Источники заряженных частиц

Источники заряженных частиц и нейтронов. Долгое время после того, как была осуществлена первая ядерная реакция, единственным источником частиц, с помощью которых можно было производить обстрел атомного ядра, являлись естественные а-радиоактивные элементы. Вот почему все ядерные реакции, осуществленные до 1932 г., относились исключительно к типу (а, р). Лишь в 1932 г. началась интенсивная разработка установок, в которых можно было бы ускорять заряженные частицы до пороговых энергий. [c.79]

Источники заряженных частиц [c.104]

Ток частиц, приобретающих в процессе ускорения большие энергии, может изменяться посредством регулирования работы источника заряженных частиц (накальный катод, ионный источник). Эта регулировка производится дистанционно с помощью специальных изолированных штанг, проходящих через высоковольтную колонну. Аналогичным образом можно в случае необходимости быстро отключать пучок. [c.76]

При напряженности поля больше 10 кв/см ионный ток пропорционален мощности дозы. Поэтому возможно применение гексана в качестве дозиметра [58, 62]. Если радиоактивный излучатель — источник заряженных частиц низкой энергии, то заряд будет оставаться в пределах жидкости. Поэтому в ячейке, снабженной двумя плавающими электродами, будет возникать различие в величине ионного тока при изменении направления электрического поля. Это было успешно использовано для измерения интенсивности источников [211. Не следует, однако, забывать, что для вычисления величин С такие измерения нельзя применять, так как величина ЛПЭ излучения низкой энергии слишком велика для того, чтобы допустить использование теории Онзагера [58]. Можно отметить, что вторичный рекомбинационный процесс является довольно медленным (постоянная времени — несколько секунд). [c.251]

Для целей Р. а. в ряде случаев используются источники заряженных частиц и ускорители. Так, активацией с помощью а-частиц Ро 1 -источника удается определять В, Р, Ка, М и А1, с чувствительностью 10 —10 г. Наконец, все большее применение находят фотоядерные реакции, особенно для определения легких элементов, таких как кислород, азот и др. Эти реакции начинают идти лишь при определенных— пороговых энергиях 7-квантов, что позволяет селективно активировать изотопы отдельных элементов — примесей в анализируемом веществе. С помощью фото-ядерных реакций анализировались различные органич. вещества и металлы. Чувствительность определения кислорода, напр, при использовании современных бетатронов и ускорителей, составляет 10 — 10 вес. %. В последние годы для целей Р. а. все больше используют радиоизотопы с весьма малыми периодами полураспада, от нескольких минут до нескольких секунд. Работа с такими радиоизотопами стала возможной благодаря применению специальных устройств, к-рые доставляют исследуемые образцы от места активации к месту измерения за несколько секунд, и многоканальных анализаторов с малым мертвым временем. Таким путем определялся фтор в биологич. материалах по ( >/,= 11,4 сек.) и [c.224]

Источником заряженных частиц могут быть также упругие столкновения быстрых нейтронов с ядрами некоторых легких элементов. Доля уносимой ядром энергии нейтрона уменьшается с увеличением. массы ядра и угла столкновения. Наибольшую энергию быстрый нейтрон передает протону при лобовом столкновении, в этом случае энергия протона отдачи оказывается равной начальной энергии нейтрона. Таким образом, облучая водородсодержащее соединение быстрыми нейтронами реактора, можно получить поток протонов отдачи со сплошным энергетическим спектром, простирающимся до максимальной энергии нейтронов деления. [c.142]

Активационный анализ на заряженных частицах используется и как инструментальный метод анализа сравнительно высоких содержаний легких элементов (преимущественно В, Ве, Р). В большинстве случаев такие методы предназначены для массового анализа при поисках полезных ископаемых, для оперативного контроля состава продуктов переработки и обогащения [158]. Для этих целей наиболее пригодны радиоизотопные источники заряженных частиц. [c.146]

Для а-частиц значение /m может быть измерено как для любого положительного иона было найдено, что оно приблизительно вдвое меньше, чем для Н . Далее, было установлено, что все а-ча-стицы данного радиоактивного вещества имеют некоторую определенную скорость (за исключением тёх случаев, когда имеются различные группы а-частиц, в каждой из которых частицы имеют одинаковую скорость). Поэтому радиоактивные вещества представляют очень удобный источник заряженных частиц с постоянной и очень большой энергией. [c.29]

Ускорители заряженных частиц — устройства, ускоряющие электроны или ионы в электрическом поле. Различают два основных конструкционных типа ускорителей линейные, в которых заряженные частицы движутся по прямолинейной траектории, и циклические, в которых движение частиц осуществляется по кругу. По типу электрического поля ускорители делят на высоковольтные, у которых направление электрического поля во время движения частиц не меняется, и резонансные, в которых ускорение частиц производится переменным высокочастотным электрическим полем. Основные элементы ускорителя высоковольтный генератор, источник заряженных частиц (ионный источник) и конструкционная система, в которой производится ускорение заряженных частиц. В резонансных ускорителях процесс накопления частицей энергии требует определенного времени, зависящего от массы и заряда ускоряемых частиц поэтому они работают периодически в так называемом импульсном режиме. Некоторые типы высоковольтных ускорителей, напри- [c.314]

Основным источником заряженных частиц в нефтяных системах являются процессы гомолитической диссоциации образующих их соединений аналогичные электролитической диссоциации и протекающие в различных растворителях и при различной температуре с образованием свободных радикалов. Количество парамагнитных частиц возрастает по мере утяжеления нефтяных фракций и составляет в единицах 10 спин/г в прямогонных бензинах—10 , бензинах вторичного происхолс-дения—10- -н 10 3, в сырых нефтях и прямогонных тяжелых газойлях в остатках перегонки—в ас- [c.158]

Ядерные реакции. Общие положения (75). Источники заряженных частиц и нейтронов (79). Классификация ядерных реакций (81 ). Ре акции деления ядер тяжелых элементов (86). Ядерные реакторы (88) Состоиние радиоактивных изотопов в ультрамалых концентрациях (91) Методы выделения и концентрирования радиоактивных изотопов (93) Реакции отдачи. Химия горячих атомов (100), Получение новых химических Элементов (102). [c.238]

Ускорители заряженных частиц - устройства, ускоряющие электроны или ионы в электрич. поле (магн, поле м, б, использовано для управления потоком заряженных частиц). Различают два осн. конструкционных типа ускорителей линейные, в к-рых заряженные частицы движутся прямолинейно, и циклические, в к-рых движение идет по круговой траектории. По типу ускоряющего электрич. поля ускорители делят на высоковольтные, в к-рых направление электрич, поля во время ускорения ие меняется, и резонансные, в к-рых непрерывное ускорение достигается за счет того, что заряженная частица находится в ускоряющей фазе переменного высокочастотного электрич. поля, В циклич. ускорителях (циклотрон, синхротрон, синхрофазотрон и др,) требуемая энергия достигается при многократном прохождении ускоряемой частицы по окружности аппарата, в линейных (линейный индукц. ускоритель, линейный резонансный ускоритель и др.)-за счет приложения высокочастотного электрич. поля к линейной периодич. системе электродов. Осн. элементы ускорителя-высоковольтный генератор, источник заряженных частиц (ионный источник) и система, в к-рой производится ускорение, В резонансных ускорителях процесс накопления частицей энергии происходит за определенное время, зависящее от требуемой энергии и типа ускоряемых частиц, поэтому они работают в импульсном режиме, Нек-рые типы высоковольтных ускорителей (напр., каскадный ускоритель) могут использовать- [c.255]

Для проведения хим. процессов используют низкотемпературную П. с т-рой тяжелых частиц от —195 С до неск. десятков тысяч градусов при давлениях 10 -10 МПа и средней энергии электронов до 5-7 эВ (см. Плазмохимия, Плазмохиминеская технология). Такая П. является источником заряженных частиц с концентрацией от 10 до Ю см , тяжелых частиц, возбужденных по внутр. степеням свободы (содержание в П. от долей до десятков процентов), высокоэнтальпийного (до 10 кДж/моль) газового потока (скорости плазменных струй достигают неск. км/с), мощного светового излучения с регулируемыми спектральными характеристиками. [c.552]

Источником заряженных частиц могут быть также упругие столкновения быстрых нейтронов с ядрами некоторых легких элементов. Доля уносимой ядром энергии нейтрона уменьшается с увеличением массы ядра и угла столкнсвения. Наибольшую энергию, быстрый нейтрон [c.105]

Вклад каждой комбинации в различные мишени может быть выражен в терминах буквенного кода (табл. 6). Коэффициент 0,075, который имеется в этих комбинациях, является процентом распространенности Li в при-роднолг литии. Член (0,075) встречается, когда Li служит источником заряженной частицы и одновременно мишенью для поглощения частицы. [c.8]