно электрохимический процесс) [c.273]

Квантовые числа п, I и т, фигурирующие в решении уравнения Шредингера для атома водорода, не полностью определяют движение электронов в атомах. Изучение спектров и другие исследования показали, что к этим характеристикам следует добавить еще одну. Это связано с тем, что, как показывает опыт, электрон имеет четвертую степень свободы упрощенно можно сказать, что он вращается вокруг собственной осн. Это движение называется спином , оно обусловливает наличие у электрона собственного момента импульса, о столь же фундаментальное свойство электрона, как егозаряд и масса . Как показали экспериментальные исследования, проекция собственного момента количества движения электрона может иметь только два значения и —знаки плюс и минус соответствуют раз- [c.45]

Правда, открытие в 1926 г. у электрона собственного момента количества движения — спина — и установление того, что у пары электронов, образующих химическую свяаь, сгшны имеют противоположную ориентацию в пространстве (спины антипараллельны, что изображается так ), как бы явилось доказательством, что именно образование электронной пары является причиной образования химической связи. Чтобы придать физический смысл такому подходу, иногда в учебной литературе говорится, что химическая связь образуется за счет взаимодействия магнитных полей с противоположными спинами или магнитных полей, образующихся при согласованном движении электронов по атомным орбитам в противоположные стороны. Однако оказывается, что при самых благоприятных предположениях энергия такого магнитного взаимодействия могла бы объяснить лишь ничтожную долю энергии химической связи. [c.17]

Уровни тонкой структуры. Наличие такой структуры энергетических уровней атомов и молекул обусловлено наличием у электрона собственного момента (спина). Разности энергий этих уровней составляют от стотысячных долей электрон-вольта (т.е. десятых долей обратного сантиметра) для атома водорода до десятых долей электрон-вольта (т.е. тысяч обратных сантиметров) для самых тяжелых атомов и молекул, содержащих такие атомы. Соответствующие переходы для наиболее легких атомов и молекул наблюдаются в микроволновой области и изучаются радиоспектроскопическими методами. Наличие уровней тонкой структуры приводит к образованию характерной, так называемой муль-типлетной структуры спектров в видимой и ультрафиолетовой областях. [c.335]

Из этой <[)ормулы ясен физический смысл константы " р, определяющей вeJшчинy экранирования заряда ядра электронами. Собственные значения гамильтониана водородоподобного атома с потенциалом (3.49) равны [c.68]

О. Штерна и В. Герлаха, 1922) сформулировали весьма интересную идею о наличии у электрона собственного магнитного момента. Эта идея в существенной степени уже назрела среди физиков того времени (например, в виде признания необходимости изменения тех или иных квантовых чисел на 1/2) и пусть не в столь явной форме, но высказывалась и А.Ланде, и В.Паули, и самими авторами эксперимента по расщеплению пучка атомов серебра. В опытах Штерна - Герлаха изучались атомы серебра в основном состоянии, в котором электронный угловой момент должен был бы равняться нулю. Однако в сильно неоднородном магнитном поле пучок таких атомов расщеплялся на две компоненты, что свидетельствовало о том, что у этих атомов есть какой-то магнитный момент, не связанный непосредственно с орбитальным моментом. Расщепление на две компоненты к тому же говорило о том, что для этого момента 2/ -I-1 = 2, так что / = 1/2. Этот совсем уж необычный результат заставил искать правдоподобные объяснения, что сначала привело к мысли о вращении электронов вокруг некоторой собственной оси (подобно планетам) и наличии связанного с таким вращением дополнительного момента количества движения. По этой причине дополнительный момент был назван спином (англ. to spin — вращаться подобно веретену) и обозначен символом s. Однако дальнейший анализ привел к выводу, что такое объяснение неудовлетворительно, так как тогда электрон должен был бы иметь конечные размеры, а это вызвало бы новые затруднения в построении теории. [c.132]

А — электронный, X —ядерный спин) должна отражаться i расщеплении сигналов спектра ЯМР. Имеются, однако, две при чины, объясняющие, почему это не так. Первая причина — эт( быстрая спиновая релаксация электронов, а вторая — это быст рый обмен электронов между анион-радикалами (R ) или диа магнитными молекулами (R) в растворе. Как и в случае мета нола (разд. 1 гл. VHI), имеет место усреднение по времени и расщепления исчезают, так как электрон взаимодействует ( большим числом ядер в различных спиновых состояниях. Усредненная линия ЯМР должна находиться там же, где и соответствующий сигнал диамагнитного соединения. Однако, каь показывает явление контактного сдвига, этого не происходит Причина заключается в различной населенности двух электронных собственных состояний. Поскольку разность энергии /ivs (см. разд. 2.4) существенно больше соответствующего вклада hv] в ядерный резонанс, то низкоэнергетический ypOB Hi (ms = +1/2) будет существенно более населен и он будет входить с существенно большим весом N+u2 > Л/ -1/2) при усреднении V по времени в соответствии с уравнением [c.354]

Как уже указывалось ранее (см 6 4), если молекула обладает элементами симметрии, то ее собственные функции должны вполне определенным образом преобразовываться при всех операциях симметрии, соот-ветствуюпдах элементам второго порядка, электронные собственные функции должны быть симметричными либо антисимметричными [c.257]

Если частота этих колебаний совпадает с члстотой световых колебаний, то, по законам механики, между обоими колебаниями происходит резонанс. Если бы не было затухания, то такой резонанс привел бы к появлению бесконечно больших амплитуд колебания однако, при наличии затухания имеет место только селективная абсорбция. Пока мы находимся достаточно далеко от области резонанса, затухание, соответствующее поглощению света, мало, и им можно пренебречь. Мы имеем две раздельные области классического поглощения. Колебания могут соответствовать собственным колебаниям положительных атомных ядер с их большой массой и инерцией, и поэтому медленным темпам колебаний (малые частоты). Тогда поглощение происходит в инфракрасной части спектра. Могут происходить также колебания приблизительно в 2000 раз более легких электронов с гораздо более быстрым темпом (высокие частоты). Тогда поглощение происходит в видимой и ультрафиолетовой части. Уже колебания видимого света настолько быстры, что атомные ядра, обладающие большой массой, и, следовательно, малыми собственными- частотами, лежащими в инфракрасной части спектра, не успевают следовать за ними. Поэтому они не привносят к преломлению света в видимой области своей доли в сколько-нибудь заметной степени дисперсия видимого и ультрафиолетового света происходит почти исключительно от колебания электронов. Мы принимаем, что каждый электрон в молекуле имеет частоту колебания, независящую от колебания остальных электронов, — собственную частоту VJ ее можно найти из спектра поглощения. Пренебрегая затуханием, можно вывести для поляризуемости зависимость от частоты падающего света, который представляет собой силу, действующую на -электрон периодически с частотой V и с определенной амплитудой. Эта зависимость имеет вид [c.85]

При квантовомеханическом рассмотрении электронно-ядерных молекулярных систем в большинстве случаев используется адиабатическое приближение [ I], согласно которому задача сводится к решению электронного и ядерного уравнений. Дальнейшие улучшения теории могут быть основаны либо на вариационном методе [2], либо на теории возмущений, приспособленной к специфическому для данной задачи сингулярному возмущению [ 3 ]. Оба метода могут быть применены в задаче с однопараметричес-КЕМ электронным гамильтонианом только в отсутствие точек вырождения электронных собственных значений. [c.211]

Оператор иСв.в ) для рассматриваемой задачи является известным, хорошо определенным оператором, явный вид которого непосредственно следует из формул (2)-(3) и выбранного способа цродолжения. Для частного случая линейного по в гамильтони -ана оказалось возможным построить явный вид матричных элементов как для невырожденного, так и дата вырожденного гамильтонианов. (В отсутствие вырэддения результат совпадает с полученным обычным дифференцированием). Для вырожденного линейного гамильтониана матрица оператора в базисе из электронных собственных функций является диагональной [c.215]

Знак + или — для состояния 2 вверху справа от символа терма указывает на свойство симметрии электронной собственной функции молекулы. При отражении в любой плоскости, проходящей через линию, соединяющую ядра. [c.11]

Для линейной молекулы с электронным моментом количества движения относительно междуядерной оси, равным Л (в единицах Ы2п), число колебательных уровней, связанных с данной величиной может быть получено из уравнения К = / + Л . Уровни колебательной энергии для П-эле-ктронного состояния (вернее, для П -состояния) показаны на рис. 12, б предполагается, что имеется малое расщепление колебательных уровней, соответствующих данному значению v . Величины этих расщеплений могут быть вычислены, если известны две функции потенциальной энергии V (г) и V (г), которые описывают деформационные движения молекулы. V (г) и У (г) являются электронными энергиями при фиксированных ядрах для двух состояний с соответственно более высокой и более низкой энергией, а г обозначает отклонение ядерноро остова от линейности. Одна из электронных собственных функций симметрична, а другая антисимметрична по отношению к плоскости изогнутой молекулы, причем порядок энергий зависит от характера рассматриваемого электронного состояния. Реннер [c.57]

В самом деле, на протяжении ряда церий — лютеций происходит достройка глубоколежащей Л -оболочки до ее максимальной емкости (32 электрона) путем последовательного включения 14 4/-электронов. Для Л -оболочки = 4 следовательно, 1 = 3, и т может принимать семь различных значений (от —3 до Ч-З), т. е. в совокупности появляется семь электростатически возможных орбит для /-электронов. Однако из-за наличия у электронов собственных спинов каждая из этих орбит может раздваиваться в итоге имеем четырнадцать орбит. Далее, можно предположить, что в атомах элементов, начиная с церия, первые семь орбит заполняются электронами с параллельно направленными спинами, так что у Ос1 достигается определенная электростатическая симметрия, некое завершение нодоболочки, чем и объясняется устойчивая конфигурация гадолиния. У элементов от тербия до лютеция остальные семь орбит заполняются электронами со спинами, антипар аллельными спинам первой семерки. На этом и основывается тонкая структура редкоземельного семейства это и обусловливает разделение его на две группы (цериевую п иттриевую в старом понимании), разумеется, при условии, что заполнение идет строго в соответствии с только что развитыми представлениями, а первый 4 /-электрон действительно появляется у церия. [c.104]

Спины электронов, конечно, противоположны друг другу по знаку, а поэтому суммарный спин равен нулю (что обозначено через 2), и мультиплетность равна единице (значок слева наверху при символе 2) значок д ( гераде ) обозначает четность электронных собственных функций (неизменность знака при инверсии— отражении электронов через центр молекулы), а знак плюс означает особое свойство симметрии этих функций не изменять своего знака при отражении электронов и ядер в плоскости, проходящей через ядра. Таким образом, значки плюс и g характеризуют симметрию молекулы. [c.60]

Сам Хунд отдает предпочтение третьему методу подхода и характеризует его следующим образом Состояние молекулы описывается при помощи собственных функций отдельных электронов... О связи идет речь тогда, когда две электронные собственные функции атомов существенным образом участвуют в электронной собственной функции молекулы и слагаются (si h addieren) в области между атомами. Это представление, по-видимому, лучше всего отвечает изображению валентности чертой [15, стр. 1]. Далее Хунд отмечает, что с такой точки зрения можно рассматривать и направленность валентностей, причем более наглядно, чем в методе Слейтера — Полинга, а также можно объяснить, как показал Хюккель, отсутствие вращения вокруг двойной связи (см. далее). [c.173]

Поглощение в ультрафиолетовой и видимой областях спектра обусловлено переходом на более высокие энергетические уровни связанных в атомах и молекулах внешних валентных электронов. Собственные частоты колебаний этих электронов очень высоки, они соответствуют частотам ультрафиолетовой и видимой областей спектра и могут быть возбуждены электромагнитным полем световой волны, относящейся только к этим областям спектра затрата энергии этих волн на возбуждение колебкний электронов и приводит к поглощению в ультрафиолетовой и видимой частях спектра проходящего через вещество света. Однако известны также линейчатые спектры поглощения в инфракрасной области, которые соответствуют электронным переходам с высоких возбужденных энергетических уровней на еще более высокие энергетические уровни (серии Пашена, Бреккета и др. в спектре ноглощения атомарного водорода), причем разница энергий этих уровней невелика, что и объясняет указанное поглощение в инфракрасной области. [c.183]

Два неэквивалентных электрона ). Собственные функции конфигурации, состоящей как раз из двух неэквивалентных электронов, получаются при помощи этих соображений, если группа I есть один из этих электронов, а группа II — другой. Тогда XiXn из формулы (8.37) представляют собой [c.223]

Пример такого рода надстабильности (фиг. 50) имеется в вычислениях для группы в Си II. Таблицы радиальных функций полностью приведены в статье Хартри. В качестве примера, иллюстрирующего положения предыдущего раздела о том, что индивидуальные электронные собственные значения е (а ) весьма хорошо совпадают с термами рентгеновских лучей, Хартри приводит таблицу, помещенную на стр. 349. [c.348]

Нам необходимо выражение, связываюш ее Е с Q и включающее члены, зависящие от симметрии. Мы выбираем начальную точку QQ, которая может быть точкой А на рис. 5. Будем предполагать, что волновое уравнение решено, так что известен набор собственных значений Ео, Е ,. .., Е и соответствуюпщх электронных собственных функций г Зо, Ф1, , Фй Сместим теперь ядра на малое расстояние < вдоль координаты реакции. Новое значение энергии основного состояния рассчитывается при этом с помощью теории возмущений второго порядка. [c.22]