Аннигиляционное излучение

Аннигиляционное излучение, распад нуклидов. [c.866]

Недостаток аннигиляционного излучения в том, что для всех р+-излучателей оно имеет одинаковую энергию. Чтобы избежать этого ограничения, необходимо использовать [c.233]

Если энергия у-кванта превышает 2 /ПоС = 1,022 Мэе, где Шо— масса покоя электрона (или позитрона), а с—скорость света в пустоте, то возможен процесс образования пар электрон—позитрон. Акт образования пары должен происходить в кулоновском поле ядра. Разность энергии у-кванта и энергии, соответствующей массе покоя пары образующихся частиц, переходит в кинетическую энергию пары. Процессу образования пар сопутствует аннигиляция позитронов и электронов, при которой энергия, соответствующая массе покоя обеих частиц (2 /ПцС ), сообщается двум 7-квантам аннигиляционного излучения (каждый с энергией 0,51 Мэе). [c.29]

Моноэнергетические 7-лучи, аннигиляционное излучение 511 кэВ, тормозное излучение с непрерывной энергией, характеристическое рентгеновское излучение [c.98]

Относительные эффективности счета р-частиц и у-квантов различны для различных измерительных приборов и зависят от энергии излучения. В случае счетчиков и ионизационных камер эффективность счета Р-частиц обычно примерно в 100 раз больше эффективности счета 7-квантов с энергией 1 Мэе. Счетность для 7-квантов с энергией от нескольких сот кэв до нескольких Мэе приблизительно пропорциональна энергии. Таким образом, если эмиссия р-частиц сопровождается испусканием 7-квантов, то типичная кривая поглощения р-частиц имеет 7 хвост с интенсивностью порядка 1% начальной р-активности. Хвост чистого тормозного излучения обычно по крайней мере на порядок меньше и составляет около 0,05% или менее начальной р-активности. Если поглощаются позитроны, то, помимо уже упоминавшихся типов электромагнитных излучений, всегда существует фон, обусловленный аннигиляционным излучением и составляющий (при употреблении обычных датчиков) около 1% начальной Р+-активности. [c.110]

Для измерения аннигиляционного излучения Си в присутствии сильного тормозного излучения от Р -актив-ности облученного образца висмута Ким и др. 395] использовали метод совпадений. Применение двух сцинтилляционных спектрометров, которые настроены на 511 кэв, позволило полностью исключить помехи от тормозного излучения висмута. Метод совпадений позволил также повысить чувствительность определения за счет значительного уменьшения фона (от 150 до 0,02 имп/мин). [c.290]

Очевидно, что период полураспада изотопа не должен быть слишком мал, чтобы успеть внести его в исследуемую систему и проследить его перемещение или успеть выделить его в качестве продукта какой-либо реакции до того, когда большая часть ядер радиоактивного изотопа распадётся. Однако период полураспада не должен быть и слишком велик, поскольку тогда в соответствии с (1.6.1) понижается чувствительность метода. Оптимальное значение Т]/2 при этом лежит в диапазоне от нескольких часов до нескольких месяцев. Желательно также использовать изотопы, дающие монохроматические пучки частиц или гамма-квантов, поскольку в этом случае их легче выделить на фоне шумового излучения. Отметим, что очень плодотворной оказалась идея использовать в качестве меченых атомов /3+-радиоактивные изотопы, испускающие позитроны. Возникающее при этом вторичное монохроматическое аннигиляционное излучение широко используется в методах компьютерной томографии в медицине. [c.34]

Исследование аннигиляционного излучения звука. Теоретическое рассмотрение АЭ при аннигиляции двух прямолинейных дислокаций разных знаков проведено в [398]. Для обнаружения аннигиляционного излучения в [413, 416] использовался сокращающийся под действием сил поверхностного натяжения внутри кристалла упругий двойник. При этом возни- [c.225]

Что касается АЭ в процессе фазового наклепа, то при размножении дислокаций внутри кристалла такой фазовый наклеп будет сопровождаться аннигиляционным излучением звука, а при размножении дислокаций с поверхности - переходным. Заметим, что переходное излучение будет сопровождать и включение покоящейся полной дислокации в другую фазу движущейся границей раздела. Аналогично ситуации с двойниковой границей (см. гл. 4) такое многократное включение также будет сопровождаться размножением дислокаций скольжения, т.е. приводить к фазовому наклепу. [c.232]

Мэв. Это излучение называется аннигиляционным излучением, так как в момент его образования электронно-позитрон-ная пара уничтожается, аннигилирует ( излучается ). [c.179]

Обращает на себя внимание такая особенность в распределении уизлучения, как заметное концентрирование радиоизотопов в области энергий 511 кэв (аннигиляционное излучение). Эта особенность продуктов у-активации имеет большое значение для избирательности инструментального у-активационного анализа по следующим причинам 1) у-спектрометрический анализ не применим к смеси позитронно-активных радиоизотопов 2) у-линии с энергией менее 0,51 Мэв приходится измерять на фоне комптоновского распределения от аннигиляционного излучения, которое обычно имеет высокий выход и ин- [c.309]

При использовании метода совпадений необходимо учитывать множество существенных факторов [29]. Если исследуемый образец не является точечным, а имеет конечные размеры, характеристика по крайней мере одного детектора не должна зависеть от распределения излучения по источнику в противном случае приведенные выше простые соотношения не справедливы. Это условие легче всего выполняется при использовании у-счетчиков. Однако широко применяются и счетчики -частиц с геометрией 4jt, позволяющие регистрировать излучение практически со 100%-ной эффективностью (для любых частей образца и для различных -вет-вей [29]). Надежность приведенных выше уравнений зависит также от наличия угловой корреляции между направлениями эмиссии частиц и квантов. Если имеются основания полагать, что такая корреляция существует, следует проводить измерения при различных значениях угла между двумя осями образец — счетчик. Даже в простом варианте метода — у-совпадений можно получить несколько искаженные результаты вследствие регистрации у-счетчиком тормозного излучения, возникающего при замедлении -частиц в поглотителе, препятствующем проникновению частиц в у-счетчик. В этом случае величина R возрастет, причем соответствующего увеличения R y не произойдет, поскольку вероятность регистрации -счетчиком именно тех -частиц, которые являются источником тормозного излучения, весьма мала. При использовании в качестве детектора у-излучения сцинтилляционного спектрометра с малой шириной энергетического канала этот источник ошибок можно почти полностью исключить. Аннигиляционное излучение, возникающее в любом образце " "-излучателя, приводит к еще большим ошибкам такого же типа. Этот эффект можно уменьшить, если поглотитель расположить ближе к источнику излучения, а не к детектору у-квантов. Если энергия квантов, испускаемых в процессе ядерного превращения, отлична от 0,5 Мэв, можно использовать методы дискриминации. [c.415]

Опыт показывает, что характеристики аннигиляционного излучения позитронов (этот процесс был описан в гл. П) зависят от химического состава среды, в которой происходят акты аннигиляции [7, 8] . В частности, такие величины, как среднее время жизни позитрона, а также доля аннигиляций с излучением трех фотонов вместо двух, связаны друг с другом и, как будет видно далее, могут в значительной мере изменяться. Для понимания природы подобных эффектов необходимо хорошо уяснить себе механизм процесса аннигиляции. [c.458]

ЛОМ 180° друг к другу, что называют "аннигиляционным излучением" (рис. 1.8). Таким образом, заряд, импульс и энергия сохраняются. [c.18]

При прохождении фотонов через среду возможны следующие процессы взаимодействия с веществом фотоэлектрический эффект, компто-новское (некогерентное) рассеяние, образование электронно-позитрон-ных пар, томпсон-рэлеевское (когереятное) рассеяние, флуоресценция, тормозное излучение, аннигиляционное излучение, когерентное излучение на молекулах, потенциальное (дельбруковское) рассеяние, томпсоновское рассеяние на ядрах, ядерное резонансное рассеяние, ядерный фотоэффект [33]. Наиболее важными для технологии являются первые три явления. [c.43]

Позитрон недолговечен. После замедления в веществе он соединяется с каким-либо электроном, в результате чего происходит образование двух у-квантов с энергией 0,51 Л4эв каждый. Этот процесс называется аннигиляцией. В отличие от ядерного у-из-лучения, аннигиляционное излучение рождается вне ядра. [c.19]

Активности измеряли на торцовом и сцинтилляционном счетчиках. Спектры 7-кз1мереппя снимали с помощью 100-канального гамма-спектрометра. Для получения необходимой избирательности определения использовали анализ кривых распада и у-спектров и облучение при различной энергии тормозного излучения. Например, при определении циркония (Впс р = 12,48 Л4зв и Ту = 4,4 мин) для исключения помех со стороны аннигиляционного излучения кислорода, железа и ряда других элементов образцы облучали при энергии тормозного излучения 13,8 Мэе. Влияние титана и алюминия, присутствующих в циркониевых рудах, было исключено выбором времени облучения (15 мин), которое недостаточно для заметной активации титана, и времени охлаждения (1 мин) для распада продукта активации алюминия. [c.96]

Позитронные излучатели. Как известно, при взаимодействии позитрона с веществом он превращается в два 7-кванта с энергией 511 кэе. Возникающее аннигиляционное излучение можно использовать для качественной и количественной идентификации 3+-излучателей. Например, при активационном определении меди, облученной тепловыми нейтронами, обычно пользуются аннигиляцион-ным излучением Си . [c.233]

Образование дислокаций вблизи поверхности раздела с последующим входом в среду сопровождается переходным излучением. Возникновение дислокаций внутри кристалла, которое, согласно закону сохранения вектора Бюргерса, возможно только в виде пар дислокаций противоположных знаков, сопровождается аннигиляционным излучением. Исчезновение дислокаций, происходящее путем выхода на поверхность или аннигиляции внутри кристалла, также сопровождается переходным или аннигиляционным излз ением соответственно. [c.205]

Схема эксперимента по определению пространственного распределения аннигиляционного излучения показана на рис. 8,18. Результаты измерений углового распределения излучения с помощью датчиков первого типа представлены на рис. 8.19. Азимутальная координата менялась от О до 360° при R = onst ). Результаты измерений зависимости. 4(/ ) излучения приведены на рис. 8.20, где представлена зависимость амплитуды сигнала А от i f -/гг для = onst = 25 . [c.227]

Для прямого сопоставления динамики сокращения двойника и генерируемого аннигиляционного излучения проводилась синхронная регистрация этих процессов. Результаты одного из экспериментов представлены на рис. 8.21, где на единой временнбй шкале показаны зависимость длины сокращающегося двойника от времени и осциллограмма зафиксированного звукового сигнала. Эти процессы можно сопоставить с погрешностью, не превышающей нескольких миллисекунд. [c.227]

Активация нейтронами. В методе активации быстрыми нейтронами используется ядерная реакция (и, 2n) N. Исследуемый образец облучают на нейтронном генераторе потоком нейтронов (10 —10 нейтр/см сек) с энергией 14—14,5 Мэе. Регистрируется аннигиляционное -излучение (энергия 0,511 Мэе) образующегося радиоизотопа (Тц, = 10 мин.), например, на многоканальном сцинтилляционном 7-спектрометре с кристаллом NaJ(Tl) [230, 459]. Анализ занимает 10—20 мин. Относительная ошибка метода 2—5%. Точность и чувствительность метода могут быть повышены вращением ампулы с пробой вокруг двух взаимно перпендикулярных осей при облучении нейтронами и тщательным подбором стандарта сравнения [1272]. В качестве внутреннего стандарта используют Сп, А1, Sr Og [114, 396]. [c.138]

Формы спектров электронных и позитронных излучателей несколько различаются тем, что у последних выше доля частиц с высокими энергиями. Другой особенностью позитронного распада является аннигиляционное излучение. При аннигиляцнон-ном взаимодействии позитрона и электрона образуются два у-кванта каждый с энергией 0,5 И Мэе, разлетающие-ся в противоположных направлениях. [c.22]

Позитронные излучатели. Аннигиляция позитрона приводит к появлению двух у-квантов с энергией 511 кэв, которые дают соответствующий пик в спектре. Аннигиляционное излучение имеет высокий выход и часто используется в количественных определениях по позитронно-активным радиоизотопам. Однако, поскольку энергия аннигиляционного излучения у всех у-излу-чателей одинакова, для идентификации радиоизотопа приходится прибегать к анализу кривых распада или к измерению совпадений аннигиляционного излучения с каким-либо другим характеристическим излучением радиоизотопа. [c.170]

Основная часть случаев аннигиляции происходит после полной потери энергии позитроном. Поэтому при измерении у-из-лучателей по аннигиляционному излучению особое значение приобретают толщина и форма источника и геометрические условия. Чтобы избежать возможных ошибок, следует либо окружить источник достаточно толстым поглотителем (лучше из элемента с низким порядковым номером), либо применять источники одинаковых толщины и состава в стандартных геометрических условиях. Для позитронно-активных радиоизотопов существенное значение имеет эффект суммирования аннигиляционного излучения с квантами совпадающего во времени у-излучения. Суммирование с у-квантами обратного рассеяния дает дополнительный пик в области около 0,7 Мэв. [c.170]

Как правило, в результате реакции п, у) образуются нейтроноизбыточные радиоизотопы, обычно испытывающие Р -рас-пад с последующим испусканием уквантов [30]. Среди важнейших радиоизотопов лишь несколько испытывают чистый Р -расиад (без сопровождающего уизлучения), регистрация которого обеспечивает низкую избирательность инструментального метода. Очень редко образуются позитронные излучатели, поэтому их аннигиляционное излучение можно довольно избирательно регистрировать методом совпадений. [c.308]

В ряде случаев необходимо различать р+- и р "-частицы. Вследствие различного поведения этих частиц в магнитном поле такое исследование легко осуществить с помощью электронного спектрографа . При отсутствии спектрографа, для того чтобы отличить изотоп, испускающий позитроны, от Р -излучателя, можно применить и более простой метод. Между образцом и детектором, удаленными друг от друга на расстояние в несколько сантиметров, устанавливают пластину поглотителя. С помощью электромагнита или постоянного магнита достаточно большого размера можно направить магнитное поле таким образом, чтобы отклонить частицы одного знака в обход поглотителя по направлению к детектору. Более чувствительный метод идентификации позитронов основан на обнаружении аннигиляционного излучения (при аннигиляции каждого позитрона в конце его пробега образуется два у-кванга с энергиями 0,51 Мэв). Эти у-кванты испускаются в противоположных направлениях следовательно, если между двумя счетчиками у-квантов поместить излучатель позитронов и окружить его слоем вещества, достаточным для поглощения всех или большей части позитронов, то скорость регистрации совпадений в счетчиках, расположенных на одной прямой с образцом, будет больше, чем при углах, отличных от 180°. Совпадения, связанные с у-квантами ядерного происхождения, не мешают этим измерениям. Этот метод можно с успехом использовать для определения абсолютных скоростей испускания р+-ча- [c.426]

Поскольку изотоп Pt устойчив, то Ап в дополнение к "-pa пaдy может претерпевать -распад или захватывать орбитальный электрон. Однако поиски аннигиляционного излучения методом совпадений, характеристических рентгеновских лучей платины с помощью сцинтилляционного счетчика и электронов Оже платины при исследовании на магнитном спектрометре дали отрицательные результаты. Таким образом, на долю, захвата ЛГ-электрона приходится максимум 0,01 % общего числа распадов, на долю -распада — максимум 0,003%. [c.428]

Есть еще несколько процессов, при которых могут возникать высокоэнергетичные кванты аннигиляционное излучение, излучение при распаде мезонов и других элементарных частиц, но они не находят использования в ХВЭ вследствие малой интенсивности потоков. [c.36]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология