Источники тормозного излучения

Метод основан на облучении поверхности пробы рентгеновским излучением радиоизотопного источника. Возникающее флуоресцентное рентгеновское излучение измеряют с помощью пропорциональных счетчиков, сцинтилляционных детекторов Ка1(Т1)-и Се(Ы)- или 31 (Ь1)-полупроводниковых детекторов в сочетании с многоканальными анализаторами [351, 529, 839]. В качестве радиоизотопных источников используют чаще всего источник мягкого у"Излучения — Тт, источники Х-захватного излучения (5 Ре, Сс1, 1Сз, 1 У), р-источники (1 Рт, Зг), -источники ( Am, Рп), источники тормозного излучения (цирко-ний-тритиевые и титан-тритиевые мишени) [351, 529]. Измерения на пропорциональных счетчиках не позволяют выделить пик рентгеновского излучения хрома на фоне излучений других элементов [54, 351] (рис. 15, а). Значительно более перспективны полупроводниковые детекторы, высокое разрешение которых позволяет про- [c.114]

При выборе дефектоскопов для контроля сварных соединений нефтехимической аппаратуры предпочтение следует отдавать источникам тормозного излучения перед гамма-дефектоскопами, так как последние имеют более низкую чувствительность, у них отсутствует регулировка энергии излучения и интенсивность их излучения уменьшается со временем. [c.116]

Линейные ускорители отличаются тем, что ускоряемые электроны двигаются по траекториям, близким к прямым линиям. По сравнению с другими источниками тормозного излучения они дают большую интенсивность излучения (табл. 7.5). [c.283]

Радионуклидные источники тормозного излучения представляют собой ампулы, заполненные Р-активным нуклидом и материалом мишени. Испускаемое нуклидом Р-излучение взаимодействует с мишенью и возбуждает тормозное излучение с непрерывным спектром (рис. 23). В качестве мишени от одного и того же источника мож--но получить тормозное излучение с различной максимальной энергией непрерывного спектра. [c.47]

Для дефектоскопии изделий большой толщины и сложной формы применяют источники тормозного излучения с энергией до нескольких десятков МэВ. Такими источниками излучения являются электростатические генераторы, ускорители прямого действия, бетатроны, линейные ускорители, микротроны. [c.50]

Нестационарный режим является режимом дефектоскопии и характеризуется тем, что измерение производится по мгновенному неустановившемуся выходному сигналу. Если измерение невозможно проводить дискретным методом (в случае источника тормозного излучения), то следует выбирать способ измерения по среднему току в нестационарном режиме, который при малой пофешности просчетов обеспечивает большую точность. [c.103]

Источник тормозного излучения............Линейный [c.164]

Возможны три направления в использовании источников тормозного излучения [c.69]

В этом разделе рассматриваются конструкции и характеристики отдельных источников тормозного излучения, разработанных и сконструированных 1 согласно теоретическим и практическим соображениям, описанным, в общих чертах ранее. По возможности свойства этих источников сравни-ваются с источником излучающим фотоны малой энергии. [c.71]

Максимальная энергия, Мэв выход на один рас-пал, % Максимальный пробег в алюминии, мг/см Слой половинного ослабления, мг/см Источники тормозного излучения [c.73]

ТР . Выход фотонов из источника тормозного излучения с ТР равен приблизительно 1 , о, и это просто компенсирует поглощение характеристического рентгеновского А"-излучения ртути, выход которого равен 2%. Нельзя увеличить выход 70 кэв рентгеновского излучения, применяя мишени из золота, так как выход рентгеновского излучения для мишеней с таким большим X составляет лишь доли процента. При использовании мишеней из серебра было обнаружено некоторое увеличение выхода возбужденного рентгеновского излучения, но в результате самопоглощения в мишенях увеличение выхода было незначительное. Кроме того, относительно низкая удельная активность ТР не позволяет приготовить тонкие активные матрицы для уменьшения самопоглощения. Поэтому не было попыток улучшить источники рентгеновского излучения с ТР . На рис. 3 и 4 приведены спектры и кривые поглощения в алюминии и железе р-частиц ТР° , окруженного серебряной фольгой (толщина задней мишени 300 мг см , а передней — 50 мг м ). [c.74]

Для получения достаточно монохроматических пучков фотонов с помощью источников тормозного излучения используются два способа. В одном из них электроны испускают тормозное излучение в тонкой мишени и, потеряв на этом часть своей энергии, подвергаются магнитной сепарации по импульсам. Фотоны тормозного излучения посредством методики совпадений ставятся затем в соответствие с имеющими определенную энергию электронами. Подобный тип монохроматора удобен лишь в экспериментах, в которых возможно выделение совпадений (но не в активационных опытах, например). При другом способе монохромати-зации (свободном от только что упомянутого ограничения) первичные электроны взаимодействуют с толстой мишенью, обладающей высоким 2, создавая в ней не только тормозное излучение, но с заметной интенсивностью также и электронно-позитронные пары. Позитроны подвергаются электромагнитному анализу, и часть из них, обладающая энергией в заданном интервале, направляется на тонкую мишень из вещества с малым 2. При этом помимо тормозного излучения (с минимальной интенсивностью из-за малого Z) имеет место и аннигиляция в пролете, причем один из фотонов, движущийся вперед, уносит почти всю энергию позитрона. [c.372]

Этот толщиномер был предназначен для использования с источником тормозного излучения. Однако большая часть имеющихся результатов относится к источникам Р-излучения. Приспособление толщиномера к тому или другому тину источника осуществляется просто, и это свойство представляет интерес для конструктора. Как будет показано, влияние изменения плотности воздуха в промежутке между источником и детектором сведено к минимуму это относится к источнику р-излучения. [c.272]

Толщиномер С источником тормозного излучения имел следующие характеристики измеряемый материал — латунь номинальная толщина 4 мм точность измерения 1% постоянная времени ЕС = 1 сек расстояние между источником и детектором 20 см активности и (8г "-г Y °) по 1 кюри каждая. [c.279]

Между кристаллом сцинтилляционного счетчика и источником -излучения помещают исследуемый на тормозное излучение материал (парафин, алюминий, железо, свинец), толщина которого немного больше максимального пробега -частиц. Помещая между источником тормозного излучения и кристаллом сцинтилляционного счетчика свинцовые экраны различной толщины, определяют кривые поглощения тормозного излучения в свинце. [c.393]

При использовании метода совпадений необходимо учитывать множество существенных факторов [29]. Если исследуемый образец не является точечным, а имеет конечные размеры, характеристика по крайней мере одного детектора не должна зависеть от распределения излучения по источнику в противном случае приведенные выше простые соотношения не справедливы. Это условие легче всего выполняется при использовании у-счетчиков. Однако широко применяются и счетчики -частиц с геометрией 4jt, позволяющие регистрировать излучение практически со 100%-ной эффективностью (для любых частей образца и для различных -вет-вей [29]). Надежность приведенных выше уравнений зависит также от наличия угловой корреляции между направлениями эмиссии частиц и квантов. Если имеются основания полагать, что такая корреляция существует, следует проводить измерения при различных значениях угла между двумя осями образец — счетчик. Даже в простом варианте метода — у-совпадений можно получить несколько искаженные результаты вследствие регистрации у-счетчиком тормозного излучения, возникающего при замедлении -частиц в поглотителе, препятствующем проникновению частиц в у-счетчик. В этом случае величина R возрастет, причем соответствующего увеличения R y не произойдет, поскольку вероятность регистрации -счетчиком именно тех -частиц, которые являются источником тормозного излучения, весьма мала. При использовании в качестве детектора у-излучения сцинтилляционного спектрометра с малой шириной энергетического канала этот источник ошибок можно почти полностью исключить. Аннигиляционное излучение, возникающее в любом образце " "-излучателя, приводит к еще большим ошибкам такого же типа. Этот эффект можно уменьшить, если поглотитель расположить ближе к источнику излучения, а не к детектору у-квантов. Если энергия квантов, испускаемых в процессе ядерного превращения, отлична от 0,5 Мэв, можно использовать методы дискриминации. [c.415]

В качестве источников л<есткого у-излучения для фотоактивационного анализа используют некоторые радиоактивные изотопы и различные типы электронных ускорителей, являющихся интенсивными источниками тормозного излучения. Наиболее широкое применение нашли источники с энергией у-излучения в области 2—30 Мэе. [c.77]

Р-Излучатели используют для измерения плотности лгатериалов и толщины до 0,8 г см , а долгоживущие у-излучателн — для материалов толщиной более 5 г см . Источники тормозного излучения дюжно применять для изд1еропий в промежуточной области толщин. Лучший критерий для выбора источника (ири данной толщине) есть такая эффективная энергия излучения (о ней можно судить но наклону кривой ноглогцения), при которой изменение толщины материала на 1% дает изменение скорости счета также на 19о. [c.69]

Нет оснований предполагать, что потребность в подобных источниках для других целей может быть больше. Одна из причин заключается в толт, что толщины основных листовых материалов укладываются в ту область толщин, где измерения можно производить с помощью р-излучателей. К тому же мягкая компонента рентгеновского излучения быстро поглощается. Поэтому часто невозможно, не сделав топкого окна в контейнере, определить плотность материалов в трубах или в других контейнерах, для которых широкое прид1енение нашли жесткие у-излучатели. В этом отношении грубым ориентиром для использования источников тормозного излучения является следующее если при измерениях ноглощения скорость счета уменьшилась более чем в 20 раз, то необходимо применять источники с более жестким излучением. [c.69]

Тритий. Тритиевые источники тормозного излучения обычно применяются в виде дисков диаметром 1 см [4]. Свойства таких источников приведены в таблице. Такие источники приготовляют путем сплавления фольг из титана или циркония толщиной 0,0013 см с вольфрамовой подложкой толщиной 0,050 см. Затем диски помещают в атмосферу трития при давлении примерно 10 см и температуре до 400° С, поглощение трития в стехиометри-ческих пропорциях происходит и при комнатной температуре. Была сделана ][0пытка увеличить выход фотонов из этих источников иоглощением большого количества трития в более толстых слоях циркония и титана. Однако увеличению выхода при толщине, большей 7,25 мг/см , препятствуют два фактора во-первых, тритий начинает поглощаться мепее эффективно и, во-вторых, с увеличением толщины этих относительно тяжелых элементов быстро увеличивается самоноглощение. [c.78]

Таким образом, торможение быстрых электронов в веществе создает непрерывный спектр Х-излучения, и любой электронный ускоритель может служить источником такого излучения. Генераторы Ван де Граафа, бетатроны и синхротроны уже нашли применение в качестве источников тормозного излучения для осуществления ядерных реакций. При отсутствии специальных устройств для вывода электронного пучка из вакуумных камер бетатронов или синхротронов тормозное излучение является единственным типом радиации, выходящим за пределы вакуумной системы таких машин. Чем выше энергия создающего тормозное излучение электрона, тем в большей степени испускание лучей происходит в направлении движения электрона так, в бетатроне на 100 Мэв около половины всей интенсивности пучка тормозного излучения испускается в пределг х конуса с углом раствора 2°. Основным недостатком, с которым надо считаться при использовании источников тормозного излучения для ядерных исследований, является спектральное распределение у-лучей. Однако такие источники способны генерировать электромагнитное излучение столь высоких энергий и интенсивностей, которые недостижимы другими методами. [c.372]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология