Уравнение Дерягина—Ландау

Энергия отталкивания двух сферических частиц для случая, когда Нд г, определяется уравнением Дерягина—Ландау [c.34]

После проведения работы проверить соответствие полученных результатов правилу Шульца-Гарди и уравнению Дерягина-Ландау. Сопоставить значения порогов коагуляции с концентрациями электролитов, отвечающими критическому потенциалу. [c.197]

Решения данного уравнения приведены в табл. Х.З. Там же представлена зависимость пороговой концентрации от величины потенциала Фо в критическом состоянии. Эта зависимость также описывается формулой (Х.15) со значениями и k из табл. Х.З. При Фо > 1 ( o Tr 2) вместо (Х.19) получаем уравнение Дерягина и Ландау для предельно заряженных частиц [ 1 ] [c.135]

Правило Дерягина — Ландау, выведенное авторами на основе представлений физической теории коагуляции, позволяет определить значение порога быстрой коагуляции, которое соответствует исчезновению энергетического барьера на кривой общего взаимодействия коллоидных частиц в зависимости от расстояния между ними. Рассчитанные по данному правилу значения порога коагуляции не всегда совпадают с экспериментальными значениями вследствие того, что коагулирующее действие ионов зависит не только от валентности, но и от специфической адсорбции, не учитываемой приведенным выше уравнением. [c.105]

Б. В. Дерягин и Л. Д. Ландау установили, что порог коагуляции определяется следующим уравнением [c.333]

Дерягин и Ландау показали, что величина порога коагуляции у определяется следующим уравнением [c.140]

В соответствии с современной теорией электролитной коагуляции, разработанной Б. В. Дерягиным и Л. Д. Ландау, порог коагуляции Y определяют из следующего уравнения [c.158]

Согласно выводам Дерягина и Ландау устойчивость может быть оценена с помощью следующего уравнения [c.252]

Б. Дерягин и Д. Ландау (Журн. эксп. теор. физики 15, 663, 1945) на основе полного не упрощенного уравнения Дебая — Гюккеля дали точное вычисление силы взаимодействия двух заряженных параллельных плоскостей в растворе электролита. Вводя также учет ван-дер-ваальсовских сил, они нашли, что кривая результирующего отталкивания при определенных условиях может иметь максимум на близких расстояниях и минимум — на более далеких это объясняет стабильность гидрофобных коллоидов. Коагуляция наступает тогда, когда радиус действия сил отталкивания ионного происхождения вследствие сжатия диффузного слоя ионов настолько сокращается по сравнению с радиусом ван-дер-ваальсовских сил притяжения, что энергетический барьер исчезает и наступает быстрая коагуляция системы. Авторы вывели количественный критерий устойчивости и дали строгое обоснование правилу Шульце — Гарди, что не было сделано в работах Левина и Ленгмюра . [c.267]

Это уравнение было получено ранее Дерягиным и Ландау [1] его корень /Сс = 0,5425 и соответствующая критическая толщина хй(.= 1,858. Подставляя эту величину в (19), получаем [c.157]

Для объяснения закономерностей, наблюдающихся при коагуляции электролитами, в разное время был выдвинут ряд теорий, но они были мало удачными и утратили свое значение. Современная теория электролитной коагуляции разработана Б. В. Дерягиным. По Б. В. Дерягину и Л. Д. Ландау, порог коагуляции определяется уравнением [c.243]

При работе с латексом и взвесью канифоли можно пользоваться обычными пробирками (без притертых пробок). Если в этих взвесях наблюдаются неоднородности (осадок, всплывшие агрегаты), то перед измерением от них освобон даются сливанием или фильтрацией через стеклянную вату. Может оказаться, что устойчивость этих взвесей сильно отличается от устойчивости золя сернистого мышьяка, тогда концентрации исходных растворов солей (см. выше) следует изменить в 5 раз. После проведения работы вычислить отношение порогов коагуляции, приняв порог коагуляции КС1 за единицу. Сопоставить полученные отношения с правилом Шульца-Гарди и уравнением Дерягина-Ландау (см. теоретическое введение). [c.197]

Расчеты энергии взаимодействия двойных слоев в растворах были опубликованы Дерягиным и Ландау в 1941 г. и независимо от них более подробно Вервеем и Овербеком в 1948 г. Ранее Дерягин (1934) показал, что, если рассчитать расклинивающее давление между параллельными пластинами, взаимодействие между телами в форме, например, сфер, цилиндров можно вычислить, по крайней мере, приблизительно. Оказывается, что только для взаимодействующих параллельных слоев имеется довольно простая и ясная формула, справедливая при определенных условиях. Уравнения для параллельных слоев в настоящее время решены с высокой точностью с помощью ЭВМ, и результаты опубликованы в форме таблиц (Деверёз и де Брюн, 1963). [c.97]

Быстрой коагуляции отвечает условие исчезновения энергетического (силового) барьера, т. е. когда каждое столкновение частиц приводит к агрегации. Граничные условия быстрой коагуляции в терминах теории ДЛФО могут быть записаны как = 0 и йУ . /йН = 0. Подстановкой в уравнения (1.3) и (1.9) или аналогичные им уравнения значений С , и Я , отвечающих порогу коагуляции, можно найти зависимость критической концентрации электролита от таких параметров системы, как заряд противоиона, константа Гамакера и др. Проведенный Дерягиным и Ландау расчет для предельного случая сильнозаряженных частиц (г з1> 100—150 мВ) в симметричном электролите приводит к уравнению порога коагуляции у лиофобных золей [c.18]

Коагулирующая способность солей определяется ионом, имеющим знак заряда, противоположный знаку заряда коллоидной частицы, и порог коагуляции очень быстро падает с увеличением валентности этого иона (правилоШульца-Г арди). Опыт показывает, что коагулирующая концентрация электролита применительно к данному коллоидному раствору снижается приблизительно пропорционально шестой степени валентности коагулирующего иона, что находится в хорошем соответствии с теорией коагуляции лиофобных коллоидов электролитами, разработанной Дерягиным и Ландау, согласно которой порог коа гуЛяцин 1 определяется следующим уравнением [c.183]