Координата входа

В этом случае уравнения для каждого из этих движений решаются отдельно и электронная энергия Е как функция от внутренних координат входит только в колебательное уравнение [c.166]

Известно, что каждой обобщенной координате отвечает обобщенный импульс Р . Эти импульсы и координаты входят в уравнения Гамильтона. При этом импульсы определяются следующим образом [c.153]

Объемные насосы предназначены в основном для создания значительных приращений давления. Скорости жидкости 2 и У в отводящем и подводящем каналах объемных гидромашин, как правило, малы. Поэтому динамическое приращение давления составляет для них пренебрежимо малую, величину. Незначительными являются и приращения давления, получаемые из-за разности г — — 21 координат входа и выхода жидкости (рис. 4-1, а). [c.261]

По = Уо/б—координата входа луча в пограничный слой [c.10]

Луч, вошедший в пограничный слой в точке т]о, отклоняется в меньшей степени. Он кажется исходящим из точки фазового объекта Рт, координата которой смещена на Лт] относительно координаты входа луча т]о. Эта погрешность смещения не возникает, [c.126]

Величина Ф в зависимости от индекса течения п и координаты входа изменяется по кривым, аппроксимация которых для различных значений п имеет вид [c.124]

Т — Тцу, и — — 2 безразмерная координата входа вых — безразмерная координата вы- [c.151]

Учтя тот факт, что в задаче двух частиц записимость от пространственных координат входит в импульсы ( — оо) и Р5 (— оо) лишь как зависимость от разности — г, можно переписать формулу (50.17) в виде [c.204]

К основным технологическим параметрам относятся координата входа, характеризующая величину запаса скорость каландрования начальная температура полимера величина минимального зазора. Для характеристики температурного поля используем величину максимального приращения температуры материала в сечении минимального зазора. [c.393]

Рис. У11.19. Зависимость прироста температуры АТ от координаты входа 1 каландр 160 X 320 мм 2йо = 1 мм и = 15,60 см/сек Т(1= Тш= 40° С точки — экспериментальные данные, сплошные линии — расчетные данные п — = 5,2 ц равно

В. Ф. Фроловым и П. Г. Романковым [62] рассмотрен случай идеального перемешивания твердого материала в кипящем слое, когда независимо от координат входа и выхода материала любая частица имеет равную вероятность первой покинуть слой. [c.49]

В качестве характеристики температурного поля воспользуемся максимальным приращением температуры в сечении минимального зазора. Результаты теоретического и экспериментального исследований приращения температуры в зависимости от величины ь характеризующей величину запаса, при изменении ее в диапазоне 3 1 1 для трех полимерных материалов представлены на рис. X. 16. Как видно из рисунка, приращение температуры прямо пропорционально координате входа. [c.414]

Координата входа молекул в решетку [c.127]

Рядом авторов рассмотрен случай идеального перемешивания твердого материала в кипяш ем слое, когда независимо от координат входа и выхода материала любая частица имеет равную вероятность первой покинуть слой. Этот случай реализуется при малых размерах слоя и примерно одинаковой его протяженности в различных направлениях. [c.27]

В статистической механике показано, что общее каноническое распределение Гиббса можно разделить на два независимых распределения— по координатам и по импульсам. В распределение по координатам входит конфигурационный интеграл Qn, связанный со статистическим интегралом соотношением [c.43]

II. Розыгрыш координаты входа в систему. [c.8]

Рис- X. 16. Зависимость разогрева АТ координаты входа Точки — дксперимеи-тальные данные, сплошные линии — расчет л = 5,2 р.0 равно [c.414]

Начальные условия для каждой из прослеживаемых молекул, т. е. координаты входа в ячейку, и направление движения определяются досредством разыгрывания случайной величины П(, имеющей равномерное распределение в интервале (0,1). Для непосредственного определения координат точки пересечения траектории отдельной молекулы с плоскостью входного отверстия ячейки необходимо преобразовать равномерно распределенную в интервале (0,1) случайную величину в равномерно распределенные, но в интервале (—1,1), случайные величины Х1 и у . Поскольку плотность распределения величин х,- и г/ в интервале (—1,1) [c.132]

Дальнейшее решение задачи может быть проведено по методам теории возмущений, аналогично тому, как это было выполнено выше для двухатомной молекулы. При этом члены третьего и четвертого порядков рассматриваются как возмущение . Решение невозмущенной задачи дает совокупность гармонических частот йj и собственных функций гармонических осцилляторов 11)г, соответствующих нормальным колебаниям Qi (/ = 1, 2,. .., п). Решение этой задачи подробно рассмотрено в 7 и 10. Полная волновая функция невозмущенной системы представляет собой произведение собственных функций отдельных нормальных колебаний (см. (7.2)). При помощи этой функции могут быть найдены поправки первого и второго приближения к невозмущенной энергии в соответствии с формулами (15,8) (15.9). Поправка первого приближения, обусловленная кубическими членами, равна нулю, так как в произведение Q QjQk по крайней мере одна нормальная координата входит в нечетной степени. Поправки второго приближения для кубических членов и первого приближе ния для членов четвертой степени имеют одинаковьп-порядок величины. С учетом этих поправок для колеба тельной энергии получается выражение (см. [83]) [c.286]

Любая сколь угодно сложная система может быть рассмотрена как цепь элементов или звеньев , обладающих собственными характеристиками, определяемыми их параметрами, т. е. постоянными свойствами. Физическая величина, под влиянием которой изменяется состояние звена (рис. 3), называется координатой входа х - Состояние звена характеризуется некоторым значением дгвых. называемым координатой выхода. Зависимость л вых = / (л вх) является характеристикой звена, вид которой зависит от его параметров, т. е. от его устройства и от происходящих в нем физических процессов. Общая характеристика системы зависит от характеристик ее звеньев и от схемы их взаимного соединения. Характеристика звена или системы может не удовлетворять предъявляемым к ней требованиям. В таких случаях необходимо дополнительное воздействие на звено в виде управления или регулирования. [c.6]

На объект О, кроме внешнего воздействия нагрузки Р, являющейся его координатой входа, может быть оказано дополнительное управляющее (регулирующее) воздействие г. В итоге координата выхода лгвых зависит не только от внешнего воздействия, но и от управляющего сигнала Хвых = / Р, г). В функциональных схемах управления и регулирования (рис. 4) выделены чувствительный элемент Ч — устройство, принимающее сигнал воздействия в первоначальном его виде исполнительное устройство И, которым формируется сигнал для подачи на объект, и распорядительное устройство Р, служащее для увязки характеристик чувствительного и исполнительного устройств и для конструкционного объединения цепи. [c.6]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология