Формула термоэлектронной эмиссии

Вывод формулы термоэлектронной эмиссии на основе распределения по скоростям Ферми и волновой механики. В современной электронной теории металлов очень существенным является представление о потенциальном барьере на границе металла. Так как для выхода электрона из металла необходимо затратить некоторую работу, то это равносильно тому, что электрон, выходя из металла, переходит из области с более высоким потенциалом в область с более низким потенциалом. Потенциал внутри металла не равен внешнему потенциалу около его поверхности, и на границе металла имеет место скачок или более или менее быстрое изменение потенциала. [c.85]

Подсчеты тока термоэлектронной эмиссии при средней температуре катода (электрода) из тугоплавких металлов, проведенные по-известной формуле Ричардсона — Дэшмана [c.194]

Расчеты по формуле Ричардсона показывают, что ток термоэлектронной эмиссии должен в электронных печах достигать нескольких тысяч ампер. Однако измерения показали, что в действительности его величина достигает только десятков или сотен ампер, что объясняется действием пространственного заряда, создающегося в процессе электронной бомбардировки над поверхностью металла. В связи с тем, что энергия электронов тепловой эмиссии, уходящих с поверхности металла, невелика (составляет всего несколько электрон-вольт), ее также можно не учитывать при энергетических расчетах. [c.237]

На почве представлений зональной теории полупроводников было сделано несколько попыток построить теорию термоэлектронной эмиссии из оксидного катода. Эти попытки учитывают энергию перехода электронов с заполненной полосы (или с местного уровня) в полосу проводимости и работу выхода из оксида в вакуум или газ для электронов, энергетическое состояние которых соответствует полосе проводимости. Зависимость эмиссионного тока от температуры, полученная таким образом (формула Тягу-нова), имеет вид [c.47]

Чтобы найти значения и для подстановки в формулы (39,37) и (39,38), необходимо знать плотность полного тока термоэлектронной эмиссии катода или, другими словами, плотность тока насыщения диода. [c.144]

Интенсивность г термоэлектронной эмиссии изменяется с температурой согласно формуле Ричардсона (1901) [c.82]

Расхождение между теорией и опытом в отношении коэффициента А показывает, что в настоящее время задача теоретического охвата явления термоэлектронной эмиссии не может ещё считаться решённой во всех деталях даже для чистых металлов [168]. Вместе с тем основные черты теории термоэлектронной эмиссии, приведшие к формуле [c.93]

Плотность тока термоэлектронной эмиссии определяется ПО формуле Ричардсона [c.238]

Для того участка температур катода, на котором термоэлектронная и холодная эмиссии одного порядка величины, пользуются эмпирической формулой [c.38]

При л = О / (0) = л 12. Легко проверить, что при со = О и а = 1 (при этом X = (—Йсоо/ г) < 0) из формулы (733) сразу получаем уравнение Ричардсона для термоэлектронной эмиссии (см. гл. IX). [c.414]

Третьим методом определения эффективной работы выхода из металлов s=i F —W слун<ит определение порога фотоэффекта (см. 16 гл. III). Этот метод даёт для ср значения, совпадающие с теми, к которым приводит применение формулы Ричардсона-Дёшмэна, лишь при условии одинаковой чистоты по-нерхности металла при опытах с термоэлектронной эмиссией и с фотоэффектом. [c.31]

Последнее время в качестве источника термоэлектронной эмиссии вощли в употребление рекомендованные Лэнгмюром проволоки из вольфрама с 1—2 /о тория. Последний диффундирует на поверхности проволоки, образуя там тончайшую пленку с очень сильной эмиссией. Для вольфрама 7 = 2,4.10 и й = 5,25 10 а для торированного вольфрама при том же а величина Ь значительно меньше (3,9 Ю ). При Т = 1900 поверхность в 1 см торирован-ного вольфрама дает 0,13 ампер, а такая же поверхность чистого вольфрама — лишь О,0ОО9 ампер, как непосредственно подсчитывается из формулы Ричардсона. [c.82]

Первая формула Ричардсона хорошо оправдывается на опыте при измерении зависимости силы тока термоэлектронной эмиссии I от температуры катода Т. Вывод второй формулы, данной Ричардсоном, более строг, чем вывод первой, так как в нём не делается предположения о максвелловском распределении скоростей среди электронов внутри металла. Этот вывод основан на законах термодинамики и на некоторых экспериментальных данных, относящихся к движению электронов в металле [216]. Теоретическое обоснование второй формулы Ричардсона на базе термодинамики и квантовой теории дал в 1923 г. Дёшмэн [161]. Формулу эту обычно называют формулой Ричардсона-Дёшмэна. [c.83]

Закон термоэлектронной эмиссии можно также найти и методами волновой механики, решая задачу о прохождении электронной волны через границу металл — вакуум. Результаты такого решения, данные Фаулером и Нордгеймом [154, 162—164], совпадают с формулой (42) и позволяют сделать некоторые заключения о коэффициенте I) и его зависимости от формы потенциального барьера. Форма же потенциального барьера зависит от природы металла (от конфигурации кристаллической решётки и от строения атомного электрического поля данного металла), а также от наличия тех или иных посторонних молекулярных слоёв на поверхности металла. Эта форма, вообще говоря, неизвестна. При подсчёте коэффициента прозрачности О её апроксимируют [c.92]

В низковольтной дуге наблкедается возникновение колебаний [1659]. Около катода в низковольтной дуге всегда существует отрицательный пространственный заряд, так как в этой дуге полный ток термоэлектронной эмиссии с катода всегда больше разрядного тока, и часть электронов, эмиттированных катодом, возвращается обратно на катод. При напряжении на аноде, достаточном для ионизации газа, положительные ионы рассеивают отрицательный пространственный заряд у катода, и анодный ток увеличивается. Это увеличение то а увеличивает падение потенциала во внешней цепи разряда. В результате напряжение на трубке уменьшается настолько, что ионизация газа прекращается. Тогда вновь увеличивается отрицательный пространственный заряд около катода, ток на анод уменьшается, потенциал анода возрастает, ионизация вновь появляется, и весь процесс повторяется. Частота этих колебаний не следует формуле Томсона и определяется в первую очередь режимом дуги. Частота уменьшается с повышением накала катода и с повышением давления газа. [c.506]

При этом постоянная А отлична от постоянной Ао в формуле чардсона д 1я термоэлектронной эмиссии, так как в величий > Ж входит еще вероятность адсорбции светового кванта электро- [c.104]