Горение скорость пламени

При нормальных условиях горения, когда пламя неподвижно (видимая скорость пламени равна нулю), расход газов питания равен расходу сгорающих газов. Следовательно [c.83]

Детонационные свойства — важная характеристика бензинов. В цилиндр двигателя внутреннего сгорания поступает смесь паров бензина с воздухом, которая сжимается поршнем и зажигается от запальной свечи (искры). Образующиеся при горении газы двигают поршень. Чем больше степень сжатия смеси в цилиндре, тем выше КПД двигателя. Степень сжатия ограничивается характером горения смесн в цилиндре. При нормальном горении скорость распространения пламени равна 10—15 м/с, однако при некоторых степенях сжатия наступает детонация, при которой пламя распространяется со скоростью 1500—2500 м/с. [c.56]

Если скорость истечения газовой смеси из сопла приблизительно равна скорости распространения фронта пламени, мы получим стабильное горение (рис. 79, а). Если скорость истечения выше, чем скорость горения, то пламя сорвется с горелки и будет гореть на некотором расстоянии от среза сопла (рис. 79, б) или вообще исчезнет. Если скорость истечения газов меньше скорости горения, то пламя затягивается внут ь ( проскок ). [c.126]

При соприкосновении источников воспламенения с твердым веществом происходят нагрев небольшой части его и разложение с выделением паров и газов. Когда температура, скорость и количество выделяющихся продуктов будут достаточны для поддержания горения, возникает пламя. Если твердое горючее вещество неспособно при нагревании выделять газообразные продукты, воспламенение такого вещества проявляется тлением. [c.212]

Детонационные свойства — весьма важная характеристика бензинов. В цилиндр двигателя внутреннего сгорания поступает смесь паров бензина с воздухом, которая сжимается поршнем и зажигается от запальной свечи (искры). Образующиеся при горении газы двигают поршень. Чем больше степень сжатия смеси в цилиндре, тем выше коэффициент полезного действия двигателя. Величина степени сжатия ограничивается характером горения смеси в цилиндре. При запале смеси от искры образующееся пламя может распространяться в цилиндре двигателя с различной скоростью. При нормальном горении скорость распространения пламени равна 10—15 м/сек, однако при некоторых степенях сжатия наступает детонация, при которой пламя распространяется со скоростью 1500—2500 м/сек. Появление детонации сопровождается стуком в цилиндре, перегревом, черным дымом на выхлопе и приводит к повышению расхода топлива, снижению мощности двигателя и преждевременному его износу. [c.458]

Отвод тепла от пламени понижает температуру горения, а следовательно, и скорость распространения пламени. Если теплопотери достаточно велики, то произойдет срыв горения, возникшее пламя потухнет и не смо-I жет распространяться по смеси. Учитывая влияние тепловых потерь на максимальную температуру и на скорость распространения пламени и об- [c.17]

Существуют определенные аналитические характеристики пламени. Пламя, безусловно, должно быть стабильным, безопасным и стоимость компонентов для его поддержания должна быть невысока оно должно иметь относительно высокую температуру и медленную скорость распространения, что повышает эффективность десольватации и получения пара и в результате приводит к большим сигналам эмиссии, абсорбции или флуоресценции. К тому же, пламя должно обеспечивать восстановительную атмосферу. Многие металлы в пламени имеют тенденцию образовывать устойчивые оксиды. Эти оксиды тугоплавки и не легко диссоциируют при обычных температурах пламени. Для повышения степени образования свободных атомов их необходимо восстановить. Восстановление может быть достигнуто почти в любом пламени, если создать скорость потока горючего газа большей, чем это необходимо по стехиометрии горения. Такое пламя называют обогащенным. Обогащенные пламена, образуемые такими углеводородными горючими, как ацетилен, обеспечивают прекрасную восстановительную атмосферу, обусловленную большим количеством углеродсодержащих радикальных частиц. [c.682]

Значения 8и и т]о взяты для пропано-воздушных смесей вместо менее точно известных значений для других высших углеводородов. и принято равным 15,25 м/сек. Видно, что с обогащением смеси вычисленные значения т все больше превосходят экспериментальные значения. Такое поведение означает, что для более богатых смесей пламя становится более растяжимым, чем показывает расчет. Это можно объяснить эффектом преимущественной диффузии кислорода в растянутую, т. е. искривленную волну горения. Скорости горения, использованные при расчетах растяжения, были определены для плоской волны пламени и не отражают ускорения сгорания, которое имеет место в богатых смесях, когда волна горения вынужденно изгибается, как это бывает в начале распространения пламени от искры или при движении в области больших градиентов скорости. В области богатых угле-водородо-воздушных смесей диффузия в изогнутых частях пла- [c.597]

Регулирование притока воздуха контролируется более или менее эмпирически, причем за показатель принимается цвет дыма, выходящего из дымовой трубы. При введении слишком большого количества воздуха получается, конечно, чрезмерно горячее пламя, и большая часть угля сгорает, тогда как при. алом количестве воздуха получается пламя, в котором газ разлагается недостаточно хорошо, а потому сажи получается опять-таки. мало. Кроме того в последнем случае получающийся уголь часто бывает загрязнен промежуточными продуктами горения. Скорость вращения охлаждающих поверхностей влияет больше на качество, чем на выход сажи. [c.266]

Если скорость истечения будет выше, чем скорость горения, то пламя сорвется с горелки и будет гореть на некотором расстоянии от среза сопла (рис. 82, б) или вообще исчезнет. Если скорость истечения газов меньше скорости горения, то пламя будет затягиваться внутрь ( проскок ). [c.146]

При стационарном режиме скорость вытекания смеси равна скорости нормального распространения пламени, но по мере регулирования горения возможны и нарушения стабильности зоны горения отрыв пламени от кратера горелки или втягивание пламени в смесительную полость горелки (проскок пламени). Высота конуса зоны горения бунзеновской горелки зависит от скорости подачи смеси Wf. При чрезмерном увеличении скорости пламя оторвется, а при слишком малой скорости произойдет проскок. [c.111]

Структура диффузионного пламени существенно зависит от сечения потока горючих паров и газов и его скорости. По характеру потока различают ламинарное и турбулентное диффузионное пламя. Ламинарное пламя возникает при малых сечениях потока паров или газов, движущихся с небольшой скоростью (пламя свечи, спички, газа в горелке небольшого диаметра и т. д.). На пожарах при горении всех веществ образуется турбулентное пламя. Оно меньше изучено, и для объяснения этого явления используют положения теории ламинарного пламени. На рис. 6 показано строение ламинарного диффузионного пламени на примере пламени жидкости, [c.31]

Наблюдаемое нами и регистрируемое фотоаппаратом распространение пламени в горючей смеси представляет собой наложение двух отдельных процессов. Один из них — движение фронта пламени вследствие перемещения зоны реакции в несгоревший газ другой — движение фронта пламени в результате конвективного движения газа. Так как термином скорость пламени обычно обозначают скорость перемещения пламени в пространстве, то скорости его движения относительно свежей, несгоревшей смеси надо дать другое наименование. Мы будем называть скорость, с которой свежая смесь поступает в пламя по нормали к его поверхности, скоростью горения. Скорость конвективного движения газа в направлении нормали к фронту пламени, очевидно, представляет собой разность между скоростью пламени в этом направлении и скоростью горения. Скорость горения определяется такими факторами, как скорость реакции, диффузия и теплопроводность. Конвективное движение газа—сравнительно более простой процесс. Его влияние на скорость пламени может быть весьма сильным. Поэтому, а также потому, что конвективное движение можно до некоторой степени регулировать, изучение этого процесса весьма существенно для решения технических задач, связанных с горением. [c.170]

Мипора — это мелкопористая пластмасса. Представляет собой горючее вещество, температура воспламенения 397°С, самовоспламенения 540°С. При горении мипоры выделяется приблизительно такое же количество тепла, как при горении древесины, теплота сгорания 4200 ккал/кг. При горении мипоры пламя распространяется по поверхности блоков и штабелей, а также проникает внутрь их. Эта особенность мипоры по сравнению с пенополиуретаном объясняется тем, что пузырьки мочевино-формальдегидной смолы наполнены воздухом, а не углекислым газом. Скорость распространения пламени по поверхности мипоры составляет около 1 м/мин, а весовая скорость горения около 12—15 кг/м ч. Небольшая весовая скорость горения объясняется тем, что основа пластмассы — мочевино-фор-мальдегидная смола — является трудногорючим веществом. Часто мипору считают негорючей пластмассой. Эта ошибка может привести к серьезным последствиям. [c.81]

Карбамидные пенопласты — трудносгораемые материалы. Так, мипора М (без добавки фосфорнокислого аммония) имеет температуру воспламенения 397 °С, а самовоспламенения —540°С. При горении мипоры пламя распространяется по поверхности и проникает внутрь материала. Скорость распространения пламени по поверхности мипоры составляет около 1 м/мин, а массовая скорость горения — около 12—15 кг/(м2-ч) [31]. Газы, образующиеся при разложении пенопласта, содержат СОг (2,0%), СО (0,5%) и Ог (18—19%) [16]. Тонкий изоляционный слой, возникающий при обугливании пены, препятствует распространению пламени в глубь материала. Мипора Н, содержащая фосфорнокислый аммоний, при 500 °С обугливается, но не загорается. [c.283]

В топках осуществляется пламенное горение топлива. Пламя представляет собой комплекс одновременно идущих реакций, сопровождаемых явлениями тепло- и массообмена. Пламя может распространяться в пространстве с дозвуковой скоростью и сопровождаться видимым излучением. [c.16]

Скорость распространения пламени зависит от давления, при котором происходит процесс горения. При снижении давления ниже атмосферного скорость горения вначале несколько возрастает, а затем падает. Нормальная скорость распространения пламени зависит также от температуры горючей смеси, по которой распространяется пламя. На рис. 51 приведена зависимость нормальной скорости распространения пламени от температуры горючей смеси н-гептана. Как видно, скорость распространения пламени увеличивается с повышением температуры по линейному закону. Этот характер зависимости сохраняется и для других классов углеводородов, при этом изменяется лишь угол наклона прямой относительно оси абсцисс. Большое влияние на нормальную скорость распространения пламени оказывает энергия активации молекул топлива чем меньше энергия активации, тем выше скорость нормального распространения пламени (табл. 15). [c.80]

Факельные системы должны обеспечивать расчетную газовую нагрузку — быстрый отвод больших объемов горючих газов к факелу при минимальном сопротивлении системы со скоростью в устье трубы порядка 60 м/с. Скорость потока зависит от состава газовоздушной смеси и содержания в ней горючего. Если скорость потока в устье трубы слишком велика, то пламя факела может оторваться. При уменьшении скорости потока пламя может проникнуть внутрь горелки. Устойчивое горение газовой смеси, устанавливается при равенстве скорости истечения газа скорости распространения пламени для данной горючей смеси. [c.205]

Жидкостные предохранительные затворы позволяют весьма надежно предотвращать проникновение воздуха в трубопроводы и локализовать пламя. Однако скорость прохождения газового потока через жидкость, залитую в затвор, не должна превышать предельную, при которой образуются сплошные газовые потоки, по которым пламя может проникнуть в факельные трубы и технологическое оборудование. При установке жидкостных огнепреградителей необходимо принимать меры, исключающие пульсацию давления, приводящую к нарушению стабильного горения факела. Пульсация давления может вызывать ритмичные вспышки и затухание пламени, что затрудняет работу дежурных горелок и не позволяет обеспечивать бездымное сжигание. [c.220]

Нормальное гомогенное горение подразделяется на ламинарное и турбулентное. Ламинарное пламя обладает определенной скоростью перемещения относительно неподвижного газа, которая зависит от состава смеси, давления и температуры. Эта нормальная скорость является физико-химической константой смеси. [c.34]

От диффузионного пламени отличается пламя, образующееся при горении заранее перемешанного горючего газа с воздухом (кинетическое горение). Это пламя при воспламенении какой-Jщбo части объема горючей смеси представляет собой светящуюся зону, в которой соприкасаются друг с другом свежая смесь и продукты горения зона горения всегда движется в сторону свежен горючей смеси, а фронт пламени имеет большей частью сферическую форму. При сгорании смесн горючих газов или паров с воздухом, подаваемых с определенной скоростью к юне горения, образуется стационарное пламя, имеющее форму хонуса. Во внутренней части конуса смесь подогревается до тем-лературы воспламенения. В остальной части конуса происходит орение, характер которого зависит от состава смеси. Если в смеси недостаточно кислорода, то во внешней части конуса про- [c.120]

Чтобы увеличить скорость окисления смеси, необходимо нагреть ее до более высокой температуры, чем Т . Возьмем новую порцию горючей смеси и нагреем ее до температуры Тз. Посколь ку температура Гз>Т,, то и скорость выделения тепла при окислении смеси значительно повысится, скорость же теплоотвода при одинаковой разности температур останется постоянной, так как поверхность сосуда пе изменилась. Это может привести к тому, что при температуре горючей смеси Гз скорость выделения тепла постоянно будет превышать скорость теплоотвода и смесь получит возможность самонагреваться до высокой температуры. Когда температура смеси достигнет температуры горения, появится пламя и возникнет горение. Таким образом, условием возникновения теплового самовоспламенения, т. е. перехода медленной реакции окисления в горение, является превышение скорости выделения тепла в смеси над скоростью теплоотвода. При этом выделение тепла должно превышать теплоотвод при всех температурах смеси выше Гз, вплоть до возникновения горения. Отсюда можно сделать вывод о том, что тепловым самовоспламенением называется 76 [c.76]

Начиная с давления, при котором происходит загорание ЖВВ в сосуде данного диаметра (оно обусловлено тепловыми факторами) и вплоть до некоторого давления, которое различно у разных ЖВВ, наблюдается медленное равномерное горение. Так, согласно данным Андреева [38], нитрогликоль устойчиво горит при диаметре стеклянной трубки в 3—4 мм при давлениях более половины атмосферы, а при 1 атм скорость составляет около 2 см/мин. При этом фронт горения ровный, пламя, как правило, слабосве-тящееся, температура его относительно невелика. Реакции в пламени идут не до конца, осуществляются только наиболее активные стадии. Такое пламя называют первичным. [c.228]

Горячие пламена. При давлениях горючей смеси порядка атмосферного (или выше атмосферного), вследствие большой абсолютной скорости реакции, температура пламени достигает 2000—3000° К, и мы имеем обычные горячие пламена с характерной для них структурой (структура фронта пламени) з. Структура горячего пламени может быть различной в зависимости от условий горения. Наиболее простой структурой обладают пламена, горящие без доступа внешнего воздуха. Таковы пламена, горящие в трубах, в частности, пламя, получаемое при подаче горючей смеси через узкую короткую трубку в трубу большего диаметра, сообщающуюся с внешним воздухом только в верхней ее части. В этом случае пламя имеет две зоны зону предварительного подогрева газовой смеси и зону горения Известны пламена с значительно более высокой температурой сверхгорячие пламена). Так, температура фтороводородного пламени при атмосферном давлении равна 4300° К [1299]. Температура кислородного пламени 2N2, содержащего аргон = 6,8 атм), вследствие подавления диссоциации продуктов горения достигает 5050° К [497]. [c.571]

В предыдущем разделе рассмотрены условия горения, вызываемого самопроизвольным и самоускоряющимся превращением, т. е. самовоспламенением. Теории самовоспламенения рассматривают лишь условия возникновения очага пламени, т. е. процессы, протекающие до йомента вспышки. Очевидно, что для выявления условий, при которых горение подавляется, необходимо иметь представление об усло1Виях раапространения пламени в горючей среде. Пламя, возникающее при самовоспламенении или воздействии высокотемпературного источника (при воспламенении), передает в соседние сл( свежей горючей смеси тепло и активные частицы, распространяющие горение. Скорость распространения горения относительно свежей смеси, измеренная по нормали к поверхности горения, называется нормальной (фундаментальной) скоростью распространения пламени и обозначается Мн. Этот показатель является одной из важнейших физдко-химических характеристик горения (или горючей смеси). [c.22]

Детонационные волны в замкнутых объемах не только более подробно изучены по сравнению с детонационными волнами в неограниченных объемах, но и представляют такой тип процесса, который наиболее часто и легко реализуется на практике. Это обусловлено действием стенок, которое приводит к двум до некоторой степени противоположным эффектам. Первый связан со способностью стенок генерировать турбулентность в потоке перед пламенем, что ускоряет переход горения в детонацию. Пламя, распространяющееся по детонационноспособной смеси, заполняющей трубопровод, легко ускоряется, достигая скорости звука, после чего в смеси перед пламенем образуется ударная волна. Начальная скорость пламени является функцией произведения скорости ламинарного горения 5 и (типичное значение которой составляет порядка 1 м/с) на степень расширения , равную отношению плотности реагентов к плотности продуктов (как правило, выполняется соотношение 5 < е < 12). Ускорение пламени, начинающееся с этих умеренных скоростей, обусловлено взаимным действием турбулентности, генерируемой самим пламенем в продуктах горения, и турбулентности, создаваемой в движущемся потоке нереагирующей смеси. В результате происходят увеличение площади поверхности пламени за счет искривления его фронта и переход к турбулентному горению, скорость которого по величине приблизительно на порядок превьппает скорость ламинарного горения. Совместное действие заказанных факторов приводит к формированию перед пламенем ударного скачка, который образуется на расстоянии около 50-60 диаметров [c.312]

Эффективное активирование происходит только в окислительной зоне факела. При этом в зоне с температурой ниже 850 °С активирование практически вовсе не проявляется и начинает возрастать с повышением температуры и избытком кислорода. Однако не только температура обжига, но и избыток воздуха имеют свои пределы. При значении коэффициента а >1,2 избыток воздуха охлаждает пламя. Кроме того, больших значений а можно достичь лишь при малых скоростях (низких расходах) газа, так как при больших скоростях пламя гаснет. Активирование же в небольшом объеме горения (при низких расходах газа) непроизводительно. По этой причине при работе на форсированных режимах, т. е. при повышенных скоростях продвижения изделия и сокращенном времени обработки рекомендуется применять более бах ахьш—горючие смеси [c.17]

СМешейия, проводимого при достаточно высокой скорости и турбулентности потока газов. Само горение метана характеризуется некоторым периодом индукции, длительность которого зависит от температуры и давления. Для метано-кислородных смесей указанного выше состава при I кгс/см (0,098 МПа) и 600 °С период индукции составляет 2 с, что ограничивает время от смешивания предварительно подогретых газов до их попадания в горелки, где происходит самовоспламенение смеси. В сопле горелки скорость течения газа (ж 100 м/с) должна быть выше скорости распространения пламени, чтобы возникшее пламя не распространялось в обратном направлении. В то же время при устойчивом режиме горения скорость газа не должна быть выше скорости гашения пламени —чтобы оно не отрывалось от горелки. При турбулентном потоке стабильному горению способствует подвод дополнительного количества кислорода в зону горения (так называемый стабилизирующий кислород), а также многосопловые устройства с множеством факелов горения, стабилизирующих друг друга. [c.104]

Краткий обзор исследований по ламинарным диффузионным пламена м. Разработанная Бурке и Шуманом [1] весьма упрощенная теория ламинарных диффузионных пламен очень хорошо описывает влияпие изменения различных переменных на размеры очень маленьких факелов и позволяет сравнитол1.но хорошо определять абсолютные размеры таких пламен. Такие пламена образуются при горении струй горючих газов в параллельном кольцевом потоке воздуха равной скорости. Пламена больших размеров образуются в основном при горении струй горючих газов в неподвюкпой воздушной среде [2, стр. 254, 288 3]. Для этих пламен теория Бурке и Шумана ие пригодна. Сравнительное нсследование ламинарных струй горючих газов, горящих в параллельно движущемся воздушном потоке и в неподвижной воздушной среде, пока отсутствует ). Введе гпе в теорию Бурке и Шумана полуэмпирических поправок позволило использовать ее длн определения высоты также и этих больших по размерам пламен. Эти поправки должны учитывать изменение коэффициента диффузии по температуре и накапливание продуктов сгорания в зоне малых скоростей, расположенной вокруг струи горючего газа. Точные уравнения, описывающие движение газа, протекание химических реакций (тепловыделение) и диффузию участвующих в реакции вещест и продуктов сгорания, насто,лько сложны, что маловероятно, чтобы интегрирование таких уравнений увенчалось успехом. Однако, несомненно, следует приветствовать работы по созданию теории, описывающей форму и обш,ую структуру ламинарного диффузионного пламени, которая основы-на гась бы на менее грубых, чем делалось до сих пор, упрош,ениях. [c.319]

Такие более устойчивые охлаждающие вещества, как дибутилфталат или триацетин, принимают менее активное участие в этих низкотемпературных реакциях таким образом, топлива, содержащие эти вещества, при низких давлениях не горят с большой скоростью. Следует ожидать, что вещество, которое вблизи поверхности горения будет участвовать в эндотермической реакции, должно при низких давлениях еще в большей степени уменьшить скорость горения. Полагают, что этот вывод можно доказать на примере горения опытного топлива, содержащего параформальдегид [55—57]. Вероятно, параформальдегид диссоциирует в формальдегид, а затем в окись углерода и водород на поверхности тонлива и в шипящей зоне с поглощением большого количества энергии. Топливо, содержащее 5% нараформальдегида, не удается сжечь при низких давлениях, но при высоких давлениях, как только светящееся пламя приблизится к поверхности горения, скорость горения с увеличением давления быстро возрастет и достигнет величины, предсказываемой исходя из величины теплоты взрыва. [c.456]

В многочисленных исследованиях было изучено влияние различных факторов на нормальную скорость горения газовых смесей. Все эти исследования приводят к заключению, что основным фактором, определяющим скорость распространения пламени в газовых смесях, является химическая реакция, слу кащая тем источником тепловой и химической эиергии, который поддерживает горение и обеспечивает распространение пламени. Впервые мыс.пь об основной роли химической реакции, ее кинетики в механизме распространения пламени была высказана Нейманом и Уилером [1342] (1929 г.), которые на этой основе дали качествеи-пое истолкование установленной на опыте зависимости скорости пламени от состава горючих смесей. Так, например, приведенной на рис. 143 зависимости скорости пламе]1и в кислородно-азотных смесях метана от их состава, из которой следует резкое уменьшение скорости пламени при добавлении метана или кислорода сверх стехиометрии (отвечающегг составу СН420а) или при добавлении азота, Нейман и Уилер даю т следующее объяснение. По их мнению, влияние избыточной концентрации реагирующих веществ, как и влияние азота, прежде всего сводится к уменьшению скорости реакции из-за понижения температуры пламени, особенно сильного при добавлении метана ввиду его большой теплоемкости (по сравнению с теплоемкостью О2 и N3). Заметно менее сильное [c.488]

Д.А.Франк-Каменецкий рассчитывает время горения, полагая, что внзгтри каждого отцельного моля турбулентность не оказывает влияния на процесс горения и пламя распространяется по молю с нормальной скоростью. Следовательно, время горения определяется сгоранием элементарного моля с поверхности со скоростью и.н [c.157]

Неизвестно, что действительно происходит при детонации. Однако спектрографическими и фотографическими исследованиями было установлено, что при нормальной вспышке в двигателе внутреннего сгорания возникает узкая идеально выпуклая волна горения, которая движется вдоль камеры сгорания в направлении от свечи зажигания волны имеют практически постоянную скорость (до 75 м1сек на величину скорости влияют различные факторы). При детонации фронт пламени изменяется только во время сгорания последней части сырья. Кроме того, пламя передвигается гораздо быстрее — со скоростью около 300 м сек. Очевидно также, что детонация возникает только после того, как большая часть горения завершена. [c.405]

Сжигание топливного газа с большим содержанием водорода, например, водородсодержащего газа с установок каталитического риформинга, имеет свои особенности. Взрывоопасная смесь водорода с воздухом образуется, если содержание последнего составляет 15%, в то время, как для углеводородов такая смесь образуется при содержании воздуха 40%. Скорость горения водорода в 2—5 раз выше скорости горения углеводородных газов. Поэтому скорость подачи водородовоздушной смеси в камеру сгорания должна быть минимум в 2 раза большей, чем для этих газов. Горелки, с помощью которых газ смешивается в камере сгорания, создают нестабильное пламя вследствие недостаточной турбулнзации потока воздуха и водо-родсодержащего газа, поскольку количество инжектируемого воздуха недостаточно. Стабильное горение водородсодержащего газа достигается ири интенсивном турбулентном перемешивании его с достаточным количеством воздуха. [c.103]

При атмосферном давлении или при давлениях, близких к атмосферному-имеют место обычные горячие пламена с температурой 1500—3000 К. Простейшей моделью горячего пламени является пламя, нолучаемое при по мощи двух коаксиальных трубок, как это показано на рис. 60. Через узкую (внутреннюю) трубку со скоростью м подается горючий газ, через широкую (наружную) трубку с той же скоростью — воздух или кислород. При избытке кислорода пламя имеет форму суживающегося кверху конуса (а), в случае избытка горючего конус пламени в верхней части расширен (б). Размеры и форма пламени могут быть найдены из уравнения диффузии, которое в предположении постоянства скорости подачи ) 8за и коэффициента диффузии О, при бесконечно тонкой зоне горения (фронт пламени), образующей некоторую поверхность, окружающую выходящий из сопла газ, имеет вид [c.230]