Шокли дислокации

Под этим названием подразумевают дислокации с вектором Бюргерса, параллельным плоскости с. Дислокации подобного типа являются причиной сдвига по базисной плоскости. Насколько можно судить по электронно-оптическим наблюдениям, такие дислокации неизменно располол ены в плоскости с, которая является их плоскостью сдвига. При тщательном наблюдении обнаруживается, что они всегда встречаются парами (рис. 3). В настоящее время имеется однозначное доказательство гого, что эти пары образуются расщеплением полной дислокации на две частичные дислокации Шокли, разделенные полосой дефекта упаковки [5—7]. Ниже будут рассмотрены данные, которые приводят к таким выводам. [c.14]

Различие в характере искажений кристалла, порождаемых дислокациями на кончике двойника (головными дислокациями скопления) и дислокациями на двойниковой границе, можно усмотреть при сравнении схемы, соответствующей головной дислокации — дислокации типа Шокли (см. рис. 3.3), и схемы для двойникующей дислокации Владимирского (см. рис. 2.2), [c.56]

На рис. 279 показаны типы частичных дислокаций в ГЦК-решетке. Край дефекта упаковки типа вычитания образует либо дислокацию Шокли, т. е. частичную дислокацию с вектором Бюргерса - -<112>, лежащим в плоскости [c.329]

Расширенная дислокация, состоящая из дефекта упаковки, ограниченного двумя частичными дислокациями Шокли, может скользить как целое в плоскости 111 . Встреча ее с другой такой же расширенной дислокацией вызывает дислокационную реакцию. Пример такой реакции показан на схеме рис. 280. [c.329]

Схемы частичных дислокаций в гранецентрированной кубической решетке о — дислокация Шокли б — отрицательная дислокация франка в — положительная дислокация Франка [c.330]

Сходным случаем, реальность которого вряд ли может быть поставлена под сомнение, хотя и отсутствует непосредственное экспериментальное наблюдение, можно считать образование дислокацией нарушения в кристалле в виде полосы, лежащей в определенной кристаллографической плоскости, а не в виде полой трубки. Впервые этот случай был рассмотрен Шокли и Гейденрейхом [26] для плотноупакованных металлов. Причиной его является многообразие плотнейших упаковок сфер, приче.м все они представляют различные укладки плотноупакованных слоев. Общие условия образования растянутых дислокаций даны Фрэнком [5], а Фрэнк и Николас [27] рассмотрели различные возможности в наиболее простых кристаллических решетках. Растянутые дислокации образуются обычно тогда, когда имеются такие плоскости в кристалле, что относительное смещение двух половин кристалла с обеих сторон такой плоскости на долю межплоскостного расстояния переводит их вновь в положение метастабильного равновесия. Поверхность раздела становится тогда трансляционной двойниковой поверхностью или нарушением укладки . Наипростейший вид растянутой дислокации представляет полоса нарушения укладки, в которой первое смещение, у одного ее края, вызывающее нарушение, и второе, у дру- [c.30]

В отличие от дислокации Владимирского (см. рис. 2.2), которая расположена на. границе войник - материнский кристалл и является элементом такой границы, рассматриваемая дислокация типа Шокли является краем одноатомной двойниковой прослойки и может быть расположена только на переднем конце двойника — в его голове. Но векторы Бюргерса этих дислокаций совпадают, и с точки зрения дислокаций в упругой среде они эквиваленгаы. [c.53]

Сушествует по крайней мере три процесса, контролирующих скорость деформации в Ti , и каждый из них является определяющим в своей области температур. Кроме механизма Пайерлса, это диффузия углерода и титана. Роуклайф [37] предложил дислокационный механизм сдвига в карбидах, определяемый диффузией углерода. Согласно принятому Роуклайфом механизму, единичная дислокация расщепляется на частичные дислокации Шокли и при движении дислокации атомы металла движутся через углеродные позиции. Для этого прежде всего необходимо, чтобы атомы углерода диффундировали от одной октаэдрической или тетраэдрической позиции к другой. Этот механизм представлен на рис. 74, где [c.159]

В межатомных расстояниях и таким образом расширять экситон-ную полосу В результате локальных изменений маделунговской энергии. Эти эффекты в принципе могут быть вычислены методом деформационного потенциала Бардина и Шокли [23]. Краевые дислокации могут также вызывать расширение полосы в результате ослабления правил отбора. Этот вопрос был детально рассмотрен Зейтцем [8], Блэкни и Декстером [22], однако полученные нри вычислении эффекты малы, и поэтому можно считать, что основное влияние краевых дислокаций на расширение экси-топной полосы осуществляется косвенно за счет скопления вакансий решетки в коттреллевской атмосфере дислокаций и влияния уступов и изломов. Наблюдаемый у экситопного пика длинноволновый хвост обусловлен такого рода расширением а-полосы. [c.136]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология