Аннигиляции позитронов анализ

На основании проведенного анализа в работе [48] предложена следующая модель аннигиляции позитронов и связанный с ней механизм релаксационного процесса до деформации все позитроны аннигилируют из захваченного в мелкие ловушки состояния с энергией связи, немногим превышающей тепловую энергию после деформации появляются достаточно протяженные (в сравнении с длиной диффузии позитрона) области, в которых концентрация мелких ловушек (размером -10 нм) значительно снижается, одновременно образуются разрыхленные области с глубокими центрами захвата позитрона, время жизни позитронов в которых больше релаксация происходит таким образом, что образованные при деформации поры рекомбинируют и, кроме того, увеличиваются в результате слияния. [c.70]

В книге, состоящей из 40 глав, основное место, естественно, уделяется описанию различных методов исследования полимеров. Представлены все методы определения молекулярных весов полимеров, их молекулярновесового распределения, обсуждаются разнообразные спектральные методы, применяющиеся для анализа строения и структуры гомо- и сополимеров УФ-, ИК-, КР-спектро-скопия, эмиссионная спектроскопия, спектроскопия ЯМР, масс-спектроскопия, спектроскопия ЭПР, нейтронное рассеяние, аннигиляция позитронов. Ряд глав посвящен хроматографическим методам, таким, как газовая и жидкостная хроматография, в том числе и при высоких давлениях, тонкослойная хроматография, ионообменная хроматография, ситовая хроматография, включая гель-про-никающую хроматографию, хроматография с обращением фаз. Методы анализа структуры полимеров обсуждаются при рассмотрении электронной микроскопии, рентгеноструктурного анализа, дифракции электронов и ряда других методов. Физические свойства полимеров оцениваются с помощью таких методов, как дилатометрия, определение температур плавления и стеклования полимеров, их электрических характеристик, анизотропии, диффузии и поверхностного натяжения. Представлены также методы исследования различных видов деструкции полимеров. [c.6]

АНАЛИЗ АННИГИЛЯЦИИ ПОЗИТРОНОВ [c.304]

Существует три общих метода анализа аннигиляции позитронов [c.304]

Анализ аннигиляции позитронов 305 [c.305]

ОБОРУДОВАНИЕ ДЛЯ АНАЛИЗА АННИГИЛЯЦИИ ПОЗИТРОНОВ [c.305]

ПРИМЕНЕНИЕ АНАЛИЗА АННИГИЛЯЦИИ ПОЗИТРОНОВ ДЛЯ ИССЛЕДОВАНИЯ СТРУКТУРЫ ПОЛИМЕРОВ [c.306]

Качество полимерного материала характеризуется совокупностью его свойств, определяющих пригодность материала для использования в тех или иных целях. Современный уровень экспериментальной техники позволяет описать свойства материала на всех уровнях атомно-молекулярном (фотоэлектронная, рентгеноэлектронная и колебательная спектроскопия, ядерный магнитный резонанс, рассеяние нейтронов, эмиссионный анализ и т. д.) надмолекулярном (диэлектрическая и механическая релаксация, рентгенография, электронография, аннигиляция позитронов, рас- [c.327]

Таким образом, из изложенного выше следует, что понятия пористости и плотности упаковки неадекватны. Пористость практически всегда отражает щ стоты, имеющие размеры больше люлекулярных, т.е. достаточно крупные пустоты. Что касается плотности упаковки самих макромолс1 л, то о ней можно судить, рассматривая только непористую часть образца. Как было отмечено выше, для анализа микропористой структуры полимеров предпочтительно применение методов аннигиляции позитронов [.3, 48, 110, 123, 134, 140, 155, 164, 187, 211], с помощью которых можно получить качественную и количе-ственну ю информацию о характеристиках субмикропор (2—15 A) в полимерах. [c.61]

Развитие методов исследования обеспечивается блестящими успехами физики. В последние годы наряду с усовершенствованием таких методов, как хроматография , радиоспектроскопия, масс-спектроскопия,элек-троно- и нейтронография, радиоактивационный анализ, появились и принципиально новые способы исследования строения вещества, основанные, например, на эффекте Мессбауэра (открытом в 1958 г.) или даже на чисто ядерных явлениях — аннигиляции позитронов, которые, взаимодействуя с электронами, превращаются в гамма-лучи. [c.14]

Позитронные излучатели. Аннигиляция позитрона приводит к появлению двух у-квантов с энергией 511 кэв, которые дают соответствующий пик в спектре. Аннигиляционное излучение имеет высокий выход и часто используется в количественных определениях по позитронно-активным радиоизотопам. Однако, поскольку энергия аннигиляционного излучения у всех у-излу-чателей одинакова, для идентификации радиоизотопа приходится прибегать к анализу кривых распада или к измерению совпадений аннигиляционного излучения с каким-либо другим характеристическим излучением радиоизотопа. [c.170]

Излучат. К. п. классифицируют по типам квантовых состояний, между к-рыми происходит переход. Электронные К.п, обусловлены изменением электронного распределения-переходами внеш. (валентных) электронов между орбиталями (типичные энергии я 2,6-10 Дж/моль, частоты излучения лежат в видимой и УФ областях спектра), ионизацией внутр. электронов (для элементов с зарядом ядра 2 т 10 А я 1,3 -10 Дж/моль, излучение в рентгеновском диапазоне), аннигиляцией электронно-позитронных пар (Д % 1,3 10 Дж/моль, излучение в /-диапазоне). При переходах из возбужденных электронных состояний в основное различают флуоресценцию (оба состояния, связанные К. п., имеют одинаковую мульти-метность) и фосфоресценцию (мультиплетность возбужденного состояния отличается от мультиплетности основного) (см. Люминесценция). Колебат. К. п. связаны с внутримол. процессами, сопровождающимися перестройкой ядерной подсистемы (Д % 1 10 -5-Ю Дж/моль, излучение в ИК диапазоне), вращат. К. п.-с из.менением вращат. состояний молекул (10-10 см я 1,2-10 -1,2 х X 10 Дж/моль, излучение в микроволновой и радиочастотной областях спектра). Как правило, в мол. системах при электронных К. п. происходит изменение колебат. состояний, поэтому соответствующие К. п. наз. электронно-колебательными. Отдельно выделяют К. п., связанные с изменением ориентации спина электрона или атомных ядер (эти переходы оказываются возможными благодаря расщеплению энергетич. уровней системы в магн. поле), изменением ориентации квадрупольного электрич. момента ядер в электрич. поле. Об использовании указанных К. п. в хим. анализе и для изучения структуры молекул см. Вращательные спектры. Колебательные спектры. Электронные спектры, Мёссбауэровская спектроскопия, Электронный парамагнитный резонанс, Ядерный магнитный резонанс, Ядерный квадрупольный резонанс. Рентгеновская спектроскопия. Фотоэлектронная спектроскопия. [c.368]

Наиболее существенным достижением за последние годы несомненно явилось интенсивное развитие у-спектрометрии для анализа смесей у-излучающих радиоизотопов с использованием детекторов NaI(Tl) или Се(ЬО в сочетании с многоканальными амплитудными анализаторами. Интерпретация, в частности количественная, у-спек-тра смеси радиоизотопов может быть очень сложной и трудоемкой. Каждый у-излучатель характеризуется фотопиком определенной энергии и непрерывным комптоновским спектром более низкой энергии. Сигналы у-излучателей с более низкой энергией могут накладываться на непрерывный комптоновский спектр у-излучателей с более высокой энергией. Кроме того, могут иметься пики, связанные с аннигиляцией пар позитрон - электрон и с наличием резонансного захвата. Поэтому для количественного определения отдельных у-излуча-телей во всех случаях, за исключением простейших, требуется сложная математическая обработка, позволяющая выделить вклад каждого у-излучателя в суммарную активность. Такие расчеты трудоемки, и не удивительно, что использование ЭВМ в этой области стало совершенно необходимым. Основными применяемыми приемами являются обращение матриц с известными активностями компонентов и разложение спектра. Последнее включает последовательный подбор спектра по энергии и интенсивности с помощью ряда у-спектров,, чистых радиоактивных веществ, каждый из которых вносит вклад в общую активность. После подбора каждый компонент вычитается из сложного спектра до тех пор, пока последний не будет полностью разрешен. Точность метода вычитания зависит от различных факторов, прежде всего от совершенства счетного оборудования, например от наличия средств улучшения отношения амплитуды пика к уровню фона, от чистоты стандартов радиоизотопов и от количества отдельных изотопов в образце. Для опеределения очень малых количеств радиоизотопов в образцах лунного грунта применяли счетную систему со схемой антисовпадений, включающую два больших NaI(Tl)-дeтeктopa, ориентированных относительно образца под углом 180° и окруженных 22 фотоумножителями. Были приложены максимальные усилия для снижения вклада активности фона [14]. Система сбэра данных включала [c.220]

Для получения достаточно монохроматических пучков фотонов с помощью источников тормозного излучения используются два способа. В одном из них электроны испускают тормозное излучение в тонкой мишени и, потеряв на этом часть своей энергии, подвергаются магнитной сепарации по импульсам. Фотоны тормозного излучения посредством методики совпадений ставятся затем в соответствие с имеющими определенную энергию электронами. Подобный тип монохроматора удобен лишь в экспериментах, в которых возможно выделение совпадений (но не в активационных опытах, например). При другом способе монохромати-зации (свободном от только что упомянутого ограничения) первичные электроны взаимодействуют с толстой мишенью, обладающей высоким 2, создавая в ней не только тормозное излучение, но с заметной интенсивностью также и электронно-позитронные пары. Позитроны подвергаются электромагнитному анализу, и часть из них, обладающая энергией в заданном интервале, направляется на тонкую мишень из вещества с малым 2. При этом помимо тормозного излучения (с минимальной интенсивностью из-за малого Z) имеет место и аннигиляция в пролете, причем один из фотонов, движущийся вперед, уносит почти всю энергию позитрона. [c.372]