Абеля преобразование

На рис. 18 показан спектр аргоновой плазменной струи в области 6500—2500 А (поперечный снимок струи на срезе сопла плазмотрона). Обработка подобных снимков производится следующим образом. Сплошной спектр фотометрируют по высоте в области 4500—2800 А через интервалы 50—100 А. Далее строят распределения интенсивности по высоте сплошного спектра на выбранных для измерения длинах волн. Из этих распределений интенсивности рассчитывают распределения коэффициента излучения по радиусу струи (в произвольных единицах) при помощи интегрального преобразования Абеля (см. измерение температуры методом абсолютных интенсивностей линий, стр. 201). По полученным значениям коэффициента излучения для оси струи строят график зависимости (26а) и по углу наклона прямой определяют температуру. [c.214]

Можно предложить, однако, и другое объяснение расхождения в полученных значениях температуры. При температурах на оси струи 10 °К медь должна быть полностью ионизирована, и коэффициенты излучения линий ul должны принимать очень низкие значения в некоторых точках по оси струи. На практике, однако, эти провалы незначительны. Таким образом, нельзя получить истинное распределение коэффициента излучения данной линии по радиусу струи даже пересчетом полученного в эксперименте распределения интенсивности линии при помощи преобразования Абеля — на оси струи коэффициент излучения будет иметь завышенное значение. Для различных линий подобное искажение будет различным. Это, в конечном итоге, приведет к ошибкам в измерении температуры. В таком случае предпочтение следует отдать методам измерения температуры по спектрам элементов с достаточно высокими потенциалами ионизации и, в частности, по спектрам рабочего газа плазменных струй. [c.220]

Эмиссионные и абсорбционные методы могут быть использованы для быстрого измерения усредненных параметров, по которым измеряемая величина может быть получена путем вычислительной процедуры, такой, как преобразование Абеля [27]. В принципе флуоресцентный метод должен рассматриваться как метод локального зондирования, поскольку исследуется только область, находящаяся на пересечении возбуждающего луча и оптического пути детектора. Если источник возбуждения обладает узким лучом, а область наблюдения также является узкой, исследуемый объем может быть очень малым, скажем менее 1 мм В начале 1962 г. для локального измерения плотностей в разреженном газовом потоке был использован флуоресцентный метод с возбуждением мощным тонким электронным пучком (вплоть до 30 кэВ). Выбранный флуоресцирующий объем был равен приблизительно 1 мм [28]. [c.221]

Уравнение (57) путем несложных преобразований может быть сведено к уравнению типа Абеля второго рода. Однако при рассматриваемых соотношениях параметров Л, и, Q п и к построить его решение в замкнутой форме не удается. Анализ зависимости У = = / (т), соответствующей уравнению (57), может быть проведен одним из численных методов с применением ЭВМ. [c.35]

Если плазма заключена в цилиндр из прозрачного материала, что довольно часто встречается на практике, то следует учитывать преломление и поглощение излучения в стенках цилиндра. Преобразование полученных данных по Абелю в этом случае соответствующим образом модифицируется [20]. В случае необходимости можно создать устройство, которое производит преобразование по Абелю автоматически [15]. [c.392]

При фотографической регистрации погрешность измерения интенсивности линий вряд ли может быть сделана менее +10%. Расчет состава плазмы может быть сделан с точностью не ниже +10%. Толщина излучающего слоя плазмы, в случае ее определения с использованием преобразования Абеля, может быть измерена с точностью +10%. Погрешность при измерении вероятностей перехода в лучшем случае составит +15%. В таких условиях относительная погрешность измерения температуры плазмы [c.394]

Неоднородность осесимметричной плазмы может быть учтена с помощью интегрального преобразования Абеля. [c.395]

В качестве эталонного излучателя используют вольфрамовые ленточные лампы и анодный кратер дуги постоянного тока между чистыми графитовыми электродами. При диагностике неоднородной плазмы для определения коэффициента излучения спектральной линии или континуума следует пользоваться интегральным преобразованием Абеля. [c.289]

На рис. 4 показаны спектры, полученные в одном из экспериментов со струей аргоновой плазмы. Рядом с поперечным снимком струи расположены спектр эталона и спектр дуги между железными электродами, снятый для построения характеристической кривой пластинки через 9-ступенчатый ослабитель. После фотометрирова-ния спектров и построения характеристических кривых для области— 4000 А, в которой находятся линии аргона, использовавшиеся для измерений температуры, получаем распределения интенсивностей данных линий по высоте. При этом интенсивности линий выражаются в единицах интенсивности излучения эталона, измеренной на тех,же длинах волн. Далее при помощи интегрального преобразования Абеля рассчитывается распределение коэффициента излучения каждой линии по радиусу струи и определяется эффективный диаметр излучающего слоя. [c.202]

Толщина плазмы I в (IV. 2. 1) определяется непосредственным измерением, если слой плазмы однороден. Если же в нем существуют большие градиенты параметров, то в случае осесимметричной и изотропной плазмы для определения эффективного значения I можно воспользоваться интегральным преобразованием Абеля. Для этого применяется метод поперечных снимков плазмы. Пересчет по Абелю можно выполнить графически [16] или численно[13, 17, 18]. В случае наличия самоноглощения в линии, необходимо дополнительно измерить коэффициент поглощения плазмы и учитывать его в дальнейших расчетах. При этом расчет по Абелю выполняется по методике [19]. [c.392]

Эффективная толщина неоднородной осесимметричной плазмы онределяется с подтощью преобразования Абеля. [c.401]