Эффективная температура возбуждения

При интерпретации спектров поглощения с.тедует оценивать вклад излучения поглощающего слоя и, если это необходимо, учитывать его. Такие случаи обычно встречаются, когда яркостная температура источника излучения лишь незначительно превышает эффективную температуру возбуждения. Ситуация здесь аналогична возникающей при интерпретации спектров [c.334]

Спектр поглощения, т. е. темные линии или полосы на ярком фоне сплошного спектра источника, наблюдается, если убыль светового потока за счет поглощения больше вклада спонтанного и индуцированного излучения исследуемого объекта. Если доминирующим является излучение объекта, то наблюдается спектр испускания, т. е. яркие полосы и линии на темном фоне сплошного спектра. При точном балансе поглощенной и излученной энергии наступает так называемый момент обращения, когда полосы и линии исчезают на фоне сплошного спектра источника. При этом яркостная температура источника сплошного спектра равна эффективной температуре возбуждения излучаемых объектом полос, линий или сплошного спектра. Эффективная температура возбуждения Тц определяется по отношению заселенностей верхнего Мх и нижнего N2 уровней соответствующего перехода [c.325]

Для анализа пробу помещают в каналы верхнего и нижнего угольных электродов. (Диаметр канала 2 лгм, глубина 8 лш, толщина стенок 0,5 лш.) Источник возбуждения спектров — генератор ДГ-2, Для повышения чувствительности анализа до 5-10 % используют низковольтный импульсный разряд, полученный при подключении в схему генератора ДГ-2 дополнительной емкости 36,5 мкф (вместо реостата дуги). При таком разряде вещества выходят из электродов в виде струй или факелов с эффективной температурой 7500—8000° С. Интенсивность линий фосфора при этом возрастает в 10—15 раз по сравнению с обычной дугой, получаемой от генератора ДГ-2. Средняя квадратичная ошибка определения 0,001—0,1 % фосфора составляет 15—20 отн.%. [c.153]

Особенность искрового атомизатора — отсутствие термодинамического равновесия между находящимися в нем частицами. Поэтому говорить в целом о температуре искрового разряда достаточно сложно. Его эффективная температура атомизации достигает около 10000 °С. Этого достаточно дпя возбуждения даже наиболее трудновозбудимых элементов (галогены). [c.230]

В некоторых случаях возможны значительные отклонения от равновесного состояния (особенно л зоне реакции или во фронте пламени). Любые методы, измерения при этом дают не истинные, а некоторые эффективные значения температур. Методы обращения спектральных линий, абсолютной и относительной интенсивности, определения вращательной и колебательной температуры основаны на измерении интенсивности излучения тех или иных газообразных частиц. В случае аномального возбуждения газообразных частиц, по интенсивности из лучения которых производится измерение, эффективная температура будет зависеть от вида и степени отклонения и в большинстве случаев будет недостоверна (не будет характеризовать даже примерное распределение энер- [c.32]

Константа скорости адсорбции на металлах обычно велика, а энергия активации адсорбции мала. Следовательно, последним членом в уравнении в большинстве случаев вполне можно пренебречь. Однако следует ожидать отклонения от равновесной величины коэффициента прилипания, если имеется энергия активации, препятствующая адсорбции. В этих условиях холодный газ может возбуждаться до более высоких уровней энергии, необходимых для реакций, протекающих только на поверхности. Таким образом, твердое тело действует как резервуар энергии. При условии, что температура поверхности намного выше, чем необходимо для реакции, дальнейшее изменение температуры будет слабо влиять на эффективность процесса возбуждения молекул. Следовательно, даже в этих условиях можно получить хорошее приближение к энергии активации десорбции из производной стационарного давления по температуре. [c.162]

С помощью радиоактивных изотопов показано [1310], что в присутствии однородного коаксиального магнитного поля увеличивается скорость испарения пробы из анода и задерживается перенос частиц элементов из прианодной зоны разряда к катоду. Это приводит к существенному увеличению концентрации частиц одре-деляемых элементов в плазме разряда около анода. (Повышенная концентрация паров элементов около электрода с пробой наблюдалась также в работе [103].) При наложении поля достаточно большой напряженности (300—400 гс) в дуге возникают вертикальные циркуляционные токи (рис. 41), способствующие удержанию частиц в дуговом облаке [1223]. При этом эффективная температура плазмы возрастает и максимум ее смещается от оси к периферии разряда [1223]. Все перечисленные явления, а также пространственно-временная стабилизация облака разряда обуславливают наблюдавшийся рост интенсивности атомных и особенно ионных линий, улучшение воспроизводимости испарения пробы и возбуждения спектра. [c.129]

Рассмотренный пример интересен тем, что он показывает эффективность комплексного применения различных статистических методов анализа при планировании эксперимента. Здесь важно также отметить то обстоятельство, что применение дисперсионного анализа дало возможность проводить опыты в условиях, когда варьировали оба фактора—изменение температуры возбуждения, с одной стороны, и процесс обработки фотопластинки, с другой стороны. При классической постановке экспериментов опыты нужно было бы разбить на две серии так, чтобы в каждой из них варьировал только один фактор, а другой оставался на строго постоянном уровне. Такая постановка экспериментов была бы чрезвычайно громоздкой и трудоемкой. [c.324]

Дуговой разряд (дуга переменного и постоянного тока) обладает эффективной температурой 5000—7000 С, что обеспечивает возбуждение большинства элементов и позволяет вести анализ непроводящих ток и тугоплавких образцов. В высоковольтной искре (10 ООО—16 ООО в) с эффективной температурой 7000—15 ООО °С возбуждают спектры элементов с высокими потенциалами возбуждения и ионизации. Импульсный и электровакуумный разряды используют для возбуждения инертных газов и высокоионизированных элементов. [c.127]

Одни авторы [119, 123, 127—129, 133, 135, 139] для повышения чувствительности определения бора спектральным методом предварительно обогащают пробу другие [121, 122, 130, 131] определение бора ведут в атмосфере инертного газа третьи [121, 124, 134, 139] увеличивают эффективность возбуждения атомов, применяя добавки веществ, снижающих температуру возбуждения, или же используя полый катод. [c.52]

Из (IV. 5. 8) видно, что для слабо взаимодействующих молекул (а/А 1) вероятность перехода поступательной энергии в колебательную невелика, а вообще говоря, растет с увеличением температуры. Если принять величину равной энергии колебательного уровня, возбуждаемого при соударении, то из (IV. 5. 8) следует, что эффективность колебательного возбуждения при данной температуре увеличивается для ударных переходов между высоко лежащими колебательными уровнями, для которых Av мало. Это имеет принципиальное значение для химических процессов, поскольку именно молекулы с высокой колебательной энергией наи-> более реакционноспособны. [c.407]

Электронная температура молекул и атомов в еще большей степени может зависеть от механизма возбуждения электронных уровней. Эффективность электронного возбуждения путем неупругих соударений, когда относительная кинетическая энергия поступательного движения переходит во внутреннюю энергию электронного возбуждения одной из сталкивающихся частиц, очень мала. Можно показать [91], что эффективность электронного возбуждения будет велика только тогда, когда [c.408]

Концентрации колебательно-возбужденных молекул также невелики и соответствуют эффективным температурам заселения колебательных уровней Т оп < 1000—1500 К [254, 258]. [c.154]

Фотосенсибилизация. Когда фотохимические реакции нельзя инициировать непосредственно светом, так как вещество не поглощает волн доступной длины, можно инициировать реакцию, используя вещества, способные поглощать свет и передавать энергию реагентам. Такой процесс известен как фотосенсибилизация очень эффективным сенсибилизатором является ртуть. Атомы ртути сильно поглощают излучение, соответствующее длинам волн 1849 и 2537 Л, которое легко получить с высокой интенсивностью в ртутных лампах. Полученные таким путем возбужденные атомы ртути могут передавать свою энергию и осуществлять сенсибилизированную реакцию (1 фотон при 2537 А равен 112 ккал/моль, а при 1849 А —154 ккал/моль). Таким путем можно получать атомы Н из Нг [71—74] и углеводородов [4] и зарождать цепные реакции при температурах, при которых обычное зарождение цепей невозможно. Подобные исследования дали очень важные сведения о кинетической природе радикалов. [c.101]

В жидкой фазе стадия передачи энергии внутренним степеням свободы молекулы практически не зависит от температуры, поскольку частоты меж- и внутримолекулярных колебаний в жидкости остаются постоянными при изменении температуры. Температура влияет на образование ассоциатов и на перемещение ассоциатов, содержащих возбужденные молекулы. Зарождение цепей происходит вследствие реакций между предварительно возбужденными молекулами. По этой причине эффективная энергия активации реакций зарождения цепей по гомогенному механизму в жидкой фазе оказывается меньше, чем в газовой, на величину энергии возбуждения молекулы. [c.30]

В табл. V, 1 приведены в качестве примера значения функции Н°т — Яо)/ Т однозарядных положительных ионов некоторых элементов при температурах до 50 000 К. При обычных температурах теплоемкость и внутренняя энергия одноатомных частиц не имеют колебательных и вращательных составляющих, а определяются всецело поступательным движением частиц. При высоких же температурах еще прибавляется и энергия возбуждения более высоких энергетических уровней электронов. До начала этих возбуждений теплоемкость (Ср) и функция (Яг — Яо)/Г сохраняют для частиц такого вида постоянное значение 4,9682 кал/(К-моль). Переход от атомов Не к N6, Аг, Кг, Хе и Кп сопровождается понижением первого уровня электронных возбуждений. У нейтральных атомов этот уровень понижается с 21,0 эв для атомов гелия до 6,2 эв для атомов радона Для ионов Ы+ не обнаруживается возбужденных состояний еще при 45 ООО К, для ионов N3+—при 20 000 К, для К и КЬ+ —при 10 000 К и для Сз+ при 9000 К. Аналогичные соотношения должны наблюдаться и для ионов Р , С1 , Вг, 1 и для ионов Ве , Mg +, Са +, Ва +. Для изоэлектронных частиц чем выше заряд ядра, тем выше первый уровень электронных возбуждений и, следовательно, выше температура, при которой эти возбуждения начинают влиять на термодинамические функции. Хотя эффективный заряд таких ионов в [c.173]

Однако применение метода однотипных реакций в этом случае ограничивается тем, что такие реакции всегда связаны с изменением валентного состояния элементов, а аналогия в свойствах элементов может не распространяться на разные валентные состояния. Так, ионы натрия и калия, содержащиеся в их хлоридах (не будем усложнять вопроса рассмотрением величины их эффективного заряда), обладая устойчивой конфигурацией электронной оболочки, переходят в возбужденные состояния только при очень высоких температурах. А свободные атомы натрия и калия вследствие на личия в них слабо связанного электрона возбуждаются при уме ренно высоких и довольно различных температурах (см. рис. V, 4) [c.183]

На рис. 4.23 приведены рассчитанные зависимости величин /3 . (4.12) от поступательной температуры для исследованных систем, а на рис. 4.24 - зависимости 0 от начальной колебательной знергии. Как видно из рис. 4.23, величины падают с ростом поступательной температуры, что согласуется с экспериментальными данными об эффективности столкновений. С ростом начального уровня колебательного возбуждения величины Оу и О, возрастают. [c.109]

Электронная температура разряда 8000—10 ООО К, т. е. существенно выше, чем в дуге или пламени. Концентрация свободных электронов 10 —10 см . Продолжительность пребывания частичек аэрозоля в наиболее горячей зоне составляет примерно 10-2 с, что обеспечивает их полное испарение, эффективную атомизацию и возбуждение. Максимальная эмиссия атомов и ионов наблюдается на расстоянии 14—18 мм выше края горелки. Фоновое излучение в этом участке плазмы мало. Слабы также эффекты самопоглощения и самообращения линий. Плазма характеризуется высокой пространственной и временной стабильностью. [c.65]

ЯМР-спектроскопия — особо тонкий и изящный метод исследования. В процессе измерения исследуемые пробы практически не изменяются. Так, при работе со спектрометром на частоте 60 МГц энергия возбуждения составляет только 0,006 кал/моль (протонный резонанс). Поэтому спектроскопия ПМР эффективна для исследований динамических равновесий, партнеры которых невозможно разделить (поворотные изомеры, таутомерные равновесия и др.). Исследуя зависимость ЯМР-спектров таких систем от температуры, можно определить также их термодинамические характеристики. Соответствующие примеры и дальнейшие возможности применения метода рассмотрены в специальной. питературе. [c.264]

Если такое возбуждение достаточно эффективно, компенсационный эффект в гетерогенных каталитических реакциях становится универсальным. Проявление компенсационного эффекта при катализе на полупроводниках связано с зависимостью положения уровня Ферми от температуры. [c.135]

Процесс люминесценции дает наиболее надежную информацию о природе первичных фотохимических процессов. Излучение конкурирует с другими возможными процессами дезактивации возбужденных частиц (тушение, реакции, разложение и т. д.), и зависимость интенсивности излучения от температуры, концентрации реагентов и т. д. может дать ценную информацию о природе и эффективности этих различных процессов. Например, тушение в результате бимолекулярных столкновений и мономолекулярный процесс потери энергии за счет безызлучательных переходов лучше всего исследовать по их влиянию на интенсивность люминесценции. Помимо чисто фундаментального интереса, процессы люминесценции имеют также значительную ценность для ряда коммерческих и научных приложений один из примеров такого использования будет дан в разд. 8.11. [c.81]

Температурная зависимость процесса переноса возбуждения может быть измерена путем экспонирования эмульсии при пониженной температуре и последующего проявления в нормальных условиях. При понижении температуры наблюдается падение чувствительности, которое должно быть приписано уменьшению эффективности переноса электронов. Теория переноса электронов Маркуса — Левича во многих случаях удовлетворительно предсказывает наблюдаемые изменения чувствительности в зависимости от температуры. [c.252]

Кроме того, молекула воды как партнер по соударениям наиболее эффективно снимает возбуждение, вследствие чего процесс с участием НгО преобладает, а концентрация НгО в пламенах с одинаковой температурой практически постоянна. Поэтому Булевич и Сагден в качестве третьего тела в процессе столкновения рассматривали только молекулу воды. В этом случае отношение констант кз и /гг не зависит от состава и равно 24 5 во всем температурном интервале. Концентрация водорода в опытах менялась в шесть раз, а азота — в четыре, что изменяло скорости процессов не более чем на 8 и 14% соответственно. Преобладание константы к над объяснялось за счет большего сечения столкновения радикала ОН и большей вероятности вязкого столкновения . [c.246]

В зонах высокой концентрации радикалов свежеобразованные радикалы ОН находятся в возбужденном состоянии, а местная эффективная температура воды и всех других компонентов системы будет высока вследствие большого местного выделения энергии. Благодаря высокой температуре скорости реакции ОН с Н или с другим радикалом ОН будут более близки к скорости реакций Н Н, и поэтому в горячих точках образование перекиси водорода и водорода может протекать с относительно высокими выходами. С этой точки зрения радикалы, выходящие из зоны высокой концентрации, не участвуют в начальном выходе и влияют на результаты только тем, что вызывают обратные реакции. Таким образом, начальный выход должен быть прямой мерой выхода разложения, продолжающегося после того, как обратная реакция полностью прекращается благодаря присутствию окислителей или восстановителей, например бромистых солей. В настоящее врелад нет достаточно данных для выбора между этим объяснением и предложенной выше теорией, а именно, что начальный выход всегда очень высок, но что чрезвычайно быстрое снижение его обратной реакцией не позволяет его измерить. Углубленное изучение кинетики реакций в различных системах должно было бы привести к возможности косвенного определения скорости димеризации ОН и, следовательно, к выбору правильной теории. [c.95]

В частности, показано [980], что оптимальное количество добавки лития должно быть таким, чтобы эффективная температура дуги составляла 5700° К (рис. 42), добавка калия должна обеспечивать Гэф 5200° К. Напом1 им, что указанная область температур является также компромиссно-оптимальной для достижения максимальной интенсивности атомных аналитических линий большого числа элементов (см. 4.1.3 и 4.2.2). Следовательно, введение в разряд угольной дуги (в атмосфере воздуха) легкоионизуемого элемента в количестве, обеспечивающем оптимальные условия для снижения интенсивности фона, одновременно создает и оптимальные условия для возбуждения аналитических линий многих определяемых элементов. Все это улучшает возможности определения следов элементов. Если количество легкоионизуемых элементов в пробе значительно больше оптимального, практикуется разбавление пробы другим материалом, например угольным порошком, или введение в нее вещества, которое связывает легкоионизуемый элемент в труднолетучее соединение, замедленно поступающее в разряд [932]. [c.132]

Таким образом, опыты Апкера и Тафта весьма убедительно доказали возможность передачи энергии в щелочно-галоидных кристаллах от основной решетки к примесным центрам при помощи экситонного механизма миграции энергии. Однако наличие такой миграции энергии является при комнатной температуре еще недостаточным для возбуждения центров свечения. Измерение спектрального распределения выхода фотолюминесценции в щелочных иодидах, активированных таллием [351, 352] показывают, что при комнатной температуре возбуждение центров свечения путем переноса энергии при помощи экситонов происходит с малой эффективностью. [c.252]

Однако получены доказательства того, что в некоторых твердых матрицах инертных газов возможны бимолекулярные реакции в селективно-возбужденных состояниях. В таких условиях температура матрицы столь низка (10К), что реагирующие молекулы иммобилизованы в ней. Они как бы заморожены в состоянии длительного холодного столкновения, и вращательные движения отсутствуют. Например, фтор Рг и этилен С2Н4 не реагируют в твердой аргоновой матрице при 10К до тех пор, пока не будет возбуждена одна из колебательных мод этилена с помощью лазера с перестраиваемой длиной волны, настроенного точно в резонанс с колебанием. При этом, как установлено, самым эффективным является возбуждение того колебания, которое искажает молекулярную планарность. Это вполне понятно, поскольку такой тип искажения изменяет форму молекулы в направлении неплоской этаноподобной структуры конечного продукта. [c.152]

Полученные зависимости влияния макрокомпонентов связаны с изменением скорости парообразования примесей и условий их возбуждения. Эффективная температура плазмы, измеренная по относительным интенсивностям линий железа (метод Орнштейна), снижается от 5900 до 4700° К при изменении содержания суммы макрокомионентов от О до 48 г/д в методе торца и от 6500 до 5000° К при использовании метода чашечки (см. рис. 5). Уменьшение температуры плазмы ведет к увеличению концентрации [c.128]

Измерение температуры пламени является одним из наименее надежных физических измерений. Это связано частично с экспериментальными трудностями и частично с тем, что определение самого понятия температуры пламени дать весьма трудно. В ходе процесса горения выделяется большое количество энергии, распределение которой в начальный момент в общем случае не всегда соответствует закону равнораспределенных между различными степенями свободы. Мы показали в предыдущих главах, что молекулы могут образовываться в возбужденных колебательных состояниях. Можно предположить также, что молекулы, образующиеся нри разложении или при столкновениях, могут в начальны момент обладать повышенной вращательной или поступательной энергией. Пламена содержат также такие активные вещества, как радикалы ОН и СН, которые могут вступать в химические реакции на любой поверхности, введенно в пламя теплота, выделяющаяся при такой реакнии, может нагреть поверхность до температуры выше температуры самого пламени. Так, например, температура, измеряемая при помощи термометра, введенного в зону пламени, может заметно отличаться от температуры газов в этой зоне. Сама температура пламени может иметь по крайне мере три значения, соответствующие эффективной вращательной, колебательной и поступательно температурам молекул. Кроме того, возможно, что моле гулы различных газов будут обладать до достижения равновесия различными эффективными температурами так, молекулы СОд могут в среднем обладать избыточной колебательной энергией, тогда как радикалы ОН могут первоначально иметь избыток вращательной энергии, а, скажем, атомы натрия, образующиеся в пламени при разложении хлористого натрия, будут сохранять избыточную кинетическую энер- [c.217]

Цепная полимеризация и ее особенности. Соединения, содержащие двойные связи, весьма активны и легко вступают в различные реакции. Но если реакция этилена с хлором протекает самопроизвольно, без посторонних побуждений, с образованием дихлорэтана (С2Н4С12), то при полимеризации их собственной химической активности оказывается недостаточно, необходимо участие особых возбудителей. Активирование молекул этилена можно осуществить повышением температуры, светом, электрическим разрядом, радиоактивным разрядом и т. д. Но наиболее эффективным средством возбуждения реакции полимеризации являются инициаторы и катализаторы. [c.283]

В соответствии с этим эффективность захвата возбуждения ловушками в том же бензоле и в других а])оматических С0еди1ге1гиях возрастает с понижением температур]. . [c.189]

Интересно отметить, что если при химической реакции возбужденные частицы образуются с концентрацией, превышаюш,ей равновесную, то эффективная температура таких частиц будет, очевидно, выше равновесной температуры системы. Участие возбужденных частиц в последуюш,их реакциях с энергией активации, меньшей средней энергии возбужденных молекул, приведет к тому, что увеличение температуры системы ие будет сопровождаться дальнейшим увеличением скорости реакции. Однако в настоящее время слипгкод мало экспе )имеитальных данных, чтобы утверждать, что такие реакции играют важную роль в высокотемпературных системах. [c.409]

Если время жизни молекул в данном электронном состоянии много меньше времени колебательной релаксации, то ФР по колебательным уровням этого состояния целиком определяется механизмами заселения и девозбуждения электронно-колебателк-ных уровней, а колебательной релаксацией можно пренебречь. ФР при этом могут сколь угодно сильно отличаться от больцма-новских с какой-либо эффективной температурой Гкол и от ФР молекул по колебательным уровням основного электронного состояния (рис. 4.17). При этом возможна даже абсолютная инверсия, если источник возбуждения действует в основном на высокие колебательные уровни, что наблюдается при рекомбинации атомов (см. рис. 4.17, кривая 7). [c.109]

Возбуждение лазерным излучением для получения пучков возбужденных частиц не ограничивается атомами щелочных металлов. В пионерских работах [162, 163] показана возможность получения значительных концентраций молекул НС1 в пучке для исследования динамики взаимодействия возбужденных молекул НС1 с Na. Однако использование лазерного излучения для получения пучков селективно возбужденных молекул, ограничено отсутствием перестраиваемых лазеров с непрёрыв- ным излучением и мощностью, достаточной для исследования рассеяния. В некоторой мере этот недостаток восполняется химическими лазерами на НС1 и. НР, уровень мощности которых составляет = 100 мВт на одной линии. Следует учитывать, однако, что температура вращательных переходов, на которых происходит генерация, значительно выше, чем температура в пучке, а эффективность возбуждения молекул в перпендикулярной конфигурации Составляет несколько процентов. Увеличение эффективности лазерного возбуждения может быть достигнуто с помощью коаксиальной конфигурации молекулярный пучок — лазерный пучок [164], с фокусировкой лазерного излучения на сопло. Такая конфигурация позволяет наиболее полным образом использовать самые сильные лазерные линии. Наибольшая степень возбуждения ожидается в узкой области, близкой к соплу, где существует высокая плотность молекул. После осуществления полного расширения потока молекулы должны иметь вращательные температуры. Таким образом, основное преимущество метода, реализованного в работе [164], состоит в том, что после возбуждения поток переходит в молекулярный режим и энергия не диссипируется в столкновениях, как это имеет место при возбуждении в области перед соплом, несмотря на высокую эффективность накачки. [c.179]

В работах, связанных с созданием пульсационной аппаратуры для процессов экстракции, сорбции, растворения, выщелачивания, смешения фаз, показана высокая эффективность искусственно создаваемых нестационарных гидродинамических процессов, протекающих с участием жидкой фазы [10]. Наиболее наглядно это видно на примерах аппаратов идеального перемешивания, в которых протекает реакция второго порядка (см., например, [И, 12]). Производительность реактора в нестационарных режимах возрастает по сравнению со стационарным на величину, пропорциональную квадрату амплитуды пульсаций входных концентраций, достигая максимальных значений при очень низких частотах. Производительность реактора становится еще больше, если периодически изменяется не только состав, но и расход, особенно, если амплитуды этих пульсаций велики и находятся в противофазе. Нестационарные режимы оказались наиболее эффективными в тех случаях, когда выражения для скоростей химических превращений имели экстремальные свойства или реакции были обратимыми. Особенно действенным каналом возбуждения для многих нестационарных процессов является температура теплоносителя. Для последовательных реакций в реакторе идеального перемешивания при неизменной температуре можно добиться увеличения избирательности, если порядки основной и побочной реакций отличаются друг от друга. [c.5]

Плазма тлеющего разряда внутри катода имеет температуру около 800 К- Благодаря относительно малому давлению и низкой температуре лоренцевское и доплеровское уширение линий испускания в лампе с полым катодом существенно меньше (на 2 порядка), чем в применяемых атомизаторах, например в пламени. Поэтому лампы с полым катодом удовлетворяют требованиям, предъявляемым к источникам в атомно-абсорбционном анализе, т. е. линии в спектре испускания являются очень узкими. Эффективность работы лампы с полым катодом зависит от ее конструкции и напряжения, которое подводится к электродам. Высокие напряжения и соответственно высокие значения тока приводят к увеличению интенсивности свечения. Однако это преимущество часто приводит к увеличению эффекта Доплера для линии испускания атома металла. Более того, кинетическая энергия иона инертного газа, бомбардирующего внутренние стенки полого катода, зависит от массы иона, напряжения на электродах лампы и числа соударений в единицу времени, которые происходят по мере движения иона инертного газа к катоду. Чем выше значение тока, тем больше относительное число невозбужденных атомов в облаке, вырванном в результате бомбардировки стенок полого катода ионами инертного газа. Невозбужденные атомы материала катода способны поглощать излучение, испускаемое возбужденными атомами. В результате наблюдается самоноглощение, которое уменьшает интенсивность в центре линии испускания лампы. [c.144]