Пламени фронт, определение формы

Несмотря на то, что камера сгорания имеет сечение намного большее, чем общее сечение горелок, нельзя обеспечить пламя в виде равных полос, перпендикулярных к потоку газа. В зависимости от условий движения потока и шероховатости стенок горелок пламя имеет различную степень неровности (образуются складки , так что поверхность фронта пламени почти в 30 раз больше, чем поверхность ровного пламени). Таким образом, при этом типе горелки фронт пламени утолщен и не имеет определенной геометрической формы, как в горелке Бунзена. Вследствие большой турбулентности обмен энергией между реакционными и несгоревшими газами несколько увеличен, а следовательно, увеличенной будет и скорость пламени. [c.94]

При умеренной скорости горения пламя, распространяющееся в горизонтальной трубе со стороны открытого конца, приобретает специфическую наклонную, вытянутую вперед форму. На определенном протяжении пути пламени такое горение остается стационарным. В дальнейшем, так же как и при горении в вертикальной трубе, усиливающееся трение о стенки при истечении продуктов реакции из трубы приводит в движение и сгорающую среду, поверхность пламени прогрессивно увеличивается и горение ускоряется. Описанная форма пламени является следствием воздействия на горение обоих искажающих факторов — сил тяжести и трения. Форма пламени определяется соотношением между нормальной скоростью пламени и скоростью движения газа вблизи каждого участка фронта. [c.13]

Явления, наблюдаемые при распространении пламени в сосудах, размеры которых примерно одинаковы во всех направлениях (какими являются, например, куб или короткий цилиндр), в основном такие же, как при распространении в сферических сосудах. В начале процесса пламя имеет сферическую форму, а в конце вид фронта пламени определяется формой сосуда. При распространении пламени в длинных трубках наблюдается, однако, целый ряд новых явлений. В трубках, закрытых с одного конца, при поджигании смеси у противоположного открытого конца часто возникает пламя, которое распространяется на некотором участке с постоянной скоростью (равномерное распространение), затем ускоряется, приводя к колебательным режимам, и, наконец, если состав смеси лежит между некоторыми определенными пределами, заканчивается в виде детонационной волны [40—42] (см. гл. XIV). Согласно данным Уилера, Пэймэна и их сотрудников, воспроизводимость измерения скорости равномерного распространения пламени имеет место только при строгом выполнении некоторых определенных условий у открытого конца трубки в частности, зажигание должно производиться не слишком далеко от него. Оказывается, что скорость равномерного распространения зависит от направления движения она максимальна при движении пламени вверх и минимальна прн движении вниз. Скорость увеличивается также при увеличении диаметра трубки [43]. Бон, Фрэзер и Уинтер не смогли получить воспроизводимых результатов при исследовании быстро горяш,их смесей в некоторых определенных пределах изменения состава [44]. Хотя пламя проходило некоторое расстояние с постоянной скоростью, однако значения этой величины менялись от опыта к опыту. [c.191]

Пламена, стабилизированные у оси илиу периферии осесимметричного потока. Задача, которую мы теперь рассмотрим, заключается в определении формы конуса обычного бунзеновского пламени и структуры потока газа. Для упрощения анализа приняты следующие предположения 1) фронт пламени [c.212]

От диффузионного пламени отличается пламя, образующееся при горении заранее перемешанного горючего газа с воздухом (кинетическое горение). Это пламя при воспламенении какой-Jщбo части объема горючей смеси представляет собой светящуюся зону, в которой соприкасаются друг с другом свежая смесь и продукты горения зона горения всегда движется в сторону свежен горючей смеси, а фронт пламени имеет большей частью сферическую форму. При сгорании смесн горючих газов или паров с воздухом, подаваемых с определенной скоростью к юне горения, образуется стационарное пламя, имеющее форму хонуса. Во внутренней части конуса смесь подогревается до тем-лературы воспламенения. В остальной части конуса происходит орение, характер которого зависит от состава смеси. Если в смеси недостаточно кислорода, то во внешней части конуса про- [c.120]

Все рассмотренные выше теории нормального распространения пламени так же как и некоторые их модификации, не вошедшие в это рассмотрение, относятся к тому случаю, когда турбулизация газового потока не играет заметной роли. Турбулентное горение теоретически вцервые было рассмотрено Дамкелером [686], которому принадлежат также обстоятельные экспериментальные исследования влияния турбулентности на бунзенов-ское пламя при числах Рейнольдса до 17 ООО. Не останавливаясь на подробном рассмотрении турбулентного горения, исследованию которого посвящено большое число работ, отметим только, что согласно Дам-келеру [686], наблюдаемое при турбулизации газа ускорение пламени обусловлено двумя факторами увеличением скорости передачи тепла и подачи газа во фронт пламени при микротурбулентности, т. е. тогда, когда размеры вызванных турбулизацией газа неоднородностей малы по сравнению с шириной фронта, и изменением формы фронта пламени при макротурбулентности, когда размеры неоднородностей больше ширины фронта. Из теоретического рассмотрения турбулентного горения следует, что скорость пламени при турбулентном горении связана определенным соотношением со скоростью пламени в ламинарном потоке для этого соотношения различными авторами в соответствии с принятыми ими допущениями были получены различные аналитические выражения. [c.500]

Рассмотрим еще метод экспериментального определения величины предложенный Стивенсом [1184] и заключающийся в том, что горючая смесь вводится в мыльный пузырь (который можно рассматривать как бомбу постоянного давления) и поджигается в центре пузыря электрической искрои. Распространяющееся пламя через узкую щель фотографируется на движущуюся пленку, позволяющую измерить диаметр сферического фронта пламени в различные моменты времени. На пленке изображение пламени имеет форму равнобедренного треугольника, вершина которого отвечает моменту поджигания смеси. Зная скорость движения пленки V и измерив угол а, отвечающий вершине треугольника, по формуле M=utg - находят скорость распространения пламени, иредставляю- [c.586]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология