Лазер Nd РОСЬ

Сверхвысокочастотные плазмотроны позволяют получать неравновесную плазму при давлениях, близких к атмосферному. Напр., при давл. 0,03 МПа возможна генерация плазмы азота или гелия, в к-рой т-ра тяжелых частиц не превышает ЮОО К, тогда как энергия электронов составляет 1—3 эВ при их конц. Ю 2—10 см"з. Мощность СВЧ-плазмотронов не превышает 50—100 кВт. В кач-ве генераторов плазмы примен. также ударные трубы, мощные лазеры. [c.445]

Аналит. сигнал в А.-ф, а. формируется на фоне шумов регистрирующей схемы и рассеянного света. Последний возникает в результате рассеяния излучения источника возбуждения на оптич. неоднородностях паров и на частицах пробы в атомизаторах. При больших интенсивностях рассеянного света выделение из шума сигнала резонансной флуоресценции затруднено, поскольку длина волны аналит, линии совпадает с длиной волны рассеянного света. Для подавления влияния шума макрокомпоненты пробы отделяют и анализируют концентрат микроэлементов. Применяют также нерезонансную флуоресценцию, при к-рой длины волн возбуждающего и рассеянного света не совпадают с длиной волны флуоресценции. В этом случае эффективное возбуждение достигается только с использованием лазеров. [c.217]

Использование лазеров значительно расширило границы применения К. р. с. и привело к развитию ряда новых методов в спектроскопии КР. Возможность изменения длины волны возбуждения путем замены лазеров или с помощью лазера с перестраиваемой частотой привела к развитию резонансного КР, к-рое возникает, когда частота возбуждающего света попадает в область поглощения в-ва. Этот метод позволяет определять низкие концентрации в-в, что особенно важно для биологии и биохимии. [c.437]

Лазерная сварка. Луч лазера, сфокусированный в пятно диаметром 1 лл, направляется перпендикулярно свариваемому пакету. Для С. пригодны СО -лазеры, создающие практически непрерывное излучение, к-рое хорошо поглощается полимерами, и обеспечивающие непрерывный процесс С. Лазерная С. особенно пригодна для пленок толщиной 12—500 мкм. При проплавлении слегка натянутого материала возможно его одновременное разрезание. С помощью мощных лазеров можно сваривать листы толщиной до 250 жл. [c.191]

Для литиевой плазмы с Те = 0,1 эВ, Ме = 10 см 0(Те) - 10, а - 2-10 /43/ удельная мощность генерации составляет 0,03 Вт/см При этом для параметра у - 7,7-10, что соответствует добротности моды 10 и X = 2,45 мкм, заселенность фотонов в моде Ро 5-10" м Мощность генерации пропорциональна рекомбинационному потоку электронов. Максимально возможный к.п.д. такого лазера равен отношению кванта к потенциалу ионизации атома (йшо /1-9%). [c.137]

ВНУТРИКОМПЛЕКСНЫЕ СОЕДИНЕНИЯ см Хелаты. ВНУТРИРЕЗОНАТОРНАЯ ЛАЗЕРНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ вид лазерной спектроскопии, в к-рой исследуемое в-во в любом агрегатном состоянии помещают между зеркалами резонатора лазера на пути лазерного излучения, как показано на рисунке. Лазерное излучение, отражаясь от зеркал резонатора, многократно проходит через образец. При этом потери энергии излучения внутри резонатора вследствие рассеяния на зеркалах, отражения на окош1(ах кювет (в случае жидкостей или газов), дифракщш и др. причин компенсируются благодаря усилению излучения активной средой лазера. [c.393]

В одних случаях активной средой являются исходные газы или газовые смеси (напр., СО смесь He-Ne, в к-рой активными частицами служат атомы Ne, смеси Oj с Nj и парами HjO или Не, в к-рых активные частицы - молекулы СОз), других - приготовление активной среды происходит в процессе работы лазера, напр, при ионизации нейтральных атомов инертных газов (лазеры иа ионизир. газах), обра- [c.566]

Р-ция между атомарными фтором и водородом приводит к образованию колебательно возбужденных молекул HF, к-рые генерируют изл>чение с длиной волны в диапазоне 2,7-3,2 мкм. Замена водорода дейтерием дает возможность получить когерентное излучение в диапазоне длин волн 3,8 4,2 мкм Высокая т-ра в камере сгорания ( 1800 К) позволяет создать высокоскоростной сверхзвуковой поток реагентов, что чвеличивает мощность лазера. Гелий выполняет роль гам-разбавителя, препятствующего катастрофич повышению т-ры в лазерной зоне, к-рое могло бы привести к срыв , генерации и тепловому запиранию сверхзвукового потока. [c.568]

Генерация лазерного излучения считается примером временной С. Лазер непрерывного действия-сильно неравновесная открытая система, образованная возбужденными частицами (атомами, молекулами) и модами электромагн. поля в резонаторе. Неравновесность этой системы поддерживается непрерывным притоком энергии от виеш. некогерентного источника (накачкой). При малых интенсивностях накачки излучение системы состоит из не сфазированных между собой цугов волн. С повышением интенсивности накачки вплоть до нек-рой пороговой величины излучение системы становится когерентным, т.е. представляет собой непрерывный волновой цуг, в к-ром фазы волн жестко скоррелированы на макроскопич. расстояниях от излучателя. Этот переход к генерации когерентных колебаний можно интерпретировать как С. [c.291]

УДАРНАЯ ВОЛНА, распростра1иющаяся со сверхзвуковой скоростью в газе, жидкости или твердом теле тонкая переходная область (фронт), в к-рой происходит резкое увеличение давления, плотности и т-ры. Возникает при взрыве, мощном электрич. разряде, столкновениях тел, сближающихся со сверхзвуковой скоростью, в фокусе луча лазера и т. п. Рост давления и т-ры во фронте У. в. происходит за 10 -10 с, затем, спустя 10 с, происходит разфузка и давление падает до атмосферного. Скорость охлаждения в-ва на этой стадии составляет 10 фад/с. Однако вследствие необратимых процессов, происходящих при ударноволновом сжатии, т-ра образца не всмвращается к исходной, и образец остается на-фетым. В реальных условиях весь цикл завершается приблизительно за 10" с. [c.30]

Эмиссионные свойства возбужденного неона отличаются от аналогичных свойств других легких элементов. Правила отбора для этого элемента не совпадают с теми, которых следовало бы ожидать в рамках схемы связи Рассела — Саундерса. Эта схема связи предсказывает четыре терма ( Рь / 0,1,2) для конфигурации (Ме+, 4х) и десять термов ( 5, Р], >2, Р, Ро,, 2, 1.2, з) для конфигурации (Не+, Зр). Правила отбора для Д5, ДL и Д/ предсказывают только восемнадцать переходов из верхней в нижнюю конфигурацию. Однако в действительности наблюдается большее число переходов. Экспериментальные данные приводят к правилам отбора Д/ = 0, 1 (но лишь 1 для / = 0) и Д/= 1. Эти правила допускают тридцать переходов из конфигурации (Ne+, 4х) в конфигурацию (Ne+, Зр). Большинство из них обнаруживается в излучении лазера на смеси Не — Не. [c.190]

Подставив в формулу (16.19) Я = 0,32 мм, к = 0,71 мм, что соответствует микрофотографии продольного разреза лунки в А12О3 [142], получим Ро = 0,07 мм. Радиус пятна, обусловленного излучением лазера, был равен в этом слзгчае 0,06 мм. [c.169]

Для получения монохроматического излучения использую диспергирующие элементы. С этой целью применяют призмь дифракционные решетки, эталон Фабри-Перо и комбинации эти элементов. В последнем случае, регулируя угол наклона ре щетки, выбирают нужный участок спектра генерации, а изме нением наклона эталона выделяют узкую линию, ширина коте рой составляет обычно Ю- —10- нм. При определенных на клонах эталона могут генерироваться одновременно две или тр линии шириной менее 10 нм. Применение комбинации приз и эталонов позволяет в лазере непрерывного действия сузит полосу генерации до 50—100 МГц, т. е. примерно до 10 нл а наиболее узкие линии, полученные таким образом, имею ширину не более 10 нм. [c.32]

Таким образом, если предположить, что начальное возбужце-ние молекул фреона-Н происходит на начальной стадии прохождения импульса лазера, то диссоциация молекул при /Зд = 1,3-4 гПа будет происходить в режиме, близком к бесстолкновительному. Выход диссоциации составляет обычную для этих условий величину = 2 при ро = 4 гПа и Р х =1 Дж/см . Увеличение давления приводит к более эффективному использованию энергии импульса С02 -лазера и наблвдаемому росту =7,5% при рд = 13 гПа и достигает 15% при рц = 25 гПа и той же Р х Дальнейший рост давления не увеличивает р, так как теперь уже столкновения препятствуют выходу молекул на границу диссоциации, снимая возбуждение за счет У- и К- Г// -процессов релаксации уменьшается и значение Тот факт, что при рд = 65 гПа все еще со фаня-ет большое значение, можно объяснить, как уже указывалось выше, частичным пиролизом фреона-Н. [c.94]

С учетом этого явления выход диссоциации, полученный для чистого с С значительно повысится и составит величину даже большую, чем для фреона-Н при тех же плотности энергии и давлении Ро. Это вполне естественно, так как для фреона-12 мы получили большее значение в сильном поле лазера следовательно, и средний уровень зозбузвдения будет в F2, t2, выше. [c.105]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология